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黑洞附近观察者的测量引起的非局域性
摘要：我们通过考虑测量引起的非局域性 (MIN) 对黑洞附近的量子关联进行了系统且互补的研究。在霍金辐射方面，我们讨论了费米子、玻色子和混合费米子-玻色子模式中感兴趣的量子测度。所得结果表明，在无限霍金温度极限下，物理上可访问的关联仅在费米子情况下不会消失。然而，较高频率模式可以在有限霍金温度下维持关联，混合系统对费米子频率的增加比玻色子系统更敏感。由于后一种模式的 MIN 迅速减小，因此增加频率可能是在有限霍金温度下维持非局域关联的一种方式。
我们的高能宇宙.pdf
我们的宇宙充满了奇迹和神秘。这里有耀眼的新星、巨大的黑洞，以及数量惊人的星系和难以想象的恒星。科学家们研究这些谜团和无数其他谜团，努力加深我们对我们称之为家园的宇宙的理解。15 年来，美国宇航局的费米伽马射线太空望远镜一直是科学探索任务不可或缺的一部分。这本电子书将指导您从望远镜的诞生和建造到其日常运行和不为人知的发现。您将穿越宇宙，从我们的星球到遥远的星系，一路了解伽马射线天体物理学和费米的贡献。重要的是，您将了解到费米的任务远未结束；还有许多问题需要提出，费米已经在努力解答这些问题。所以，加入我们的宇宙之旅，准备好了解更多关于我们高能宇宙令人难以置信的内部运作。
231PYB204T-EEM-eem-question-bank.pdf
费米水平是在有限温度下的能量水平，在0K以上，电子职业的可能性为½，也是0k费米能量处填充状态的最大能量水平是该状态的能量，即电子占用的可能性为½高于0k的任何温度。在0K上，在0K的最大能量。重要性：费米水平和费米能确定电子在给定温度下占据给定能级的概率。5。定义状态的密度。它的用途是什么（2013年6月，2016年6月），将国家密度定义为单位量的能量状态在一个能量间隔中的数量。它用于计算固体单位体积的电荷载体数量。6。什么是能量带？一组紧密间隔的能级称为能量键。7。定义带隙，价带和传导带。
![arxiv：2502.05658v1 [Quant-ph] 2025年2月8日](/simg/a\a2f3dc7502d0c958422e39e7f3956f8ce97f029c.webp)
arxiv：2502.05658v1 [Quant-ph] 2025年2月8日
我们表征了具有地点间高斯耦合，现场非高斯相互作用以及局部耗散的多体骨气和费米子多体模型的动态状态，其中包括粒子损失，粒子损失，增益和倾向。我们首先确定，对于费米子系统，如果偏向噪声大于非高斯相互作用，而与高斯耦合强度无关，则系统状态是始终始终是高斯州的凸组组合。fur-hoverore，对于玻感系统，我们表明，如果粒子损失和粒子增益速率大于高斯间耦合，则该系统始终保持可分离状态。以这种特征为基础，我们确定以高于阈值的噪声速率，存在一种经典算法，可以有效地从系统状态中采样费米子和玻色子模式。最后，我们表明，与费米子体系不同，即使耗散远高于现场的非高斯性，骨系统也可以演变为不凸上高斯的状态。类似地，与骨骼系统不同，即使噪声速率比地点间耦合大得多，费米子系统也可以产生纠缠。
通过三元树实现费米子到量子比特的最佳映射，并应用于简化量子态学习
我们引入一个在三元树上定义的费米子到量子比特的映射，其中 n 模式费米子系统上的任何单个 Majorana 算子都映射到对 ⌈ log 3 (2 n + 1) ⌉ 个量子比特进行非平凡作用的多量子比特 Pauli 算子。该映射结构简单，并且是最优的，因为在任何对少于 log 3 (2 n ) 个量子比特进行非平凡作用的费米子到量子比特映射中都不可能构造 Pauli 算子。我们将它应用于学习 k 费米子约化密度矩阵 (RDM) 的问题，该问题与各种量子模拟应用有关。我们表明，通过重复单个量子电路 ≲ (2 n + 1) k ϵ − 2 次，可以并行确定所有 k 费米子 RDM 中的各个元素，精度为 ϵ。这一结果基于我们在此开发的方法，该方法允许人们并行确定所有 k 量子比特 RDM 的各个元素，精度为 ϵ，方法是将单个量子电路重复 ≲ 3 k ϵ − 2 次，与系统大小无关。这改进了现有的确定量子比特 RDM 的方案。
光晶格钟中的 p 波冷碰撞
被困在光场中的超冷碱土原子是丰富的物理系统，是量子信息处理 [ 1 – 4 ]、多体哈密顿量的量子模拟 [ 5 – 9 ] 和量子计量 [ 10 – 14 ] 的有吸引力的候选者。在每种情况下，同时询问许多原子都有助于提高测量精度，但也会产生高原子密度，并且有可能在具有多个原子的晶格位置发生原子间碰撞。对于量子信息和模拟，这些相互作用可能是一个关键特征；然而，对于量子计量，它们带来了不受欢迎的复杂性。例如，碰撞会导致原子钟中密度相关的频率偏移。在所有情况下，都需要很好地理解和控制这些相互作用。为了限制晶格钟中的相互作用，提出了使用超冷自旋极化费米子来利用 s 波碰撞的费米抑制，同时冻结更高的分波贡献。这种费米抑制源于量子统计，它规定相同的费米子粒子只能通过奇数分波碰撞。然而，在费米子 87 Sr（I ¼ 9 = 2）[ 11 , 15 , 16 ] 和 171 Yb（I ¼ 1 = 2）[ 12 ] 中测量到了微小的碰撞偏移，这可能会损害晶格钟的最终精度。我们发现，对于 87 Sr，即使最初无法区分的费米子，s 波碰撞也可能发生 [ 15 , 17 – 19 ]。这些碰撞之所以能够发生，是因为轻原子相互作用引入了一定程度的不均匀性，使费米子变得略微可区分。相比之下，使用 171 Yb，我们在此强调了 p 波碰撞在费米子晶格时钟系统中可以发挥的重要作用。在量子统计的帮助下，我们通过以最先进的精度进行测量以及定量理论模型，展示了 Yb 晶格时钟中冷碰撞的完整图像。此外，我们展示了消除碰撞偏移的新技术，可用于大大降低时钟不确定性。为了简化涉及许多晶格陷阱两级原子相互作用碰撞的复杂系统
BCS - 试验波函数和Bogoliubov方法...
Cooper为理解超音调性质 - 电子配对而做出了关键的见解。今天，我们称这些对库珀对。重点是结合状态的形成，因此，如果我们从正常状态开始，超导性的性质是非实力的。后来，我们将看到超导间隙函数∆ ∝ωd e -1 n 0 g，其中ωd是debye频率，n 0是费米表面的状态密度，g是有效的有吸引力的相互作用强度。由于相互作用强度出现在指数的分母中，因此它是一种内在的奇异性，不能作为功率序列扩展。这是超导性的困难 - 无法通过从正常状态执行扰动溶液来达到。作为起点，库珀认为只有两个电子的理想化问题。理想化在物理学研究中起着重要作用，这可以将综合但次要因素抛在一会之下，以便我们可以专注于最关键的点。假设有一个充满填充的费米表面，其中带有费米波形k f。在其顶部，将两个电子和旋转的电子添加为（k，↑）和（ - k，↓）。我们忽略了对费米表面内部的电子实际上可以散布在外部，即费米表面是刚性的，并且只是扮演阻断
使用简化公式计算量子计算的散射振幅
利用 Lehmann-Symanzik-Zimmermann 约化公式，我们提出了一种新的通用框架，用于以完全非微扰的方式使用量子计算机计算量子场论中的散射振幅。在这个框架中，只需要构建零动量的单粒子状态，不需要入射粒子的波包。该框架能够结合束缚态的散射，非常适合涉及少量粒子的散射。我们预计该框架在应用于独有的强子散射时会具有特殊优势。作为概念证明，通过在经典硬件上进行模拟，我们证明了在单味 Gross-Neveu 模型中，从我们提出的量子算法中获得的费米子传播子、连通费米子四点函数和费米子-反费米子束缚态的传播子具有实现 Lehmann-Symanzik-Zimmermann 约化公式所必需的所需极点结构。
什么可以解决的hatsugai-kohmoto模型教给我们关于非弗米液体£'
•线性t或幂律电阻率：ρ〜T或ρ〜Tα，0 <α<2。（例如α= 3 /2在CENI 2 GE 2中）•异常的特定热：C V〜T Ln T或C V〜Tβ。（例如β= 2 /3中的YBRI 2 Si 2）•封闭的费米表面分解为费米弧。（cuprate）
量子技术、群论、相空间
• 实验（哈佛）处于费米温度的 0.25 倍 • 可获得多种不同的几何形状和动力学特性 • 多体希尔伯特空间呈指数级复杂 • 没有可靠的方法来计算长程有序。 • 我们如何理解复杂的费米系统 - 符号问题？