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超导体 - 触发器系统中的Andreev and Majorana结合状态的非热零能量
在有限长度的超导型杂种系统中，Majorana结合状态的出现已预测以振荡能水平的形式发生，而奇偶校验横梁围绕零能量。每次零能量交叉都有望产生量化的零偏置电导峰值，但有几项研究报告了电导率峰值固定在零能量的一系列Zeeman领域，但其起源并不清楚。在这项工作中，我们考虑在Zeeman场下与旋转轨道耦合的超导系统，并证明，由于与Ferromagnet Lead的耦合，非富裕效应引起了Majorana和Trivial Andreev结合状态的零能量。我们发现，这种零能量固定效应是由于形成了被称为异常点的非弱势光谱退化性的，其出现可以通过非热性的相互作用，应用的Zeeman Fierd和化学势来控制。此外，根据非热空间空间验证，我们发现非热性会改变单点赫尔米尔拓扑相变为受到多个低能水平的特殊点的特殊点界定的零能量线。这种看似无辜的变化显着使差距截断远低于Hermitian拓扑相过渡，这原则上可以简单地实现。此外，我们揭示了将主要和琐碎的Andreev结合状态与准核定状态分开的能量差距对于产生零能量固定效应的值仍然是强大的。因此，我们的发现对于理解Majorana设备中微不足道和拓扑状态的零能量固定可能很有用。尽管合理的非热性价值确实可以是有益的，但非常强大的非热效应可能会破坏超导性。
IFP 研讨会邀请函
稀土正铁氧体在稀土和铁离子的磁有序状态下表现出各种有趣的物理现象，例如自旋重新取向跃迁时的巨大声速异常和允许电控制磁性的磁感应铁电性 [1,2]。受挫磁体镝正铁氧体具有物理性质截然不同的竞争状态。在临界磁场之上，它会产生自发电极化并显示巨线性磁电效应 [3]。最近的中子衍射实验表明，在低外加场下，这种多铁磁电状态受到 Dy 和 Fe 自旋不公度顺序的抑制 [4- 6]。我将讨论不公度状态的性质，并表明 Dy 和 Fe 自旋之间的耦合使均匀状态不稳定，而不会在 Dy 自旋的反铁磁顺序中形成周期性的畴壁阵列。 Dy 畴壁之间的相互作用由通过 Fe 磁性子系统传播的磁振子介导，类似于介子交换产生的质子和中子之间的汤川相互作用 [7]。磁畴壁带电，不公度相和均匀相之间的竞争导致自旋态对外加电场和磁场的高度敏感性。[1] VD Buchel'nikov 等人，Physics--Uspekhi 39，547（1996 年）。[2] Y. Tokunaga 等人，Nature Mater。8，558（2009 年）。[3] Y. Tokunaga 等人，Phys. Rev. Lett. 101，097205（2008 年）。[4] C. Ritter 等人，J. Phys. Condens. Matter. 34，265801（2022 年）。 [5] B. Biswas 等，Phys. Rev. Mater. 6, 074401 (2022)。[6] S. Nikitin 等，即将出版。[7] S. Artyukhin 等，Nature Mater. 11, 694 (2012)。
fu-acsnano-cr5te8-2024.pdf - 普渡大学物理学
摘要：二维（2D）磁体作为2D材料家族的重要成员，已成为自旋电子器件的一个有前途的平台。在此，我们报道了在惰性云母基底上化学气相沉积（CVD）生长高度结晶的亚毫米级自插金属2D铁磁（FM）三角碲化铬（Cr 5 Te 8）薄片。通过磁光和磁输运测量，我们揭示了这些2D薄片的特殊磁性能。三角Cr 5 Te 8薄片表现出强的各向异性FM序，居里温度高于220K。值得注意的是，在居里温度附近超薄Cr 5 Te 8薄片的MOKE信号中观察到一种新兴的反铁磁（AFM）状态。AFM状态具有相对较弱的层间交换耦合，允许通过调节温度在层间AFM和FM状态之间切换。同时，三角 Cr 5 Te 8 薄片表现出巨大的反常霍尔效应 (AHE)，其反常霍尔电导率为 710 Ω − 1 cm − 1，零磁场下的反常霍尔角为 3.5%，超过了典型的流动铁磁体。进一步分析表明，三角 Cr 5 Te 8 中的 AHE 主要由斜散射机制驱动，而不是本征或外在的侧跳机制。这些发现证明了 CVD 生长的超薄 Cr 5 Te 8 薄片作为一种有前途的二维磁性材料的潜力，它具有出色的 AHE 特性，可用于未来的自旋电子应用。关键词：二维磁体、化学气相沉积、共存铁磁−反铁磁态、巨反常霍尔效应、碲化铬
在半导体杂体中观察四极和偶极激子
1 E. L. Ginzton Laboratory, Stanford University, Stanford, CA 94305, USA 2 SLAC National Accelerator Laboratory, Menlo Park, CA 94025 3 Research Center for Electronic and Optical Materials, National Institute for Materials Science, 1-1 Namiki, Tsukuba 305-0044, Japan 4 Research Center for Materials Nanoarchitectonics, National Institute for Materials Science, 1-1 Namiki,日本Tsukuba 305-0044†这些作者同样为这项工作做出了贡献。*电子邮件：leoyu@stanford.edu **电子邮件：tony.heinz@stanford.edu van-der-waals（vdw）材料已经通过层组装开辟了许多通过层组装发现的途径，因为表现出电气可调节的亮度亮度，浓度和exciten contensect，cortensect，contensation and Exciten cortensation and ExciteN，contensation and ExciteNtion and ExciteNtion and ExciteN，并表现出。将层间激子扩展到更多的VDW层，因此提出了有关激子内部连贯性以及在多个接口处Moiré超级峰值之间的耦合的基本问题。在这里，通过组装成角度对准的WSE 2 /WS 2 /WSE 2杂体我们证明了四极激体的出现。我们通过从两个外层之间的相干孔隧道（在外部电场下的可调静态偶极矩）之间的相干孔隧穿来证实了激子的四极性性质，并降低了激子 - 外激体相互作用。在较高的激子密度下，我们还看到了相反对齐的偶极激子的相位标志，这与被诱人的偶性相互作用驱动的交错偶极相一致。我们的演示为发现三个VDW层及以后的新兴激子订购铺平了道路。
低维结构物理
• M. Jaros，半导体微结构的物理和应用（牛津科学出版社 1989 年） • J. Singh，半导体及其异质结构的物理学，（McGraw-Hill，1993 年） • MJ Kelly，低维半导体、材料、物理、技术、器件，（牛津））（1985 年） • JK Jain，复合费米子，（剑桥）（2007 年） • V. Mitin 等人，量子异质结构、微电子学和光电子学，（坎普里奇）（1999 年） • ZC Feng（编辑）量子异质结构、微结构和器件，（IOP）（1993 年） • P. Michler（编辑），单量子点基础、应用和新概念（Springer）（2003 年） • JH Davies 和 AR Long，纳米结构物理学， (IOP) (1992) • TJ Devreese 和 FM Peeters (编辑)，二维气体的物理学，(Plenium) (1987) • T. Chakraborty、P. Pietilainen，量子霍尔效应，分数和积分 (Springer) (1988) • P. Butcher 等人，低维半导体结构的物理学，(Plenum) (1993) • H. Morkoc 等人，ModFets 的原理和技术，第 I、II 卷 (Willey) (1991) • EL Ivchenko 和 GE Pikus，超晶格和其他异质结构，(Springer) (1997) • L.Challis (编辑)，低维固体中的电子-声子相互作用 (Oxford) (2003) • J. Davies，物理学低维半导体物理学（剑桥）（1998） • D. Ferry 和 SM Goodnick，纳米结构中的传输（剑桥）（1997） • PN Butcher，低维半导体结构理论和电子传输简介 • S.Datta，中观系统中的电子传输（剑桥）（1995） • GP Triberis，低维固体物理学，从量子阱到 DNA 和人造原子，（新星）（2007） • CD Simserides、A. Zora 和 GP Triberis，平面磁场下的低维载流子，新现象（新星）（2010）
液晶光子三明治
摘要：胶体粘土纳米片是通过由于其形状各向异性的形状晶体而在水中形成晶状体粘土矿物的分层晶体获得的。在液晶粘土纳米片上加载有机染料将启用新型的光子材料，其中负载染料的光函数由粘土纳米片的液晶度控制。然而，有机染料在纳米片上的吸附会使纳米片表面疏水，因此，纳米片的胶体稳定性丢失了。在这项研究中，通过将阳离子阳离子的染料染料夹在一对合成氟脱甲岩纳米片之间来克服这种缺点。这是通过制备Stilbazolium - 粘土第二阶段插入化合物，其特征是将染料阳离子插入Hectorite粘土的其他每个层间空间，在那里非中型的层间间空间由Na +离子占据。第二阶段的插入化合物是通过在所有层间空间中掺入Na +离子的母离子粘土矿物的部分离子交换获得的，并从Na +含有含有Na +的层间间空间分层，形成粘土纳米片，以夹层染料分子。染料 - 糖粘土纳米片的水性胶体形成胶体液晶，染料 - 丝晶液晶粘土纳米片对施加的交流电场做出反应，以平行于电场。粘土纳米片的电对准会诱导夹层sti菌分子的光吸收改变，这验证了构建粘土 - 有机杂交的刺激反应光子材料的策略。电场下染料 - 丝晶粘土纳米片的组装结构的特征是分配的离散粘土血小板，这与粘土纳米片的胶体液体晶体有些不同，而粘土纳米片的胶体液体均不具有染色器载荷，而没有巨型液体晶体域的特征，其特征在于宏观液体晶体域。■简介
提高光活性杆的效率 -
摘要：光催化纳米运动员引起了很多关注，因为它们具有独特的能力，可以通过快速的光响应同时将光和化学能量转换为机械运动。最近的发现表明，在单个纳米运动平台内的光学和磁成分的整合为精确的运动控制和增强的光催化性能提供了新的优势。尽管取得了这些进步，但磁场对光催化纳米运动器中能量转移动力学的影响仍未探索。在这里，我们引入了由TIO 2 /Nife异质结构制成的双反应性杆状纳米运动器，能够（i）辐照后（i）自动释放，（ii）与外部磁场的方向保持一致，（iii）（iii）呈现出增强的光催化性能。因此，当将光照射与均匀磁场相结合时，这些纳米运动员表现出增加的速度，这归因于它们的光敏性提高。作为概念验证，我们研究了这些纳米运动体在合并的光学和磁场下从苯中产生苯酚（一种有价值的化学原料）的能力。非常明显，与仅光激活相比，外部磁场的应用导致光催化苯酚产生100％增加。通过使用各种最新技术，例如光电化学，电化学障碍光谱，光致发光和电子顺磁共振共鸣，我们表征了半导体和合金组件之间的电荷传递，这表明磁场显着改善了电荷电荷的电荷成对分离和增强了分离和增强的hydroxyl radical radical radical radical radical hadical hadical hadical hadical hadical hadical hadical hadical hadical hadical odenasen oferstoensy oferatival hadical hadical hadical osteration。因此，我们的工作提供了对磁场在光驱动光催化纳米运动机制中的作用的宝贵见解，用于设计更有效的轻驱动纳米电视以进行选择性氧化。关键字：光活性纳米运动器，双响应纳米运动器，磁性特性，电荷转移，光催化，选择性氧化
磁活性弹性体上的可调液滴溅射
碰撞结果由多种因素决定，例如表面形貌以及本体和地下材料的刚度。例如，最近的研究表明，软聚合物涂层可能提供一种新颖的技术解决方案，可以显著减少甚至消除飞溅。[11] 然而，迄今为止还无法以动态可调的方式改变此类涂层的机械性能。磁活性弹性体 (MAE)，也称为磁流变弹性体，是一种物理性能可通过外部磁场控制的智能材料。[2,12–20] 它们是混合材料 [21]，由软聚合物基质（有机成分）和嵌入的铁磁微米级颗粒（无机成分）组成。之前的大部分研究集中在 MAE 的本体特性上。就本体机械性能而言，MAE 在较高的磁场下会变得更硬。这意味着它们的弹性模量会随着磁场的增加而增加。 [22] 然而，最近人们意识到，MAE 的表面性质在磁场中也会发生显著改变。特别是，润湿性[23–27]、表面粗糙度[28–33]、粘合性[23,24,34]和摩擦现象[35–37]都被发现强烈依赖于磁场。众所周知，磁场会影响磁流体液滴在刚性非磁性基板上的撞击动力学[38–40]，但非磁性液滴撞击磁性基板的情况似乎是迄今为止被忽视的研究方面。MAE 本体和表面性质发生变化的物理原因是磁化填料颗粒的重构，即由于它们之间的磁相互作用而改变它们的相互排列。只有在足够柔软的聚合物基质中，微观结构才会发生显著的重构。因此，获得适当的基质柔软度是 MAE 制造中的重要挑战之一。根据软 MAE 的大磁场诱导结构变化，可以假设 MAE 表面的液滴飞溅也会受到磁场的影响。本文旨在证明通过外部磁场调节 MAE 表面液滴飞溅行为的可行性。基于高速视频图像分析，我们表明通过改变磁通密度，可以在撞击方式之间切换
磁活性弹性体上的可调液滴溅射
碰撞结果由多种因素决定，例如表面形貌以及本体和地下材料的刚度。例如，最近的研究表明，软聚合物涂层可能提供一种新颖的技术解决方案，可以显著减少甚至消除飞溅。[11] 然而，迄今为止还无法以动态可调的方式改变此类涂层的机械性能。磁活性弹性体 (MAE)，也称为磁流变弹性体，是一种物理性能可通过外部磁场控制的智能材料。[2,12–20] 它们是混合材料 [21]，由软聚合物基质（有机成分）和嵌入的铁磁微米级颗粒（无机成分）组成。之前的大部分研究集中在 MAE 的本体特性上。就本体机械性能而言，MAE 在较高的磁场下会变得更硬。这意味着它们的弹性模量会随着磁场的增加而增加。 [22] 然而，最近人们意识到，MAE 的表面性质在磁场中也会发生显著改变。特别是，润湿性[23–27]、表面粗糙度[28–33]、粘合性[23,24,34]和摩擦现象[35–37]都被发现强烈依赖于磁场。众所周知，磁场会影响磁流体液滴在刚性非磁性基板上的撞击动力学[38–40]，但非磁性液滴撞击磁性基板的情况似乎是迄今为止被忽视的研究方面。MAE 本体和表面性质发生变化的物理原因是磁化填料颗粒的重构，即由于它们之间的磁相互作用而改变它们的相互排列。只有在足够柔软的聚合物基质中，微观结构才会发生显著的重构。因此，获得适当的基质柔软度是 MAE 制造中的重要挑战之一。根据软 MAE 的大磁场诱导结构变化，可以假设 MAE 表面的液滴飞溅也会受到磁场的影响。本文旨在证明通过外部磁场调节 MAE 表面液滴飞溅行为的可行性。基于高速视频图像分析，我们表明通过改变磁通密度，可以在撞击方式之间切换
利用磁场增加电解过程中的氢气产量
氢是一种重要的能源载体，提取能源时不会产生碳排放，还可用作能源储存，以提高许多可再生能源的实用性。氢气生产的主要方法利用化石燃料，从而产生碳排放。电解是一种较少使用的氢气生产技术，其中电将水分子分解为氧气和氢气。如果电力来自可再生能源，则该过程几乎不释放碳，产生的氢气被称为“绿色氢气”。虽然电解和化石燃料方法的氢气生产效率相当，但使用电力会导致电解成本明显增加。为了使电解可用于大规模氢气生产，必须减少能量损失以提高其效率。本研究调查了电解质浓度和磁场应用对碱性电解中氢气生产率的综合影响。先前的研究表明，存在最佳电解质浓度，可实现最高的氢气生产率，通常在室温下约为 30 wt%。其他研究表明，施加磁场会增加电解质溶液的电导率，从而增加氢气生产率。如果磁场定向产生向上的洛伦兹力，则产生的对流和洛伦兹力会促使气泡从电极中脱落，从而降低电阻并增加电极的活性面积。在本项目中，碱性电解在室温下使用 1.8 V 和 KOH 作为电解质进行。电解质溶液的流速固定在 50 cc/min，用水置换系统测量产生的氢气量。电解质浓度在 5 wt% - 30 wt% 之间变化。在每个选定的浓度水平下，进行一次无磁铁电解和一次 1T 磁场电解，1T 磁场由永磁体定向产生向上的洛伦兹力。结果表明，在每个浓度水平下，磁场都会增加氢气的产生率，在 10 wt% 时增幅最大。在没有磁场的情况下，最佳浓度约为 30 wt%，但在 1 T 磁场下，最佳浓度降低到 10 wt%。因此，施加磁场需要降低电解质浓度，除了提高氢气生产率之外，还可以节省成本。