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λ/20-Thick cavity for mimicking electromagnetically induced ...
抽象的光腔在增强的光中起着至关重要的作用 - 物质相互作用，光控制和光学通信，但它们的尺寸受材料属性和操作波长的限制。超薄平面腔迫切需要大区域和集成的光学设备的需求。但是，极大地降低平面腔维度是一个关键挑战，尤其是在电信波长下。在这里，我们演示了一种基于大区域生长的Bi 2 Te 3拓扑绝缘子（TI）纳米膜的一种超薄腔，它们在近边缘区域呈现出不同的光学共振。结果表明，在电信波长时，BI 2 TE 3 Ti材料显示了超高折射率> 6。腔厚度可以接近共振波长的1/20，优于基于常规SI和GE高折射率材料的平面腔。此外，我们观察到电磁诱导的透明度（EIT）效应在电信波长上的类似物，通过将腔沉积在光子晶体上。类似EIT的行为是从纳米腔共振和TAMM等离子体之间的破坏性干扰耦合得出的。频谱响应取决于纳米腔的厚度，其调整可以产生明显的Fano共振。实验与仿真非常吻合。这项工作将为TI材料在光控制和设备中的超薄腔和应用开辟新的门。
回顾介电性：增加灵敏度，减少响应时间并抑制生物传感器中非特异性结合的方法？
摘要纳米钻阵列与光电探测器的组合可以成为SI平台上大规模制造微型和具有成本效益的折射率传感器的策略。然而，互补的金属 - 氧化物 - 血管导体（CMOS）制造过程尤其是在可用于制造结构的材料上的限制。在这里，我们专注于使用CMOS兼容的过渡金属氮化钛（TIN）来制造纳米孔阵列（NHAS）。我们研究了使用高精度工业工艺制造的锡NHA的光学性质（50 nm，100 nm和150 nm），用于在集成的等离子，等离子折射指标传感器中使用。反射率测量显示出明显的Fano形共振，共振长度在950至1200 nm之间，这可以归因于通过NHA的非凡光学传输（EOT）。使用测量的材料介电常数作为输入，测得的光谱是通过具有很高准确性的模拟来重现的：模拟和测量的共振波长偏离小于10 nm，平均在30°和40°°的发病角度下观察到的平均4 nm偏差为4 nm。我们的实验结果表明，锡层从50到150 nm的厚度增加导致灵敏度从614.5 nm/riU增加到765.4 nm/riU，我们将其归因于具有空间扩展SPPS的孔中的单个LSPR之间的强耦合。我们的结果可用于提高锡NHA在片上等离子折射率传感器中的应用。
从几乎光滑的空间到RCD空间
RCD条件，或更精确的两个参数K和N的RCD（K，N）条件是RICCI曲率下的下限的合成概念，并且是公制测量空间的尺寸上的上限。Special examples of metric measure spaces verifying the RCD( K, N ) condition, called RCD( K, N ) spaces , include Ricci limit spaces , which are by definition pointed Gromov-Hausdorfflimit spaces of complete Riemannian manifolds with Ricci curvature bounded below by K and dimension bounded above by N .The structure theory of Ricci limit spaces has been extensively studied in the frame- work of the Cheeger-Colding theory [ CC96 , CC97 , ChC00a , ChC00b ] (see also, for in- stance, [ CN15 , CJN21 ] for the more recent update), which establishes a regular-singular decomposition in terms of tangent cone analysis via splitting techniques.该理论不仅使我们在Riemannian几何形状中做出了巨大的决议（例如，在Anderson-Cheeger，Fukaya，Fukaya-Yamaguchi和Gromov的猜想中），而且在数量非碰撞环境中也尤其是在各个角色中都有明显的应用。值得注意的是，他们的理论在Fano歧管上的Kähler-Einstein指标的Yau-Tian-Donaldson Contecter证明中发挥了至关重要的作用[CDS15]，以及在可平稳的K-Moduli k-Moduli空间的k-Moduli k-Stable fano品种的k-Moduli空间[DS14，LWX19，LWX19，O15，SSY16]。RCD空间的理论可以被视为RICCI极限空间的最佳合成处理，并以两种方式开发了。另一个是使用基于dirichlet形式理论的γ-钙库来使用bakry-émery条件。第一个是使用曲率维度条件[LV09，ST06A，ST06B]来自最佳运输理论，以及Riemannian假设，称为In-Mally Hilbertianity，由[AGS14A，G15]提出的Hilbertianity。从[AGS15，AMS19，EKS15]中知道两种方法都是相同的，即可以通过完全不同的方式来表征/研究RCD空间。值得一提的是，RCD理论的显着应用已经在其他几何形状上找到了[BMS22]，即[KLP21]，关于Alexandrov几何形状中存在许多无限期的大地测量学。请注意，Cheeger-Colding理论纯粹是局部特征，但是根据定义，RCD理论需要全球信息。因此，给出RCD空间的局部表征是一个有趣的问题。在许多感兴趣的情况下，在示例中，人们处理的空间几乎是平稳的，即，大粗略的空间是通过在下面界定的ricci的光滑的riemannian歧管给出的空间，其奇异集的奇异集具有很高的hausdorsimensimension。精确的定义将在第1.3小节中解释（对于更一般的加权空间，定义为4.13）。该问题然后减少到在单数集中施加适当的条件（另请参见[BKMR21]）。在许多几何环境中，几乎光滑的空间起着重要的作用，例如，汉密尔顿 - 蒂恩猜想的证明[CW17，BA16]，以及Kähler-Einstein关于奇异品种的指标的研究（例如，参见[CCHSTT25，SO14，SZ24，SZ24，GS25]）。在下一个小节中，让我们解释我们将采用的统一地方条件是什么。在本文中，我们将为RCD空间提供几乎光滑的空间（包括加权空间）的特征。我们的标准将以统一的局部条件为例，并且允许空间是非紧凑的。
实现极化输入的量子断层扫描...
摘要：一个名为plexciton的准粒子来自等离子体和分子激子之间的杂交，这些杂交在灭绝，散射和反射光谱方面表现出特征的光谱特征，例如Fano共振和RABI分裂。然而，对丛杂种中荧光特性的理解尚不清楚，尤其是对于非线性上将的排放。在这封信中，我们准备了三个组成的丛杂种杂交体，该杂种与两种氰胺染料（CY3和CY5）耦合到AG纳米结构膜并研究了它们增强的非线性辐射，包括两光子发光（TPL），第二谐波（TPL），第二谐波生成（SHG）（SHG）和表面增强的Raman Raman Raman散射（Sersserssers）。丛杂种显示出分裂的灭绝频谱，其中五个峰与二聚体染料的杂种诱导的五峰，并带有Ag膜的表面等离子体共振。在1260 nm的激光激发下，（Cy3-cy5）/ag混合动力车的TPL增强了6.3倍，与Cy5/ag的两种组件混合体相比，SHG的增强率为5.1倍。我们的实验结果为设计和制造具有高效的非线性辐射设计和制造多组分丛设备提供了宝贵的见解。丛杂种，其特征在于其特征灭绝的特性和很大程度上增强的上流发射，对非线性光学，量子信息处理，生物医学感应和光化学的应用有很大的希望。关键字：等离子体，分子激子，多组分，两光子发光，第二谐波产生，表面增强的拉曼散射
巨型原子与内部谐振器之间的干涉
近年来，基于电路量子电动力学（cQED）的量子计算取得了进展。我们可以利用谐振器实现量子非破坏性测量，或者通过珀塞尔效应控制量子比特的衰减[1-4]。然而，由于光刻可扩展性，超导量子比特的数量不断增加，可能会达到有噪声的中型量子计算[5]，芯片尺寸等限制使量子网络难以扩展。除了cQED，一个有希望扩大电路规模的候选者是波导QED，它有助于在远距离组件之间交换信息。我们可以在波导介导的相互作用系统中观察到一些光学现象，如电磁诱导透明（EIT）和法诺共振[6-10]。这些干涉效应取决于量子比特的频率失谐和位置，为量子存储和量子信息的应用带来希望。我们可以进一步将量子比特置于特定的分离中，实现原子级镜像或空间纠缠的流动光子[11,12]。然而，开放环境中的衰减损失限制了波导介导的门保真度。作为一种潜在的解决方案，一些基于“巨原子”的理论和实验引起了人们的关注[13-21]。在这里，量子比特与波导有多个连接点，并通过干涉效应防止退相干。这种设计也可以扩展到
fabry-pérot和friedrich-wintgen结合状态在光子三轴腔中的连续体中
连续体（BICS）中的结合状态是零宽（有限的寿命），即使它们与连续的扩展状态共存，但仍在系统中仍然存在的特征模式。产生的高频共振可能在光子整合电路，过滤，传感和激光器中具有显着应用。在本文中，我们证明了基于光子三轴腔的简单设计可以同时显示Fabry-Pérot（FP）和Friedrich-Wintgen（FW）BICS，并且它们的出现非常依赖于将腔附着在外部介质上的方式。我们首先考虑一个对称腔，其中长度D 3的存根被两个长度D 2的存根包围，所有存根均由长度D 1的段隔开。当两个端口之间插入腔时，我们在理论上证明了在长度d 1，d 2 2和d 3之间的可辨式条件下，在实验上证明了FP类型的对称BIC（S-BIC）和抗对称BIC（AS-BIC）的存在。S-BIC和AS-BIC可能会彼此交叉，从而产生双重变性的BIC。通过打破腔体的对称性，AS-BICS和S-BIC可以融合在一起，并实现FW型BIC，其中一种共振保持为零，而另一个共振却宽阔。通过考虑另外的两个配置，其中三端腔与一个或两个端口仅在一个侧连接起来，可以在结构内部诱导其他BIC。通过略微使BIC条件略有失调，后者转变为电磁诱导的透明度 /反射或FANO共振。最后，可以设计这种三重速度腔，以实现某些频率的接近完美吸收。使用同轴电缆在辐射频域中通过实验确认了从绿色功能方法获得的所有分析结果。
CRISPR-CAS系统的修改和遗传编辑9：AS ...
通过CRISPR-CAS9进行的遗传修改和编辑：Eugenia，自主权，仁慈和非遗漏的界限STHHEFANO BRUNO SANTOS DIVINO *ISABELAGONçalvesAlmeida **摘要摘要：本文的问题：以下问题：何时通过CRISIFIFIFIFIFIFIFIFIFIFE，CRISCIFIFINID of CRISCIFIFIFIND和GENEDIFIFIFIFENS-CRIFIFIFIC？对主题的开发是合理的，这是在应用基因工程时对道德和道德标准的两极分化观点的出现，需要广泛的分析和合理的建议，这些建议通常并仔细考虑了围绕该主题的问题。在研究中，第一部分旨在在修改和遗传版本的背景下分析主要的道德和道德问题，重点介绍CRISPR-CAS System9。稍后，可以通过强调面对新颖性的数据限制和有关该程序的信息的限制，以及面对自由和知情同意的自治原则的影响，可以通过强调数据和信息的限制来授权使用CRISPR-CAS9的情况。最后，发现使用CRISPR-CAS9系统的使用不会被接受，并且如果在体内进行，则可以接受，但可以接受治疗方法，如果在人类出生的人类中使用，则可以接受，只要其使用与Beneforcience
信息论在计算生物学和生物信息学中的应用进展和机遇
本社论旨在简要介绍信息论在计算生物学和生物信息学领域的应用历史；简洁地总结相关研究的现状和面临的挑战；并描述本期《熵》杂志特刊以“计算生物学中的信息论”为主题的特刊所邀请内容的范围。信息论作为一个研究领域，始于 1948 年克劳德·香农 (Claude Shannon) 的开创性专著《通信的数学理论》的出版[ 1 ]。这项工作引入了包括信息熵、互信息（后来由罗伯特·M·法诺 (Roberto M. Fano) [ 2 ] 创造的一个术语）和将信息表示为二进制数字（位，这个术语归功于约翰·图基 (John Tukey)）[ 3 ] 等概念。香农的工作超越了哈里·奈奎斯特和拉尔夫·哈特利在 20 世纪 20 年代以及阿兰·图灵和诺伯特·维纳在 20 世纪 40 年代的相关工作 [ 4, 5 ]，描述了数据传输和压缩的基本定律 [ 6 ] 以及在噪声信道上通信效率的理论极限 [ 7 ]。作为一个与概率、统计学和计算机科学 [ 6 ] 等许多学科相交叉的统一理论，信息论被用于研究各种系统中信息的提取、传输、处理和使用。香农的概念以及受其启发的概念构成了现代数字信息技术的基础 [ 5 ]。 20 世纪 60 年代，晶体学等实验方法的改进以及分子生物学方法在生物学分支学科的迅速扩展，使生物学家能够加深对各种现象的理解 [8]，包括 RNA 密码的特征 [9]、蛋白质的结构 [10,11] 以及基因和蛋白质的进化 [10,12–14]。分子生物学的中心法则 [15] 是在 RNA 转录和翻译过程的基础性发现之后发展起来的。随着 20 世纪 60 年代计算机科学理论的出现和现代计算时代的到来，应用计算策略解决生物学问题，开创了计算生物学领域 [16]。计算方法在生物学问题上的早期应用包括进化的计算研究[17]和蛋白质结构[18]，以及第一个序列比对算法的开发[19,20]。我们注意到，计算生物学有时与生物信息学[21-23]互换使用，尽管这些学科也经常以各种方式区分。我们做出以下区分：生物信息学致力于开发算法、数据库、软件工具和其他计算资源，以便对生物数据进行深入分析，包括其获取、存储、量化、注释、视觉探索和其他形式的处理 [ 23 ]。生物信息学项目的单个基于软件的产品通常可以广泛应用于解决各种生物学问题。作为对生物信息学范围的补充，计算生物学旨在
活性混合等离子材料材料
1。H. T. Chen，J。Padilla，J。M. O. Zide，A。C. Gossard，A。J. J. J. J. J. 2。 Express 17（2），819–827（2009）。 3。 H. T. Chen，J。F。O'Hara，Azad，A。J. J. 光子学2（5），295–298（2008）。 4。 W. J. J. Patilla，A。J。Jt.Strete，M。Lee和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 96（10），107401（2006）。 5。 N.-H. Shen，M。Massauti，M。Gokkavas，J.-M。 Manceau，E。Ozbay，M。Kafesaki，T. 修订版 Lett。 106（3），037403（2011）。 6。 Z. Tian，R。 Singh，J。Ha，J。Gu，Q. Xing，J。Wu和W. Zhang， Lett。 35（21），3586–3588（2010）。 7。 H. Tao，A。C. Strait，K。Fan，W。J. Patilla，X。Zhang和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 103（14），147401（2009）。 8。 Express 18（13），13425–13430（2010）。H. T. Chen，J。Padilla，J。M. O. Zide，A。C. Gossard，A。J. J. J. J. J.2。Express 17（2），819–827（2009）。3。H. T. Chen，J。F。O'Hara，Azad，A。J. J. 光子学2（5），295–298（2008）。 4。 W. J. J. Patilla，A。J。Jt.Strete，M。Lee和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 96（10），107401（2006）。 5。 N.-H. Shen，M。Massauti，M。Gokkavas，J.-M。 Manceau，E。Ozbay，M。Kafesaki，T. 修订版 Lett。 106（3），037403（2011）。 6。 Z. Tian，R。 Singh，J。Ha，J。Gu，Q. Xing，J。Wu和W. Zhang， Lett。 35（21），3586–3588（2010）。 7。 H. 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Shen，M。Massauti，M。Gokkavas，J.-M。 Manceau，E。Ozbay，M。Kafesaki，T.修订版Lett。 106（3），037403（2011）。 6。 Z. Tian，R。 Singh，J。Ha，J。Gu，Q. Xing，J。Wu和W. Zhang， Lett。 35（21），3586–3588（2010）。 7。 H. Tao，A。C. Strait，K。Fan，W。J. Patilla，X。Zhang和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 103（14），147401（2009）。 8。 Express 18（13），13425–13430（2010）。Lett。106（3），037403（2011）。6。Z. Tian，R。 Singh，J。Ha，J。Gu，Q. Xing，J。Wu和W. Zhang， Lett。 35（21），3586–3588（2010）。 7。 H. Tao，A。C. Strait，K。Fan，W。J. Patilla，X。Zhang和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 103（14），147401（2009）。 8。 Express 18（13），13425–13430（2010）。Z. Tian，R。 Singh，J。Ha，J。Gu，Q. Xing，J。Wu和W. Zhang，Lett。 35（21），3586–3588（2010）。 7。 H. Tao，A。C. Strait，K。Fan，W。J. Patilla，X。Zhang和R. D. Averitt， 修订版 Lett。 103（14），147401（2009）。 8。 Express 18（13），13425–13430（2010）。Lett。35（21），3586–3588（2010）。7。H. Tao，A。C. Strait，K。Fan，W。J. Patilla，X。Zhang和R. D. Averitt，修订版Lett。 103（14），147401（2009）。 8。 Express 18（13），13425–13430（2010）。Lett。103（14），147401（2009）。8。Express 18（13），13425–13430（2010）。R. Singh，E。Plum，W。Zhang和N. I. 9。 T. Driscoll，H.-T。 Kim，B.-G。 Chae，B.-J。 Kim，Y.-W。 Lee，N。M. Jokerst，S。Palit，D。R. Smith，M。Di Ventra和D. N. Basov，“记忆超材料”，《科学》 325（5947），1518-1521（2009）。 10。 J. Han和A. Lakhtakia，“可热可调的Terahertz超植物的半导体拆分谐振器”，J。Mod。 选择。 56（4），554–557（2009）。 11。 J. Gu，R。Singh，Z。Tian，W。Cao，Q. Xing，M。He，J。W。Zhang，J。Han，H.-T。 Chen和W. Zhang，“ Terahertz超导体超材料”，Appl。 物理。 Lett。 97（7），071102（2010）。 12。 R. Singh，I。 A. I. Al-Naib，Y. Yang，D。RoyChowdhury，W。Cao，C。Rockstuhl，T。Ozaki，R。Morandotti和W. 物理。 Lett。 99（20），201107（2011）。 13。 H. T. Chen，H。Yang，R。Singh，J。F. O'Hara，A。K. Azad，S。A. Trugman，Q。X. Jia和A. J. Taylor，“调整高温超导向超过的共鸣Terahertz Metamatametials中的共鸣，” 修订版 Lett。 105（24），247402（2010）。 14。 B. B. Jin，C。H。Zhang，S。Engelbrecht，A。Pimenov，J. B. Wu，Q. Y. Xu，C。H. Cao，J。Chen，W。W. Xu，L。Kang和P. H. Wu，“低损失和磁场可触及的超导超导Terahertz-Metamaterial”，Opt。 Express 18（16），17504– 17509（2010）。R. Singh，E。Plum，W。Zhang和N. I.9。T. Driscoll，H.-T。 Kim，B.-G。 Chae，B.-J。 Kim，Y.-W。 Lee，N。M. Jokerst，S。Palit，D。R. 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