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离子阱量子计算中光学跃迁的几何相位门
量子计算中最重要的、最困难的实验工作之一是实现近乎完美的两量子比特门操作。目前，人们认为大约 10 −4 的门错误概率足够低，可以实现所谓的高效容错量子计算 1、2。囚禁离子串是实现量子计算机最有希望的候选对象之一。用离子量子门实验实现的最低门不真实性仍然在 3% 左右 3。这种几何相位门的主要限制来自自发辐射和磁场涨落 3、4。离子阱量子计算可以用两种替代的量子比特编码来实现：超精细基态量子比特和通过光跃迁连接的量子比特态。对于超精细量子比特，门操作由偶极跃迁介导的拉曼耦合执行。参考文献 3 使用了基于这种超精细跃迁的编码。然而，在这样的设置下，将自发散射降低到所需的容错水平以下是很有挑战性的 5,6 ，因为需要大量的激光功率。最近，针对超精细量子比特 7 ，提出了在四极跃迁中使用拉曼过程。然而，这种策略需要高激光功率来实现短门时间。在这里，我们提出了在光学跃迁上使用 z 型几何相位门来克服 3 实现中存在的一些限制。例如，使用光学四极跃迁可以充分降低自发辐射事件的可能性。同时还表明，磁场不敏感状态可用于 z
![[氢/超导复合物]](/simg/g:\will\search\icon\source\d\d721527447241a666e5c6564df2d7a0bb0f9a7fd.webp)
新型 Dy 量子气体实验的发展
自 20 世纪末首次在原子气体中实现玻色-爱因斯坦凝聚以来，超冷原子气体已成为研究各种量子现象的广泛采用的平台。近年来，人们越来越关注具有大磁偶极矩的物质，因为这些物质与更常见的碱金属相比表现出更强的长程相互作用。镝的磁矩约为 10 𝜇 𝐵 ，是磁性最强的原子物质，因此已成为研究长程（偶极-偶极）相互作用与接触相互作用竞争或占主导地位的系统的理想平台。在本文中，我描述了一种新型镝量子气体机的设计和优化。除了详细描述该装置的组件及其性能外，我还详细描述了用于提高磁光阱 (MOT) 负载率的“角度减速”技术的特性和优化。我还详细描述了使用该装置生产和检测第一个玻色-爱因斯坦凝聚体 (BEC) 的过程。本论文还详细描述了用于镝实验的新控制硬件和软件的开发，但可以（并且已经）用于其他量子气体实验。在硬件方面，我讨论了高性能模拟电压控制通道的设计，这些通道比市售的替代方案更具优势。在软件方面，我讨论了我设计的实验室控制和记录数据库系统，它既扩展了我们的控制软件的功能，又简化了实验室数据的存储和可访问性。
路径积分基态复制方法用于计算偶性线性转子纠缠熵的方法
我们计算了在其基态相互作用的线性转子系统的第二个rényi纠缠熵，以衡量连续旋转自由度的纠缠。熵是根据两分量子系统中子系统的纯度而定义的，并且为了计算它，我们比较了基于路径积分基态（PIGS）形式的两个采样集合。该方案以复制技巧为中心，并由Hastings等人在这种情况下开发的比率技巧。[物理。修订版Lett。 104，157201（2010）]。 我们研究了一个由一维的晶格上的线性量子转子组成的系统，通过各向异性偶极 - 偶极电位相互作用。 猪估计的基态第二rényi熵是针对来自密度基质重质化组的基于各种相互作用强度和系统尺寸的基准测试的。 我们发现，熵的增长会增加相互作用强度，对于足够大的系统，它似乎在原木附近平稳（2）。 我们认为，许多强烈相互作用的转子的限制情况类似于在猫状态下的两级粒子的晶格，其中人们自然会发现log（2）的纠缠熵。Lett。104，157201（2010）]。我们研究了一个由一维的晶格上的线性量子转子组成的系统，通过各向异性偶极 - 偶极电位相互作用。猪估计的基态第二rényi熵是针对来自密度基质重质化组的基于各种相互作用强度和系统尺寸的基准测试的。我们发现，熵的增长会增加相互作用强度，对于足够大的系统，它似乎在原木附近平稳（2）。我们认为，许多强烈相互作用的转子的限制情况类似于在猫状态下的两级粒子的晶格，其中人们自然会发现log（2）的纠缠熵。
il教授Thomas Elsaesseril教授Thomas Elsaesser
电相互作用对液体，蛋白质和分子材料的结构和功能有重大影响。为了定量表征和理解，库仑相互作用的真正远程特征及其在环境温度下的超快波动构成了实验和理论的主要挑战。本演讲通过讨论最近的研究的关键结果来介绍高级实验技术，用于确定瞬态分子电场和电荷密度。水合DNA和RNA的局部电场和相互作用的几何形状的特征是主链振动的二维红外（2D-IR）光谱。超快Thz stark光谱揭示了液体和蛋白质中电子激发的发色团状态的电偶极力矩。超出光谱，具有飞秒时间分辨率的X射线衍射可以掌握瞬态电荷密度和电子和振动自由度的相互作用。作为展望，将讨论该领域的未来观点。
对超...
自闭症谱系障碍（以下称为自闭症）是最常见的神经发育状况之一，影响了大约1％的世界人群[1]。据估计，超过90％的自闭症个体表现出非典型的感觉反应性[2]。对外部刺激的超反应性或性能不反应的形式的非典型感觉反应性是自闭症中的基本预定。在感觉域中，非典型触觉反应性（TR）是一种常见的预言，早期出现，一直持续到成年，并不利地影响社会互动和日常功能，从而显着有助于整体残疾[3，4]。自闭症护理和临床研究未来的国际委员会将感觉领域确定为可能影响自闭症中护理和结果的最佳临床研究优先事项之一[5]。我们聘请了参加我们专业自闭症诊所的自闭症成年人，并收到了一致的反馈，即这是一个很大的未满足需求的高优先级领域。在行为上，触觉性低反应性和过度反应性都在相同的连续体上，反映了相同的基本生物学过程，在这种生物学过程中，低反应性是应对过度刺激的应对机制[6]。触觉加工的神经生理学研究[4，6]以及自闭症原发性皮质（S1）中兴奋性和抑制性代谢产物的神经图像研究仍然不一致且不确定[7，8]；因此，大脑过程为非典型TR提供了生物逻辑干预措施仍然难以捉摸。融合证据表明自闭症的神经生物学的特征是非典型可塑性。自闭症的丙戊酸动物模型的关键见解是，过度的长期增强（LTP）可塑性或超塑性对行为产生不利影响[9-11]。超塑性[11]。S1是否具有过度塑性的特征，在自闭症人类中可能是非典型TR的基础，这是未知的。使用经颅磁刺激（TMS）[12-15]在人类运动中始终观察到更直接的过塑性证据[16]。我们的小组复制了自闭症成年人运动皮质中超塑性的发现[15]。作为干预的基础，我们还使用重复的经颅杂志刺激（RTMS）方案收集了试点数据，旨在增强抑制机制，从而降低了自闭症成年人的过度塑性性[15]。在我们先前发表的研究[15]中，我们进行了一项随机试验，涉及29名自闭症成年人。将参与者分配（1：1）进行一次活动或假RTM的一次疗程，在20Hz处施加6,000个脉冲，tar-获得运动皮层。结果表明，活性RTM对长期增强（LTP）的效果很大，在RTMS之后的第二天，LTP降低了。这种过度塑性的减小与自闭症的神经元激发/抑制（E/I）模型的改变相一致[17]。根据该模型，自闭症中观察到的超塑性与E/I比的增加有关，促进抑制可能有助于观察到的减少。使用20 Hz RTM的理由主要基于我们小组的先前研究，这表明与早期的惯例相反，仅频率并不能决定RTMS的兴奋性或抑制作用。，“剂量”或刺激的数量
双极交叉参考
2SC3420 TIP41B 2SC3421 TIP47 2SC3657 BU508A 2SC3783 BU508A 2SC3795 BUL138 2SC3832 BUL128 2SC3868 BULT118 2SC3886 BUH1015HI 2SC3886A BUH1015HI 2SC3892 THD200FI 或 THD215HI 2SC3892A THD200FI 或 THD215HI 2SC3970A BULT118 2SC3996 BUH1215 2SC3997 BUH1215 2SC4051 BUL128 2SC4053 BUL138 2SC4054 BUL138 2SC4055 BUL57 2SC4106 BUL128 2SC4107 BUL57 2SC4123 BUH615D 2SC4229A BUH1215 2SC4233 BUL216 2SC4235 2N6059 2SC4236 2N6059 2SC4242 BUL138 2SC4288A BUH1215 2SC4290A BUH1215 2SC4533 BULT118 2SC4744 BUH615D 2SC4747 BUH1215 2SC4757 THD219HI 2SC4759 BUH1015HI 2SC4762 BUH615D 2SC4769 BUH615D 2SC4770 THD200FI 或THD215HI 2SC4774 BUH1015HI 2SC4916 THD218DHI 2SC4923 BUH1015HI 2SC4924 BUH1015HI 2SC4927 THD200FI 或 THD215HI 2SC4977 BUL57 2SC5002 THD200FI 或 THD215HI 2SC5021 BUL128 2SC5022 BUH2M20AP 2SC5023 BUL138
碳化硅超表面中强耦合声子极化子的光谱和干涉和频成像
声子极化子能够实现红外光的波导和定位，具有极强的限制性和低损耗。通常使用互补技术（例如近场光学显微镜和远场反射光谱）来探测此类极化子的空间传播和光谱共振。这里，介绍了红外-可见和频光谱显微镜作为声子极化子光谱成像的工具。该技术同时提供亚波长空间分辨率和高分辨率光谱共振信息。这是通过使用可调红外激光共振激发极化子和对上转换光进行宽场显微镜检测来实现的。该技术用于对 SiC 微柱超表面中局部和传播表面声子极化子的杂交和强耦合进行成像。光谱显微镜允许通过角度相关共振成像同时测量动量空间中的极化子色散，并通过极化子干涉测量法在实空间中测量极化子色散。值得注意的是，可以直接成像强耦合如何影响极化子的空间定位，而这是传统光谱技术无法实现的。在强耦合阻止极化子传播到超表面的激发频率下观察到边缘态的形成。该技术适用于具有破坏反演对称性的广泛极化子材料，可用作快速、非微扰工具来成像极化子杂化和传播。