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第2章 - UVA -DARE（数字学术存储库）
角度分辨光发射光谱或ARPES是本论文中用于研究BI2201的电子结构的主要实验技术。在本章中，将详细介绍该技术，从光学过程开始到使用高分辨率ARPES在动量和能量中的电子结构的表征。该项目的一部分涉及在Amsterdam大学的基于实验室的ARPES系统的大规模升级，称为阿姆斯特丹动量太空望远镜或Amstel。由于本文的许多测量都使用了，因此此升级的主要部分将在此处介绍。在本文中包含的其他实验是在世界各地的同步子光源的多个光束线/端部进行的，其中一个将被引入，以作为这些ARPES实验的例证。在本章末尾还讨论了其他一些成功测量的关键组成部分，包括对高质量样本的增长，表征和操纵。
用于评估热中子散射材料的高级建模和仿真方法∗
摘要。随着对高级反应堆，关键性安全性和屏蔽应用的热中子散射数据的兴趣，评估新材料或先前评估材料的重新评估（或验证）需要新的实验数据。在三步过程中评估了新的实验数据：（1）计算声子特征，（2）从数据中计算动态结构因子（DSF），以及（3）使用实验设置来模拟实验数据。所有三个步骤都面临着挑战，从需要一般通用的材料模拟代码（可以计算Correponding DSF的处理代码）到测量数据的仪器 /梁线 /设施的详细布局。可以使用各种方法（分子动力学，密度功能理论等）计算材料的声子特征。），DSF的高实现计算和基于DSF的实验模拟对于评估的准确性至关重要。可以通过使用橡树岭国家实验室的散布中子源（SNS）开发的两个相应的代码系统来实现后两个步骤：（1）Oclimax，该程序，该程序可以计算DFT和MD模拟结果的动态结构因子，以及（2）McVine，Monte Carlo Neutron Carlo Neutron Ray-Neutrats设计的模拟实验。最近，在SNS的宽角式切碎机（ARC）和红杉仪器站测量聚乙烯和Yttrium氢化物。使用密度函数理论代码，剑桥串行总能包（Castep）来模拟这些实验，以计算其声音特征（特征值 /矢量和pdos），然后使用oclimax对其进行处理以产生DSF，并通过对MCVine的数据进行数量的量度，从而对每个仪器站产生DSF，并在每个仪器站进行了量子。与常规评估方法进行比较，将从Oclimax处理的散射数据与NJOY LEAPR模块处理的散射数据进行了比较，并且McVine模拟的结果与先前使用的简化光束线模型进行了比较。
在脉冲剥落源处热中子束线的剂量法，以应用于微电子的照射
摘要 - 已将宝石检测器和激活箔用于脉冲中子源的热束线的剂量测定。第一个是一个活跃的检测器，它利用源的脉冲性质，使用飞行技术进行测量。相同的检测器已成功地用于测量梁的轮廓。第二个是一种被动辐照方法，它独立确认了ISIS中子源的Emma和Rotax束线的测得的通量。它们具有不同的热光谱，第一个光谱是用水（300 K）和第二种液态甲烷（100 K）的。随后使用参考SRAM模块的单个事件效应测试对这两个特征的梁线进行了用于辐照微电子。表明结果是一致的，并且必须应用一个校正因子以将冷束线上的结果扩展到室温下的结果。
操作手册APS主管的行为主控制室
操作手册的内容的内容基于DOE顺序O422.1中规定的主题框架，并根据加速器设施量身定制。章节与O422.1中确定的“特殊要求”保持一致，章节的内容是通过特殊要求的定义元素的分解来指导的。本手册仅限于MCR处理的加速器控件的操作程序。不在本手册的范围内，除了与MCR相关的行政措施或使用的行政措施是光束线和用户活动；加速器系统R＆D; APS技术小组的工作计划程序；和设施工作。虽然此手册详细介绍了MCR操作，但APS操作手册的操作行为（APS_2283552）概述了APS的组织和APS范围范围范围范围的操作过程，政策和标准的组织。为了促进易用性并避免维护冗余文档，本手册为操作程序提供了一个描述性框架，该框架具有参考和链接到详细的实施过程。
淀粉样HFQ与单链DNA
1分子生物学系，吉丹斯克大学，威塔斯沃萨大学59、80-308 GDANSK，波兰； 2巴黎萨克莱大学实验室LéonBrillouin，CEA，LLB，91191 GIF-SUR-YVETTE，法国； 3迪斯科梁线，Synchrotron Soleil，91192 GIF-SUR-YVETTE，法国； 4新加坡国立大学物理系117542，新加坡； 5 ISA，Aarhus University物理与天文学系，丹麦8000 Aarhus C； 6 UMR9019-CNRS，基因组完整性和癌症，巴黎 - 萨克莱大学，古斯塔夫·鲁西（Gustave Roussy），F-94805 Villejuif Cedex，法国； 7 PSL大学，巴黎 - 萨克莱大学，UMS2016，INSERM US43，多模式成像中心，法国91400 Orsay，INSERM2016； 8 Cnanomat and Inserm平台，U1148，血管转化科学实验室，UFR SMBH，巴黎大学13号，索邦·巴里斯·塞特（Sorbonne ParisCité），F-93017，法国Bobigny，法国和9号巴黎大学Cité，UFR SDV，75006，法国巴黎，法国，法国，
摘要书 - technart 2023 里斯本
会议 A - 分析方法 |由 KOEN JANSSENS 主持 09:20 António Candeias 用于研究和保护文化遗产的非侵入性成像技术 - HERCULES 实验室体验 10:00 441 Sebastian Schöder、Katharina Müller、Emilie Bérard、Angélique Rouquié、Laurent Tranchant、Pierre Gueriau、Mathieu Thoury、Serge Cohen 和 Loïc Bertrand 来自 PUMA 同步加速器光束线的第一批结果，致力于遗产研究 10h15 1082 Maria Eugenia Villafane、Nathan Daly、Christine Kimbriel、Catherine Higgitt 和 Pier Luigi Dragotti 艺术品多模态图像配准：基于互信息的方法 10h30 891 Giuseppe Capobianco、Lucilla Pronti、Martina Romani、Simone Di Filippo、朱塞佩·博尼法齐、玛丽安吉拉Cestelli Guidi 和 Silvia Serranti 多传感器成像与化学计量技术相结合用于表征图像材料 11h00 咖啡休息
在双曲 Paul 阱中捕获高电荷离子
1 美国国家标准与技术研究所 (NIST)，美国马里兰州盖瑟斯堡 20899 2 特拉华大学，美国特拉华州纽瓦克 19716 3 克莱姆森大学，美国南卡罗来纳州克莱姆森 29634 4 马里兰大学，美国马里兰州帕克分校 20742 将离子限制在离子阱中有许多有趣的应用，包括精密光谱学、量子计量学以及强耦合单组分等离子体中的集体行为。在大多数情况下，单电荷离子或几次电离的物质是在离子阱内原位产生的。但是，某些应用需要专用的外部离子源。例如，将离子束注入线性射频 (RF) 阱中，形成以空间电荷为主的非中性等离子体，用于模拟强带电粒子束传播的实验，例如重离子聚变反应堆、散裂中子源和高能物理中的粒子束。强空间电荷效应使高电荷离子 (HCI) 的隔离更加复杂，该效应与电荷状态的平方成正比。在这项工作中，我们报告了在双曲线 RF 阱中捕获 ~500 Ne 10+ 离子。高电荷离子从 NIST 的电子束离子源/阱 (EBIS/T) 中提取，随后由 7 米长的光束线引导至离子阱装置；嵌套在静电光束线光学器件中的电荷质量分析仪用于选择要在 RF 阱中重新捕获的单个电荷状态 (Ne 10+)。我们讨论了实验优化，并将结果与计算机模拟进行了比较。实验捕获效率达到了 ~20%，在双曲线 RF 阱中捕获了 ~500 个 Ne 10+ 离子，与单元 Penning 阱中达到的捕获效率相当 [1]。RF 阱中可用的更大光学通道有利于改进光谱实验。由于 RF 驱动的微运动加热并且没有任何冷却机制，观察到的存储在 RF 阱中的 Ne 10+ 离子的存储寿命为 69 毫秒，短于单元 Penning 阱中相应的存储寿命。尽管如此，这对于各种光谱实验都很有用，包括许多电荷状态的原子状态寿命测量。探索了增加捕获离子数量和存储寿命的可能改进方法。参考文献
补充信息：BI 1 -x SB x拓扑绝缘子的表面状态的自旋和轨道电荷转换理论
光发射实验是在安装在Soleil存储环（法国圣奥宾）上的Cassiopee梁线上进行的。光束线托管两个端站。使用具有线性水平极化的20个EV入射光子，用于测量费米表面和带分散体的高分辨率ARPES端域。它配备了科学R4000电子分析仪。样品上的光子斑点大小为50×50 µm 2，总体动能分辨率（考虑到光子能和电子动能分辨率）的总分辨率为10 meV。第二个终端是一个自旋分辨的ARPES实验，其中梁的大小约为300×300 µm 2。它配备了MBS A1-Analyzer，并带有2D检测器进行ARPES测量。接近该2D检测器，一个1×1 mm 2孔收集具有明确定义的动能和动量的光电子。它们被发送到一个旋转操纵器中，能够沿Ferrum Vleed自旋检测器的磁化轴定位任何自旋组件，该轴是由Fe（100）-p（1×1）O表面[1，2]制成的，该旋转式旋转式探测器被沉积在W-靠基层上。沿选定方向的自旋极化与收集的两个信号的差成正比，以相反的氧化物靶标的磁化。为了减少仪器造成的测量不对称性，每个极化方向都采集了四个测量，从而逆转了Ferrum磁化强度和电子自旋方向。1×1 mm 2孔引入了动能和波矢量的整合。然后通过p = s -1（iσ + - iσ - ） /（Iσ + +iσ-）确定极化，其中我们估计检测器的Sherman功能在0.15和0.3之间[3]。对于动能，它对应于使用的通行能量的0.23％（在我们的情况下为10 eV），因此对应于23 MeV。与分析仪的能量分辨率（该通行能量为10 MEV，入口缝隙为400 µm），总体动能分辨率为25 MeV。对于波矢量，1 mM孔径对应于总（30°）角范围的4％的积分，这给出了1.2°。在20 eV光子能量时，对于费米水平的电子，这给出了k分辨率约为0.048°a -1。分析仪光学元件是可移动的，可以在大型2D（30°×30°）角范围内收集电子。为了在费米级别绘制自旋纹理，将分析仪设置为适当的动能，而光学器件则沿两个x和y垂直方向移动0.2◦。在每个步骤中测量两个面内旋转组件。
高温沉积硅能谱的研究
I. 引言 工业界、研究机构和学术界使用专门的辐照设备对微电子元件进行辐照试验，以研究单粒子效应 (SEE)。具体来说，散裂设备试图重现感兴趣的辐射环境，获得超过数百 MeV 的能量范围。只有大型加速器才能达到如此高的能量，因此全球范围内的可用性有限。在欧洲，用于微电子测试的两种散裂设备是啁啾辐照 (ChipIr) 和欧洲核子研究中心高能加速器混合场 (CHARM)。ChipIr 是英国卢瑟福·阿普尔顿实验室的光束线，它利用 ISIS 加速器的 800 MeV 质子在钨靶上的散裂来产生类似大气的中子束 [1]。 CHARM 是位于瑞士 CERN 的设施，它使用 PS 加速器的 24 GeV 质子作用于铜靶，产生高能强子混合场，主要为中子，但也包括质子、介子和 K 介子 [2]。根据辐射场的性质，ChipIr 主要用于地面或飞行高度测试，而 CHARM 则专用于加速器或太空应用。两者需要进行详细交叉校准的原因
第24届艾伯塔省生物医学工程会议...
Sergei Gasilov的高级科学家，加拿大光源Sergey Gasilov是加拿大光源的高级科学家，专门从事仪器和技术的开发，用于硬X射线成像和微视频学。他毕业于莫斯科工程物理研究所，后来又在俄罗斯，意大利，日本，法国和德国工作，从而使用不同的X射线来源进行相比的X射线成像。 在他的博士后研究期间，谢尔盖（Sergey）开发了折射成像技术的硬X射线指数，用于对欧洲同步加速器辐射设施的大型生物医学标本进行层析成像检查。 后来，谢尔盖（Sergey）在ANKA同步器源构建了硬X射线成像光束线和显微镜站。 自2018年以来，谢尔盖（Sergey）负责加拿大光源的生物医学成像和疗法（BMIT）束线。 来自加拿大和国外的生物医学研究人员和物质科学家应用BMIT的最先进的工具和软件工具，用于对位于现场，室内和现场的各种标本的3D非破坏性成像。他毕业于莫斯科工程物理研究所，后来又在俄罗斯，意大利，日本，法国和德国工作，从而使用不同的X射线来源进行相比的X射线成像。在他的博士后研究期间，谢尔盖（Sergey）开发了折射成像技术的硬X射线指数，用于对欧洲同步加速器辐射设施的大型生物医学标本进行层析成像检查。后来，谢尔盖（Sergey）在ANKA同步器源构建了硬X射线成像光束线和显微镜站。自2018年以来，谢尔盖（Sergey）负责加拿大光源的生物医学成像和疗法（BMIT）束线。来自加拿大和国外的生物医学研究人员和物质科学家应用BMIT的最先进的工具和软件工具，用于对位于现场，室内和现场的各种标本的3D非破坏性成像。