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![2022 年第 16 届欧洲天线与传播会议 (EuCAP) 计划 [EuCAP 2022]](/simg/b\b3e56c99db4d720523f91de55fcacac4a50554ec.webp)
2022 年第 16 届欧洲天线与传播会议 (EuCAP) 计划 [EuCAP 2022]
辐射场的自由度 (DoF) 与 MIMO 天线设计相关，因为 DoF 代表 MIMO 信道有效自由度数的上限，也代表多用户 MIMO 通信中用户数的限制。DoF 通常定义为距包围源的最小表面一定距离，因此无功场可以忽略不计。本文建议扩展 DoF 概念，使其包含对频率带宽的依赖性，并提出计算过程。这是通过引入存储在辐射表面附近的无功能量与辐射功率之间的比率作为源频率带宽的度量来实现的。问题就在这里
2022 年第 16 届欧洲天线和传播会议 (EuCAP) [EuCAP 2022] 计划
辐射场的自由度 (DoF) 与 MIMO 天线设计相关，因为 DoF 代表 MIMO 信道有效自由度数量的上限，也代表多用户 MIMO 通信中用户数量的限制。DoF 通常定义为与包围源的最小表面有一定距离，因此无功场可以忽略不计。本文建议扩展 DoF 概念，使其包括对频率带宽的依赖性及其计算过程。这是通过引入存储在辐射表面附近的无功能量与辐射功率之间的比率作为源频率带宽的度量来实现的。问题就在这里
2022 年第 16 届欧洲天线与传播会议 (EuCAP) 计划 [EuCAP 2022]
辐射场的自由度 (DoF) 与 MIMO 天线设计相关，因为 DoF 代表 MIMO 信道有效自由度数的上限，也代表多用户 MIMO 通信中用户数的限制。DoF 通常定义为距包围源的最小表面一定距离，因此无功场可以忽略不计。本文建议扩展 DoF 概念，使其包含对频率带宽的依赖性，并提出计算过程。这是通过引入存储在辐射表面附近的无功能量与辐射功率之间的比率作为源频率带宽的度量来实现的。问题就在这里
2022 年第 16 届欧洲天线与传播会议 (EuCAP) 计划 [EuCAP 2022]
辐射场的自由度 (DoF) 与 MIMO 天线设计相关，因为 DoF 代表 MIMO 信道有效自由度数的上限，也代表多用户 MIMO 通信中用户数的限制。DoF 通常定义为距包围源的最小表面一定距离，因此无功场可以忽略不计。本文建议扩展 DoF 概念，使其包含对频率带宽的依赖性，并提出计算过程。这是通过引入存储在辐射表面附近的无功能量与辐射功率之间的比率作为源频率带宽的度量来实现的。问题就在这里
2022 年第 16 届欧洲天线与传播会议 (EuCAP) 计划 [EuCAP 2022]
辐射场的自由度 (DoF) 与 MIMO 天线设计相关，因为 DoF 代表 MIMO 信道有效自由度数的上限，也代表多用户 MIMO 通信中用户数的限制。DoF 通常定义为距包围源的最小表面一定距离，因此无功场可以忽略不计。本文建议扩展 DoF 概念，使其包含对频率带宽的依赖性，并提出计算过程。这是通过引入存储在辐射表面附近的无功能量与辐射功率之间的比率作为源频率带宽的度量来实现的。问题就在这里
多叶准直器的基本应用 - AAPM
本报告旨在提供基本信息并陈述在传统临床环境中实施多叶准直器 (MLC) 使用所需的基本概念。所有主要治疗加速器制造商均提供 MLC。使用 MLC 取代传统场成形技术本身并不能改善恶性肿瘤的局部控制。在传统放射肿瘤学中使用 MLC 的理由是提高治疗效率。因此，本报告旨在协助医学物理学家、剂量师和放射肿瘤学家获取、测试、调试、日常使用和质量保证 (QA) MLC，以提高治疗设施的利用效率。本报告的目的并非描述 MLC 在适形治疗或动态治疗中的高级应用研究。放射治疗效果的主要限制因素是特定放射治疗技术固有的健康组织受照射会产生不良并发症。许多器官对辐射损伤相对敏感（脊髓、唾液腺、肺和眼睛是常见的例子），在放射治疗计划期间必须给予特别考虑。一般而言，治疗计划人员试图优化给定治疗策略可实现的剂量分布，以将肿瘤杀伤剂量的辐射输送到目标体积，同时最大限度地减少健康组织吸收的辐射量。治疗机的准直器钳口产生矩形光束。1973 年）。需要对光束进行明确的场整形，以减少受辐射的健康组织量，并使用多束光束来降低目标体积外组织吸收的剂量。传统治疗策略使用有限数量的整形光束，并将光束的方向限制在共面场。传统治疗机通过内置在机器中的一组致密金属准直器（此处将使用术语“钳口”）来整形 x 射线场。这些准直器由治疗师使用治疗室中的手动控制器定位，通常在治疗期间保持静止。传统光束整形是通过使用这些准直器钳口和连接到准直器钳口之外的加速器的二次定制光束块的组合来实现的。传统的阻滞块由一组具有各种形状和尺寸的铅块组成，这些铅块在每次治疗时手工放置，或者由为特定患者应用的特定场单独制作的 cerrobend 块组成（Powers 等人。光束穿过这些铅合金屏蔽，这些屏蔽阻挡了目标体积之外的矩形辐射场部分。光束阻滞块是根据患者的治疗计划，使用射线平面胶片或 CT 扫描数据制作的。单个患者在治疗期间可能使用多达 10 个辐射场，每个辐射场都有不同的形状，需要独特的光束阻滞。
能量守恒在原子过程中成立吗？
直到 1924 年，原子过程中能量守恒定律的严格有效性才受到严重质疑。当时，为了解决当时存在的光的波动性和粒子性之间的严重冲突，玻尔、克拉默斯和斯莱特提出了一个否定该定律的理论。该理论（我们将其称为 BKS 理论）假定，原子系统在激发态下会持续发射辐射场，而不是仅在系统跃迁到较低能量状态时才发射。如果辐射频率合适，落在第二个原子上的辐射场会使其有可能跃迁到更高能量状态。该理论认为第二个原子跃迁到更高能量状态和第一个原子跃迁到较低能量状态之间不存在巧合，但除了这个巧合问题之外，它得出的结果与其他辐射理论的结果一致。因此，新理论不保证单个原子过程的能量守恒，但当大量原子过程发生时，它保证了统计守恒。新理论提出后不久，Bothe 和 Geiger 以及 Compton 和 Simons 就用实验检验了其关于电子散射辐射的预测。两种情况下的结果都不利于新理论，并支持能量守恒。此后不久，海森堡和薛定谔发现了新的量子力学，并发展了这种理论，以便在不背离能量守恒的情况下摆脱波与粒子冲突的困境。因此，人们发现 BKS 理论与实验不一致，不再需要理论考虑，因此被抛弃了。R. Shankland 最近的一些实验工作改变了这种情况。Shankland 的实验以十年技术发展带来的更高精确度进行，他的结果与早期实验者的结果不一致。相反，他们不同意能量守恒定律，并要求他们的解释符合 BKS 理论。因此，物理学现在面临着必须做出重大改变的前景。
与介电堆栈的开放空腔中的轻度互动
考虑到多层介电镜的影响，我们评估了单个发射极和光腔内的辐射场之间的精确偶极耦合强度。我们的模型允许一个人自由地改变腔的共振频率，光或原子过渡的频率以及介电镜的设计波长。耦合强度是针对具有未结合频率模式的开放系统得出的。在非常短的空腔中，用于确定其模式体积和定义的长度的有效长度不同，并且也发现与它们的几何长度有明显不同的分歧，并且辐射线在介电镜中最强。对于腔体比其谐振波长长得多，该模式体积通常从其几何长度中采用的模式进行接近。
克尔介质中驱动参量振荡器的量子动力学
相干态是一个重要的概念，其特征值关系为 ˆ a | α = α | α as，是研究和描述辐射场的一个非常方便的基础，它是由薛定谔于 1926 年在对量子谐振子的研究 1 – 4 中首次提出的。然而，基于相干态和光电检测的量子相干理论已由 Glauber、Wolf、Sudarshan、Mandel、Klauder 等人在 20 世纪 60 年代初发展起来，它与经典辐射场中的量子态最为相似，因此被认为是经典力学和量子力学的边界。Glauber 的创新工作于 2005 年获得诺贝尔奖，以表彰他。事实上，相干态已经成为量子物理学中最常用的工具之一，在各个领域，特别是在量子光学和量子信息中发挥着非常重要的作用。相干态使我们能够使用 Wigner 等人早期开发的准概率来描述光在相空间中的行为 7 。相干态的重要性在于它们的概括已被证明能够呈现非经典辐射场特性 8 – 10 。激光作为一种极具潜力的相干光的表现标志着对光与物质之间非线性相互作用的广泛研究的开始 11 。这可以通过实验通过将相干态穿过克尔介质来实现，这是由于出现了可识别的宏观相干态叠加，即所谓的猫态 12 。当克尔介质的入口状态是正则相干态时，Kitagawa 和 Yamamoto 引入了克尔态作为克尔介质的输出 13 。克尔效应会产生正交压缩，但不会改变输入场光子统计特性，即它仍然是泊松分布，这是正则相干态输入的特性，用于产生相干态的叠加 14 – 16 。这里值得注意的是，光在克尔介质中的扩散也以非谐振荡器样本为特征，非谐项取为 ˆ np ，其中 p 为整数（p > 1）17 , 18 。该振荡器模式可以被评估为描述注入具有非线性磁化率的传输线（例如光纤）的相干态的演变。用相干态的量子力学描述的激光束在通过非线性介质时会经历各种复杂的改变，包括量子态的崩溃和复活。在任何线性或非线性的演变中，耗散总是会发生。耗散效应通常导致振幅的减小，但是，如果相互作用发生在原子尺度上，量子效应就会很显著 19。非线性相干态是标准相干态最突出的概括之一 20 。一个合适的问题是：如果初始相干态的时间演化受到时间相关谐振子哈密顿量的影响，并与时间相关外部附加势 21 – 24 耦合，会发生什么情况？时间相关谐振子有很多种，例如参数振荡器 11、25 、卡尔迪罗拉-卡奈振荡器 26、27 和具有强脉动质量的谐振子 28 。