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开发用于制造人造聚合物心脏阀的压缩成型过程
摘要。在这项研究中，已经开发了可控的压缩成型过程，用于生产可变的厚度聚氨酯心脏瓣膜。为压缩成型过程建立了一个实验设施。添加剂制造的聚合物模具（AM）用于确定成功生产聚氨酯心脏阀的合适设计配置和测试过程参数。实验，以研究变化压缩成型参数的影响。由于压缩模具能够产生具有控制厚度的薄壁部分，因此实验结果表明，良好控制的压缩成型技术是浸入成型过程的可行替代方法。AM聚合物模具表明，该过程可用于自动实验设施中，以创建工作原型聚氨酯心脏阀。AM聚合物模具表明，可以获得模具布局的合适设计配置并创建工作原型聚氨酯心脏阀。
纠缠在基于qudit的电路压缩中的作用
基于门的通用量子计算是根据两种类型的操作来制定的：通常易于实现的局部单量门门，而两个Qubit的纠缠大门，其忠实的实施仍然是主要的实验挑战之一，因为它需要单个系统之间的受控相互作用。为了充分利用量子硬件，以最有效的方式处理信息至关重要。一个有希望的途径是将较高的量子系统（Qudits）用作量子信息的乐趣单位，以用Qudit-Local Gates替换Qubit-Loctangling Gates的一小部分。在这里，我们展示了如何通过使用QUDIT编码来显着低估多Qubit电路的复杂性，我们通过考虑具有确切已知（多Qubit）栅极组合性的示例性cirits来量化这些编码。我们讨论了电路压缩的一般原理，在可实现的优势上得出上限和下限，并突出了纠缠和可用门集的关键作用。针对Photonic和捕获离子实施的显式实验方案，并证明了两种平台的电路性能都有显着的表达增益。
自体成骨细胞的邻接是否可以改善早期股骨骨坏死的核心减压结果？双盲，
这项工作得到了骨治疗SA（目前是BioseNic SA）的支持，该研究参与了研究和分析的各个阶段，并涵盖了与开发和发表本文相关的成本。与修订的开发有关的成本由伊拉斯士医院涵盖。在研究期间，其中一位作者（MJ）证明了个人付款或收益，收到了Medacta International的10,000美元至100,000美元。在研究期间，一位或多个作者（MJ）的机构已从骨治疗学付款。在研究期间，一位作者（TT）证明了个人付款或有益的收据，其金额低于骨治疗剂，Amgen，Amgen，Arrow，Biogen，Biogen，Chugai，Grunenthal，Grunenthal，Jansen，Jansen，LCA，LCA，Lilly，Lilly，MSD，Norordic，Novartis，Novartis，sanoas，thuas，Sanoas，thuas，thu.thus and thu。在研究期内，更多的院子机构（kpg）已从骨治疗学，Zimmer Inc，Waldemar Link GmbH和Co KG和Aesculap AG中获得。一位作者（KPG）证明了个人付款或收益，即在Thestudyperiod期间，Inanamountofusd10,000,000,000,000,000,000,000 fromaesculapagandreimbursementfromzimmerbiommerbiommmerbiomet（教育事件）。在研究期间，一个或多个作者（OG和WS）是骨治疗的雇员。在研究期间，其中一位作者（BVB）证明了个人付款或收益，从骨疗法和诺瓦迪普获得了10,000至100,000美元的金额。该研究在http://www.clinicaltrials.gov（NCT01529008）上进行了注册。所有ICMJE对作者，临床骨科和相关研究®编辑和董事会成员的利益形式的冲突都与该出版物有关，并且可以根据要求查看。这项研究的伦理批准是从比利时布鲁塞尔的Cub-ulb Erasme获得的（BE01）。德国库尔恩大学（DE02）； Chu Saint-Etienne - Comit´e Dey Protection des venses Sud-est 1，法国（FR01）； NRES委员会伦敦 - 英国西伦敦和GTAC（UK01）；和中心委员Mensgebonden Onderzoek，荷兰（NL01）。这项研究的伦理批准是从比利时布鲁塞尔的Cub-ulb Erasme获得的（BE01）。德国库尔恩大学（DE02）； Chu Saint-Etienne - Comit´e Dey Protection des venses Sud-est 1，法国（FR01）； NRES委员会伦敦 - 英国西伦敦和GTAC（UK01）；和中心委员Mensgebonden Onderzoek，荷兰（NL01）。10在布鲁塞尔比利时：布鲁塞尔的楚圣皮埃尔；默克斯姆（Merksem）很少。南希Chu Amense-他的南部医院Amense； AnnastiftTift，汉诺威； Urzburg;格雷夫斯瓦尔德（Greifswald）的正骨； GmbH是Waldkrankenhaus。大型医院。
用于边缘计算的经典压缩和量子压缩
边缘计算旨在解决与及时有效地将远程生成的大量数据传输到数据中心相关的挑战。边缘计算的核心支柱是本地（即在源头或附近）数据处理能力，以便可以最大限度地减少到数据中心进行处理的数据传输。因此，边缘数据压缩是边缘工作流的自然组成部分。我们介绍了数据压缩算法，重点是边缘计算。并非所有压缩算法都能适应边缘计算的数据类型异构性、严格的处理和通信时间限制或能效要求特性。我们讨论了在边缘计算背景下正在探索的压缩算法的具体示例。最后，我们简要介绍一下在量子信息处理中很重要的新兴量子压缩技术，包括提出的量子边缘计算概念。
使用 DCTEFRQI 方法的高级量子图像表示和压缩
近年来，量子图像处理在图像处理领域引起了广泛关注，因为它有机会将海量图像数据放入量子希尔伯特空间。希尔伯特空间或欧几里得空间具有无限维度，可以更快地定位和处理图像数据。此外，多种类型的研究表明，量子过程的计算时间比传统计算机更快。在量子域中编码和压缩图像仍然是一个具有挑战性的问题。从文献调查中，我们提出了一种 DCT-EFRQI（直接余弦变换量子图像的高效灵活表示）算法来有效地表示和压缩灰度图像，从而节省计算时间并最大限度地降低准备的复杂性。这项工作旨在使用 DCT（离散余弦变换）和 EFRQI（量子图像的高效灵活表示）方法在量子计算机中表示和压缩各种灰度图像大小。使用 Quirk 模拟工具设计相应的量子图像电路。由于量子比特数的限制，总共使用 16 个量子比特来表示灰度图像的系数及其位置。其中，8 个量子比特用于映射系数值，其余量子比特用于生成相应系数的 XY 坐标位置。理论分析和实验结果表明，与 DCT-GQIR、DWT-GQIR 和 DWT-EFRQI 相比，所提出的 DCT-EFRQI 方案在 PSNR（峰值信噪比）和比特率方面提供了更好的表示和压缩。
![b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'](/simg/b/b87790512905fd558b37731181c2b32866795b88.webp)
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
基于氢气载体的氢气压缩和储存解决方案的研究和开发
1 德国盖斯特哈赫特亥姆霍兹-赫里翁中心氢能技术研究所 2 日本福冈九州大学机械工程系 3 西班牙马德里自治大学材料物理系 4 美国华盛顿州里奇兰 99352 太平洋西北国家实验室 5 意大利都灵大学 NIS 和 INSTM 化学系 6 希腊雅典圣帕拉斯凯维 NCSR“Demokritos” 7 希腊哈尼亚克里特技术大学环境工程学院可再生和可持续能源系统实验室 8 日本筑波国家先进工业科学技术研究所 (AIST) 9 美国科罗拉多州戈尔登国家可再生能源实验室 10 英国诺丁汉大学机械、材料与制造工程系 11 劳伦斯利弗莫尔国家实验室材料科学部利弗莫尔，加利福尼亚州，94550，美国 12 马克斯普朗克智能系统研究所，斯图加特，德国 13 HySA 系统能力中心，南非先进材料化学研究所（SAIAMC），西开普大学，南非贝尔维尔 14 技术系统系，奥斯陆大学，凯勒，挪威 15 地热能源研究所，希腊研究与技术基金会（IG/FORTH），希腊克里特岛哈尼亚 16 昆士兰微纳米技术中心，格里菲斯大学，内森，澳大利亚 17 能源技术研究所，凯勒，挪威 18 新能源与环境解决方案与技术（NEEST），希腊雅典圣帕拉斯凯维 * 任何通讯均应寄给作者。
对跨流体填充1
https://doi.org/10.1121/1.4946898 33 Morse PM，Ingard Ku（1986）。 理论声学。 普林斯顿大学出版社。 34 Nagata K，Kilgore B，Beeler N，Nakatani M（2014）弹性对比35和接触面积的高频成像和接触面积，对自然观察到的断层特性变化的影响。 J. 36 Geophys。 res。 固体地球119（7）：5855-5875。 https://doi.org/10.1002/2014JB011014 37 Nur A，Tosaya C，Vo-Thanh D（1984）对热增强油回收率的地震监测38个过程。 在SEG技术计划中扩展了摘要：337-340。 39名探索地球物理学家的社会。 https://doi.org/10.1190/1.1894015 40 Pyrak，L。J. （1988）。 裂缝的地震可见性。 论文，加利福尼亚大学美国伯克利41号。 42 Pyrak -Nolte LJ，Myer LR，Cook NGW（1990）地震波跨越单个43https://doi.org/10.1121/1.4946898 33 Morse PM，Ingard Ku（1986）。理论声学。普林斯顿大学出版社。34 Nagata K，Kilgore B，Beeler N，Nakatani M（2014）弹性对比35和接触面积的高频成像和接触面积，对自然观察到的断层特性变化的影响。J.36 Geophys。res。固体地球119（7）：5855-5875。 https://doi.org/10.1002/2014JB011014 37 Nur A，Tosaya C，Vo-Thanh D（1984）对热增强油回收率的地震监测38个过程。在SEG技术计划中扩展了摘要：337-340。39名探索地球物理学家的社会。https://doi.org/10.1190/1.1894015 40 Pyrak，L。J. （1988）。 裂缝的地震可见性。 论文，加利福尼亚大学美国伯克利41号。 42 Pyrak -Nolte LJ，Myer LR，Cook NGW（1990）地震波跨越单个43https://doi.org/10.1190/1.1894015 40 Pyrak，L。J.（1988）。裂缝的地震可见性。论文，加利福尼亚大学美国伯克利41号。 42 Pyrak -Nolte LJ，Myer LR，Cook NGW（1990）地震波跨越单个43论文，加利福尼亚大学美国伯克利41号。42 Pyrak -Nolte LJ，Myer LR，Cook NGW（1990）地震波跨越单个43
汽油、柴油和均质压燃发动机人工神经网络综述
a 马来西亚马六甲技术大学机械工程学院，Hang Tuah Jaya, 76100 Durian Tunggal，马六甲，马来西亚 b 机械工程系，PA 工程学院（隶属于 Visvesvaraya 科技大学，Belagavi），Mangaluru 574153，印度 c 机械工程系，工程技术大学，新校区拉合尔，巴基斯坦 d HUTECH 大学工程学院，越南胡志明市 e 机械工程系，Mepco Schlenk 工程学院，Sivakasi，印度 f 机械工程，孔敬大学工程学院，孔敬，泰国 g 替代能源研究与开发中心，孔敬大学，孔敬，泰国 h 航空工程系，Sathyabama 科学技术学院，印度 i 绿色技术中心，悉尼科技大学工程与 IT 学院，悉尼，新南威尔士州 2007，澳大利亚 j 机械工程系，技术学院，Glocal 大学， Delhi-Yamunotri Marg, SH-57, Mirzapur Pole, Saharanpur District, Uttar Pradesh, 247121, India k 班哈大学本哈工程学院机械工程系，Benha 13512，埃及 l 江苏大学能源研究所，镇江市学府路 301 号，邮编 212013，中国 m 印度尼西亚桑波那大学机械工程研究项目 n 工程与计算机学院Science Universitas Buana Perjuangan Karawang Teluk Jambe, Karawang 41361, Indonesia o 脂质工程与应用研究中心 (CLEAR), Ibnu Sina 科学与工业研究所, UTM, 81310 Johor Bahru, Malaysia
热压缩模制PVDF/ ... div>的压电特性
聚（乙烯基氟化物），PVDF。PVDF显示了五个称为α，β，γ，δ和ε相的结晶多晶型物。其中，β相具有压电特性，但α相在热力学上更稳定。将添加剂掺入PVDF可以促进β相形成。在这项研究中，通过热压缩成型制造了具有不同SIC含量的PVDF-NANO SIC复合材料，并研究了SIC对PVDF的晶体结构，结晶度和压电性能的影响。通过SEM研究了复合样品的微观结构。制备的样品完全致密，密度超过理论密度的97％。通过FTIR分析确定β相的量，并根据DSC分析得出PVDF的结晶度。最后，通过压电酯测量样品的压电特性。结果表明，通过将SIC含量提高到1 wt％，样品的β相，结晶度和灵敏度的量增加，然后降低。