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实现dirac-oltog拓扑光子晶体纤维
摘要：使用光子带镜的陷阱和引导光的光子晶体纤维（PCF）通过许多学科的巨大科学创新和技术应用彻底改变了现代光学器件。最近，受到物质拓扑阶段的启发，理论上已经提出了Dirac-Wortex拓扑pcfs，它具有有趣的拓扑特性和光纤通信中前所未有的机会。然而，由于制造和表征的重大挑战，迄今为止，dirac-vortex拓扑PCF的实验证明仍然难以捉摸。在这里，我们报告了使用标准的堆栈和抽签制造工艺对二氧化硅玻璃毛细管的实验实现。此外，我们通过实验观察到dirac-wortex的单极化单模式与
光子晶体耦合增强的转向发射
在低丰度生物标志物的癌症和传染病的情况下，利用荧光记者使用荧光记者的诊断测定方法可以通过有效收集发射的光子进入光学传感器来达到检测的下限。在这项工作中，我们介绍了一维光子晶体（PC）光栅界面的合理设计，制造和应用，以实现无棱镜的无棱镜，无金属和客观的无目标平台来增强荧光发射收集效率。PC的引导模式共振（GMR）具有互联状态，可与辐射偶极子的激光激发（532 nm）和发射最大（580 nm）匹配，以在优化的条件下到达。使用银纳米颗粒的光质量杂交纳米工程>> 110倍的转向荧光增强功能，使样品放置在兴奋源和探测器之间，这是直线的。根据实验和仿真，我们根据辐射等离子体模型仔细检查杂交底物的极化发射特性，提出了一个辐射的GMR模型。在这里使用简单检测仪器实现的增强荧光强度提供了亚纳米摩尔灵敏度，以提供通往护理点场景的路径。
17FUN07 CC4C 库仑晶体的可发布摘要 ...
概述 光学时钟和频率标准是当今最精确的测量设备。但是，需要进一步改进以扩展其在基础计量学中的应用。该项目研究了激光冷却的捕获离子，作为下一代最高精度光学时钟的参考。虽然大多数带有捕获离子的精确光学时钟都是基于单个离子，但该项目研究了多达数百个离子的库仑耦合固体状态的集合，称为库仑晶体 (CC)。这种多离子方法为稳定性更高的时钟提供了更高的信噪比，并使得研究由碰撞或相互作用引起的微小频率偏移成为可能。研究了时钟和冷却剂离子的不同组合，并为对以前无法接近的系统进行精确测量提供了机会，例如具有光学核跃迁的高电荷氩离子和钍离子。主要成果是开发和实施了一系列不同离子（包括放射性同位素 229 Th）的加载和冷却方法。已经证明了双离子、两种物种时钟操作，并且已经对协同冷却的 115 In + 和 40 Ar 13+ 进行了精确的频率测定，其中后者的结果代表了高电荷离子精确测量的突破。需求 在 SI 单位制中，时间单位的实现处于关键位置，因为单位秒通过定义常数包含在七个基本单位中的六个的定义中。光学时钟研究的进展继续快速降低不确定度，目前评估范围为 10 -19。在准确性或稳定性方面具有特定优势的新参考系统需要研究新的实验方法以及相关的原子、分子和核数据。到目前为止，尚未详细研究过激光冷却的两种库仑晶体的结构和动力学，而控制和理解这种结构和动力学对于改进光学时钟和频率标准至关重要，并且对于优化协同冷却和光谱学也必不可少。协同冷却，即一种离子物种被激光冷却，另一种离子物种通过库仑相互作用冷却，可以研究更广泛的光学时钟相关离子。现有的光学时钟陷阱加载方法已针对单电荷物种进行了优化，并基于蒸发或激光烧蚀，结合电子撞击或光电离。然而，它引入了离子之间以及与离子阱的时间相关电场之间的额外库仑相互作用，并且需要进一步研究这些相互作用引起的频率偏移。对半衰期为 7920 年的放射性 229 Th 同位素的研究需要对 Th 3+ 和更高电荷态采用有效的加载方法，以便以最小源活动操作核光钟。离子钟会受到与背景原子和分子碰撞的影响，从而产生一系列影响，从频率偏移、亚稳态能级的激发或猝灭到通过电荷交换或化学反应导致的离子损失。为了可靠地排除或估计低 10 -18 能级的系统偏移，必须系统地研究碰撞的影响。在这个原子和核物理之间的新交叉学科领域中，所需的先进实验基础设施通常无法在一个高度专业化的实验室中使用。因此，需要便携式激光光谱设备。目标
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
相基团过渡金属二分法晶体
Lai，Z V.，Hu，Z。，... Welsh，H。（2021）。 混乱的1T'-相元组VIB传输晶体。 物质性质，20，1113-1120。 https://dx.do.org/10Lai，Z V.，Hu，Z。，... Welsh，H。（2021）。混乱的1T'-相元组VIB传输晶体。物质性质，20，1113-1120。https://dx.do.org/10https://dx.do.org/10
多相钢的高级晶体可塑性建模
摘要：这项工作提出了一个高级晶体可塑性模型，用于模拟多相高级高强度钢的机械行为。该模型基于Visco-Plastic自一致（VPSC）模型，并使用有关材料晶体学纹理和谷物形态的信息以及谷物组成型定律。根据Pantleon的工作，此处使用的定律考虑了如何造成和消灭错位，以及它们与晶粒边界和夹杂物（碳化物）等障碍的相互作用。此外，使用不需要任何拟合参数的文献数据得出的现象学表达来实现应变率敏感性。该模型应用于通过应用不同的热处理获得的两个贝氏钢的研究。使用在准静态和高应变速率下的不同方向上拟合所需的参数后，使用模型进行虚拟实验的性能确定可表明性能：使用单轴测试来确定R值和应力水平和双轴测试，用于计算产量表面和形成限制限量策略。
快速可逆有机晶体开关转换...
a 德克萨斯大学达拉斯分校化学与生物化学系，b 可再生能源与车辆技术实验室，c 生物医学工程系，800 West Campbell Road，理查森，德克萨斯州 75080，美国。d 印度理工学院印多尔分校 (IIT Indore) 物理学科和冶金工程与材料科学 (MEMS) 学科，Simrol，Khandwa Road，Indore-453552，中央邦 (MP)，印度。e FAMU-FSU 联合工程学院化学与生物医学工程系，佛罗里达州塔拉哈西 32310，美国。f 当前地址：密歇根州立大学化学工程与材料科学系，密歇根州东兰辛 48824，美国。† 这些作者对本文贡献相同。* jmendoza@msu.edu * Gassensmith@utdallas.edu 摘要
91 gan中的晶体极性区分...
总而言之，提出的DFT研究表明，在晶状体底物上的N止极gan结构在能量上比GA极极可取。在群集中Ga和N原子的不同可能构型中，仅N止痛器一个是稳定的，而最初的GA极性结构则证明了AB-Initio优化期间的极性变化。DFT建模结果与在硅底物顶部在石墨烯层上生长的GAN纳米线的独家N极性的实验观察一致[2，3]。
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
YM1蛋白晶体促进2型免疫力
群集定期间隔短的短质体重复序列（CRISPR）相关的核酸内切酶已彻底改变了生物技术，因为它们是可编程基因组编辑者的潜力。然而，大多数天然核酸酶及其变体都有局限性。在这里，我们报告了由祖先序列重建（ASR）设计的完全合成的CRISPR-核酸酶（CAS）核酸酶（CAS）核酸酶（CAS）核酸酶（α-Syncas），该核酸酶（ASR）显示出一组可靠且独特的靶向特性，在任何其他已知的CRISPR-CAS Cass 2 System中都找不到。我们表明α-同步是一种无PAM的核酸酶，能够催化DSDNA，ssDNA和SSRNA的RNA引导，特定的裂解。合成酶也能够通过补充DSDNA，ssDNA和SSRNA靶标激活DSDNA，SSDNA和SSRNA的序列非特异性降解。此外，α-同步在人类细胞和细菌中表现出强大的基因组编辑活性。α-同步三元和第四纪复合物的冷冻电子显微镜结构提供了一个框架，以了解其扩展的酶促活性的结构基础。几乎任何核酸序列的可编程多模式靶向的能力将α-同步区分开，这是扩展基于CRISPR的技术的有希望的新工具。