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World File Search System磁化
临床场强度的辐射阻尼
以前的作品描述了各种实验中的RD，其中12,16-24个包括弛豫和磁化转移（MT）测量，灌注MRI，光谱法等。值得注意的是，RD不仅在自由进动过程中（有或没有信号检测），而且在RF传输过程中也存在。7,25，RD更难表征，并且可能会在脉冲过程中干扰所需的磁化轨迹，从而改变有效的翻盖角θeff。在长时间的低功率脉冲中，持续时间较高，持续时间为几毫秒。已经提出了各种技术来缓解，抑制甚至利用26 Rd，包括减少有助于信号的样品区域，21个小型翻盖角脉冲序列到平衡RD，27个线圈，可切换Q，28或主动电子反馈。29大多数方法都依赖梯度脉冲来最大程度地减少相干横向磁性化。16,20,30–32如果不适用（例如，在RF脉冲期间），则需要替代解决方案。获得7,25种获得RD不敏感的RF脉冲的方法基于观察价，33个复合脉冲和梯度优化，7或最佳控制理论。34
![arxiv：2501.01466v2 [cond-mat.supr-con] 2025年1月6日](/simg/a\aa66f79c6899fbf9bba25823eb233df3c7161298.webp)
arxiv：2501.01466v2 [cond-mat.supr-con] 2025年1月6日
图1 A的特征：（i）ZFC和FC在温度t〜240 K处的曲线，远高于假定的临界温度t〜140 K。这不是超导样本的预期行为，当温度降低到t c以下而不是t c以上100 k时，曲线应开始分歧。（ii）给定图中所示的磁磁矩的幅度1 a在100k处和低于100k的施加场h = 3 mt，即1。57×10 - 10 AM 2，图。 1 b对于场h = 30 mt的应约为1。 57×10-9 AM 2。 相反，它大三倍，如图中的垂直线所示 1 a。 相同超导样品的不同测量值不同，如果它们真正反映了样品的特性，则不应产生差异3的结果。 （iii）图中的磁矩 当温度降低到50k以下时， 1 a会迅速增加，这不是超导样本时刻预期的行为。 这些特征质疑图1和图2所示的结果的解释。 1 a和b，如图出版 6 [5]，反映了超导样品而不是实验伪影的物理学。 此外，图中所示的数据 1 B，参考文献中突出显示。 [1]作为超导性的证明，被同一材料（硫化氢）的新磁化数据取代了2022年[6]。 in57×10 - 10 AM 2，图。1 b对于场h = 30 mt的应约为1。 57×10-9 AM 2。 相反，它大三倍，如图中的垂直线所示 1 a。 相同超导样品的不同测量值不同，如果它们真正反映了样品的特性，则不应产生差异3的结果。 （iii）图中的磁矩 当温度降低到50k以下时， 1 a会迅速增加，这不是超导样本时刻预期的行为。 这些特征质疑图1和图2所示的结果的解释。 1 a和b，如图出版 6 [5]，反映了超导样品而不是实验伪影的物理学。 此外，图中所示的数据 1 B，参考文献中突出显示。 [1]作为超导性的证明，被同一材料（硫化氢）的新磁化数据取代了2022年[6]。 in应约为1。57×10-9 AM 2。 相反，它大三倍，如图中的垂直线所示 1 a。 相同超导样品的不同测量值不同，如果它们真正反映了样品的特性，则不应产生差异3的结果。 （iii）图中的磁矩 当温度降低到50k以下时， 1 a会迅速增加，这不是超导样本时刻预期的行为。 这些特征质疑图1和图2所示的结果的解释。 1 a和b，如图出版 6 [5]，反映了超导样品而不是实验伪影的物理学。 此外，图中所示的数据 1 B，参考文献中突出显示。 [1]作为超导性的证明，被同一材料（硫化氢）的新磁化数据取代了2022年[6]。 in57×10-9 AM 2。相反，它大三倍，如图1 a。相同超导样品的不同测量值不同，如果它们真正反映了样品的特性，则不应产生差异3的结果。（iii）图1 a会迅速增加，这不是超导样本时刻预期的行为。这些特征质疑图1和图2所示的结果的解释。1 a和b，如图6[5]，反映了超导样品而不是实验伪影的物理学。此外，图中所示的数据1 B，参考文献中突出显示。 [1]作为超导性的证明，被同一材料（硫化氢）的新磁化数据取代了2022年[6]。 in1 B，参考文献中突出显示。[1]作为超导性的证明，被同一材料（硫化氢）的新磁化数据取代了2022年[6]。in
自主的有效框架...
该提案描述了基于爱因斯坦De-Haas实验的布置。外部施加的磁场通过将微波功率频率降低到铁氧体芯周围的线圈，从而磁化了铁氧体芯。铁磁共振是由于Zeeman拆分对材料的宏观磁化而导致自旋进液磁矩相互作用的影响。核心在铁磁共振时达到负渗透性。由于负渗透性，铁素体将磁化点抵消到施加的直流电场上给出的铁氧体芯的一端。在某些情况下，负渗透性可能导致磁场的驱逐，导致B等于材料内部的B。这种诱发的现象与在超导体中观察到的Meissner效应有些类似。在负渗透性的情况下，负磁反应有效地将材料的内部屏蔽到外部磁场上。磁场的卷曲为零，导致移动电荷载体上等于零的净力。简介：一种有趣的科学现象，但尚未理解的是磁性。磁性材料用于许多重要的技术，从大规模发电，存储，传输电动机和发电机的高性能磁铁到纳米级上的磁性信息，包括使用SpinTronics概念的存储，逻辑和传感器设备。物质的磁性继续引起科学的好奇心和想象力。电子的自旋是磁性的基本组成部分，铁磁，铁磁和抗磁磁性材料的多样性以及磁磁性和磁磁材料的多样性是由附近电子旋转的材料中附近电子旋转的不同耦合产生的。磁性材料的特征，行为和效用受材料内部竞争相互作用引起的显微镜旋转构型的影响。外源磁，电场和光场以及光本身都会影响或修改磁化本身。这为将来的超湿，超快速和低功率微电子系统的发展打开了大门。即将到来的技术时代（IoT）时代将受到技术，经济，环境和社会的这些成就的影响[1]。
Bruno Gavazzi、Pauline Le Maire、Marc Munschy、Aline Dechamp。磁通门矢量磁力仪：用于地面、无人机和机载磁测的多传感器设备。Leading Edge，2016，35 (9)，第 795-797 页。 10.1190/tle35090795.1。hal-01624847
简介 磁法有多种应用，例如采矿勘探、未爆炸弹药 (UXO) 探测和考古学 (Nabighian 等人，2005)。概念始终相同：测量由于地面磁化不均匀性而导致的磁场横向变化。根据勘测目的，测量范围很广，从地面几平方米到高海拔的平方公里。通常，磁数据是使用光泵或质子进动原理的标量磁强计获得的。它们给出场的总磁强度 (TMI) 的伪绝对值。但是，这种技术有一些局限性。基于进动（质子和 Overhauser）的磁强计坚固耐用且非常简单。它们的灵敏度约为 0.1 纳特斯拉 (nT)，但采样率不能超过几赫兹，这对于高速测量或测量更高频率的时间变化可能会有问题。基于光泵浦的磁强计具有高灵敏度，通常低于 0.01 nT。采集率高达几十分之一赫兹，但它们比进动类型更复杂且更脆弱。无论如何，测量的 TMI 包括设备本身的磁效应，这对精确测量来说是一个问题。磁化设备越大，它应该安装在离磁强计越远的地方。因此，紧凑型设备的设计十分困难。我们通过使用磁通门矢量磁力仪克服了这些限制。
金属团簇中通过逆法拉第效应产生的轨道磁性
摘要：鉴于最近人们对纳米长度尺度上的光诱导磁性操控的兴趣日益浓厚，这项工作提出金属团簇是产生全光超快磁化的有前途的基本单元。我们使用时间相关密度泛函理论（TDDFT）在实空间中通过从头算实时（RT）模拟对金属团簇的光磁特性进行了理论研究。通过对原子级精确的简单金属和贵金属团簇中圆偏振激光脉冲等离子体激发的从头算计算，我们讨论了由于光场在共振能量下通过光吸收转移角动量而产生的轨道磁矩。值得注意的是，在近场分析中，我们观察到感应电子密度的自持圆周运动，证实了纳米电流环的存在，由于团簇中的逆法拉第效应（IFE），纳米电流环产生轨道磁矩。研究结果为理解量子多体效应提供了宝贵见解，该效应影响金属团簇中 IFE 介导的光诱导轨道磁性，具体取决于金属团簇的几何形状和化学成分。同时，它们明确展示了利用金属团簇磁化的可能性，为全光磁控领域提供了潜在的应用。
在17/4 pH不锈钢
金属合金的添加剂制造（AM）显着提高了科学/工程的不同领域，并具有繁荣的未来趋势。尽管该技术对智能材料的开发也非常有吸引力，但创建预编程的“第四维”属性以响应外部刺激是一个重要的挑战。在这里，我们报告了对不锈钢基磁合金的3D打印，并详细介绍了优化用于致动和传感的磁化和磁截图的方法。通过控制打印参数和烧结过程，我们能够调整17/4 pH不锈钢的磁性和磁弹性特性，以具有成本有效优势的材料制造多功能。比较了未经不锈钢17/4 pH样品（AP）和烧结钢（SS）阶段。在发达的SS样品中，饱和磁化量显着增加了18％，但可实现12.6％的胁迫。此外，与AP样品相比，SS样品开发了54％的磁性磁通作用。加，SS样品的各向异性能量K 1的差异也较低。在打印过程的每个阶段都报告了结构和磁性控制，这表明了3D可打印的金属传感器和执行器的开发和优化前景。
磁通门矢量磁强计：用于地面、无人机和机载磁测的多传感器设备
简介 磁法有多种应用，例如采矿勘探、未爆炸弹药 (UXO) 探测和考古学 (Nabighian 等人，2005)。概念始终相同：测量由于地面磁化不均匀性而导致的磁场横向变化。根据勘测目的，测量范围很广，从地面几平方米到高海拔的平方公里。通常，磁数据是使用标量磁强计利用光泵或质子进动原理获得的。它们给出场的总磁强度 (TMI) 的伪绝对值。但是，这种技术有一些局限性。基于进动（质子和 Overhauser）的磁强计坚固耐用且非常简单。它们的灵敏度约为 0.1 纳特斯拉 (nT)，但采样率不能超过几赫兹，这对于高速测量或测量更高频率的时间变化可能会有问题。基于光泵浦的磁强计具有高灵敏度，通常低于 0.01 nT。采集率高达几十分之一赫兹，但它们比进动类型更复杂且更脆弱。无论如何，测量的 TMI 包括设备本身的磁效应，这对精确测量来说是一个问题。磁化设备越大，它应该安装在离磁强计越远的地方。因此，紧凑型设备的设计十分困难。我们通过使用磁通门矢量磁力仪克服了这些限制。
超流二极管效应、自旋扭矩和稳健零点
我们考虑三层 F 1 F 2 F 3 约瑟夫森结，它们在二维上是有限的，并且每个铁磁体 F i (i=1,2,3) 具有任意磁化强度。三层夹在两个 s 波超导体之间，它们具有宏观相位差∆ φ。我们的结果表明，当磁化具有三个正交分量时，超电流可以在∆ φ = 0 处流动。利用我们的广义理论和数值技术，我们研究了电荷超电流、自旋超电流、自旋扭矩和态密度的平面空间分布和∆ φ 依赖性。值得注意的是，当将中心铁磁层的磁化强度增加到半金属极限时，自偏置电流和感应二次谐波分量显著增强，而临界超电流达到其最大值。此外，对于很宽范围的交换场强度和方向，系统的基态可以调整为任意相位差 ϕ 0 。对于中间层 F 2 中的中等交换场强度，可以出现 ϕ 0 状态，从而产生超导二极管效应，从而可以调整 ∆ ϕ 以产生单向无耗散电流。自旋电流和有效磁矩揭示了半金属相中的长距离自旋扭矩。此外，态密度揭示了相互正交磁化配置的零能量峰的出现。我们的结果表明，这种简单的三层约瑟夫森结可以成为产生实验上可获得的长距离自偏置超电流和超流二极管效应特征的绝佳候选者。
简历
资格 B.ED. (SCI.)、硕士、博士 主要专业领域 凝聚态物理学、固体物理学、材料物理学和材料科学 个人数据 出生地 布西亚，肯尼亚 国籍 肯尼亚人 职业 讲师/研究科学家 联系地址 201-40601，BONDO 电话 0721828604 电子邮件 gobarasa@yahoo .com ORCID 0000-0002-6036-9147 研究出版物链接 https://www.researchgate.net/profile/Godfrey-Barasa 1. 经验总结 先前的研究项目包括 1）实验制造、结构和表面表征（通过 XRD、SEM、TEM、Raman、用于高效绿色能源应用（包括等离子体催化）的各种精细复合/合金纳米多孔微结构材料的光学和电子性能研究（包括原位电化学研究）。2）CdO 掺杂 ZnO 纳米复合材料的结构和光学研究。3）多晶陶瓷/稀土复合磁性材料的合成及其磁热效应研究；交换偏置场的负磁化和符号反转；自旋重新取向过程中磁熵变随温度的变化，即结构和磁场辅助切换效应，用于自旋电子器件（如磁传感器）和数据存储应用。（使用的表征工具是 XRD、XRF、SEM、XPS，直流磁化由振动样品磁强计-VSM 在物理性能测量系统（PPMS、Quantum Design）上测量。
操作说明书 变频驱动器 8230
1.2 基本操作 链路电压由主电源通过主电源整流器产生。连接到主电源的三相扼流圈可减少谐波电流，并将设备与同一供电网络上的其他转换器（消费者）分离。8230 变频器标准连接到接地网络。链路电压由高质量电解电容器平滑。通过电机转换器，这些电容器可提供电机所需的磁化无功功率，并将主电源侧的转换器与电机侧的逆变器分离。