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自闭症频谱亚型的大脑耦合模式的独特占用率
Leida的独特能力在于其捕获瞬时耦合模式的能力，这是根据大脑区域之间的相位关系定义的。这些模式被概念化为类似于站立波模式的向量，代表了某些大脑区域在相位相连的构型，而另一些大脑区域在反相中有所不同。通过在特定时间间隔内以这些模式在其发生概率方面表征这些模式，Leida提供了一种统计上强大的方法来比较跨条件，组和个人的大脑动力学（Cabral等，2017）。这种敏感性将Leida定位为识别潜在神经标志物的有价值的工具，即脑动力学的可衡量和无偏见的特征。这种生物标志物具有改善诊断，监测治疗结果（Theranostics）和预测认知功能的希望。
自闭症频谱亚型的大脑耦合模式的独特占用率
Leida的独特能力在于其捕获瞬时耦合模式的能力，这是根据大脑区域之间的相位关系定义的。这些模式被概念化为类似于站立波模式的向量，代表了某些大脑区域在相位相连的构型，而另一些大脑区域在反相中有所不同。通过在特定时间间隔内以这些模式在其发生概率方面表征这些模式，Leida提供了一种统计上强大的方法来比较跨条件，组和个人的大脑动力学（Cabral等，2017）。这种敏感性将Leida定位为识别潜在神经标志物的有价值的工具，即脑动力学的可衡量和无偏见的特征。这种生物标志物具有改善诊断，监测治疗结果（Theranostics）和预测认知功能的希望。
擦除与超导体耦合的半导体量子点中的奇宇称态
量子点在 InSb 纳米线内以栅极定义，靠近 NbTiN 超导触点。随着点和超导体之间的耦合增加，传输中的奇宇称占据区域在诱导超导间隙上方和下方都变得不可辨别（被擦除）。在间隙上方，奇数库仑阻塞谷中的电导率增加，直到谷被抬起。在间隙下方，安德烈夫束缚态经历量子相变，变为奇数占有的 Kondo 屏蔽单重态基态。我们研究了在低偏置和高偏置下奇宇称状态的明显擦除在多大程度上一致。我们用数值重正化群模拟来补充实验。我们从 Kondo 屏蔽和超导之间的竞争的角度来解释结果。在擦除奇宇称机制中，量子点表现出类似于有限尺寸马约拉纳纳米线的传输特征，在偶奇点占据和偶奇一维子带占据之间形成相似性。
具有强系统 - 环境耦合的耗散拓扑相变
研究拓扑问题的主要动机是对拓扑顺序侵害环境的保护。在这项工作中，我们研究了与电磁环境耦合的拓扑发射器阵列。光子发射极耦合会在发射器之间产生非局部相互作用。使用周期性的边界条件为环境诱导的相互作用的所有范围，保留了发射极阵列固有的手性对称性。这种手性对称性保护了哈密顿量，并在林德布拉德操作员中诱导了平等。拓扑相变发生在与发射极阵列的能谱宽度相关的临界光子发射极耦合处。有趣的是，临界点非试图改变边缘状态的耗散速率，从而产生耗散性拓扑相变。在受保护的拓扑阶段，边缘状态从环境诱导的耗散范围内，用于弱光子发射极耦合。然而，强耦合可在发射极间距处的窗口带来稳健的无耗散状态。我们的工作显示了通过电磁环境操纵拓扑量子物质的潜力。
不同自闭症谱系亚型的大脑耦合模式的独特占有率
LEiDA 的独特功能在于它能够捕捉瞬时耦合模式，这些模式是根据大脑区域之间的相位关系定义的。这些模式被概念化为类似于驻波模式的矢量，表示一些大脑区域相位共变而其他大脑区域相位反变的配置。通过根据特定时间间隔内发生的概率来描述这些模式，LEiDA 提供了一种统计上稳健的方法来比较不同条件、群体和个体之间的大脑动态（Cabral 等人，2017 年）。这种敏感性使 LEiDA 成为识别潜在神经标记（可测量且无偏的大脑动态特征）的宝贵工具。此类生物标记有望改善诊断、监测治疗结果（治疗诊断）和预测认知功能。
具有集成多模干扰耦合器的新锥形半导体激光器
本文介绍了一种具有集成多模干涉耦合器的新锥形半导体激光器。新激光器的种子来源是多模干扰耦合器半导体激光器，它克服了脊方波导区域中单模式输出与增益中等体积之间关系所带来的局限性。The simulation results show that the multi-mode interference coupler can effectively provide a spatial single- mode seed light source for the tapered output waveguide, and the tapered output waveguide of the tapered semiconductor laser can also effectively reduce the optical power density of the output laser, which verifies the feasibility of the design scheme and provides a new idea for the design of high beam quality and high power tapered半导体激光器。
量子线耦合到光引文可提点链接
腔QED的实验进步正在提高使用光探测线性响应状态以外的量子量的前景。访问量子相干现象的能力将显着提高领域。但是，已经选择了在量子相干制度中耦合到偶联的多体系统的理论工作。在这里，我们研究了微波炉中有限尺寸的量子线的辐射特性。量子线的示例包括单壁碳纳米管，这是纳米磁和等离子体模型领域中的关键实验系统。我们发现，对于多种激发态，光子的重复发射会导致多体量子纠缠的产生。这导致发射后续光子的速率增加，这是Dicke超级散发的一个例子。另一方面，保利的阻塞倾向于减少这种影响。在这种情况下，发现对一维电子系统的激发作为玻色子的激发的描述是一种强大的理论工具。它的应用意味着我们的许多结果都概括为具有强电子相互作用的电线。因此，量子线代表了一个新的平台，可以实现Dicke-Model物理学，而Dicke-Model物理不依赖于涉及许多空间隔离发射器的传统实现中所必需的各种调谐。更广泛地，这项工作证明了如何在多体系统中生成和测量量子纠缠。
GACM-德国计算机制协会：MS15-耦合多物理过程计算地质力学领域的边界
这个迷你群岛将专注于尖端的计算方法及其在地质力学中的应用，重点是多物理耦合，例如热 - 氢化机械化学（THMC）过程。它将强调提高预测准确性，计算率和可扩展性，以建模关键能源和环境系统中的耦合过程。此外，它解决了与正规化技术有关的计算地质力学方面的关键挑战。我们邀请贡献介绍创新的计算技术，现实世界案例研究或跨学科方法推进地质力学。感兴趣的主题包括但不限于：
大脑-身体轴上广泛的自主生理耦合
大脑与来自身体内部环境的内脏信号密切相关，神经、血液动力学和外周生理信号之间存在众多关联。我们表明，这些大脑-身体共同波动可以通过单个时空模式捕获。在几个独立样本以及单回波和多回波 fMRI 数据采集序列中，我们发现静息状态全局 fMRI 信号、神经活动和一系列涵盖心血管、肺、外分泌和平滑肌系统的自主信号之间存在低频范围（0.01 - 0.1 Hz）的广泛共同波动。在静息状态下观察到的相同大脑-身体共同波动是由提示性深呼吸和间歇性感官刺激引起的唤醒以及睡眠期间的自发相位 EEG 事件引起的。此外，我们还发现，在实验性抑制呼气末二氧化碳 (PETCO2) 变化的情况下，整体 fMRI 信号的空间结构得以维持，这表明伴随觉醒而出现的呼吸驱动动脉 CO2 波动无法解释这些信号在大脑中的起源。这些发现证实，整体 fMRI 信号是自主神经系统控制的觉醒反应的重要组成部分。
由于Hund的耦合而引起的准本地旋转波动
很久以前就强调了自旋爆发对SR 2 RUO 4物理学的重要性[1]。该材料接近旋转密度波不稳定性和杂质的小浓度触发排序[2，3]。Sidis等人开创的非弹性中子散射（INS）实验。 [1]并在多年来进行了修复[4-10]表明，磁反应本质上是：（i）与均匀敏感性的均匀敏感贡献相关的弱动量贡献，与频带值相比，均匀敏感性的增强因子（一致）均匀敏感性的增强因子，与频带值相比[11，12]）和（ii）evection [11，12]）和（ii）（ii）/（ii）（ii）quemmentrate qummentrate quntimemensurate quntiment qumensurate quntiment 3，0。 3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。 使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。 但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。）处的响应 5，0。 5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。 最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。 在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。Sidis等人开创的非弹性中子散射（INS）实验。[1]并在多年来进行了修复[4-10]表明，磁反应本质上是：（i）与均匀敏感性的均匀敏感贡献相关的弱动量贡献，与频带值相比，均匀敏感性的增强因子（一致）均匀敏感性的增强因子，与频带值相比[11，12]）和（ii）evection [11，12]）和（ii）（ii）/（ii）（ii）quemmentrate qummentrate quntimemensurate quntiment qumensurate quntiment 3，0。 3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。 使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。 但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。）处的响应 5，0。 5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。 最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。 在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。3，0。3，0）[13]靠近旋转密度波（SDW）不稳定性[10]。使用密度函数理论（DFT）和随机相近似（RPA）预测了Q SDW处的峰值。但是，RPA并未解释宽结构，它预测在反铁磁X点Q x =（0。5，0。5，0）高于 - 点响应q =（0，0，0），与实验相矛盾[10]。最近，已经意识到，该材料中强相关性的起源可能与长波长磁相关性相关，而是与hund的耦合驱动的局部相关性[15，16]。在此图片之后获得了SR 2 RUO 4的广泛物理特性的成功描述，并由定量的动态均值结构理论（DMFT）计算支持。This includes the large mass enhancements of quasi- particles observed in de Haas–van Alphen experiments [ 17 ] and angle-resolved photoemission spectroscopy [ 18 ] as well as quasiparticle weights and lifetimes [ 15 ], nuclear magnetic resonance [ 15 ], optical conductivity [ 19 , 20 ], thermopower