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配对波动跨BCS-BEC跨界的作用
在有限温度下与嵌入非平凡的几何约束中的超低费米气体（通常是陷阱加屏障）中的超低费米气体对约瑟夫森效应的现实描述。在这里，我们应用了同伴论文中开发的理论方法[Pisani等。，物理。修订版b 108，214503（2023）]，其中，在有限温度下，在BCS-螺旋 - 螺旋 - 内施坦 - 键酯（BEC）跨界的均值超出平均值之外，将其包括在有限温度下的交叉，与非trip虫的几何形状中的差距参数的详细描述结合在一起。以这种方式，我们能够解释约瑟夫森临界电流的实验结果，在低温下报告了整个BCS-BEC跨界的各种耦合以及在单位性时温度的函数。除了验证伴侣论文的理论方法外，我们的数值结果还揭示了约瑟夫森效应的通用特征，这些特征可能不会从对相应的实验的分析中出现，这些实验具有与超电气气体实验的独特固有功能，这是由于凝结的样品。
CPEM 2012 Word 模板 - NIST 的 TSAPPS
行为已被利用来将直流电压测量的精度提高五个数量级。基于超导约瑟夫森结阵列的最先进的精密电压标准系统现在可以提供量子精确、内在稳定、可编程的电压，直流电压的幅度大于 10 V，合成交流电压（如正弦波和任意波形）的幅度高达 2 V rms。已经开发出各种测量技术，用于音频范围内的交流测量应用和 60 Hz 功率计量。我描述了约瑟夫森电路和测量技术的主要发展，并总结了它们在电压计量应用中的当前性能和局限性。特别是，我强调使用基于量子的系统，即使它们产生看似低不确定性和可重复的结果，也不能保证测量的准确性。最后，我简要总结了如何利用量子精确的任意波形合成通过测量水三相点处电阻器的约翰逊噪声来测量玻尔兹曼常数，以及如何利用基于量子的约翰逊噪声温度计实现实用的电子主温度标准。
利用超导量子比特进行量子传感实验
2超导量子位。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 2.1量子位理论。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 2.1.1量子状态和Bloch球体。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 2.1.2量子操作员。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。9 2.1.3驾驶量子。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。10 2.1.4量子的色散读数。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。11 2.1.5混合状态。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。12 2.2从Qutrits和Qutrits和Qudits。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。12 2.3超导性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。13 2.3.1 I型和II型超导体。。。。。。。。。。。。。。。。。。15 2.3.2磁场中的薄膜。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。17 2.4约瑟夫森效应。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。18 2.4.1鱿鱼。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。19 2.4.2磁场中的约瑟夫森连接。。。。。。。。。。。。。。19 2.5 Transmon Qubit。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 2.5.1同心transmon。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。23 2.6超导Qubits的损失机制。。。。。。。。。。。。。。。。24 2.6.1珀塞尔和辐射损失。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。2。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。26 2.6.3问题。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。27 2.6.4涡流流动。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。28
PS29 ANN元素形成的方法
纳米技术，Academiei str。，3/3，Chisinau，摩尔多瓦阐述了两个主要人工神经网络元素 - 非线性开关（神经元）和线性连接元件（Synapse）是基于分层杂交结构[1]。这种结构的相关性取决于技术能力的发展以及改变过渡特征的便利性。在最简单的情况下，在由三个功能层组成的最简单情况下，平面约瑟夫森结的形成是基于多层超导异质结构的形成。实际上，在超导异质结构的形成期间，约瑟夫森过渡的所需特征是规定的。超导体两层之间包围的中间层或中间层完全决定了当前运输的机理，并因此是约瑟夫森交界处的特征[2]。形成超导异质结构的最方便的方法是材料溅射的方法。在真空安装中有几个磁子的情况下，这种方法使得可以在单个真空周期中形成超导异质结构，从而完全消除了在层的界面上引入其他污染物的引入。磁铁溅射方法的特征是该过程的相对较低的能量，这实际上消除了层界面处的相互扩散，尤其是难治性材料的相互扩散，并在超导导异质结构的形成过程中提供了边界的原子清晰度。020201。这项研究得到了“纳米结构和高级材料，用于实施旋转三位型，热电学和光电”»no。
原子频率和时间标准部分
' 长度计量并不是频率计量产生根本影响的唯一领域。已经就频率标准和涉及频率计量进行了一些绝对温度测量 [Kamper and Zimmcrmnn 197 I]。他们测量了约瑟夫森结振荡器的频率噪声，该振荡器与浸没在低温浴中的电阻耦合。温度 T 通过涉及 h、e 和 k（分别为普朗克常数、电解质电荷和玻尔兹曼常数）的基本物理关系与频率噪声相关。最好的 [即。 ，最可重复，最稳定，最易运输] 目前直流电位差（电动势，E M F ）的次标准是约瑟夫森结
原子频率和时间标准部分
长度计量学并不是频率计量学产生根本影响的唯一领域。Kamper 和 Zimmcrmnn 1971 已经完成了一些绝对温度测量，这些测量涉及频率标准和频率计量学 [Kamper 和 Zimmcrmnn 1971]。他们测量了约瑟夫森结振荡器的频率噪声，该振荡器与浸没在低温浴中的电阻耦合。温度 T 与频率噪声通过涉及 h、e 和 k（分别为普朗克常数、电解质电荷和玻尔兹曼常数）的基本物理关系相关。目前，直流电位差（电动势，EMF）的最佳 [即最清晰、最稳定、最便携] 二级标准是约瑟夫森结
从量子力学中综合获得宏观质量
历史上，在 SI 中，能量的定义仅适用于机械领域，其中给出了质量、时间和长度的单位。因此，电学单位只能通过复杂的机械实验来定义。以前，安培被定义为两根平行导线之间流动的电流在它们之间产生的明确定义的力，这是一个难以通过实验实现的抽象概念。随着量子电学标准的出现，特别是 1962 年 B. Josephson 对约瑟夫森效应的预测 1 ，以及 1980 年 K.v. Klitzing 发现量子霍尔效应 2 ，电学单位的机械实现停止了，电学单位与 SI 脱节，并被用作国际上的“常规”单位。2019 年的修订消除了这种二分法，并巩固了我们的单位制。质量的机械单位是使用约瑟夫森和量子霍尔效应通过电力定义的。虽然基布尔天平 3 成功地合理化了质量单位千克，但它从未在单一实验装置中做到这一点。通常，冯·克里青常数是在单独的实验中实现的，并通过传统的传输标准、导线或薄膜电阻器在基布尔天平中使用。美国国家标准与技术研究所 (NIST) 的研究人员在单个电流源装置中采用了两个量子电标准，其中基布尔天平的线圈
真实孤子的观测
孤子是局部非线性波，可以像粒子一样传播和相互作用。理论研究表明，水波、光纤中的光脉冲、超导设备中的磁通量子和生物分子的相干激发等现象都可以是孤子。计算机模拟表明，在存在摩擦损耗机制、外部驱动力和热涨落等现实特征的情况下，可以形成孤子。孤子在这些情况下将存在足够长的时间，以至于成为波激发时间演化的重要特征。但孤子动力学的实验演示仍然很少。因此，最值得注意的是，Fujimaki, Nakajima 和 Sawada 1 以及 Wu, Wheatley, Putterman 和 Rudnick 2 最近发表的两篇展示真实系统中孤子的论文。Fujimaki 等人的工作。处理电子约瑟夫森传输线 (JTL) 上的孤子碰撞，该传输线长 1.8 毫米，由一系列 31 个离散约瑟夫森结（交错的超导层和绝缘层）组成。在 JTL 的连续版本中，约瑟夫森效应（超导电子穿过绝缘层）是由超导薄膜对之间的弱耦合引起的。这种重叠几何形状由粒子物理学家最初开发的正弦-戈登方程非常精确地建模。1962 年，Perring 和 Skyrme 证明这个非线性偏微分方程具有他们称之为“扭结”和“反扭结”的解，之后
