XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search Systememt
招标 FA301621R0053 附件 1 ... - Amazon AWS
01 11 00 工作总结 01 14 00 工作限制 01 30 00 行政要求 01 31 19.00 44 项目会议 01 32 01.00 10 项目进度表 01 32 16.00 20 小型项目施工进度表 01 33 00 提交程序 01 33 16.00 10 设计数据（中标后设计） 01 35 13.20 00 特殊项目程序-CAD 01 35 13.30 00 特殊项目程序-GIS 01 35 29 职业安全和健康 01 35 30 安全、健康与应急响应 01 42 00 参考出版物来源 01 45 00.00 20 承包商质量控制 01 50 00 临时施工设施及控制 01 56 00.00 44 粉尘控制 01 57 20 环境保护 01 71 23.16 切割和修补 01 72 00.00 44 对现有设施的改造 01 74 19.00 建筑废物管理 01 77 00.00 20 合同收尾 01 78 00 收尾提交 01 78 23 操作和维护数据 01 78 36.00 施工保修
招标 FA301621R0053 附件 1 ... - Amazon AWS
01 11 00 工作总结 01 14 00 工作限制 01 30 00 行政要求 01 31 19.00 44 项目会议 01 32 01.00 10 项目进度表 01 32 16.00 20 小型项目施工进度表 01 33 00 提交程序 01 33 16.00 10 设计数据（中标后设计） 01 35 13.20 00 特殊项目程序-CAD 01 35 13.30 00 特殊项目程序-GIS 01 35 29 职业安全和健康 01 35 30 安全、健康与应急响应 01 42 00 参考出版物来源 01 45 00.00 20 承包商质量控制 01 50 00 临时施工设施及控制 01 56 00.00 44 粉尘控制 01 57 20 环境保护 01 71 23.16 切割和修补 01 72 00.00 44 对现有设施的改造 01 74 19.00 建筑废物管理 01 77 00.00 20 合同收尾 01 78 00 收尾提交 01 78 23 操作和维护数据 01 78 36.00 施工保修
招标 FA301621R0053 附件 1 ... - Amazon AWS
ARNORTH G2 已购买两 (2) 个模块化/预制战术敏感隔间信息设施 (TSCIF)。此要求用于在 4012 号楼安装这些设施。至少，需要用起重机将 TSCIF 从拖车上卸下，移至安装现场，并且拖车需要连接到短距离电源和通信。还需要一个商业级的遮盖物来为这些设备提供遮阳，使其免受阳光直射。现有的围栏门没有提供防篡改硬件，需要对门进行修改以满足此要求。
电池是挪威电力系统的未来吗？
希恩的斯卡格拉克竞技场就是一个很好的例子。配备 1 MWh 电池，它能够提供数小时的电力。他们预计需要 6 个小时才能充电至约 800 kWh，但 8 个小时充电时间，如果此类电池的最低剩余电量 (DOD) 为 20%（参见下一部分），则实际上可以使用 650 kWh。消耗 300 千瓦时电能，可在日落后提供约 2 小时的电力。实际上，电池会更早开始供电，并且在耗尽电量之前可以使用更长的时间，但在所有情况下，我们谈论的都是几个小时。当然，在冬季，性能要差得多。即使在加利福尼亚州，电池在冬天也只能提供几个小时的电力。如果从整体来看，这意味着Skagerak Arena对于挪威的电力供应几乎没有什么积极作用，但是对于Skagerak Arena来说仍然可以带来盈利。积极影响较低的原因是，在淡季，我们的电力消耗最低，但斯卡格拉克竞技场生产的电力却最多。在加利福尼亚州，情况正好相反，因此这种配置最适合白天用电量最高的地方，
飞秒两杆3D灯场光刻-NSF-PAR
基于我们在去年所证明的成功的单光子3D光场光刻学，我们将方法扩展到了飞秒3D光场光刻。与我们以前的单光子与紫外线LED光的工作相比，使用飞秒光和3D光场光刻中相关的两光子光吸收可以仅在3D空间中设计的Voxel位置周围固化光线剂。这样的两光子方案可以防止在到达设计的体素位置之前，在我们以前的基于UV LED LED的单光子3D灯场光谱术中观察到，在到达设计的体素位置之前，光孔物的光孔疗法固化。飞秒两杆3D光场光刻的实验方案从将均匀的飞秒激光脉冲传递到空间光调节器开始。设计的像素映射显示在空间灯调制器上，然后传递到Microlens阵列中以在自由空间中构造3D虚拟图像。通过使用显微镜系统在光构仪层中压缩3D虚拟图像，我们可以成功生成不同的显微镜3D模式，而无需像传统的3D光刻一样依赖扫描过程。在这项研究中，我们介绍了（a）为使用飞秒光的3D模式开发的（a）算法的初步结果，当使用飞秒光线时，该算法应满足其他约束，并且（（b）具有fletoResists生成的3D模式，具有flemtosecond femtsecond thepsocond Photon 3D 3D Light Field Field Field Figh Figh Figh Figh Figh Field Littionshophation。
线性到非线性飞秒激光脉冲在空气中聚焦的能量极限 Yu.E.Geints 1 , DVMokrousova 2 , DVPushkarev 2 , GERizaev 2 , LV
线性到非线性飞秒激光脉冲在空气中聚焦的能量极限 Yu.E.Geints 1、DVMokrousova 2、DVPushkarev 2、GERizaev 2、LVSeleznev 2、I.Yu.Geints 1,3、AAIonin 2 和 AAZemlyanov 1、1 VE Zuev 俄罗斯科学院西伯利亚分院大气光学研究所，1，Zuev 院士广场，托木斯克 634055，俄罗斯 2 PN 俄罗斯科学院列别捷夫物理研究所，53 Leninskii pr.，莫斯科 119991，俄罗斯 3 莫斯科国立大学物理学院，列宁戈里，莫斯科 119991，俄罗斯 * 电子邮件：ygeints@iao.ru 摘要 紧密聚焦高功率超短激光的传播光学介质中的脉冲通常受介质光学非线性的显著影响，这会显著影响非线性焦点周围的激光脉冲参数，并导致不可避免且通常不受欢迎的焦腰空间扭曲。我们介绍了在不同空间聚焦下飞秒 Ti：蓝宝石激光器脉冲在空气中传播的实验研究和数值模拟结果。我们集中研究了不同聚焦方式下的光谱角和空间脉冲变换 - 从线性到非线性，当脉冲成丝时。据我们所知，我们首次发现了激光脉冲数值孔径范围 - 即从 NA = 2·10 -3 到 5 10 -3（对于 1 mJ 的激光脉冲能量），其中激光脉冲频率角谱和脉冲空间形状的畸变最小。通过数值模拟，我们发现了各种聚焦条件下的阈值脉冲能量和峰值功率，在此范围内，空气中的线性和强非线性激光脉冲聚焦之间会发生转变。结果表明，随着脉冲数值孔径的增大，该能量极限降低。我们的研究结果确定了足够的激光脉冲数值孔径和能量，以获得焦点附近具有良好光束质量的最大激光强度，适用于各种激光微图案化和微加工技术。1.引言光学介质的强非线性通常在高峰值功率激光脉冲在该介质中的传播中起着显著的作用，这导致脉冲时空自调制和其光谱成分的大规模变化，发生在脉冲高强度区域，即在伴随相对较高的自由电子密度的细长等离子体通道的激光束丝中。在空气和其他透明介质（如水、固体电介质等）中，这种丝状物的峰值强度可高达数百TW/cm2，而平均丝状物横向尺寸因传播介质、激光波长和聚焦条件的不同而从几个微米到数百微米不等[1]。在丝状化过程中，激光脉冲发生深度自相位调制，这导致其频率角谱显著丰富。这也导致了宽超连续谱翼[2]和高发散圆锥发射环[3]的形成。到目前为止，已经有大量研究致力于超短激光脉冲的成丝及其可能的应用（例如，参见评论[1,4,5]）。在峰值功率P 0 超过自聚焦临界功率P c 的准直或聚焦激光脉冲传播过程中，成丝现象开始于所谓的非线性焦点。可以使用半经验马尔堡公式相当准确地估计到非线性焦点的距离z sf
光子电路由飞秒激光器在玻璃中
摘要。集成的光子学引起了广泛的关注，并且在经典和量子光学器件中发现了许多应用，从而满足了现代光学实验和大数据通信中不断增长的复杂性的要求。femtsecond（FS）激光直接写入（FLDW）是一种公认的技术，用于在透明玻璃中生产波导（WGS），这些技术已用于构造复杂的集成光子设备。fldw具有独特的特征，例如三维制造几何形状，快速原型和单步制造，这对于集成通信设备以及量子光子和天体技术技术很重要。为了充分利用FLDW，已经做出了相当大的努力，以在较大的深度上产生WG，而传播损失较低，耦合损失，弯曲损失和高度对象模式场。我们总结了具有可控的横截面形态，高度对称模式领域，低损失以及高处理统一性和效率的可控形态的高性能WGS的机制，并讨论WGS在光学集成设备中的WG最近进展，以进行通信，拓扑，量化物理学，量子，量子信息，量词，天文学处理和天文学。还指出了该领域的未来挑战和未来的研究指示。
通过几年的核心瞬态吸收光谱
使用镍的几秒极端紫外线（XUV）瞬态吸收光谱在镍M 2、3边缘进行镍中光激发载体动力学的直接测量。可以观察到，可以通过高斯拓宽（σ）和地面吸收光谱的高斯拓宽（σ）和红移（ωs）来描述光激发镍的核心水平吸收线形状。理论预测，实验结果证明，在初始快速载体热化后，电子温度升高（t）与高斯拓宽因子σ呈线性成正比，从而提供了电子温度松弛的定量实时跟踪。测量结果揭示了50 nm厚的多晶镍纤维的电子冷却时间，为640±80 fs。使用热热载体，光谱红移与电子温度变化ωs∝T 1具有幂律关系。5。通过载流子散射的快速电子热化伴随并遵循标称的4-FS光激发脉冲，直到载体达到二硫代平衡为止。与<6 FS仪器响应函数结合在一起，从在不同泵浦流动下获取的实验数据中估算了从34 fs到13 fs的载体热化时间，并且观察到电子热化时间随着泵的增加而降低。该研究提供了一个初始示例，即用XUV光实时测量金属中的电子温度和热化，并为在具有核心水平吸收光谱的金属中进一步研究光诱导的相变和载体传输的基础。
支持“”飞秒激光诱导共振
电子能谱J（E）。 电流的表达是i（t，v g）= i（v g）+ 〜i（t）at：电子能谱J（E）。电流的表达是i（t，v g）= i（v g）+ 〜i（t）at：
