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World File Search System四阶
正性守恒和能量耗散有限差分...
在本文中，我们引入了具有梯度流结构的连续性方程的半隐式或隐式有限差分格式。这类方程的例子包括线性 Fokker-Planck 方程和 Keller-Segel 方程。这两个提出的格式在时间上是一阶精度的，明确可解，在空间上是二阶和四阶精度的，它们是通过经典连续有限元法的有限差分实现获得的。全离散格式被证明是正性保存和能量耗散的：二阶格式可以无条件地实现这一点，而四阶格式只需要一个温和的时间步长和网格尺寸约束。特别地，四阶格式是第一个可以同时实现正性和能量衰减性质的高阶空间离散化，适用于长时间模拟并获得精确的稳态解。
NA61/SHINE 对 CERN SPS 能量波动和相关性的结果
为了比较不同尺寸系统中的涨落，应该使用强度量，即对系统体积不敏感的量。此类量通过除以测量分布的累积量 κ i（最高为四阶）得出，其中 i 是累积量的阶数。对于二阶、三阶和四阶累积量，强度量定义为：κ 2 /κ 1、κ 3 /κ 2 和 κ 4 /κ 2。图 1 显示了 150 / 158 A GeV / c 时净电荷三阶和四阶累积量比的系统尺寸依赖性。测量数据与 EPOS 1.99 模型 [4, 5] 的预测一致。对带负电和带正电强子的相同量对系统尺寸依赖性的更详细检查（图 2）表明系统尺寸依赖性非常不同。此外，EPOS 1.99 模型无法重现任何测量到的 h + 和 h − 量。这种不一致表明我们还没有完全理解涨落是如何产生的底层物理原理。因此，需要进行更详细的研究。在寻找 CP 时，一个可能的工具是质子间歇性，它应该遵循 CP 附近的幂律涨落。可以通过研究二阶阶乘矩 F 2 ( M ) 随胞元大小或等效地随中速质子 (px, py) 空间中胞元数量的缩放行为来检查（参见参考文献 [6, 7, 8]）。对于实验数据，必须用混合事件减去非临界背景。减去后，二阶阶乘矩 Δ F 2 ( M ) 应该根据 M >> 1 的幂律缩放，得到临界
na61/Shine cern sps Energies的波动和相关性
为了比较不同尺寸系统中的闪光，应该使用密集型数量，即对系统体积不敏感的数量。通过测量分布的累积κi分裂（最高第四阶）来构建此类数量，其中i是累积的。在第二，第三和第四阶累积量密集量定义为：κ2 /κ1，κ3 /κ2和κ4 /κ2。图1显示了在150 /158 A GEV / c时净电荷的第三和第四阶累积比的系统尺寸依赖性。测量的数据与EPOS 1.99模型[4，5]预测一致。对相同数量的系统尺寸依赖性的更详细检查，用于负电荷的HADRON（图2）显示非常不同的系统尺寸依赖性。均未通过EPOS 1.99模型再现了测得的H +和H-。这种分歧表明我们不完全理解如何诱发爆发的基础物理学。因此，需要更详细的研究。在搜索CP时，可能的工具是质子插入性，该工具应遵循CP附近的幂律闪光。可以通过研究具有细胞大小的2 ND阶乘力矩f 2（m）的缩放行为，或等效地，在（p x，p y）中的质子中的细胞数量（参见参考文献。[6，7，8]）。对于实验数据，必须通过混合事件减去非关键背景。减法后，第二个阶乘矩δf2（m）应根据M >> 1的幂律缩放，并导致关键
na61/Shine cern sps Energies的波动和相关性
为了比较不同尺寸系统中的闪光，应该使用密集型数量，即对系统体积不敏感的数量。通过测量分布的累积κi分裂（最高第四阶）来构建此类数量，其中i是累积的。在第二，第三和第四阶累积量密集量定义为：κ2 /κ1，κ3 /κ2和κ4 /κ2。图1显示了在150 /158 A GEV / c时净电荷的第三和第四阶累积比的系统尺寸依赖性。测量的数据与EPOS 1.99模型[4，5]预测一致。对相同数量的系统尺寸依赖性的更详细检查，用于负电荷的HADRON（图2）显示非常不同的系统尺寸依赖性。均未通过EPOS 1.99模型再现了测得的H +和H-。这种分歧表明我们不完全理解如何诱发爆发的基础物理学。因此，需要更详细的研究。在搜索CP时，可能的工具是质子插入性，该工具应遵循CP附近的幂律闪光。可以通过研究具有细胞大小的2 ND阶乘力矩f 2（m）的缩放行为，或等效地，在（p x，p y）中的质子中的细胞数量（参见参考文献。[6，7，8]）。对于实验数据，必须通过混合事件减去非关键背景。减法后，第二个阶乘矩δf2（m）应根据M >> 1的幂律缩放，并导致关键
![arxiv：2403.02029v3 [Math.na] 2024年11月10日](/simg/f\f1cef5361a35bebe795147176653ffc96c025782.webp)
arxiv：2403.02029v3 [Math.na] 2024年11月10日
摘要我们对微分方程使用向后误差分析来获取修改或扭曲的方程式，描述了应用于瞬态结构动力学方程的NEWMARK方案的行为。基于新得出的扭曲方程，我们为使用NEWMARK方案模拟的系统的数值或算法扭曲的刚度和阻尼矩阵提供了表达式。使用这些结果，我们展示了如何从系统的原始参数中构造补偿项，从而改善了NEWMARK模拟的性能。所需的补偿条款结果是对原始系统参数的轻微修改（例如阻尼或刚度矩阵），可以在不更改时间步长或修改方案本身的情况下应用。给出了两个这样的补偿：一个消除了数值阻尼，而另一个则使用传统上二阶Newmark方法实现了四阶准确计算。通过数值评估两种补偿方法的性能以证明其有效性，并将其与未补偿的NEWMARK方法（广义-α方法和第四阶Runge-Kutta方案）进行了比较。
![arXiv:2002.04847v1 [nucl-ex] 2020 年 2 月 12 日](/simg/0\067b8dd69b88160a63c5a5ac651b78284ee0daeb.webp)
arXiv:2002.04847v1 [nucl-ex] 2020 年 2 月 12 日
为了比较不同尺寸系统中的涨落，应该使用强度量，即对系统体积不敏感的量。此类量通过除以测量分布的累积量 κ i（最高为四阶）得出，其中 i 是累积量的阶数。对于二阶、三阶和四阶累积量，强度量定义为：κ 2 /κ 1、κ 3 /κ 2 和 κ 4 /κ 2。图 1 显示了 150 / 158 A GeV / c 时净电荷三阶和四阶累积量比的系统尺寸依赖性。测量数据与 EPOS 1.99 模型 [5, 6] 的预测一致。对带负电和带正电强子的相同量对系统尺寸依赖性的更详细检查（图 2）表明系统尺寸依赖性非常不同。此外，EPOS 1.99 模型均未重现所测量到的任何 h + 和 h − 量。这种不一致表明我们尚未完全理解引起涨落的底层物理原理。因此，需要进行更详细的研究。在寻找 CP 中，一个可能的工具是质子间歇性，它应该在 CP 附近遵循幂律涨落。可以通过研究二阶阶矩 F 2 ( M ) 随胞元大小或等效地随中速质子 (px , py ) 空间中胞元数量的变化来检查（见参考文献 [7, 8, 9]）。对于实验数据，必须用混合事件减去非临界背景。减法后，二阶阶矩 ∆ F 2 ( M ) 应根据 M >> 1 的幂律缩放，得到的临界指数 φ 2 与理论预测相当 [10]。图 3 显示了半中心 Ar + Sc 相互作用中 150 A GeV / c 的 ∆ F 2 ( M )。图左侧和右侧之间的差异是所考虑的统计数据。左侧显示 2018 年发布的结果 [11]。这些结果表明 ∆ F 2 为正值，可能与 CP 有关。右侧显示相同的结果，但统计数据更高（208k
核物理A
为了比较不同尺寸系统中的涨落，应该使用强度量，即对系统体积不敏感的量。此类量通过除以测量分布的累积量 κ i（最高为四阶）得出，其中 i 是累积量的阶数。对于二阶、三阶和四阶累积量，强度量定义为：κ 2 /κ 1、κ 3 /κ 2 和 κ 4 /κ 2。图 1 显示了 150 / 158 A GeV / c 时净电荷三阶和四阶累积量比的系统尺寸依赖性。测量数据与 EPOS 1.99 模型 [5, 6] 的预测一致。对带负电和带正电强子的相同量对系统尺寸依赖性的更详细检查（图 2）表明系统尺寸依赖性非常不同。此外，EPOS 1.99 模型均未重现所测量到的任何 h + 和 h − 量。这种不一致表明我们尚未完全理解引起涨落的底层物理原理。因此，需要进行更详细的研究。在寻找 CP 中，一个可能的工具是质子间歇性，它应该在 CP 附近遵循幂律涨落。可以通过研究二阶阶矩 F 2 ( M ) 随胞元大小或等效地随中速质子 (px , py ) 空间中胞元数量的变化来检查（见参考文献 [7, 8, 9]）。对于实验数据，必须用混合事件减去非临界背景。减法后，二阶阶矩 ∆ F 2 ( M ) 应根据 M >> 1 的幂律缩放，得到的临界指数 φ 2 与理论预测相当 [10]。图 3 显示了半中心 Ar + Sc 相互作用中 150 A GeV / c 的 ∆ F 2 ( M )。图左侧和右侧之间的差异是所考虑的统计数据。左侧显示 2018 年发布的结果 [11]。这些结果表明 ∆ F 2 为正值，可能与 CP 有关。右侧显示相同的结果，但统计数据更高（208k
Blacon盆地中的鲍兰页岩构造
摘要：我们对英国柴郡的钻孔Ellesmere Port-1中的两个核心部分进行了高分辨率的多学科分析。生物地层学分析表明，核心部分分别是Kinderscoutian和晚期的Arnsbergian - Chokierian年龄。两个岩心都被分配到鲍兰页岩形成（Holywell页岩）。耦合的核心扫描和离散的地球化学分析可以以高地层分辨率对合成过程进行解释。两个核心都表现出石灰石的经典循环性，这是对非钙护理泥岩和粉石的钙质，被解释为在四阶海平面上流中表示沉积物的沉积。通过Ellesmere Port-1中的整个鲍兰页岩间隔，通过整个鲍兰页岩间隔对核心扫描数据耦合的机器学习启用了关键的岩相。机器预测表明，鲍兰页岩与CEFN-Y-FEDW砂岩形式的三个浊度叶片相互构图，并至少包含12个完整的四阶循环。与其他沉积岩相比，鲍兰页岩表现出很高的放射热生产力，这主要是由于相互互惠互为富集的优化。热建模表明，鲍兰页岩的放射热生产力在数百米的尺度上造成了可忽略的额外热量来源。
创建用于机器学习的地层一致的地震概况
图1：反射终止模式，来自Wiki.aapg.org，改编自Vail 1987，用于创建详细模型的原理遵循Plint和Nummedal（2000）中设置的过程，该过程使用了默认的基础级别曲线和每层或周期的固定沉积物。与Plint-nummedal模型不同，而不是仅超过21个周期），而是使用更高的层计数（> 500）来创建沉积概况。在模型中创建了，假设岩石圈倾斜与构造断层相结合，则创建了该模型。 eustenacy变化用于生成地层表面的序列。 每一层的平均厚度在1-2米之间，每个轮廓导致超过1000多个Isopach层。 为每个二阶要的循环创建至少200层，并具有嵌入式三阶和四阶周期。 第五阶拼印件是的一部分。，假设岩石圈倾斜与构造断层相结合，则创建了该模型。eustenacy变化用于生成地层表面的序列。每一层的平均厚度在1-2米之间，每个轮廓导致超过1000多个Isopach层。为每个二阶要的循环创建至少200层，并具有嵌入式三阶和四阶周期。第五阶拼印件是
心脏中的电信号-comsol
必须注意，这些方程是强烈的非线性。因此，与本示例相比，使用更细的网格或使用更高的元素顺序（尤其是在这样的完整3D模型中），以获取有关感兴趣的时间间隔具有一定程度可靠性的结果。这对于解决Ginzburg – Landau方程尤其重要，该方程描述了本质上混乱的现象。它们对初始值的扰动高度敏感，并且在时间依赖性解决方案过程中与数值错误相似。我们建议将四阶Hermite元素用于金茨堡 - 兰道方程。