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双层中的拓扑和磁相变...
我们研究了双层kitaev蜂窝模型的相图，并通过层间相互作用，通过扰动理论得出有效的模型，并执行majoragarana含义层次的理论计算。我们表明，会发生各种磁性和拓扑相变的阵列，具体取决于层间相互作用的方向以及Kitaev相互作用的相对符号。当两个层具有相同的基塔夫相互作用的迹象时，就会发生从基塔耶旋转液体到磁序状态的一阶过渡。沿Ising轴的磁性点，它是（反）铁磁相互作用的（抗）铁磁。但是，当两个层具有相反的基塔夫相互作用的迹象时，我们观察到磁有序趋势的显着削弱，而基塔伊夫自旋液体可以生存，直至更大的层中层交换。我们的平均值分析表明，中间间隙z 2旋转状态的出现，最终在粘膜凝结后变得不稳定。通过高度沮丧的120°指南针模型来描述汇总阶段。我们还使用扰动理论来研究模型，沿着z ˆ轴或位于xy平面的ising轴指向。在这两种情况下，我们的分析都揭示了一维伊斯丁链的形成，这些链在扰动理论中保持脱钩，从而导致了典型的地面变性。我们的结果突出了双层量子自旋液体中拓扑顺序和磁性顺序趋势之间的相互作用。
量子错误校正
Alexei Yu。 kitaev：拓扑量子代码（1996-2003）受到身体保护的量子计算（1997）与非亚伯人Anyons进行计算（1997）CSS-CSS-to-Holdomologicy Dictionary（1998）魔术状态蒸馏（1999-2004）量子电线中的Majorana Modes（2000）Alexei Yu。kitaev：拓扑量子代码（1996-2003）受到身体保护的量子计算（1997）与非亚伯人Anyons进行计算（1997）CSS-CSS-to-Holdomologicy Dictionary（1998）魔术状态蒸馏（1999-2004）量子电线中的Majorana Modes（2000）
与穷人和apos
几乎没有站点的基塔夫连锁店有望实现Majorana零模式而没有拓扑保护，但完全非本地，这被称为穷人的主要模式。尽管已经在理论上和实验上都报告了几个签名，但在存在穷人的主要模式下，超导相关性的性质仍然未知。在本文中，我们研究了少数位点的基塔夫链，并证明它们与不同的对称性相关性，完全由基础量子数确定。尤其是，我们发现一个两个站点的基塔链链具有局部（奇数）和非局部（奇数和偶发性）对相关性，这些相关性均由系统参数旋转偏振和高度调节。有趣的是，当非局部P波对电势和电子隧道的频率相同时，奇数对的相关性在零频率上显示出不同的行为，这一效果可以由现场能量控制。由于拓扑超导体中Majorana零模式的固有空间非局部性直接连接到拓扑超导体中的固有空间非局部性，因此，这里的不同奇数配对反映了穷人的主要非局部性非局部性的主要Maporana Majorana模式，但与拓扑没有任何关系。我们的发现可以帮助理解几个位点基塔夫链中的紧急搭配。
![arxiv：2307.14258v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年1月3日](/simg/c\c4e273354218f010b5851c79648b18af8ad5b35a.webp)
arxiv：2307.14258v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年1月3日
基于定期驱动的量子系统（“ Floquet Engineering”）基于浮标理论的频率高频电磁场来控制电子特性，该理论已在上一十年中彻底彻底实现TUM电路14-17，固态系统18-21和纳米效应22-28。由于无法通过电子吸收效率，因此只能穿衣服，修改所有电子特性。这样的调味料既导致电子中现有术语的重新归一化，也导致了新术语的出现（例如自旋轨道耦合29），这大大改变了带结构和电子传输。，电磁敷料会导致电子相互作用的实质性修改，从而诱导以排斥电位30结合的电子状态，将电子配对的电子配对，其中包含带有不同ef-ef-ef-ef-eff- eff-fifecte的电荷载体和新的相互作用（例如，与新的相互作用）（例如，相互群体和新密度），并构成了whos的范围 - 非羟基分散剂（例如，在最简单的一维单频枢轴模型中）33。相互竞争的相互作用导致驱动系统中多体相变的出现，包括诸如Kitaev旋转液体34-36的相关阶段34-36和超导阶段的相关阶段以及来自互动式的persiontaction 37或相互作用的超导阶段。密度波38,39）。相互竞争的相互作用导致驱动系统中多体相变的出现，包括诸如Kitaev旋转液体34-36的相关阶段34-36和超导阶段的相关阶段以及来自互动式的persiontaction 37或相互作用的超导阶段。密度波38,39）。相互竞争的相互作用导致驱动系统中多体相变的出现，包括诸如Kitaev旋转液体34-36的相关阶段34-36和超导阶段的相关阶段以及来自互动式的persiontaction 37或相互作用的超导阶段。密度波38,39）。相互竞争的相互作用导致驱动系统中多体相变的出现，包括诸如Kitaev旋转液体34-36的相关阶段34-36和超导阶段的相关阶段以及来自互动式的persiontaction 37或相互作用的超导阶段。密度波38,39）。
curriculum vitae -subir sachdev-哈佛大学
带有时反转对称性的旋转液相，z 2旋转液体；这是由紧急Z 2量规理论描述的，具有相同的激发结构，后来出现在Kitaev的可解决的复曲面代码
使用量子傅里叶变换进行相位估计和阶数查找
1 用于相位估计算法的 Kitaev 电路。....................................................................................................................................20 2 实现量子傅里叶变换的电路。....................................................................................................................................23 3 实现相位估计算法的电路。....................................................................................................................................24 4 以一般状态 | ψ ⟩ 作为上寄存器输入的相位估计算法电路。....................................................................................................................................27 5 n = 3 时 α 0 (左) 和 α 1 (右) 的 DTFT 幅度。.................................................... . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 36 10 P ( r = ˆ r ) 的下限 . ...
![arxiv：2403.02266v4 [cond-mat.supr-con] 2024年6月25日](/simg/5\5758b74fd493d208e59a6cbfdc5aeae5d11801f3.webp)
arxiv：2403.02266v4 [cond-mat.supr-con] 2024年6月25日
Majorana fermions，具有量子计算中潜在应用的外来颗粒，对凝结物理物理学引起了重大兴趣。Kitaev模型是研究一维系统中Majorana Fermions出现的基本框架。我们探讨了一个有趣的问题，即在拓扑上琐碎的阶段中，主要金属（NM）侧耦合是否可以出现主要金属（NM）侧耦合（KC）。我们的发现揭示了有亲密的证据，进一步证明，在拓扑阶段，KC可以在邻近的NM地区诱发其他主要植物。通过广泛的参数分析，我们发现了与NM的KC侧耦合中的零的潜力，一对或两对Majorana fermions。此外，我们研究了磁通量对系统的影响并计算绕组数 - 用于表征拓扑阶段的拓扑不变。
外部场中二维环面代码的量子到经典映射
Kitaev 著名的哈密顿量，也称为 toric 代码，引起了广泛关注，并定义了一个围绕解禁、拓扑序和量子纠错物理学的千载难逢的范式 [1]。Toric 代码哈密顿量是一个重要工具，因为它包含最简单的拓扑有序相 - 解禁的 Z 2 量子自旋液体 - 具有在拓扑量子计算提案中发挥重要作用的带隙任意子激发 [2]，并且可以浓缩为显示普适物理的量子临界点。重要的是，Toric 代码可以通过许多额外的哈密顿量项进行修改，这极大地丰富了其物理特性，同时在各种极限下仍然易于分析。虽然 toric 代码是明确的量子，但它在两个空间维度上的配分函数可以映射到三维 (3 D) 经典配分函数，可以使用分析或数值技术进一步分析 [3,4]。在这些注释中，我们提供了此映射的详细推导。Kitaev 将 toric 码的哈密顿量定义为：
一种基于操作的拓扑光子学的方法
小型餐厅，物理。修订版b 84，241106（r）（2011）问题，安。物理。321，2（2006）Miss and Al。，Nat。 物理。 14，380（2018） 修订版 Lett。 128，12,701（2022）321，2（2006）Miss and Al。，Nat。物理。14，380（2018）修订版Lett。 128，12,701（2022）Lett。128，12,701（2022）