溅射沉积如图1所示,溅射沉积过程是通过用离子轰击所需沉积材料的目标来完成的。事件离子在目标内引发碰撞级联。当级联反应以足够的能量克服表面结合能到达目标表面时,可以弹出原子。溅射室的示意图如图2所示。电场将传入的气体电离(通常是氩气)。阳性离子轰击靶(阴极)和溅射原子在底物上(阳极)。可以加热底物以改善键合。溅射产量(即从每个入射离子射出的原子的平均原子数)取决于几个参数,包括相对于表面的离子入射角,离子的能量,离子和靶原子的相对质量以及靶原子的表面结合能。虽然影响溅射的相对较大的数字参数使其成为一个复杂的过程,但具有如此多的控制参数可以对所得膜的生长和微观结构进行很大程度的控制。各向异性的晶体靶材料,晶格相对于靶表面的方向影响溅射产量。在多晶溅射目标中,以不同速率的不同方向溅射的晶粒。这可能会影响沉积薄膜的均匀性。一个关键控制参数是目标材料中纹理的均匀性。图3显示了铜单晶溅射产量的各向异性(Magnuson&Carlston,1963年)。所有面部中心材料的一般趋势均具有:S(111)> s(100)> s(110)。
如今,随着从太空天体物理观测站大量获取数据、在聚变能和 x 射线激光中进行高温实验室实验,以及对中性到高度电离原子的更高精度和大量数据的需求,这项工作至关重要。
11d。Beryllium-10用于研究来自南极洲的冰样。冰的样品最初包含7.6×10个原子的铍10原子。陈述了2.8×10年后样品中剩余的铍10核的数量。
在每种效果中,一部分光子能量被转移到充满电的电荷颗粒(电子或正电子)中,这些颗粒(电子或正电子)通过吸收剂传播,并通过与原子核和轨道吸收原子的核和轨道电子直接相互作用而失去能量。
根据相对论,理想时钟的读数被解释为沿着它在时空中的经典轨迹所经过的固有时。相反,量子理论允许将许多同时的轨迹与一个量子钟关联起来,每个轨迹都有适当的权重。在这里,我们研究叠加原理如何影响简单时钟(一个衰减的两能级原子)观察到的引力时间膨胀。将这样的原子置于位置叠加中使我们能够分析量子贡献对自发辐射中经典时间膨胀的表现。特别地,我们表明,在引力场中分离波包的相干叠加中制备的原子的发射率不同于这些波包的经典混合中原子的发射率,这引起了量子引力时间膨胀效应。我们证明了这种非经典效应也表现为原子内部能量的分数频率偏移,该偏移在当前原子钟的分辨率范围内。此外,我们还展示了空间相干性对原子发射光谱的影响。
摘要 我们研究了光场与一维 (1D) 半无限波导末端附近的原子耦合的三种放大过程。我们考虑了两种设置,其中驱动在三能级原子的裸基或修饰基中引起粒子数反转,以及一种设置,其中放大是由于驱动的两能级原子中的高阶过程引起的。在所有情况下,波导的末端都充当光的镜子。我们发现,与开放波导中的相同设置相比,这以两种方式增强了放大。首先,镜子迫使原子的所有输出都朝一个方向传播,而不是分成两个输出通道。其次,镜子引起的干涉使得能够调整原子中不同跃迁的弛豫速率比,以增加粒子数反转。我们量化了由于这些因素而导致的放大增强,并表明可以在超导量子电路实验中用标准参数证明这一点。
图1:晶体结构和CDW量子相变的1T-TAS 2材料(a)1 t-tas 2的晶体结构的示意图,显示其准2D性质。(b)伴随CDW量子相变的晶格重建,表明TA原子的位移。(c)AS合成1 T -TAS 2晶体的EDS图显示了Ta(紫色)和SE(黄色)原子的元素分布。组合的EDS映射在底部面板中提供。所有比例尺均为500 µm。(d)单个单晶薄片为1 t -tas 2的室温电流电压特性。2.1 V的应用偏置附近的磁滞回路对应于NC-CDW到IC-CDW量子相变。箭头指示向前和反向偏置扫描。插图显示了单个1 T -TAS 2片的光学显微镜图像,其长度约为〜5 µm,并通过制造的金属触点进行电测量。