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World File Search System磁光
生命现象の光操作技术の创出
1）F。Kawano，H。Suzuki，A。Furuya，M。Sato：Nat。社区。，6，6256（2015）。2）Y. Nihongaki，F。Kawano，T。Nakajima，M。Sato：Nat。生物技术。，33，755（2015）。3）Y. Nihongaki，T。Otabe，Y。Ueda，M。Sato：Nat。化学。生物。，15，882（2019）。4）方法，14，963（2017）。5）Y. Nihongaki，S。Yamamoto，F。Kawano，H。Suzuki，M。Sato：Chem生物。，22，169（2015）。6）生物技术。，40，1672（2022）。7）F。Kawano，R。Okazaki，M。Yazawa，M。Sato：Nat。化学。生物。，12，1059（2016）。8）natl。学院。SCI。 U.S.A.，116，11587（2019）。 9）K。Morikawa，K。Furuhashi，C。DeSena-Tomas，A。L。Garcia-Garcia，R。Bekdash，A。D。Klein，N。Gallerani，H。E。E. Yamamoto，S.-H。 E. Park，G。S。Collins，F。Kawano，M。Sato，C.-S。 Lin，K。L. Targoff，E。Au，M。Salling，M。Yazawa：Nat。 社区。 ，11，2141（2020）。SCI。U.S.A.，116，11587（2019）。 9）K。Morikawa，K。Furuhashi，C。DeSena-Tomas，A。L。Garcia-Garcia，R。Bekdash，A。D。Klein，N。Gallerani，H。E。E. Yamamoto，S.-H。 E. Park，G。S。Collins，F。Kawano，M。Sato，C.-S。 Lin，K。L. Targoff，E。Au，M。Salling，M。Yazawa：Nat。 社区。 ，11，2141（2020）。U.S.A.，116，11587（2019）。9）K。Morikawa，K。Furuhashi，C。DeSena-Tomas，A。L。Garcia-Garcia，R。Bekdash，A。D。Klein，N。Gallerani，H。E。E. Yamamoto，S.-H。 E. Park，G。S。Collins，F。Kawano，M。Sato，C.-S。 Lin，K。L. Targoff，E。Au，M。Salling，M。Yazawa：Nat。社区。，11，2141（2020）。
用光和沙子建造的月球基础设施
出版者：公益财团法人激光技术研究所 主编：谷口诚二 邮编：550-0004 大阪市西区靱本町 1-8-4 大阪科学技术中心大楼 4 楼 电话：(06) 6443-6311 传真：(06) 6443-6313 http://www.ilt.or.jp
薄层反铁磁体中的光驱动拓扑和磁相变
摘要：我们从理论上研究了低频光脉冲与拓扑和磁有序两七重层 (2-SL) MnBi 2 Te 4 (MBT) 和 MnSb 2 Te 4 (MST) 中的声子共振的影响。这些材料具有相同的对称性和原始形式的反铁磁基态，但表现出不同的磁交换相互作用。在这两种材料中，剪切和呼吸拉曼声子都可以通过与光激发红外声子的非线性相互作用来激发，使用可以在当前实验装置中获得的强激光脉冲。光诱导的瞬态晶格畸变导致有效层间交换相互作用和磁序的符号发生变化，并伴有拓扑能带跃迁。此外，我们表明，通常存在于 MBT 和 MST 样品中的中度反位无序可以促进这种影响。因此，我们的工作确立了 2-SL MBT 和 MST 作为实现非平衡磁拓扑相变的候选平台。
扩散磁光介质的光子霍尔风轮辐射角动量
光子霍尔效应 (PHE) 早在 20 多年前就被预测 [1] 并被测量 [2]。它指的是沿垂直于入射电流和磁场的优先方向散射的电磁通量，这与电子传导中的 (异常) 霍尔效应非常相似。研究表明，PHE 源自介电米氏球单次散射中的法拉第旋转 [3]，并在纯电偶极耦合区域（瑞利区域）中消失。因此，PHE 不会发生在原子的单次光散射中，而是由多次散射 [4] 或电偶极跃迁与更高的多极子发生干涉时产生的 [5]。在最近的文献中，人们发现了许多或多或少相关的效应，例如光子自旋霍尔效应 [6–8]、光的量子自旋霍尔效应 [9]、声子霍尔效应 [10]、等离子体霍尔效应 [11] 甚至其他光子霍尔效应 [12]。在具有中心光源的散射介质中，沿 z 轴施加均匀磁场 B 0 时，PHE 表现为绕场线旋转的电流。与 PHE 相关的坡印廷矢量由 S PHE = DH b B 0 × ∇ ρ ( r , t ) 给出，其中 ρ ( r , t ) 为电磁能量密度，DH ( B 0 ) 为霍尔扩散常数，其符号由法拉第旋转方向决定。最简单的情况是考虑一个点源 P ( r , t ) = P ( t ) δ ( r )，将功率 P 注入扩散常数为 D 的无限扩散介质中。对于单次能量为 W 的辐射，P ( t ) = Wδ ( t )，我们可以代入扩散方程的著名解，得到：
电子功能材料研究中心
●涵盖了多种用于光学应用的晶体：激光和非线性光学晶体，磁光晶体，闪烁体/剂量计晶体，宽带隙半导体，压电和铁电晶体等等等等。●我们当前的主要研究目标是：用于高亮度照明设备的单晶磷光器。用于激光机械的光学隔离器的法拉迪旋转器。用于高温使用的压电晶体，例如燃烧压力传感器。氧化包胶作为新型宽带隙半导体。用于IR光学应用的Chalcogenide●积极促进与大学，国立研究所和行业的合作，并积极追求国际合作，以促进新的观点和原始思想。
Jiangxi Rimag Group Co., Ltd.* 江西一脉阳光集团股份有限公司
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