XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System对角
关于对角量子信道
量子信息论形成于近 30 年前，是一个自洽且多学科的研究领域，而它的起源可以追溯到 20 世纪 50 至 60 年代，当时香农信息论的基本思想得到了发展。在量子信息论中，信道及其容量的概念起着核心作用，它们衡量了信道的最终信息处理性能。有关量子信道的全面介绍，请参阅 [1]。量子信道是一种既能传输量子信息又能传输经典信息的通信信道。量子比特的状态就是量子信息的一个例子。量子信道是量子力学框架允许任意输入的最一般的输入-输出关系。从物理上讲，它们从一般开放系统的角度描述空间中的任何传输（例如通过光纤）和/或时间的演变（如量子存储器）。在数学上，它们的特征是线性、完全正映射，在薛定谔图中，以保留迹的方式作用于密度算符。对角量子信道在通信和物理中具有重要应用。有一些关于不同类型对角信道的研究，例如去极化信道[2-4，13]、转置去极化信道[5]和具有恒定 Frobenius 范数的对角信道（去极化、转置去极化、混合去极化经典和混合转置去极化经典）[6]，这些研究在
对角游戏 - 数学（普林斯顿）
1。简介。数百年，甚至数千年来一直是令人着迷的哲学家和科学家的概念。Georg Cantor（1845 - 1918）的工作在无限的数学处理中起着关键作用。cantor的作品是基于一个自然的想法，该想法断言两个（可能是有限的）集合时，只要它们的元素可以与元素彼此对应配对时，它们的大小相同[2]。尽管它很简单，但这个概念具有违反直觉的含义：例如，一组的大小可以与它的适当子集具有相同的大小1；希尔伯特（Hilbert）的大酒店的悖论很好地说明了这一现象，例如[6]。这个简单的概念导致康托尔发展了他的布景理论，这构成了现代数学的基础。a，一开始就引起了争议，直到后来才被广泛接受：
了解对角价差：一种灵活的期权策略
对角线期权对时间和动量高度敏感，需要在整个交易过程中定期监督和调整。虽然对角线期权可以持有至到期，但时间价值将会丢失。如果到期时期权处于价内状态，则将自动行使，交易者将对标的资产的新头寸负责。确保您的账户资金充足，并准备好处理行使或分配。交易者通常会在到期前卖出对角线期权以获利或亏损。如果标的价格移动到或超过某个水平，交易者可以使用激活规则工具设置止损或获利订单。探索期权教育中心的文章和视频，了解有关激活规则的更多信息。
量子状态制备和对角算子的非自动进化
实现基于统一的量子量子设备上的非单身转换对于模拟各种物理问题至关重要，包括开放量子系统和亚范围量子量子状态。我们提出了一种基于扩张的算法，用于使用仅使用一个Ancilla量子的概率量子计算模拟非自动操作。我们利用奇异值分解（SVD）将任何通用量子运算符分解为两个单一操作员和对角线非单身操作员的产物，我们证明可以通过对角度扩张的空间中的对角线统一操作员来实施，这可以实现。扩张技术增加了计算中的Qubit数量，因此，我们的算法将扩张空间中所需的操作限制为对角统一操作员，该操作员已知电路分解。我们使用此算法在具有高忠诚度的量子设备上准备随机的亚标准化两级状态。此外，我们介绍了在dephasing通道中的两级开放量子系统的准确非单身动力学和在量子设备上计算的振幅阻尼通道的准确非单身动力学。提出的算法对于可以轻松计算SVD时实施一般的非独立操作是最有用的，在嘈杂的中间规模量子计算时代，大多数运营商就是这种情况。
用非对角级数展开模拟哈密顿动力学的量子算法
模拟量子多体系统的动力学是物理学、化学和材料科学以及其他科学技术领域面临的核心挑战。虽然对于传统算法来说，这项任务通常难以完成，但量子电路提供了一种绕过传统瓶颈的方法，即通过“电路化”相关系统的时间演化。然而，当今的量子计算设备只允许对小型且嘈杂的量子电路进行编程，这种情况严重限制了这些设备在实践中的应用类型。因此，电路化程序的量子比特和门成本理所当然地成为决定任何潜在应用可行性的关键因素，而且越来越高效的算法正在不断被设计出来。我们提出了一种在量子电路上进行资源高效的汉密尔顿动力学模拟的新方法，我们认为该方法与最先进的量子模拟算法相比具有某些优势，这些优势直接转化为更短的算法运行时间[1、2]（详细比较见第 4 节）。我们通过利用量子时间演化算子在其非对角线元素中的级数展开来实现这一点，其中算子围绕其对角线分量展开 [ 3 – 5 ]。这种展开允许人们有效地积分演化的对角线分量，从而与现有方法相比降低了算法的整体门和量子比特复杂性。在我们的方法中，时间演化被分解为相同的短时间段，每个时间段都使用非对角线级数中的多个项精确近似
与增加希尔伯特空间过滤和广义雅可比 3â•fi 对角关系相关的量子理论
摘要。我们证明，经典随机变量或随机场的量子分解是一种非常普遍的现象，仅涉及希尔伯特空间的递增过滤和一族使过滤增加 1 的厄米算子。定义这些厄米算子的量子分解的创建、湮灭和保存算子（CAP 算子）满足对换关系，该对换关系概括了通常的量子力学关系。实际上，对换关系有两种类型（I 型和 II 型）。在 I 型对换关系中，对换子由算子值半线性形式给出。当此算子值半线性形式为标量值（恒等式的倍数）时，非相对论自由玻色场的特征为相关对换关系简化为海森堡对换关系。到目前为止，II 类对易关系尚未出现，因为当随机场的概率分布为乘积测度时，它们完全满足。从这个意义上讲，它们编码了有关随机场自相互作用的信息。
MISO 广播信道中 RIS 架构的能效比较
摘要 — 在本文中，我们开发了多用户多输入单输出 (MISO) 广播信道 (BC) 的节能方案，并辅以可重构智能表面 (RIS)。为此，我们考虑了三种 RIS 架构：局部被动对角 (LP-D)、全局被动对角 (GP-D) 和全局被动超对角 (GP-BD)。在全局被动 RIS 中，RIS 的输出信号功率不大于其输入功率，但一些 RIS 元件可以放大信号。在局部被动 RIS 中，每个元件都不能放大入射信号。我们表明，如果 RIS 元件的静态功率不太高，这些 RIS 架构可以显着提高能源效率 (EE)。此外，GP-BD RIS 的复杂度和静态功率高于 LP-D RIS 和 GP-D RIS，可提供更好的频谱效率，但其 EE 性能高度依赖于静态功耗，可能比其对角对应物更差。索引词——能源效率、可重构智能表面（RIS）、超对角RIS、全局无源RIS、MISO广播信道。
应用程序 Combicut.ai
调整 使用可调停止角度（以毫米和英寸为单位）设置所需尺寸。要使用标准角度进行对角切割，请将瓷砖放置在止动件上的凹口中，并将角度设置为 45˚。使用特殊对角线角度时，瓷砖不得放置在凹口中。有关该应用的详细说明，请参阅 PDF 文件“对角线角的应用”。
外延铋纳米膜中的相变 - NSF-PAR
图 2 (a) A7 菱面体晶胞中 A 1g（纵向，橙色箭头）和 E g（横向，蓝色箭头）模式的示意图。坐标为六边形索引，即 z 轴为六边形 (001)，对应于菱面体索引中的 (111) 平面。在平衡状态下，晶胞内的 Bi 原子（绿色原子）位于对角轴上的 (0.48:0.52) 位置。虚线圆标记了沿对角轴的中心位置。(b) Bi 薄膜的拉曼光谱，范围从 4 nm 到 80 nm。80 nm 和 50 nm 薄膜中的特征 E g 和 A 1g 模式以橙色垂直线标记作为参考。