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Cr 取代 CaO 的电子性能、磁性和交换分裂的最新见解
采用密度泛函理论的第一性原理计算，表征了浓度 x = 0. 25、0.5 和 0.75 时 Ca 1-x Cr x O 化合物的结构性质、电子结构和由 Cr 杂质引起的铁磁性。通过声子谱计算获得动态稳定性。使用 Wu-Cohen 广义梯度近似计算结构参数，而电子和磁性则通过精确的 Tran-Blaha 修正的 Becke-Johnson 交换势确定。研究了晶体场、直接和间接交换分裂以确定铁磁态配置的起源和稳定性。Ca 1-x Cr x O 系统具有右半金属性，这通过 100% 的自旋极化和总磁矩的整数值得到验证。 Ca 0.75 Cr 0.25 O、Ca 0.5 Cr 0.5 O 和 Ca 0.25 Cr 0.75 O 是半金属铁磁体，其翻转间隙分别为 1.495、0.888 和 0.218 eV。因此，Ca 1-x Cr x O 材料是未来半导体自旋电子学中自旋注入可能应用的合适候选材料。
海报 钻石光源有限公司材料与磁性光束线 I16
I16 是一条位于 Diamond Light Source 的高通量、高分辨率 X 射线光束线。该光束线工作在 2.7-15 KeV 范围内，是一种专为研究单晶样品的共振和磁散射过程而优化的衍射设备 [1]。共振弹性 X 射线散射是表征材料的电子、磁性和结构特性的理想选择，因为它对原本较弱的散射过程具有增强的灵敏度，可提供光谱信息和化学选择性。I16 的主仪器是一台大型 6 圆 K 衍射仪，能够适应各种辅助环境。该光束线可完全控制其大部分能量范围内的入射光子偏振。它与大光子计数面积探测器和安装在 K 衍射仪上的真空线性偏振分析仪相结合，用于隔离和增强与有序现象相关的特定散射过程。
二维磁性半导体 CrPS4 中的栅极控制磁输运和静电磁性调制
使用场效应晶体管 (FET) 来探索具有传输测量的原子级薄磁性半导体是困难的，因为大多数 2D 磁性半导体的极窄带会导致载流子局域化，从而阻止晶体管工作。本文表明，CrPS 4 的剥离层（一种带宽接近 1 eV 的 2D 层状反铁磁半导体）可以实现在低温下正常工作的 FET。使用这些设备，可以测量电导率作为温度和磁场的函数，以确定完整的磁相图，其中包括自旋翻转和自旋翻转相。确定了磁导率，它在很大程度上取决于栅极电压。在电子传导阈值附近达到高达 5000% 的值。尽管研究中使用的 CrPS 4 多层厚度相对较大，但栅极电压还可以调整磁态。结果表明，需要采用具有足够大带宽的二维磁性半导体来实现正常运行的晶体管，并确定一种候选材料来实现完全栅极可调的半金属导体。
通过反向法拉第效应
磁化和光之间的关系一直是过去一个世纪的密集研究的主题。在此，磁化对光极化的影响已得到充分了解。相反，正在研究用极化光的磁性操纵，以实现杂志的全光控制，这是由潜在的Spintronics中潜在的技术实施驱动的。据报道，诸如薄膜和亚微米结构中杂志的单脉冲全光切换之类的发现。 然而，纳米尺度上磁性的局部光学控制的证明仍然难以捉摸。 在这里，证明具有圆形极化飞秒激光脉冲的令人兴奋的金纳米盘可导致超快，局部和确定性控制磁化磁化强度的磁化。 通过利用逆法拉第效应在等离子纳米散发中产生的磁矩来实现此控制。 结果为在纳米级旋转设备中进行轻驱动的控制铺平了道路，并为等离激元纳米结构中磁场的产生提供了重要的见解。诸如薄膜和亚微米结构中杂志的单脉冲全光切换之类的发现。然而，纳米尺度上磁性的局部光学控制的证明仍然难以捉摸。在这里，证明具有圆形极化飞秒激光脉冲的令人兴奋的金纳米盘可导致超快，局部和确定性控制磁化磁化强度的磁化。通过利用逆法拉第效应在等离子纳米散发中产生的磁矩来实现此控制。结果为在纳米级旋转设备中进行轻驱动的控制铺平了道路，并为等离激元纳米结构中磁场的产生提供了重要的见解。
s = 1/2 square-lattice抗fiferromagnet sr2cute1 – xwxo6的结构，自旋相关和磁性（0≤x≤1）
摘要：量子自旋液体是具有外在特性的高度纠缠磁状态。s = 1/2平方 - 湖泊海森堡模型是沮丧的磁性基础模型之一，具有预测但从未观察到的量子自旋液态。等学双钙蛋白sr 2可爱6和sr 2 cuwo 6是该模型的物理实现，但由于d 10 /d 0效果，具有明显不同的磁顺序和相互作用。在固体溶液SR 2可爱的1-x W x o 6中抑制了远程磁性，在X = 0.05 - 0.6的宽区域中，已经提议基态是无序诱导的旋转液体。在这里，我们提供了该系统的全面中子散射研究。我们使用偏振中子散射表明，旋转液体样X = 0.2和X = 0.5样品具有明显不同的局部自旋相关性，这表明它们具有不同的基态。低温中子衍射测量磁性富含W的样品揭示了磁相分离，这表明先前忽略的平方平面之间的层间偶联在X≈0.6处的磁序中起作用。这些结果突出显示了SR 2的复杂磁性可爱的1 -x W x o 6，并在0.2
高压合成的 PbMnO3 钙钛矿中的电荷不均化和复杂磁性
摘要：由于 Pb 和 3d 过渡金属 (TM ) 氧化还原能级可能交叉，Pb 和 TM 之间的电荷转移导致钙钛矿家族 PbT MO 3 中从 Pb 2+ Ti 4+ O 3 连续演变为 Pb 4+ Ni 2+ O 3，这已被多份报告证实。然而，关于 PbT MO 3 系列中的 PbMnO 3 的信息知之甚少。钙钛矿 PbMnO 3 是最难合成的，尽管它的几何公差因子接近 1。本文，我们通过结构细化和高精度 X 射线吸收光谱 (XAS) 以及各种物理性质测量，仔细研究了在 15 GPa 下合成的 PbMnO 3。我们可以根据局部键合模型和 XAS 中 Pb 和 Mn 的价态合理化 PbMnO 3 的物理性质。此外，对 PbMnO 3 的全面研究使我们能够为整个 PbT MO 3 钙钛矿家族构建更一致的价态演变和电荷不均化图。
原子量尺度测定LA0.7SR0.3MNO3/SRTIO3接口的磁性和化学计量法：反滞后>的研究
在过渡金属氧化金属异质结构的界面处的相关性和电子重建的摘要为调整其独特的物理特性提供了新的途径。在这里，我们研究了界面非色化和垂直相分离对磁性特性的影响，以及外部上马la 0.7 SR 0.7 SR 0.3 MNO 3（LSMO）/SRTIO 3（001）氧化物氧化物异构结构的接近性诱导的磁性。我们还重新分辨了该系统报告的最近观察到的逆滞后行为，我们发现，这些行为是从超导螺线管的remanent fird中提出的，而不是从低稳态的LSMO lsmo thin-films中的抗铁磁内交换偶联。结合了原子解析的电子能损失光谱，元素特异性X射线磁性圆形二色性和界面敏感的极化X射线谐振磁磁反射性显示Mn 3 + - 增强的互化lsmo层的形成。 MNO 3，以及界面处的少量O-VACACANCES。这些结果不仅可以提高对相关氧化物界面的磁性和自旋结构的理解，而且还对实际应用有望，尤其是在性能依赖于界面自旋结构控制和旋转极化电流的设备。
可调磁力和kagome材料中的带状结构reti3bi4家族具有弱层相互作用
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通过电流测量进行纠缠检测......
量子纠缠状态是量子算法的重要成分。可以使用各种物理系统来获得此类状态并操纵它们。但是，凝结物理学的实现似乎是最有前途的，因为在这些系统中可以实现[1]。我们调查了两个量子点，这些量子点与超导电极和金属电极或铁磁检测器相连[2，3]，如图1。在这样的系统中，超导电极可以用作自然存在的状态库珀对的来源，该库珀对处于单重旋转状态。电子对能够隧道隧道并占据单独的量子点，而它们的两个旋转都可以纠缠。由于使用纠缠方法，只有使用铁磁检测器直接测量自旋极化电流，才可以通过直接测量自旋偏振电流进行纠缠。
时间表
Kinetic theory of gases, Heat and Thermodynamics (second law+reversible and irreversible process, carnot engine+thermal expansion + calorimetry), Transfer of Heat + convection, Electrostatics, Current Electricity (color code of resistors), Thermal Effects of Current, Magnetic Effects of Current, Pure magnetism (current loop as magnetic dipole and its moment), bar magnet, magnetic field lines, earth magnetism, para-dia-ferro，磁铁，易感性和渗透率，磁滞，电磁体和永久磁铁，磁性，电磁学感应和交替电流（AC发生器和变压器，Watless，Watless，质量，质量因子）