下一代 MKS π MFC(质量流量控制器)包括功能和性能方面的技术改进,可帮助半导体和高纯度薄膜应用中的用户提高工具吞吐量并降低整体系统成本。通过先进的数字算法提供对上游和下游压力扰动不敏感的实时精确流量控制。通过实现对工艺气体流量的实时控制,与传统的基于 PID 的数字 MFC 相比,其准确性和重复性得到了显着提高,从而实现了更好的腔室匹配。
1.1.1 描述以下标准并说明影响每个标准的因素:a. 马赫数 b.区分亚音速、跨音速和超音速飞行的近似马赫数 c. 临界马赫数 d. 马赫锥 e. 亚音速飞行 f. 超音速飞行 g. 跨音速飞行 h. 超音速气流特性 i.大气特性对声速的影响 j. 气动/动能加热 k. 面积律 l. 压缩性和压缩性冲击 m. 不可压缩性 n. 膨胀波 o.冲击引起的阻力 p. 冲击引起的失速 q.尾流湍流 r. 与边界层相关的气流 s. 压力扰动传播及其对超音速气流的影响 t. 压力扰动的近似速度 u.边界层及其对飞机空气动力学性能的影响 v. 翼型最大弯度点与弦长百分比的关系 w. 超音速气流通过发散管道
在外部和内部空气动力学中,预测和控制边界层内的湍流发生都至关重要。1,2 数值研究在这两个领域都得到了卓有成效的应用,但实验是必不可少的,特别是当马赫数增加时。3,4 自然边界层转捩实验需要一种对转捩过程干扰尽可能小的设备。例如,在超音速马赫数下,设备不得产生强烈的压力波动,即它们的 RMS 应小于 p ∞ 的 1% 左右,5 且速度波动应受到限制。6 如果不是这样,p ′ 和 u ′ 对转捩过程的影响将阻碍将实验结果外推到实际飞行条件。 7 已经证明 7 超音速风洞试验段内压力波动的主要原因是试验段壁上的湍流边界层,它会将压力扰动辐射到测试物体上。因此,进行有意义的过渡实验的解决方案是保持这些壁上的边界层层流。也就是说,要有一个所谓的“安静的超音速风洞”。要达到这种安静程度,必须实现多个功能,通常需要进行调整、修正或改进和修改,然后才能明显发挥作用。8,9 另一方面,对于诱导边界层过渡实验,安静要求不那么严格
摘要:在粒子理论计算、数值模型和积云参数化中,通常假设湿静能 (MSE) 绝热守恒。然而,由于假设了流体静力平衡,MSE 的绝热守恒只是近似的。这里评估了两个替代变量:MSE 2 IB 和 MSE 1 KE,其中 IB 是浮力 (B) 的路径积分,KE 是动能。这两个变量都放宽了流体静力假设,并且比 MSE 更精确地守恒。本文量化了在无序和有序深对流的大涡模拟 (LES) 中假设上述变量守恒而导致的误差。结果表明,MSE 2 IB 和 MSE 1 KE 都比单独的 MSE 更好地预测沿轨迹的量。 MSE 2 IB 在孤立深对流中守恒较好,而 MSE 2 IB 和 MSE 1 KE 在飑线模拟中表现相当。这些结果可以通过飑线和孤立对流的压力扰动行为之间的差异来解释。当假设 MSE 2 IB 绝热守恒时,上升气流 B 诊断中的误差普遍最小化,但只有当考虑热容量的湿度依赖性和潜热的温度依赖性时才会如此。当使用不太准确的潜热和热容量公式时,由于补偿误差,MSE 2 IB 产生的 B 预测比 MSE 更差。我们的结果表明,各种应用都将受益于使用 MSE 2 IB 或 MSE 1 KE 代替具有适当公式化的热容量和潜热的 MSE。
注射引起的地震性已成为广泛部署增强的地热系统(例如)最关键的挑战之一。尤其是,一些EGS开发项目导致大型,破坏性的地震出乎意料地发生在刺激的储层区域,尤其是在停止液体注入后。然而,这些地震性模式的病因机制仍然高度难以捉摸。在这里,我们确定了可以通过对天然裂缝花岗岩储层的液压刺激进行完全耦合的液态力学模拟来解释EGS部位延迟地震性的组合。该模型包括一个稀疏的网络,该网络与附近的,非常面向的断层相互作用,该网络与长而变化的裂缝相互作用。结果表明,裂缝的存在在流场和岩石变形中引入了显着的非线性,并显着扩大了受液体注入影响的岩石体积。首先,受刺激的断裂网络提供了高度可渗透的吊带,用于在长时间的情况下传达较高的孔隙压力。第二,裂缝的各向异性膨胀会产生剪切应力,几乎在整个储层上迅速传播。孔隙压力和压力扰动不仅会导致沿裂缝滑动,在注射过程中诱导(微)地震性,而且会影响附近断层的稳定性,这可能不一定会在注射过程中加压。转移的毛弹性应力可以增加或减少沿不同断层段的滑动趋势。然而,当注射后几个月后,当临时断层渗透率演化调节的渐进孔压扩散后,断层才能重新激活。我们还发现,地震性的时空演化在很大程度上取决于附近的断层方向,水力力学特性以及与断裂网络的液压连接以及应力的初始状态。我们得出的结论是,在注射过程中和注射后的准确地下表征和连续监测应允许管理注射诱导的地震性带来的风险,并安全地解锁了清洁和可持续的地热能的巨大潜力。