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![arXiv:2002.06721v2 [hep-th] 2020 年 4 月 30 日](/simg/g:\will\search\icon\source\9\98edc751414f3d0c9a304b9ec344ec0d046cd42f.webp)
arXiv:2002.06721v2 [hep-th] 2020 年 4 月 30 日
现代人们对占据空间有界区域的狄拉克费米子物理学的兴趣主要与新型先进材料有关，如拓扑绝缘体 (TI) - 参见评论 [1, 2] 和专著 [3]。TI 的许多令人兴奋的物理现象归因于表面模式的存在，它们也是狄拉克费米子，尽管少一维。假设 3 + 1 维流形中的狄拉克费米子具有一定数量的表面模式。我们真的能通过观察边界看到这些模式吗？与光子的相互作用由费米子的极化张量定义。因此，我们可以将这个问题重新表述为：3 + 1 维极化张量的边界部分与 2 + 1 维费米子的极化张量之间有什么关系？人们通常认为后者至少可以很好地近似前者，参见[4–6]。
人造Kagome超级晶格中的色散选择性带工程
对乐队结构工程的不懈追求仍然是固态研究中的一个基本方面。在这里，我们精心构建了人工kagome的潜力，以生成和控制石墨烯的多个狄拉克带。这种独特的高阶潜在具有自然的多种组件，从而通过不同的潜在贡献来重建带结构。结果，每个以不同的分散体为特征的频带成分，响应人造电势的变化而在不同速度下的能量变化。因此，我们观察到多个狄拉克峰的光谱重量重新分布。此外，磁场可以有效地削弱超晶格效应并重新激活内在的狄拉克带。总的来说，我们实现了分散选择性带工程的积极性，该功能将大大提高频段设计的自由度。
经典电磁 - 理查德·菲茨帕特里克（Richard Fitzpatrick）
1麦克斯韦方程7 1.1简介。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>7 1.2麦克斯韦方程。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>7 1.3标量和向量电势。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>8 1.4 DAZA DELTA功能。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div> 。 div>8 1.4 DAZA DELTA功能。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。。。。。。。。。。。。。。。。。。9 1.5三维DIRAC增量功能。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。9 1.6不均匀波方程的解。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。10 1.7智障电位。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 1.8智障场。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。17 1.9电磁能保护。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。19 1.10电磁动量保护。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 1.11练习。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。22
![arxiv：2010.09104v1 [Quant-ph] 2020年10月18日](/simg/g:\will\search\icon\source\e\e846a411b40da8e2c0bce1165504267dea38f95a.webp)
arxiv：2010.09104v1 [Quant-ph] 2020年10月18日
在晶格上的量子行走可以在长波长极限下引起单粒子相对论波方程。进入多个颗粒时，量子细胞自动机（QCA）是量子步行的天然概括。在一个空间维度中，可以将量子行走“促进”到QCA，该QCA在长波长的极限中会导致非互动费米子的dirac量子界面理论（QFT）。此QCA/QFT对应关系具有理论和实际应用，但是在两个或多个空间维度中，类似结构存在障碍。在这里，我们表明，采用与完全反对称子空间配置的可区分颗粒的构造方法在两个空间维度中产生QCA，从而导致2D Dirac QFT。对3D的概括将带来一些其他并发症，但没有概念上的障碍。我们研究了这种构建如何逃避“不走”，从而导致早期工作。
T 中单轴菌株的紧密结合研究T
摘要使用最接近的邻居，紧密结合（TB）模型研究了单轴菌株在扶手椅，具有对称和不对称结构的T-格芬烯纳米纤维（ATGNR）中的作用。具有结构对称性和两个亚晶格结构的ATGNR在零应变时表现出狄拉克点。将单轴应变应用于这些系统会在压缩下引起多个dirac点（高达-20％的应变），其中这些点的数量与沿单位电池宽度的四碳基底单位数量相称，还考虑了结构的镜像对称性。在拉伸，单轴菌株（延伸最高20％）下，碳四脑碳诱导的不对称性导致零点的数量减少，尽管由于对称性ATGNR的基本镜像对称，但最小数量被保留。不对称的ATGNR是半导体，显示出可调的带隙，其降低是色带宽度和单轴应变的函数。单轴菌株在高压下（> 16％）下在这些系统的带边缘诱导一个单一的狄拉克点，并且带隙的闭合与对称性诱导的扰动有关，从而超过了对称性破坏对称性的，间隙开放机制。总而言之，结核病模型显示ATGNR具有适合柔性电子应用的设备功能，例如带隙调整以及相对论特性的应变工程。
马约拉纳费米子作为新出现的准粒子
其中，我们记为 σ µ = ( I, − σ i ) 和 ˆ σ µ = ( I, σ i )。σ i 是通常的泡利矩阵。在以下的讨论中，我们将处处使用外尔基。现在我们考虑能量为 E（可以为正数或负数）的狄拉克方程的稳态解，它们不过是 Ψ( x ) = e − i Et Φ E ( x )。这里，Φ E ( x ) 满足狄拉克方程 ( 1 )，只是 i∂ 0 处处被 E 取代。稳态提供了一个完整的基础，任何一般解 Ψ( x ) 都可以根据它展开。此外，它们帮助我们看到狄拉克方程的一个重要的内部对称性，称为电荷共轭对称性。如果 Φ(x) 是与能量 E 相关的状态，我们可以找到相应的电荷共轭态，定义为
j.physletb.2024.138815.pdf
暗物质（DM）可以是伪dirac热液体，其质量分裂很小，将其对角线耦合到动力学混合的深色光子。该模型，尤其是在子GEV质量范围内，是加速器搜索和直接检测实验的关键基准。通常，在重组时期，在激发态下，即使存在很小的伪dirac dm，也将被宇宙微波背景（CMB）的DM歼灭范围排除；因此，可行的热历史通常必须具有对激发态的指数抑制。我们重新审视了关于共振状态中热史的假设，在谐振状态下，深色光子质量略高于DM质量的两倍以上（至10％以内），从而导致S渠道共振在歼灭交叉部分中。这种共振大大减少了实现观察到的遗物丰度所需的耦合，这意味着在大部分参数空间中，DM在达到最终DM遗物丰度之前就可以将DM脱离标准模型。我们发现，在此制度中，激发态并未热吞噬。尽管如此，我们发现激发态的存在也不违反CMB的界限，即使是任意小的质量分裂。激发态的当今丰度打开了通常与伪DIRAC DM无关的签名的可能性，包括间接检测，直接检测和自我相互作用的DM签名。