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UC Berkeley
bernal双层石墨烯宿主甚至是分母的分数量子霍尔状态，被认为是由具有非亚伯式粒子激发的pfaffian波函数描述的。在这里，我们报告了使用热激活的转运和直接测量化学势的双层石墨烯中分数量子霍尔能隙的定量确定。我们发现传输激活差距为5。在B = 12 t时为1 k，在半填充的n = 1 Landau水平上，与PFAFFIAN状态的密度基质重新归一化组计算一致。但是，测得的热力学间隙为11。6 K小于对清洁限制的理论期望，大约是两个因子。我们分析了具有长波长障碍的分数准颗粒的wigner晶体的分数填充物附近的化学潜在数据，从而解释了这种差异。我们的结果定量地建立双层石墨烯是一个可靠的平台，用于探测预期出现的非亚洲人作为偶数派纳分子状态的基本激发。
通过恒定深度酉电路实现拓扑编码量子比特上的通用逻辑门
量子计算理论中的一个基本问题是了解执行一组通用逻辑量子门以达到任意精度的最终时空资源成本。在这里，我们证明 Turaev-Viro 量子纠错码中的非阿贝尔任意子可以通过恒定深度局部酉量子电路移动代码距离的量级，然后进行量子比特排列。我们的门受到保护，因为错误字符串的长度不会增加超过一个常数倍。当应用于斐波那契码时，我们的结果表明，可以通过恒定深度酉量子电路在编码量子比特上实现通用逻辑门集，而不会增加空间开销的渐近缩放。这些结果也直接适用于表面代码中拓扑缺陷的编织。我们的结果将编织的概念重新表述为一个有效的瞬时过程，而不是一个绝热的缓慢过程。
受黄金分割五次方支配的相变及其超越
在本文中，我们比较了不同科学学科的成果，以展示它们之间的紧密交织，共同点是黄金分割率φ及其五次方φ 5 。研究领域涵盖与相变相关的统计物理模型计算、两个粒子的量子概率、信息相对论 (IRT) 提出的万物新物理学（包括对宇宙学相关性的解释）、ε-无穷大理论、超导性，以及球体表面 N 个不重叠圆的最大直径的 Tammes 问题及其与病毒形态和晶体学的联系。最后，简要描述了为拓扑量子计算 (TQC) 提出的斐波那契任意子，并与最近使用 Janičko 数列制定的逆斐波那契方法进行了比较。提出了一种适用于量子计算机的架构，由 13 级扭曲微管组成，类似于生物物质的微管蛋白微管。大多数话题都表明，中庸之道无处不在，是世界数字的主导。
费米子和玻色子以外的粒子交换统计
人们普遍认为，量子力学中只有两种类型的粒子交换统计数据，即费米子和玻色子，二维中的任意子除外 1–5 。原则上，第二种例外被称为准统计数据，它延伸到二维之外，曾被视为 6 但被认为在物理上等同于费米子和玻色子 7–9 。本文我们表明，物理系统中可以存在与费米子或玻色子都不等价的非平凡准统计数据。这些新型全同粒子遵循广义不相容原理，从而产生不同于任何自由费米子和玻色子的奇异自由粒子热力学。我们通过开发准粒子的第二种量化来制定我们的理论，该量化自然包括完全可解的非相互作用理论并结合局部性等物理约束。然后，我们构建了一维和二维的精确可解量子自旋模型系列，其中自由准粒子以准粒子激发的形式出现，它们的交换统计数据可以在物理上观察到，并且与费米子和玻色子明显不同。这表明凝聚态系统中可能存在一种新型准粒子，而且从更推测的角度来看，可能存在以前未考虑过的基本粒子类型。
基塔夫·林德布拉德（Kitaev Lindbladians
量子自旋液体和曾经是凝结物理学主体的量子自旋液体，现在在各种Qubits中实现，提供了前所未有的机会，以研究多体量子渗透状态的典型物理学。量子不可避免地会暴露于环境的效果，例如熔融和耗散，据信这会导致多体纠缠。在这里，我们认为，与常见的信念折叠和耗散不同，可以引起量子自旋液体中新型的拓扑作用。我们通过Lindblad主方程方法研究Kitaev旋转液体和感谢您的曲折代码的开放量子系统。通过使用精确的溶液和数值方法，我们显示了通过反应和耗散的Anyon缩合的动态发生，从而导致从初始状态旋转液体到稳态旋转液体的拓扑转换。阐明了lindblad动力学的Anyon冷凝转换的机制。，我们还提供了对Anyon凝结图中Kitaev旋转液体与曲折代码之间的关系。我们的工作建议开放的量子系统是量子旋转液体和任何人的拓扑现象的新场地。
强关联量子系统
1 简介：二次量子化、相互作用电子、哈伯德模型及其派生模型 1 横向磁场中的量子伊辛模型：通过 Jordan 1 Wigner、Fourier 和 Bogoliubov 变换的精确解。量子相变和临界性。有序与无序。对偶性。激发和畴壁。 1 纠缠熵：面积定律和对数发散。 3 半整数自旋链：海森堡反铁磁体、Lieb-Schultz-Mattis 1 定理、有序与无序、Goldstone 玻色子、Mermin-Wagner 定理、通过坐标 Bethe 假设的精确解。 4 整数自旋链：Haldane 猜想、Affleck-Kennedy-Tasaki-Lieb 模型、MPS（矩阵积态）和张量网络简介。无间隙边缘模式和对称保护拓扑序。 5 自由费米子系统的拓扑分类：拓扑绝缘体和超导体的周期表，Su-Schriefer-Heeger模型和Kitaev的量子线：拓扑简并和马约拉纳边缘模式。 6 高维自旋模型，自旋液体，规范理论和Kitaev的环面代码模型，拓扑序和任意子 还将有一个小组项目，可以选择为文献综述（例如量子霍尔效应，Levin-Wen弦网络模型，拓扑绝缘体，
INAS - AL混合设备中的干涉测量学单拍测量
非阿布莱安人的融合是仅测量拓扑量子计算中的基本操作1。在一维拓扑超导体（1DTSS）2–4中，融合量相当于确定Majorana零模式（MZMS）的共享费米亚奇偶校验。在这里，我们介绍了与Fusion规则未来测试兼容的设备体系结构5。我们在砷氧化胺 - 铝 - 铝异源结构中实施了单次干涉测量，并具有栅极定义的超导纳米线12-14。干涉仪是通过将邻近的纳米线与量子点耦合形成的。纳米线导致这些量子点的量子电容的状态依赖性转移高达1 ff。我们的量子电气测量值显示了通量H /2 e - 周期性双峰性，其信噪比（SNR）在最佳通量值下为1.6μm。从量子电气压测量的时间迹线开始，我们在两个相关状态中提取了一个相关状态的停留时间，在大约2 t的平面磁场时长度超过1 ms。我们讨论了根据拓扑上的微不足道和非本质起源的测量的解释。较大的电容偏移和较长的中毒时间可实现奇偶校验测量，分配误差概率为1％。
在二阶拓扑超导体中具有Majoraana角状态的磁性拓扑编织
拓扑量子计算可以通过将逻辑信息编码为具有非亚伯统计的任何人[1，2]来消除变形，并被认为是实现耐断层量量子计算机的最有效方法。Majorana零模式的行为就像Majorana Fermions一样，每种模式都是自身的反粒子[3]，并承诺一个平台来实现代表非亚洲编织组的代表，从而实现拓扑量子计算[4，5]。然而，在实验系统（例如非常规超导体[6，7]）中，Majorana零模式是否诱导零能量信号[8-13]，铁磁原子链[14]和二维超导管vort vort [15，15]。无论如何，它不会影响Majorana零模式编织设计的探索。后来，还提出了高阶拓扑阶段作为物质的新拓扑阶段，其在多维维度下具有非平凡边界状态。例如，Langbehn等人。提出了二维二阶拓扑超导体，以实现零维的零零模式[17]。通过应用外部磁场[18-20]，可以将一阶式托架超导体驱动为二阶对应方，其中局部Majorana零模式出现在拐角处[21 - 24]。要实现Majorana零模式的编织操作，关键过程是绝热时间依赖的
拓扑量子计算和3个manifolds
在本文中，我们将提出一些想法，以使用3D拓扑来进行Quantum Computing。拓扑量子计算在通常的意义上，将信息编码作为物质拓扑阶段打结的量子状态的编码，从而将其锁定成拓扑以防止衰减。今天，基本结构是一个2D系统，可以实现与编织操作的任何人。从拓扑角度来看，我们必须处理表面拓扑。但是，通常的材料是3D对象。这些对象的可能拓扑可能比表面更复杂。从拓扑的角度来看，瑟斯顿的几何化定理给出了三维流形的主要描述。在这里，结的补充确实起着重要的作用，并且原则上是了解3型拓扑的主要部分。为此，我们将在三个球体中的结的补充上构建一个量子系统。整个系统都强烈地基于这种补充的拓扑，该拓扑由不可摘除的封闭曲线确定。每条曲线通过一个相（浆果阶段）为量子状态做出了贡献。因此，可以使用结组（结的基本组）来操纵量子状态。M. Planat等人已经显示了这些操作的普遍性。
半导体中的静电效应和拓扑超导率⠍超导体⠍磁性隔热器混合导线
Majorana零模式（MZM）的成功实现 - 不代表大约的凝结物类似物[2，3]，为拓扑量子构成[4-7]的有前途的平台[4-7]，依赖于拓扑阶段的强大超级超级超级阶段[4-7]，这些阶段是他们[8-8]的固有阶段[8]。在没有天然发生的一维拓扑超导体的情况下，该研究集中在杂化结构[15-17]上，尤其是半导体（SM）电线，在存在磁性纤维相似的情况下，与S-波超导体（SCS）接近耦合，并耦合。即使在存在一些弱 /中度系统不均匀性的情况下，即使在存在某些弱 /中度系统的情况下，也可以确保出现拓扑超导阶段的出现。然而，除了抑制母体超导体的间隙外，轨道效应起着重要作用[25]，并且严重限制了可靠的拓扑超导性的实现，应用的磁性磁场对基于Majorana基于Majorana topolication Quological Qubits的可能的设备布局构成了严重的限制[26]。可能的解决方案是通过将半导体耦合到磁性内硫酸[16，27]来创建所需的Zeeman场。最近，使用INAS纳米线进行了实验性探索，具有超导Al和铁磁EUS的外延层[28-30]。关键的发现是1 t命令的有效Zeeman Field SC EFF（〜0。这些特征在没有重叠的Al和EUS覆盖的小面的杂化结构中不存在[28]。05 MeV）在没有施加的磁场的情况下出现在超导体中，但仅在具有超导体和铁磁绝缘子的壳壳中壳壳[28]。与超导体中有效的Zeeman场的出现相关的是，观察到零偏置电导峰，用于电荷隧穿到半导体线的末端，这与拓扑超导的存在一致。