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![arXiv:2002.06721v2 [hep-th] 2020 年 4 月 30 日](/simg/9\98edc751414f3d0c9a304b9ec344ec0d046cd42f.webp)
arXiv:2002.06721v2 [hep-th] 2020 年 4 月 30 日
现代人们对占据空间有界区域的狄拉克费米子物理学的兴趣主要与新型先进材料有关，如拓扑绝缘体 (TI) - 参见评论 [1, 2] 和专著 [3]。TI 的许多令人兴奋的物理现象归因于表面模式的存在，它们也是狄拉克费米子，尽管少一维。假设 3 + 1 维流形中的狄拉克费米子具有一定数量的表面模式。我们真的能通过观察边界看到这些模式吗？与光子的相互作用由费米子的极化张量定义。因此，我们可以将这个问题重新表述为：3 + 1 维极化张量的边界部分与 2 + 1 维费米子的极化张量之间有什么关系？人们通常认为后者至少可以很好地近似前者，参见[4–6]。
可积和混沌量子系统中相关子的时间涨落
我们给出了无能隙退化的多体量子系统的非时间有序和时间有序相关子的无限时间平均值附近的时间涨落的界限。对于物理初态，我们的界限预测时间涨落随系统大小呈指数衰减。我们通过数值验证了对混沌和相互作用的可积自旋 1/2 链的这一预测，它们满足我们界限的假设。另一方面，我们通过分析和数值证明，对于 XX 模型（一个具有能隙退化的非相互作用系统），对于费米子表示中的局部算子，时间涨落随系统大小呈多项式衰减，而对于非局部算子，时间涨落随系统大小呈指数衰减。我们的结果表明，相关子的长期时间涨落的衰减不能作为混沌或无混沌的可靠度量。
远距离三方信息 摘要 目录
我们计算了 CFT 中三个球体的长距离三部分信息的首项。该首项为 r − 6 ∆ ，其中 r 是球体之间的典型距离，∆ 是最低主场维度。系数结果是来自二点和三点函数的项的组合，并且取决于场的 OPE 系数。我们用晶格中的三维自由标量检查结果，发现它们非常吻合。当最低维场为标量时，我们发现只有对相当大的 OPE 系数，远离微扰区域，互信息才能是单一的。当最低维主场为费米子时，我们认为缩放速度必须始终快于 r − 6 ∆ f 。具体而言，晶格计算表明首项缩放为 r − ( 6 ∆ f + 1 )。对于三维中的自由费米子，我们表明，在长距离范围内，互信息也是非一夫一妻制的。
揭示比热中量子振荡的双峰结构
量子振荡现象是理解量子物质电子结构的重要工具。本文我们系统地研究了天然石墨中电子比热容 C el 的量子振荡。我们发现，单个自旋朗道能级与费米能级的交叉产生了双峰结构，这与 Lifshitz-Kosevich 理论预期的单峰形成鲜明对比。有趣的是，双峰结构是由自由电子理论中 C el / T 的核心项预测的。C el / T 代表宽度为 4.8 k BT 的光谱音叉，可以随意调谐至共振。使用巧合法，双峰结构可用于准确确定量子材料的朗德 g 因子。更一般地，音叉可用于揭示由磁场调谐的费米子态密度中的任何峰，例如重费米子化合物中的 Lifshitz 跃迁。
sub-mev暗物质检测用双层石墨烯
我们描述了一个简单的黑暗扇区结构，如果存在，该结构对直接检测暗物质（DM）有影响。深色水槽。一个深色水槽将能量密度从DM传输到没有明显促进DM密度的光线深色扇区状态。为例，我们考虑了一个光中性的fermionψ，该费米ψ仅通过交换重标量φ与DMχ相互作用。我们通过在DM Freeze-In模型中添加一个黑暗水槽的影响，其中χ偶联到浅色深色光子γ0与标准模型（SM）光子进行了运动混合。这种冻结模型（不存在下水道）本身就是进行正在进行的实验的基准。在某些情况下，该基准的文献包含错误。我们纠正预测并将其作为公共代码提供。然后，我们分析了深色水槽如何修改该基准，求解了耦合的玻尔兹曼方程，以实现黑区域的能量密度和DM产量。我们检查了深色水槽ψ对深色辐射的贡献；与现有数据的一致性限制了最大可达到的横截面。对于MeV -Oð10Gev粒之间的DM，添加深色水槽可以将直接检测横截面的预测添加到当前限制。
选修课程 - TU 登录门户 - 特里布万大学
物理学。课程内容：1. 简介：[2 小时] 1.1 非相互作用电子气。2. Born-Oppenhemier 近似：[3 小时] 2.1 基本哈密顿量，2.2 绝热近似，2.3 简化电子问题。3. 二次量子化：[5 小时] 3.1 玻色子，3.2 费米子，3.3 费米子算符。4. Hartree-Fock 近似：[4 小时] 4.1 非相互作用极限，4.2 Hartree-Fock 近似，4.3 图表。5. 相互作用电子气：[4 小时] 5.1 均匀电子气，5.2 Hartree-Fock 激发谱，5.3 金属的结合能。 6. 金属中的局部磁矩：[4 小时] 6.1 局部矩：现象学，6.2 平均场解。 7. 局部矩的猝灭：[8 小时] 7.1 近藤问题，7.2 近藤汉密尔顿量，7.3 为什么 J 为负？ 7.4 散射和电阻率最小值，7.5 电子-杂质散射振幅，7.6 近藤温度。
在高磁场上对UTE2的评论
在高磁场上对UTE 2的评论Sylvia K. Lewin，Corey E. Frank，Sheng Ran，Johnpierre Paglione和Nicholas P. Butch Abstract Ditelluride（UTE 2）被公认为是宿主的材料，是一种无惯性的旋转性超级导入性的宿主材料，但它表现出了其他不合时宜的行为。非常规超导性的最突出的特征之一是超过顺磁性极限的大型且各向异性的上临界场。这种超导性生存至35 t，并由不连续的磁过渡界定，该磁过渡本身也依赖于场方向。一个不同的，重进入的超导阶段仅出现在磁性转变的高场面，在晶体学B和C轴之间的角度范围。本综述讨论了这些高场相的知识状态，重型费米昂正常状态的高视野行为以及其他通过施加压力稳定的阶段。
弯曲空间中的减少量子电动力学
由于石墨烯准粒子的特定特征，可以将量子场理论与凝结物理学之间的物理学提供了重要的联系。在这种情况下给出的一种有希望的结果的方法是量子电动力学减少。在这项工作中，我们考虑了这种形式主义对弯曲空间的自然概括。作为一种应用，我们计算了石墨烯的单环光导率，考虑到曲率诱导的缺陷的存在，例如脱节和由于热闪光而导致的涟漪。这些缺陷是通过曲率效应建模的。当呈正面弯曲时，可以通过考虑合适的化学潜力来局部纳入这些效应，至少就自由费米昂电导率而言。此外，我们证明了这种影响如何有助于最小电导率的决定性增加。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。
Majorana Bound State的纠缠措施
主要结合状态在拓扑超导体中出现，作为表现出空间非局部性的零能边缘状态。尽管取得了巨大进展，但对主要界面状态的检测仍然具有挑战性，主要是因为拓扑琐碎的安德里弗（Andreev）结合状态会产生相似的签名。在这项工作中，我们考虑了一个拓扑超导体，该拓扑超导体与量子点结合并研究其量子相关性的动态，目的是探索其纠缠特性。特别是，我们通过使用并发和不和谐来表征纠缠，这也与纠缠动态和返回概率相辅相成。我们发现，Majoragan在真正的零能量处的约束状态可以将最初的纠缠系统转变为其经典状态，而它们可以在有限的能量重叠的情况下创建最大的纠缠状态。有趣的是，我们表明该系统可以通过简单地控制Majorana非局部性来生成MBS和量子点之间最大纠缠的状态。我们证明，当初始状态是最大纠缠或可分离的情况下，尽管在后者中，但在长期动态中实现了最大纠缠的状态。此外，我们将我们的发现与常规费米（Fermion）产生的发现形成对比，并获得非常不同的纠缠签名。我们的工作提供了一种表征Majorana Bound State的替代方法，这也可以用于其用于量子信息任务的利用。