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World File Search System哈密顿
v两级量子系统（Qubits）
要执行任何算法，应该能够以任意量子状态准备量子。这意味着必须有一些方法可以访问Bloch Sphere上的任何点。被提及，两级系统的自由演化包括围绕哈密顿矢量方向的旋转，其角速度e 1-e 2（使用磁矩类比称为prepession）。换句话说，自由进程可访问所有具有相同初始极角θ'的状态。要改变极角，一种方法是应用矩形脉冲，突然改变了哈密顿量，从而改变了Bloch矢量旋转的轴。突然的脉冲切换意味着在自由进动的时间尺度上，时间依赖性的哈密顿量发生了如此之快，以至于可以将状态向量视为在切换时间间隔内将状态矢量视为时间无关 - 冷冻。很明显，将哈密顿矢量的方向更改为任何给定值的可能性提供了访问Bloch球体上任何点的手段。
使用分子点组对称性降低量子模拟的量子模拟要求
即使有了所有这些令人兴奋的发展，我们仍然有一段时间的时间远离容忍失误的量子计算机。Qubits仍然是NISQ设备的宝贵资源，重要的是要继续最大程度地减少模拟特定系统所需的量子数量。在这项工作中，我们提出了一种技术，其中使用分子中存在的对称性来减少模拟所需的量子数。在参考文献13中，开发了基于z 2对称性的逐渐变细的程序。这个想法涉及与哈密顿式通勤的保利弦。提出了一种有效的算法，以发现与汉密尔顿人通勤的Pauli Strings。这样的Pauli Strings/Operators被称为Hamiltonian的对称性。在这些保利弦的基础上，可以发现一个单一的操作员以一种方式改变了哈密顿量，以使哈密顿式的琐碎或最多用σx在一组量子的情况下起作用。hamiltonian在琐碎或用σx上表现出的量子位可以排除在
阐明配体场对分子量子比特自旋弛豫的贡献
图 2. 脉冲 EPR 回波检测场扫描 (EDFS) 的模拟取向依赖性。(A) 四方 Cu(II) 复合物的平行和垂直取向定义。(B) 模拟 Cu(II) EDFS 和组成超精细 m I 流形的取向依赖性，自旋哈密顿参数 g ∥ = 2.0912、g " = 2.0218、A ∥ = −500.1 MHz ( − 166.8 × 10 -4 cm -1 )、A " = −116.9 MHz ( − 39.0 × 10 -4 cm -1 )、ν = 9.7 GHz，取自实验 [Cu(mnt) 2 ] 2- CW EPR 光谱的拟合结果。 （C）模拟的 V(IV) EDFS 和自旋哈密顿参数 g ∥ = 1.9650、g " = 1.9863、A ∥ = −478.0 MHz ( − 159.4 × 10 -4 cm -1 )、A " = −167.8 MHz ( − 55.9 × 10 -4 cm -1 )、ν = 9.7 GHz 的方向依赖性，取自实验 VOPc CW EPR 光谱的拟合结果。黑色实线箭头表示 EDFS 中的纯平行方向，而红色实线箭头表示纯垂直方向。
量子热化中的不可证明性
对分离的量子多体系统中热化的研究具有悠久的历史，可以追溯到发展统计力学的时代。自然界中大多数量子多体系统都被视为热量化，而有些则从未达到热平衡。中心问题是阐明给定的系统是否热效化（以前已经解决但未解决）。在这里，我们表明这个问题是不可决定的。当系统仅限于具有最接近邻居相互作用的一维移位系统时，最终的不确定性甚至适用，并且初始状态是固定的乘积状态。我们构建了一个编码可逆通用图灵机的动力学的哈密顿族人家族，在这种动力学中，放松过程的命运会大大变化，具体取决于图灵机器是否停止。我们的结果表明，没有一般定理，算法或系统的程序来确定任何给定的哈密顿素体中存在或不存在热化。
给霍瓦斯市长的信 - 汉密尔顿
作为哈密顿人，我想对公共卫生委员会4月29日会议的动议通知表示我担心，以宣布汉密尔顿市为“无等离子体区”。我不仅是等离子产品使用者，而且我还是加拿大免疫组织的主席，加拿大代表数千名原发性免疫缺陷患者的患者组织依赖于血浆衍生的药用产品（PDMP），免疫球蛋白替代治疗（IG）。
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在他的及其配套论文中，我们展示了量子场理论，其具有高对称性，允许比我们假设的更广泛的经典动力学类型。在这篇文章中，我们展示了从模式积分或哈密顿和广义相对论公式中提取的动力学允许不满足爱因斯坦全套方程的经典状态。这个量取决于哈密顿对初始状态施加的动量约束。尽管如此，量子场论仍然允许测量这些状态随时间的变化。这些状态随时间演变，以致在经典层面上，全套爱因斯坦方程似乎成立，而这些状态的物理效应可归因于辅助的、协变的、能量矩张力守恒，或者没有内部自由度。我们推导出这些状态的广义爱因斯坦方程，并表明在均匀和等向性的初始背景基态中，对相同高程分量的扩展有贡献。此状态的非均匀分量可能源于按线性级数线性增长的曲率扰动。这个对爱因斯坦方程的辅助贡献可能会为我们提供一种破坏零能条件的简单方法，从而实现诸如宇宙的引力动力学。弹跳 andw 或 mh oles。
量子信息第六章量子算法
6 量子算法 1 6.1 一些量子算法 1 6.2 周期性 7 6.2.1 寻找周期 8 6.2.2 从 FFT 到 QFT 10 6.3 因式分解 12 6.3.1 因式分解作为周期寻找 12 6.3.2 RSA 16 6.4 相位估计 18 6.5 隐藏子群问题 21 6.5.1 离散对数问题 23 6.5.2 Di?e-Hellman 密钥交换 23 6.5.3 寻找阿贝尔隐藏子群 24 6.6 量子搜索 28 6.6.1 广义搜索 31 6.7 Grover 算法是最优的 32 6.8 使用量子计算机模拟量子物理 35 6.8.1 模拟局部汉密尔顿量的时间演化 35 6.8.2 估计能量特征值和能量特征态的准备 39 6.9 轻度纠缠量子计算的经典模拟 42 6.10 局部哈密顿问题的 QMA 完备性 46 6.10.1 3-SAT 是 NP 完全的 47 6.10.2 受挫自旋玻璃 49 6.10.3 量子 k 局部哈密顿问题 50 6.10.4 构造和分析哈密顿量 51
超导量子比特的非厄米动力学中的量子跳跃
耗散在自然界中普遍存在；例如原子核的放射性衰变和吸收介质中的波传播，耗散是这些系统与不同环境自由度耦合的结果。这些耗散系统可以用有效非厄米汉密尔顿量进行现象学描述，其中引入非厄米项来解释耗散。非厄米性导致复杂的能谱，其虚部量化系统中粒子或能量的损失。非厄米汉密尔顿量的简并性称为异常点 (EP)，其中特征值和相关的特征态合并 [1,2]。许多经典系统 [3-11] 已证明有效哈密顿的存在，并应用于激光模式管理 [12-14]、增强传感 [15-20] 和拓扑模式传输 [21-24]。尽管有效哈密顿方法是几十年前作为量子测量理论的一部分发展起来的，但最近对单电子自旋 [25,26]、超导量子比特 [27] 和光子 [28-30] 的实验扩大了人们对非厄米动力学中独特量子效应的兴趣。已经采用两种方法来研究量子区域内的非厄米动力学。第一种方法是通过将非厄米哈密顿量嵌入到更大的厄米系统中 [25,26,30]，通过称为哈密顿膨胀的过程来模拟这些动力学。第二种方法是将非厄米动力学直接从耗散量子系统中分离出来 [27] 。为了理解这种方法，回想一下耗散量子系统通常用包含两个耗散项的林德布拉德主方程来描述：第一个项描述系统能量本征态之间的量子跳跃，第二个项产生相干非幺正演化 [31 – 33] 。通过抑制前一个项，得到的演化是
使用量子退火解决车辆路由问题及其变体
绝热量子计算机：“首先，发现（潜在复杂的）哈密顿量的基态描述了感兴趣问题的解决方案。接下来，准备一个具有简单哈密顿量的系统并初始化为基态。最后，简单的哈密顿量已成为所需的复杂哈密顿式的。通过绝热定理，系统保持基态，因此系统的状态描述了解决问题的解决方案。” （来源：https：//en.wikipedia.org/wiki/quantum_annealing）
探索量子 Fisher 信息的参数转变
Le 还展示了该方法如何应用于各种应用，包括具有单个和多个磁场的量子计量学以及应用于复杂多体系统的哈密顿断层扫描。他还将新方法与精确的理论方法和另一种近似模型 Suzuki-Trotter 进行了细致的比较。尽管该方法与理论方法非常接近，但 Suzuki-Trotter 近似值偏离了真实值。增强 Suzuki-Trotter 近似的结果需要对 Suzuki-Trotter 步骤进行无限细分。