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超快纤维激光器中不连贯的耗散孤子
不连贯的激光脉冲的自我形成似乎是自相矛盾的，既涉及强大的不稳定性和时间定位过程。不一致的脉冲状态在超快激光动力学中均经常出现。在本文中，我们通过实时录制不同的腔体分散液体下的不一致的脉冲动力学来带来决定性的实验数据。我们的测量值强调了发挥作用的不同主导机制。虽然孤子脉冲塑形有助于在异常分散体中创建一堆混乱的脉冲，而正常分散体状态下的不一致的脉冲遵循强烈的湍流耗散动力学。数值模拟在定性上很好地重现了观察到的动力学的最终堆积阶段。通过显示共同的动力学特征和差异，这些结果支持了不一致的耗散孤子的一般概念的发展。
锂中热耗散的全面分析
拓扑材料引起了极大的关注，因为它们在宽带和快速的光响应中，尤其是在红外状态下的潜力。然而，这些系统中的高载体浓度通常会导致光生载体快速重组，从而限制了光疗力。在这里，我们证明了MNBI 2 TE 4中的SB掺杂有效地降低了载体浓度并抑制电子孔重组，从而显着改善了可见的中型红外光谱的光电性能。最佳掺杂的MN（BI 0.82 SB 0.18）2 TE 4光电探测器在1550 nm时的响应时间为18.5μs，响应时间为0.795 mA W -1，响应时间为3.02 mA W -1，响应时间为4μm，响应时间为9.0μm。这些值与未居式MNBI 2 TE 4相比，这些值近两个数量级改善。我们的结果重点介绍了乐队工程作为增强基于拓扑材料的光电探测器的红外绩效的有效策略，为高敏性红外检测开辟了新的途径。关键词拓扑绝缘子，红外光电探测器，带工程，VDW材料，光伏效果简介
具有强系统 - 环境耦合的耗散拓扑相变
研究拓扑问题的主要动机是对拓扑顺序侵害环境的保护。在这项工作中，我们研究了与电磁环境耦合的拓扑发射器阵列。光子发射极耦合会在发射器之间产生非局部相互作用。使用周期性的边界条件为环境诱导的相互作用的所有范围，保留了发射极阵列固有的手性对称性。这种手性对称性保护了哈密顿量，并在林德布拉德操作员中诱导了平等。拓扑相变发生在与发射极阵列的能谱宽度相关的临界光子发射极耦合处。有趣的是，临界点非试图改变边缘状态的耗散速率，从而产生耗散性拓扑相变。在受保护的拓扑阶段，边缘状态从环境诱导的耗散范围内，用于弱光子发射极耦合。然而，强耦合可在发射极间距处的窗口带来稳健的无耗散状态。我们的工作显示了通过电磁环境操纵拓扑量子物质的潜力。
通过工程耗散观察多个稳定状态
模拟开放量子系统的动力学对于实现实用量子计算和理解新型非平衡行为至关重要。然而，在当今的实验平台上，耦合到工程储层的多体系统的量子模拟尚未得到充分探索。在这项工作中，我们将工程噪声引入一维十量子比特超导量子处理器，以模拟通用多体开放量子系统。我们的方法源于主方程的随机解开。通过测量端到端相关性，我们确定了源于强对称性的多个稳定态，该强对称性是通过 Floquet 工程在修改后的汉密尔顿量上建立的。此外，我们通过将初始状态准备为五量子比特链上不同扇区内状态的叠加来研究稳态流形的结构。我们的工作为开放系统量子模拟提供了一种可管理且硬件高效的策略。
分散介电和等离子纳米结构中功率耗散的时间域拓扑优化
摘要 - 本文提出了一种基于密度的拓扑处理方案，用于局部优化由损失的分散材料制成的纳米结构中的电力耗散。我们使用复杂偶联的杆子（CCPR）模型，该模型可以准确地对任何线性材料的分散剂进行建模，而无需将它们限制为特定的材料类别。基于CCPR模型，我们在任意分散介质中引入了对电力耗散的时间域度量。CCPR模型通过辅助微分方程（ADE）合并到时域中的麦克斯韦方程中，我们制定了基于梯度的拓扑优化问题，以优化在宽频谱上的耗散。为了估计目标函数梯度，我们使用伴随字段方法，并将伴随系统的离散化和集成到有限差分时间域（FDTD）框架中。使用拓扑优化球形纳米颗粒的示例，由金和硅制成，在可见的 - 粉状谱光谱范围内具有增强的吸收效率。在这种情况下，给出了与基于密度的方法相关的等离子材料拓扑优化的拓扑挑战的详细分析。我们的方法在分散媒体中提供了有效的宽带优化功率耗散的优化。
可调耗散电子转移模型的囚禁离子量子模拟
电子转移是许多基本物理、化学和生物化学过程的核心，这些过程对生命至关重要。这些反应的精确模拟常常受到大量自由度和量子效应的阻碍。在这里，我们使用多种离子阱晶体通过实验模拟了分子电子转移的典型模型，其中供体-受体间隙、电子和振动电子耦合以及池弛豫动力学都可以独立控制。通过操纵基态和光学量子比特，我们观察到自旋激发的实时动态，测量了几种绝热和弛豫动力学状态下的传输速率。我们的研究结果为日益丰富的分子激发转移过程模型提供了试验场，这些模型与分子电子学和光收集系统有关。
具有单侧耗散矢量场
，而不仅仅是目前。这是指它们无法生成半组（当G仅取决于X，即自主情况时）或在r d上的两参数半集团（非自主情况）。此问题具有某种兴趣，因为通常根据某种形式的动力学系统来定义数学上的定义[10,11]。有趣的是，Cong＆Tuan [1]确实表明，自动caputo fde的解决方案在标量和多维三角形矢量场的R D上生成了“非局部”动力系统。这是从[2，定理3.5]的事实表明，此类FDE的解决方案在有限的时间内不相交，而溶液映射x 0 7→s t（x 0）在每个t≥0的r d上形成了双重试验。后来的Doan＆Kloeden [5]使用了卖出[13]的Volterra积分方程式的销售思想[13]，以表明自动caputo fde在连续函数F：r +→r d的空间c上产生半组，因此自主半动态系统，赋予了与Compact compact Subscts of Compact Subsists的拓扑。这将其扩展到Cui＆Kloeden [3]在空间C×P上的偏斜流量，并带有驱动系统（1）的非自治Caputo FDE。
在量子耗散动力学中加强物理约束
量子传输3、DNA中的质子隧穿4和光合作用系统中的能量传递。5作为多体问题，由于希尔伯特空间维数呈指数增长且环境自由度数量巨大，开放量子系统的精确表征并不可行。然而，通过追踪环境自由度TrE（$）或在经典相空间内处理环境6和/或系统，该问题变得更容易处理。7,8为了研究开放量子系统，迄今为止已开发出多种方法，从完全经典的9,10到完全量子方法。11 – 18虽然每一种方法都取得了成功，但它们受到许多限制的阻碍，例如无法考虑量子效应，或者由于稳定性约束需要采用非常小的离散化步骤而需要大量计算资源。此外，环境影响的综合集成，特别是在高度非马尔可夫场景中，对计算开销有很大影响。
检查粘性耗散，磁场和热辐射在卡森流体系统流动上使用陀螺式微生物的系统流动
摘要。这项研究工作旨在检查粘性耗散，磁场以及热辐射对卡森流体流动的重要性。在存在旋转微生物和纳米颗粒的情况下考虑流体流动。该问题的物理学由部分微分方程（PDE）控制。通过使用适当的相似性变量，将PDE集更改为普通微分方程（ODE）。要检查相关流参数，采用了一种称为光谱弛豫方法（SRM）的数值方法。此SRM方法采用基本的高斯 - 西德尔方法来将一组微分方程分解和描述。这种方法的选择是由于其一致性和准确性。发现粘性耗散参数（EC）可提高流体温度，速度和边界层（热和动量边界层）。强烈的磁参数的强对立产生了洛伦兹力，该力在边界层内拖动流体流动。发现纳米颗粒对旋转的微生物呈巨大影响。
第1章：能源的保护和耗散
当电子通过电路移动时，它们会与电路和电路中的离子和原子相撞。这会引起电荷流的阻力。电阻单位是欧姆（ω）。一条长线比短线具有更大的电阻性，因为电子在通过更长的电线时与更多的离子碰撞。可以通过测量电流和电势差来找到电气组件的电阻：