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光子时间变化系统中的粒子孔不稳定性
摘要：具有时变调制的光子系统引起了极大的关注，因为它们允许设计非重新性设备而无需外部磁性偏差。与时间不变的系统不同，此类调制几个模式具有不同的频率。在这里，我们讨论了这种耦合和颗粒 - 孔对称性如何导致正频率振荡器和负频率振荡器的谐振相互作用。为了说明这一想法，我们分析了由带有行进波调制的Drude-Lorentz模型描述的分散时空晶体。我们的研究结果表明，正频带和负频段之间的相互作用可以在某些条件下引起参数不稳定性，这是由于分散和时空调制之间的相互作用所致。特别是，我们发现材料分散为在没有耗散机制的情况下为任意小调制的速度形成不稳定性的条件。
在平面的光线上超过塑料中的增强结构
图3。（a）从左到右的顶行：边缘SEM，能量色散光谱（EDS）分析，显示了TIO 2纳米分布的分布以及高指数平面化a 〜4.25 µm和H〜1.8 µm的高指数平面底物S的红色激光衍射模式。 （b）中排：平面底物u的边缘SEM和红色激光衍射模式（A〜16 µm，H〜4.1 µm）。请注意大型无特征中央和六角形散射模式。（c）A 〜15 µm和H〜7 µm的近距离商业MLA的光学图像，以及（d）平面化弥漫性随机结构（基板M）的光学图像； OLED均在所有这些PE上用TiO 2纳米颗粒的高指数像素层制造。
超导量子比特的控制与测量系统
控制量子位的状态涉及操纵其量子态以执行所需的操作。这种操纵通常涉及应用量子门序列 [3]，它们类似于经典逻辑门，但作用于量子态 [4]。这些门可以确定性地改变量子位的状态，从而产生叠加和纠缠，以及计算所需的其他量子操作。测量量子位的状态涉及确定其在特定时刻的量子态。量子位耦合到位于其物理位置附近的微波谐振器。正是通过这些谐振器，可以确定或“读出”量子位的状态。确定量子位状态的一种常用技术是色散读出法 [5]。该方法利用了这样一个事实：量子位的状态对读出谐振器的某些宏观参数（例如其谐振频率）有直接影响。
通过Photon- ...
我们提出了一种方案，以通过光子介导的相互作用来控制和增强原子BLOCH振荡，该相互作用由具有不稳定的晶格和空腔波长的站立腔支撑的光学晶格中。我们的方案使用位于光腔中的位置依赖性原子 - 轻度耦合，以从热气开始的目标晶格位点在空间上准备一系列原子。在此初始状态下，我们利用了分散位置依赖性原子腔耦合来对单粒子bloch骨进行进行无损测量，并生成由原子运动自调的长距离相互作用。后者导致深层晶格状态中的动力相变和Bloch振荡在浅晶格状态中的扩增。我们的工作引入了在最先进的空腔QED实验中可访问的可能性，以探索自动触发潜力中多体动态的可能性。
基于SIC平台上Fermi级托管障碍二极管的300 GHz频段的低噪声平衡搅拌机
复杂的编码方案，例如正交相移键合和正交振幅调制，由于其较高的频谱效率而被广泛用于宽带无线通信系统中[1，2，3，4]。在这些方案中，正交混合器是向下转换接收到的信号（i）和正交相（q）中间频率（if）信号的关键元素。使用半导体设备[5,6,7,7,8,9]制造此类接收器电路，预计当载体频率较高时，例如在Terahertz（THZ）波范围内，由于在半导体底物上制造的平面波导在thz-Wave范围内变得相当损失和分配。一个基于半导体的设备还需要接线或翻转芯片键[6，13]，通常用石英底物制造的波导耦合器，这些连接可能会导致反射和/或损失高频
高频LTCC应用的铜硼酸盐的烧结，微观结构和介电性能
摘要：通过固态合成和烧结，基于两个铜硼酸盐和Cu 3 b 2 O 6的新陶瓷材料，并将其表征为低介电介电介电常数的有希望的候选者，用于很高的频率电路。使用加热显微镜，X射线衍射测量法，扫描电子显微镜，能量分散光谱镜检查和Terahertz时间域光谱研究了陶瓷的烧结行为，构成，显微结构和介电特性。研究表明，频率范围为0.14–0.7 THz的介电介电常数为5.1-6.7，介电损失低。由于低烧结温度为900–960℃，基于铜硼酸盐的材料适用于LTCC（低温涂层陶瓷）应用。
以 CO2 还原为例的电催化描述模型的优势与缺陷
为了研究 PTFE 膜上合金膜化学组成的形貌和空间分布，进行了电子显微镜检查。SEM 图像表明 AuAg、AuPd 和 AgPd 二元合金膜共形沉积在 PTFE 膜上，保持了 GDE 的纤维性质（图 1c 左图和补充图 1）。此外，所有合金膜在不同成分中都表现出相似的形貌。对由 Au、Ag 和 Pd 组成的每种二元合金的 SEM-EDS 分析表明，所有金属均匀分布在 PTFE 膜上，没有明显的二次相沉淀。横截面透射电子显微镜-能量色散谱 (TEM-EDS) 图像也证实了 Au 3 Ag 1 Pd 3 催化剂的形成，整个膜厚度具有均匀的化学组成（图 1d）。
