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World File Search System振荡器
科学家在宏观振荡器中实现集体量子行为
量子光力学的大多数研究都集中在单个振荡器上，展示了基态冷却和量子压缩等量子现象。但集体量子行为并非如此，其中许多振荡器作为一个整体运行。虽然这些集体动力学是创建更强大的量子系统的关键，但它们需要对具有几乎相同特性的多个振荡器进行极其精确的控制。
克尔介质中驱动参量振荡器的量子动力学
相干态是一个重要的概念，其特征值关系为 ˆ a | α = α | α as，是研究和描述辐射场的一个非常方便的基础，它是由薛定谔于 1926 年在对量子谐振子的研究 1 – 4 中首次提出的。然而，基于相干态和光电检测的量子相干理论已由 Glauber、Wolf、Sudarshan、Mandel、Klauder 等人在 20 世纪 60 年代初发展起来，它与经典辐射场中的量子态最为相似，因此被认为是经典力学和量子力学的边界。Glauber 的创新工作于 2005 年获得诺贝尔奖，以表彰他。事实上，相干态已经成为量子物理学中最常用的工具之一，在各个领域，特别是在量子光学和量子信息中发挥着非常重要的作用。相干态使我们能够使用 Wigner 等人早期开发的准概率来描述光在相空间中的行为 7 。相干态的重要性在于它们的概括已被证明能够呈现非经典辐射场特性 8 – 10 。激光作为一种极具潜力的相干光的表现标志着对光与物质之间非线性相互作用的广泛研究的开始 11 。这可以通过实验通过将相干态穿过克尔介质来实现，这是由于出现了可识别的宏观相干态叠加，即所谓的猫态 12 。当克尔介质的入口状态是正则相干态时，Kitagawa 和 Yamamoto 引入了克尔态作为克尔介质的输出 13 。克尔效应会产生正交压缩，但不会改变输入场光子统计特性，即它仍然是泊松分布，这是正则相干态输入的特性，用于产生相干态的叠加 14 – 16 。这里值得注意的是，光在克尔介质中的扩散也以非谐振荡器样本为特征，非谐项取为 ˆ np ，其中 p 为整数（p > 1）17 , 18 。该振荡器模式可以被评估为描述注入具有非线性磁化率的传输线（例如光纤）的相干态的演变。用相干态的量子力学描述的激光束在通过非线性介质时会经历各种复杂的改变，包括量子态的崩溃和复活。在任何线性或非线性的演变中，耗散总是会发生。耗散效应通常导致振幅的减小，但是，如果相互作用发生在原子尺度上，量子效应就会很显著 19。非线性相干态是标准相干态最突出的概括之一 20 。一个合适的问题是：如果初始相干态的时间演化受到时间相关谐振子哈密顿量的影响，并与时间相关外部附加势 21 – 24 耦合，会发生什么情况？时间相关谐振子有很多种，例如参数振荡器 11、25 、卡尔迪罗拉-卡奈振荡器 26、27 和具有强脉动质量的谐振子 28 。
双基地和多基地 SAR 中振荡器噪声的影响
I. 引言 双基地和多基地合成孔径雷达 (SAR) 系统通过安装在不同平台上的发射和接收天线进行操作 [1], [2]。这种空间分离具有多种操作优势，将提高未来星载 SAR 任务的能力、可靠性和灵活性 [3], [4]。双基地和多基地卫星配置的强大应用包括单程横轨和沿轨干涉测量、高分辨率宽幅 SAR 成像、用于改进场景分类的双基地成像、分辨率增强、SAR 层析成像和频繁监测 [4]。然而，双基地和多基地 SAR 任务的实施也带来了一些新的挑战，例如近距离卫星编队中的避碰、为提供适当基线的轨道设计、增加对模糊性的敏感性以及仪器同步 [4]–[12]。本信讨论了双基地和多基地 SAR 数据采集过程中振荡器稳定性有限的影响。在分布式 SAR 系统中，振荡器误差值得特别关注，因为在单站 SAR 中，低频相位误差不会消除，而单站 SAR 中相同的振荡器信号用于调制和解调 [7]。为了进行定量研究，我们在第二部分中引入了一个系统理论模型，该模型在随机过程框架内描述了超稳态振荡器 (USO) 的残余相位误差
Kerr介质中驱动参数振荡器的量子动力学
在本文中，我们第一次分析了质量和频率时间依赖性的参数振荡器。我们表明，可以从另一个参数振荡器的进化算子获得恒定质量和时间依赖频率的进化算子，然后是时间转换t→r t 0 dt'1 / m（t'）。然后，我们通过研究沿振荡器运动的时间依赖性力的影响，在Kerr培养基的影响下，在Kerr培养基中，参数振荡器的量子动力学进行。从分析和数值的观点分析了时间依赖性振荡器的量子动力学，这是两个主要策略：（i）小kerr参数χ，以及（ii）小构件参数k。在以下内容中，为了调查生成状态的特征和统计特性，我们计算自相关函数和mandel Q参数，并且为了更详细地说明，我们在相位空间上获得了（Quasi）概率分布，例如Glauber -Sudarshan P-功能和Husimi分布，并作为非classicality Criteriation。
用于雷达系统的光电参考X波段振荡器
摘要。介绍了光电微波振荡器的设计方案和自由运行状态下的特性研究结果，提出了一种利用锁相环将其与高稳定晶体振荡器信号同步的方法，并分析了光电微波参考振荡器频率不稳定性实验研究的结果。具有光增益和 10 GHz 振荡频率的光电微波参考振荡器在与微波载波 10 kHz 频率偏移处同时提供超低相位噪声（小于 -142 dB Hz -1 ）和振荡频谱中的低杂散水平（不超过 -94 dBc）。在这种情况下，振荡频率的温度系数由高稳定晶体振荡器的温度不稳定性决定。
多阶段CSVCOS和环振荡器的DPI免疫之间的比较
摘要 - 该论文通过电子模拟评估和比较，通过提交直接电力注射（DPI）的多级电流饥饿电压控制振荡器（CSVCOS）和环振荡器（ROS）的免疫力。所有电路均在180 nm 5 V XFAB-SOI过程中设计和模拟，并具有匹配的尺寸。所选的故障标准是输出频率，峰值峰值电压和直流电压。结果证明，在较低的DPI频率下CSVCOS是可吸引的，而ROS在较高频率下易感。两者都受到不同故障标准的影响。无论振荡器类别如何，较高的逆变器阶段导致对入射功率水平的敏感性较低。由于增加了RF注射的功率水平，最高的直流电源电流和输出功率，为每个振荡器监控，接近其标称输出频率。目前正在测试芯片中制造这些电路，并将对其进行免疫测量。索引术语 - 综合电路，EMC，DPI，易感性，VCO
Microsoft Word - AN10032-冲击振动比较-MEMS 和石英振荡器_rev1.1.doc
振荡器在使用过程中可能会发生频率从几 Hz 到几 kHz 不等的随机振动。这些振动会增加宽带相位噪声。有多项标准规定了随机振动曲线的测试条件，这些条件随预期的工作环境或受测电子设备类型的不同而变化 [1]。我们根据 MIL-STD-883H [2] 方法 2026 进行了测试，因为该标准最适用于电子元件。该标准规定了振动曲线并允许各种强度级别（见图 3）。条件 B 的复合功率水平为 7.5 g rms，适用于高振动移动环境。图 1 的测试设置中的控制器使用数字信号处理根据振动曲线中定义的功率密度级别在指定的频率范围内合成随机振动。
使用低温蓝宝石振荡器改进离子阱量子计算机
我们描述了一种灵活的微波合成系统，该系统由一个超低相位噪声低温蓝宝石振荡器 (CSO) 设计，可用作镱离子 (Yb+) 量子比特的主时钟。我们报告称，使用该合成系统，量子比特相干时间从 0.9 秒提高到 8.7 秒，提高了 10 倍，单量子比特量子门的误差为 1.6e-6。使用滤波函数方法 [1]，我们发现证据表明，0.9 秒的宝贵相干性受到精密级商用现成微波合成器 [1] 的相位噪声的限制。此外，我们还利用微波合成系统的灵活性来演示贝叶斯学习算法，该算法可以自主设计信息优化的控制脉冲来识别和校准定量动力学模型，以表征囚禁离子系统。我们通过实验证明，新算法在少量样本的情况下超过了传统校准方法的精度 [2]。
使用随机振荡器网络进行在线量子时间序列处理
储层计算是一种强大的机器学习范例，可用于在线时间序列处理。由于其独特的高计算能力和低训练成本组合，它在混沌时间序列预测和连续语音识别等任务中达到了最先进的性能，这使它有别于传统训练的循环神经网络等替代方案，此外，它还适合在专用硬件中实现，有可能实现极其紧凑和高效的储层计算机。最近有人提出使用随机量子系统，利用量子动力学的复杂性进行经典时间序列处理。然而，在不干扰量子系统状态的情况下从量子系统中提取输出是有问题的，并且可以预期会成为此类方法的瓶颈。在这里，我们提出了一种受储层计算启发的方法，用于在线处理由量子信息组成的时间序列，从而避开测量问题。我们通过将两个典型的基准任务从经典储层计算推广到量子信息，并引入一个没有经典模拟的任务来说明其强大功能，其中训练一个随机系统来在从不直接交互的系统之间创建和分配纠缠。最后，我们讨论只有输入或只有输出时间序列是量子的部分概括。