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![arxiv：2401.04291v1 [hep-ph] 2024年1月9日](/simg/2\2eb580a22e5ba473df6a08b0340d5b8a9d6e2d70.webp)
arxiv：2401.04291v1 [hep-ph] 2024年1月9日
B-梅森轻锥分布振幅（LCDA）是特性的基本数量 - 根据其组成夸克和胶子来构成b -mesons的内部结构。最初引入以捕获通用独家b -depay的本质，此后这些分布幅度自此在分解定理的发展中发挥了关键作用[1-8]。在众多硬性反应的领域中，分解定理突出了LCDA的内部矩（IM）的重要性，特别是在领先的贡献中。值得注意的是，IM具有至关重要的假名相关性，控制着诸如Leptonic衰变（B→γℓν）等多种过程中的领先功率表格相互作用[9]，半衰弱的衰减（B→πℓν）[10]和Hadronic Decays（B→ππ）[11] [11] [11] [11]。此外，IM在构建LCDA模型中起着至关重要的作用[12-14]。当B -Meson衰减的分析超出树的水平时，对数力矩（LMS）变得必不可少，尤其是在诸如B→γℓν等精确研究中，在这些研究中，它们在其中主导了理论错误[15]。这强调了IM和LMS在促进我们对B -Meson衰减的理解中所发挥的关键作用，并强调它们在理论建模和精确计算中的重要性。尽管IMS和LMS的重要性至关重要，但我们对它们的理解仍然有限。这主要是由于它们对非扰动动力学的信息进行编码，从而使其计算从QCD的第一个原理中挑战。IM和LMS上的现有结果在很大程度上取决于模型，缺乏令人满意的约束。这种限制阻碍了B物理学中相关研究中的口音预测的精度。因此，显然必须以模型独立的方式确定这些时刻的确定，从而解决我们知识中的关键差距并推进B物理学领域。诸如晶格QCD之类的非扰动甲基甲基苯甲酸酯是
![arxiv：2012.02379v3 [hep-ph] 2021年3月12日](/simg/7\78d568c9c59ad380c632b8768d5b18c410d399b6.webp)
arxiv：2012.02379v3 [hep-ph] 2021年3月12日
基于基于E + E→σ +σ-和E + e + E-→σ-→σ-σ +过程，通过BESIII协作（在时间元素统治区域中，都可以使用vector meson ponditions contoction contoctions the vector n positions contoctions the vositions for the ecomence contector contoction n and the vector contector contoction n and positiment contector n the vector n positiments co. 帐户。 模型参数是从besiii实验数据中确定的，有关及时的有效形式| g e |从2.3864到3.02 GEV的σ +和σ-baryons的baryons。 发现，我们可以提供一个可用数据的定量描述，仅为一个可调模型参数。 然后，我们进行了对空格区域中电磁形式因子的分析，并评估了Hyperonsσ +和σ-的间距类型因子。 获得的σ +和σ-baryon的电磁形式因子与其他模型计算相当。基于E + E→σ +σ-和E + e + E-→σ-→σ-σ +过程，通过BESIII协作（在时间元素统治区域中，都可以使用vector meson ponditions contoction contoctions the vector n positions contoctions the vositions for the ecomence contector contoction n and the vector contector contoction n and positiment contector n the vector n positiments co. 帐户。模型参数是从besiii实验数据中确定的，有关及时的有效形式| g e |从2.3864到3.02 GEV的σ +和σ-baryons的baryons。发现，我们可以提供一个可用数据的定量描述，仅为一个可调模型参数。然后，我们进行了对空格区域中电磁形式因子的分析，并评估了Hyperonsσ +和σ-的间距类型因子。获得的σ +和σ-baryon的电磁形式因子与其他模型计算相当。
物理与天文学系
ETOF是针对相对论重离子对撞机（RHIC）的Star实验的正向盘式（TOF）检测器升级。ETOF程序是明星与压缩的Bary Onic Matter（CBM）实验之间的合作。eTOF-theel由108 CBM TOF-MULTIPE-MULTIPLIPE抗性电缆室（MRPC）原型组成。CBM是其MRPC原型及其自由运行的数据记录系统（DAQ）的第一个大规模测试。对于恒星，ETOF扩展了战前对粒子识别（PID）的飞行时间系统的接受。这些扩展的PID功能对于分析Star的Beam Ergy Scan II运动非常重要，尤其是在固定星计划中。MRPC原型在两年以上的运行时间内没有明显的老化。平均系统时间分辨率为70、7，PS，单个MRPC时间分辨率之间的散射<4、3，PS rms。ETOF的轨道匹配效率几乎为70％。使用KAON识别和φMeson的重建的示例来证明ETOF的PID能力。表明，ETOF达到了KAON识别纯度近85％。在固定星模式的最高碰撞能量（√snn = 7，7，GEV）中，ETOF的包含将重建φMeson的重建数量增加了301％。此能量的正向接受度从y -y cms> 0，8到y -y cms> 0，3。
摘要书| Indico Global
我们研究了热β平衡的雄性物质的热力学特性，该物质由中子（N），质子（P），电子（E），电子中微子（ν_e），Muons（μ）和Muon Neutri-Neutri-Nos（nepri-Neutri-Nos（ν_e））组成。为了描述此问题，我们在有限的温度下使用了相对论平均值理论（RMF）的改进版本，除了σ-，ω-和ρ-Meson的有效场外，标量 - 异源Δ-Meson有效领域也被考虑。对于0-100 MEV范围内的不同温度t值，确定了压力p，Ensergy密度ε，熵密度s和Baryon Chemical势μ_B的依赖性对BARYON数量密度N_B的依赖性。，由于存在δ-梅森场的存在，我们研究了温度对质子和中子有效质量分裂的影响。研究了一阶相转变从规际夸克物质到奇怪物质的参数的温度依赖性。在这种情况下，使用NAMBU -JONA -LASINIO（NJL）局部SU（3）模型来描述夸克相。获得了与T-μ_b平面中强子和夸克相的平衡共存相对应的相图。发现相共存曲线中临界终点的热力学参数。在T-N_B平面中确定了四个不同的区域。物质存在区域，纯粹是悬式结构。物质存在的区域具有纯夸克结构。该区域对应于强子和夸克相之间的交叉跃迁。，最后，值（t，n_b）的范围与任何结构不符。
二维 QCD 中的纠缠熵和流
我们讨论了在二维 (2D) 大 N c 规范理论中，在光前沿量化狄拉克夸克，快自由度和慢自由度之间的量子纠缠。利用 ' t Hooft 波函数，我们为动量分数 x 空间中的某个间隔构建了约化密度矩阵，并根据结构函数计算其冯诺依曼熵，该结构函数由介子（一般为强子）上的深非弹性散射测量。我们发现熵受面积定律的约束，具有对数发散，与介子的速度成正比。纠缠熵随速度的演化由累积单重态部分子分布函数 (PDF) 确定，并从上方以 Kolmogorov-Sinai 熵 1 为界。在低 x 时，纠缠表现出渐近展开，类似于 Regge 极限中的前向介子-介子散射振幅。部分子 x 中每单位快速度的纠缠熵的演化测量了介子单重态 PDF。沿单个介子 Regge 轨迹重合的纠缠熵呈弦状。我们认为，将其扩展到多介子状态可模拟大型 2D“原子核”上的深度非弹性散射。结果是纠缠熵随快速度的变化率很大，这与当前最大量子信息流的 Bekenstein-Bremermann 边界相匹配。这种机制可能是当前重离子对撞机中报告的大量熵沉积和快速热化的起源，并且可能扩展到未来的电子离子对撞机。
第四届J-PARC研讨会2024程序
日本穆恩和梅森科学学会 /聚合物科学学会，日本 /日本纤维科学与技术学会，日本 /日本磁学会 /日本电气工程师 /日本晶体学学会 /日本金属与材料研究所 /日本材料学会 /日本科学社会 /材料学会 /材料学会，日本制药学会 /日本化学学会 /日本铁与钢铁学院 /日本同步辐射研究学会 /日本物理学会 /日本应用物理学 /日本蛋白质科学学会的日本非毁灭性检查学会 /日本生物物理学学会 /日本生物物理学社会 /日本的生物物理学社会 /日本高级实验 /核实验>日本的生物物理学 /核实验>
ELMA 教科书 v. 0.95 中的已解决练习
1 相对论基本原理 8 1.1 时间膨胀和长度收缩 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ................................................................................................................................................................................................. 11 1.1.4 1.4 多普勒效应....................................................................................................................................................................................... 12 1.2 速度增加....................................................................................................................................................................................... 12 1.2 速度增加....................................................................................................................................................................................... 13 1.2.1 速度增加....................................................................................................................................................................... 13 1.2.2 速度增加....................................................................................................................................................................................... 14 1.2.3 速度增加....................................................................................................................................................................................... 14 13 1.2.1 利用洛伦兹变换推导速度相加公式 13 1.2.2 1.3 航天器和火箭. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15 1.3.1 1.7 双曲线运动 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 17 1.4.2 1.9 对电子所作的功 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 19
![arXiv:2002.07610v1 [hep-ph] 2020 年 2 月 18 日](/simg/c\c53aa8fc28290101826458357d905bb25af36ef6.webp)
arXiv:2002.07610v1 [hep-ph] 2020 年 2 月 18 日
我们从理论上分析了 D + → νe + ρ ¯ K 和 D + → νe + ¯ K ∗ π 衰变，以查看检验手性微扰理论（UChPT）幺正扩展所预测的轴矢量共振 K 1 (1270) 的双极性质的可行性。事实上，在 UChPT 中，K 1 (1270) 是由矢量和伪标量介子的相互作用动态生成的，并且获得了该共振量子数的两个极点。较低质量极点主要与 K ∗ π 耦合，而较高质量极点与 ρK 耦合，因此我们可以预期，在产生机制中对这些通道有不同的权重的不同反应会增强一个或另一个极点。我们表明，D + → νe + VP 中不同的最终 VP 通道对两个极点的权重不同，这反映在最终矢量-赝标量不变质量分布的形状中。因此，我们得出结论，这些衰变适合在实验上区分预测的 K 1 (1270) 共振双极点。
格子量子场论经典模拟中插值算子的量子优化构造策略
最近有人提出，嘈杂的中型量子计算机可用于优化经典计算机上格子量子场论 (LQFT) 计算的插值算子构造。这里，开发并实施了该方法的两种具体实现。第一种方法是最大化插值算子作用于真空状态与目标本征态所创建状态的重叠或保真度。第二种方法是最小化插值状态的能量期望值。这些方法在 (1 + 1) 维中针对单一味大质量 Schwinger 模型的概念验证计算中实现，以获得理论中矢量介子状态的量子优化插值算子构造。虽然在没有量子门误差噪声的情况下，保真度最大化是更好的选择，但在概念验证计算中，能量最小化对这些影响更具鲁棒性。这项工作具体展示了中期量子计算机如何用于加速经典 LQFT 计算。