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World File Search System电子碰撞
BF 和 BF2 的电子散射研究 - 伦敦大学学院发现
BF、BF 2 、BF 3 和正离子种类如B + 、BF + 、BF + 2 、BF + 3 。此类碰撞过程还控制等离子体的稳定性和放电平衡。等离子体中产生的种类和自由电子会引起各种碰撞过程，了解这些碰撞过程对于模拟 BF 3 等离子体非常重要。因此，等离子体中所有离子和中性粒子的可靠电子碰撞截面是准确进行等离子体放电模拟的重要数据。碰撞截面数据是等离子体模拟的重要输入，此类模拟的准确性与输入数据的可靠性直接相关。在 (3 ∼ 100 eV) 范围内的碰撞截面数据对于低温等离子体 (3 ∼ 5 eV) 很重要，其中电子的能量可分布高达 100 eV。弹性散射是大多数等离子体放电中的主要过程，因为与其他反应相比，该过程的碰撞截面较大；弹性散射有助于使电子热化。另一方面，对于电子激发过程，电子激发阈值低于电离阈值，因此当电子温度较低时，该反应可能很重要。在实验中，散射和激发截面可用于分析电子加热机制 [5, 6]。即使在这种情况下，也需要至少 25 eV 的数据，但最高可达 100 eV。此外，由于这些自由基难以制备、反应性强且具有强腐蚀性，因此对 BF 和 BF 2 等自由基的实验研究既困难又罕见；因此目前没有可用的实验数据。理论计算在提供全面能量范围内的数据方面的重要性已得到充分证实 [7]。电子与中性 BF 3 分子的碰撞研究在理论和实验上都得到了相当大的关注 [4, 8–17]。文献中也有一些关于正 BF x 离子的各种碰撞过程的电子碰撞研究 [1, 18, 19]。然而，还没有对自由基 BF 和 BF 2 中的电子诱导碰撞过程进行系统研究，而这种碰撞过程在任何含 BF 3 的等离子体中都起着重要作用。我们最近使用 R 矩阵方法对 BF 3 分子的电子散射截面进行了研究[17]，结果表明其与实验数据高度一致，这促使我们对 BF 和 BF 2 进行类似的计算。这是本研究的主要动机之一。文献中唯一可用的研究是 Kim 等人[10]的工作，他们使用二元相遇 Bethe (BEB) [20] 方法提供了 BF 和 BF 2 的电离截面。因此，在本研究中，我们提供了 BF 和 BF 2 的一组重要截面，如弹性、激发、微分截面（DCS）和动量转移截面（MTCS）以及总电离截面，并与 BEB 数据进行比较 [10]。使用 R 矩阵和球面复光学势 (SCOP) 方法，采用完整活性空间配置 (CAS-CI) 和静态交换 (SE) 模型进行计算。CAS-CI 计算随着目标状态数量的增加而进行，直到获得收敛结果。我们使用两种理论方法在不同的能量范围内进行计算。在低能区（<10eV），从头算 R 矩阵方法可以很好地表示电子-分子
单层石墨烯电极的分子连接中欧姆定律的分解
hm的定律，历史上有1个对电路至关重要的第一个数学关系，指出通过宏观材料的当前I与所施加的偏置电压V成正比。这是通过经验测量值的经验测量来支持的，这些电流和长度尺度在许多数量级上有所不同，并且绝大多数材料都具有。考虑到由于原子或离子在经典力学框架内的快速散射而导致的电子曲折运动中施加的电场引起的加速度，Drude Model 2成功地揭开了净电子漂移，平均速度与现场成比例，并因此是ohm ohm的第一个微观依据。在自由电子模型中考虑了费米统计数据，Sommerfeld 3能够对金属中的欧姆定律提供第一个量子机械依据。固体的量子理论将各种宏观固体的欧姆电导率与表征特定能带结构表征的带隙的（非）存在之间的差异。4取决于频带隙的存在和/或线性库比波响应理论5，6明确考虑实际带结构的明确考虑允许估计欧姆（也称为零偏置或线性电导率）g并提供微观材料为什么某些材料为导电者，某些半径和某些胰岛素是某些材料，某些材料是某些半径和某些岛化的。在1920年代，在量子力学的前夕，人们对欧姆定律产生了重新兴趣，欧姆定律被认为在原子量表上失败了。7电子在短距离上的运动是连贯的，与宏观材料中发生的不一致的电子碰撞形成了鲜明的对比，从而引起焦耳
超人带微波辐射从近和中间...
同意与我们已经测量的GHz 10相对应的微波炉时期的数量级。在图S1（c）中可以反映t对ϵ Q的弱依赖性，因为相对于NIR脉冲，mir激光脉冲通常较小（因此频率更高）。这种简单的计算仅是为了插图，而忽略了电子碰撞和由于电子从等离子体表面的偏移而产生的静电场，从而使其带来正电荷。在单个pi-cosecond时标（例如，参见[12]）上，都出现在单个pi-cosecond时标上的胶率和等离子频率（等离子体对电荷分离的响应率），这意味着应强烈抑制膨胀波。此外，大多数电子在激光场振荡的峰值附近出生冷，尽管在等式中引用了流体动力学概念，但在ϵ Q的阶数的人口比例很小。S3和S4。准确计算少量能量在ϵ Q处的电子如何转化为纵向表面电流和微波辐射，将需要对系统的完全动力学描述，在实践中，这意味着粒子中的粒子（PIC）模拟，对系统的空间和时间大小。通过在高压气体中NIR激光脉冲的燃料产生的血浆的最新理论分析发现，正如我们在这里提出的那样，电子群体的热膨胀会导致产生径向电气场[13]。模型仅解释了径向尺寸，并且在60个气氛下而不是在一种大气中的空气中为氩气而制作量。然而，它表明激光脉冲的PASAGE后血浆动力学和碰撞动力学并非乏味，因为在等离子体的时间演变中存在多个阶段。
介质系统中的量子传输
介绍物理已成为一个成熟的领域。其理论基础和主要模型是在过去一个世纪的最后二十年中建立的[1，2]。从那以后，量子传输技术一直是了解纳米级导体中电荷载体引人入胜的特性的绝佳工具[3，4]。但是，在过去的几年中，申请的数量已经迅速增加，以至于甚至专家发现，很难随着最近的进步提供更新。本期特刊的目的是通过一系列评论论文和研究工作来提供最新的遗迹快照，以讨论最热门的理论问题和实验结果。虽然平均电流是早期研究的重点，但兴趣逐渐转移到了时间分辨的运输中。动机部分是由于新设备，例如单电子发射器，它们能够将电流脉冲注射到费米海上，以研究对电子碰撞的非弹性和相互作用的研究。这是Filippone等人的评论论文的主题。[5]，其中使用费米液体理论来分析介质电容器过平衡动力学中的强相关性（库仑相互作用），这是一种纯粹的响应，其纯粹是动态的。在这里，动力学是通过应用于附近门的时间相关电位来实施的。在某些情况下，这种潜力和库仑相互作用的相互作用会导致单电子转移（量化泵）中的分数效应。一个例子是Pandey等人的工作。Chen和Zhu [6]在绝热限制中为双屏障系统找到量子泵。新颖性在于他们考虑了狄拉克 - 韦尔元素。Tokura [7]也考虑了缓慢的电位，但是该系统现在是一个干涉仪，不仅允许Aharanov – Bohm相，而且允许由于Rashba和Dresselhaus旋转轨道耦合，而且还允许自旋依赖性偏移。与此同时，Hashimoto和Uchiyama [8]处理了非绝热状态，并对附着的储层中温度调制引起的泵电荷，自旋和能量进行了完整分析。一种解决此类问题的特别有用的方法是基于广义的主利率方程。Moldoveanu，Manolescu和Gumundsson [9]说明了这种方法对具有电子自由度和玻色子自由度的混合量子点系统的功能。除其他外，它们还解决了主方程，包括对在接触区域应用的时间相关信号的瞬态响应中的多体效应。动态驱动的量子设备也是用于测试替代理论配方的合适系统。[10]，其中Bohmian量子理论被用来阐明在非常高频率下探测的非马克维亚条件在石墨烯中的作用。在热力学和量子物理学之间最近的交叉施肥中，介质系统起着关键的贡献。在他们的评论文章中，Ansari，Van Steensel和Nazarov [11]将信息理论概念与量子系统中的熵进行评估。他们说明