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与每日注射或开放式循环系统相比，高级混合闭环系统的功效和安全性，1型糖尿病
1型糖尿病是一种严重的慢性疾病，胰岛素产生已经停止。急性和慢性并发症的风险都会增加，如果疾病无法正确管理，与总体相比，预期寿命可以缩短。有几种不同的治疗形式，其中最常见的是自身注射胰岛素笔与葡萄糖表的结合，该葡萄糖表位于皮肤下方，并连续测量组织液中的葡萄糖水平。主要的选择是通过一个小泵添加胰岛素，该小泵不断地向皮下脂肪添加不同量的胰岛素。允许患者根据审核员的葡萄糖值剂量胰岛素。该开发的第三个也是最新的变体是如此被称为高级混合泵系统，其中泵主要由组织中的葡萄糖含量（使用数字反馈电路）控制。但是，患者仍必须在某些情况下控制泵，例如与餐食有关。
从全息图到量子模拟器
二元性的另一侧是重力和黑洞。双重性也有助于我们通过边界量子系统中的量子信息处理来理解黑洞的量子性质[58]。近年来，Sachdev – Ye-Kitaev（Syk）模型与几乎反DE的保姆时空之间的二元性的简单性和分析性[59 - 64]是我们对黑洞的理解中许多发展的指导灯笼。这是指黑洞的量子混沌特性[65-69]，以及最近向黑洞信息悖论[70，71]朝着黑洞的量子混沌特性。朝着霍金辐射的信息含量，海顿和普雷斯基尔[72]提出了一个引人入胜的思想实验，其中只能观察到几个量子的鹰辐射，就可以迅速恢复到旧的黑洞中。此提案后来通过提供用于解码预期信息的机制来使通用量子系统混凝土[73]。在第一个思想中，人们可以将信息在Quanth Ciced中可视化，以作为从输入到输出的信息传送的一种形式。上述内容是正确的，是本次评论的某些部分。最近有人争辩说，Hayden-Preskill启发的信息解码通用量子通道的解码实际上与受虫洞传送启发的电路相似（在某些限制中相同）[74 - 76]。
三维量子黑洞：入门
式左侧是具有宇宙常数 Λ 的经典时空 g ab 的通常爱因斯坦张量，而右侧 ⟨ T QFT ab ⟩ 是某个量子态 | Ψ ⟩ 下量子场论的（重正化）应力能量张量的期望值。半经典引力应被视为一种近似，且仅在特定范围内有效。事实上，半经典近似在普朗克尺度附近失效，因为在这个层面上，量子引力效应变得重要，以至于 ( 1 ) 不再可信。另外，方程 ( 1 ) 中的半经典场预计对一般量子态 | Ψ ⟩ （例如宏观叠加态）无效 [3]。然而，当 | Ψ ⟩ 近似为经典态（即相干态）时，半经典场是有效的。即使在有效范围内，半经典引力（尤其是黑洞）的解也很难得到持续研究。很大程度上，这是因为解决（1）相当于解决反作用问题——量子物质如何影响经典几何，反之亦然——这是一个众所周知的困难且开放的问题，因为它需要同时解决几何和量子相关器的耦合系统。通常在三维时空维度和更高的维度 1 中，这个问题是以扰动的方式进行研究的，提供的见解有限，尤其是当反作用效应变大时。这些困难只有在存在大量量子场或场论强耦合时才会加剧，就像量子色动力学和粒子物理学的标准模型一样。可以探索大量强相互作用量子场的物理的一个背景是反德西特/共形场论 (AdS/CFT) 对应 [ 6 ]。AdS/CFT 诞生于弦理论研究，是一个非扰动候选者
轻盈飘逸：相对论量子加速辐射的简单解决方案
动态卡西米尔效应 (DCE) [1-4] 是一种著名的多学科现象，在量子场、原子物理、凝聚态和纳米技术应用，甚至天体物理学、宇宙学和引力等许多物理学领域都发挥着重要作用。DCE 的影响范围如此广泛，是因为它和盎鲁效应 [5] 一样，源于物理系统固有的量化场零点涨落。著名的理论研究 [6-8] 促成了实验（第一个是 [9]），这些实验成功验证了 DCE 的存在（见此处的教学概述：[10]）。DCE 的量子加速辐射与霍金效应 [11] 有着密切的联系，可能为引力和加速度之间的量子关系提供实验数据。研究有限能量产生的加速辐射在物理上具有很好的动机。例如，在黑洞蒸发的情况下，这是一个明显的迹象，表明演化已经完成，高能辐射已经停止，能量守恒得到维持。对于平坦 (1+1) 维时空中的一个完全反射边界点，DeWitt-Davies-Fulling 的正则移动镜像模型 [ 2 – 4 ] 可以得到简单的有限能量总产生解（例如，40 年前 Walker-Davies 的解首次得出了有限能量的产生 [ 12 ]）。最近，人们发现了几个有限能量镜像解，它们与强引力系统有着密切的联系。这些引力模拟模型被称为加速边界对应 (ABC)。无限能量 ABC 解对应于最著名的时空，例如 Schwarzschild [ 13 ]、Reissner-Nordström (RN) [ 14 ]、Kerr [ 15 ] 和 de Sitter [ 16 ]。有限能量 ABC 解紧密刻画了众所周知的有趣弯曲时空终态，包括极值黑洞（渐近均匀加速镜 [ 15 , 17 – 20 ]）、黑洞残余（渐近恒速镜 [ 21 – 26 ]）和完全黑洞蒸发（渐近零速度镜 [ 12 , 27 – 32 ]）。尽管取得了这些进展，但要找到粒子谱简单的镜像解却非常困难。只有两个已知解具有解析形式，其中一个的谱
经典全息张量网络的欧几里得和洛伦兹作用
在没有全息原理 [3, 4, 5] 的传统量子引力解释 [1, 2] 中，量子态是整个宇宙的量子态。在这种解释中，玻恩规则的一个典型应用是暴胀多元宇宙场景 [6, 7, 8]。作者采取不同的方法，在三维反德西特时空/二维共形场论 (AdS 3 /CFT 2 ) 对应 [11, 12, 13, 14] 的背景下，在边界 CFT 2 的强耦合极限 [15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23]，提出了一种基于全息原理 [3, 4, 5] 的量子引力新解释 [9, 10]。在这种量子引力解释中，对基态或空间纯化量子热平衡态，即全息张量网络（HTN）[19, 20, 21]进行非选择性量子测量[24]，在量子力学的集合解释中，是通过完全消相干该量子态的量子相干性来实现的。消相干（即可观测量量子干涉的损失）正是通过引入超选择规则算子，然后将作用于 HTN 的希尔伯特空间的可观测量集限制为阿贝尔集（其元素与超选择规则算子可交换）来实现的[25]。作者将这种退相干称为经典化。量子引力的经典化不是经典引力；事实上，HTN 的经典化状态仍然是一种量子态，但却是一种高度非平凡的混合态。由于该量子态是乘积量子本征态的统计混合，因此存在负局部自由度 [10, 25]。到目前为止，我们已经在 HTN 的欧几里德区域对空间进行了经典化，即边界 CFT 2 的纯净量子热平衡态（包括基态）[9, 10, 25, 26]。然后，为了在 Lorentzian 区域中制定时间相关的 HTN，
使用TEV
ADS/CFT对应[4，5]是一种二元性，将D-二维的非杀伤性共形场理论（CFT）与（d + 1） - 二维渐近抗DE保姆（ADS）量子重力相关联。这种二元性提供了对量子重力的非扰动定义，这促使问题是如何将CFT中的自由度映射到一个更高维度的人。具体而言，我们试图了解该映射是否足够局部，可以将“恰好dual”的一个子集与边界子区域A的降低密度矩阵ρA相关联。这个问题，首先在[6-8]中提出的问题称为“子区域二元性”。作为“二元性”，这个问题的答案将提供包含与边界降低密度矩阵完全相同的信息中的东西。这个问题的主要进步来自对纠缠熵的研究，尤其是“量子极端表面”（QES）公式（2.3）及其与一系列作品[9-16]与量子误差校正的联系[9-16]，我们将在2.2中进行审查。发现的结果是，边界子区域的批量中有一个“纠缠楔”（ew）。使用边界降低密度矩阵ρA，我们可以从A中重建EW（a）中的所有内容，但没有任何补充。因此，此“纠缠楔重建”（EWR）为“子区域二重性”问题提供了答案。此外，假设EWR在[2，3]中证明，在ADS/CFT中几何状态的背景下，量子重力没有全局对称性。但是，这并不是故事的结尾。在[17，18]中，证明QES公式即使在大n或1 /g n扩展中的领先顺序也需要校正。因此，我们不能使用[13 - 16]中提出的程序来重建EW（a）中的所有内容，这质疑“双重性”的有效性。实际上，在[17，18]中提出的是，重建边界的散装子区域的问题与纠缠熵无直接相关，但实际上是“一次性状态合并”的问题。使用“一次性状态合并”中的想法，有人提议有一个楔形r（a）通常小于EW（a），我们可以重建所有操作员，而另一个较大的楔形G（a）除了我们无法重建任何操作员。另一方面，它在[1，19，20]中得到了证明
论引力代数的非平衡动力学
量子极值表面处方 [ 13 ] 在推导蒸发黑洞的 Page 曲线方面发挥了重要作用 [ 4 , 5 , 36 , 37 ]。从更广泛意义上讲，这强调了在量子引力背景下全面理解熵的重要性。揭示反德西特/共形场论 (AdS/CFT) 对应机制的关键一步在于精确确定有关体积自由度的信息如何在边界上编码。最近，算子代数的使用已经成为一种很有前途的工具，用于阐明量子引力、熵和信息之间的联系 [ 28 , 29 , 34 , 35 ]。特别是，适当考虑黑洞背景下的引力动力学自然会得出 II 型冯诺依曼代数 [ 10 , 47 ]。这些结果已经扩展到各个方向，例如其他时空[ 7 ， 11 ， 19 ， 26 ]或其子区域[ 2 ， 22 ， 30 ]，各种设置[ 1 ， 8 ， 14 ， 17 ， 24 ， 25 ， 38 ]和量子混沌领域[ 16 ， 18 ， 33 ]。最近回顾与本文相关的理论方面的文章包括[ 42 ， 43 ， 45 ， 46 ]。由此产生的引力代数似乎编码了量子引力中预期的大多数相关属性。一些涉及引力的过程，如黑洞蒸发，发生在平衡态之外。虽然平衡热力学对于理解黑洞物理和引力起到了重要作用，但某些过程需要脱离这一机制。冯·诺依曼代数在近来的发展中扮演着至关重要的角色，它为非平衡统计力学的形式主义提供了一条途径。在本文中，我们朝着这个方向迈出了第一步，将研究非平衡量子统计力学的一般设置（如 [ 6 , 20 , 39 ] 中所述）应用于全息背景下的引力代数。我们首先通过将引力代数耦合到外部库来实现这一点。这种耦合的实现要求引力代数与 [ 47 ] 的正则系综形式主义相关联。这样的引力代数是 II ∞ 型代数，由 III 1 型代数的交叉积产生。从物理上讲，这个交叉积对应于在边界理论中加入 1 / N 修正。虽然将边界理论与库耦合涉及一个简单的
（1）γμ∂ψ/∂xμ=（ω/c）ψ -David Maker博士
它被打破了，修复了David Maker关键词，Mandelbrot集，Dirac方程式，指标摘要，在1928年Dirac在1928年使他的方程式（1）平面空间（2）。，但空间通常不是平坦的，有力量。因此，在过去的100年中，人们不得不试图通过在仪表力量之后添加临时累积的量规力来弥补这一错误，直到基本理论物理学成为一堆混乱，火车残骸，一堆垃圾堆。因此，他们永远可以做的一切就是重新排列该垃圾堆，在最基本的理论物理学*，..永远。我们死了。顺便说一下，请注意，newpde（3）g µÖ（k µ µ）¶y /¶x µ =（w / c）y不是平坦的空间（4），因此可以解决此问题（5）。参考（1）g µ¶y /¶x µ =（w / c）y（2）球形对称性：（ gxökxx dx+ g y ik y yy dy+ g z z z z z+ g zz dz+ gtökttt idt）2 = zz = k tt = 1是平坦的空间，minkowski，如他的狄拉克方程式（1）。（3）newpde：g µÖ（k µ µ）¶y /¶x µ =（w / c）y，e，v。因此，我们不仅丢弃k µn（如参考文献1所做的那样）（4）在这里k o = 1-r h /r = 1 /k rr，r h =（2e 2）（2e 2）（10 40 n） /（mc 2）。n = .. -1,0,1，..分形尺度（下一页）（5）此NEWPDE K IJ包含一个Mandelbrot集（6）E 2 10 40 N n th fractal量表源（图1）术语（FIG1）项（来自等式13）也成功统一了理论物理学。n = 1个Zitterbewegung谐波坐标和Minkowski公制submanifold（长时间扩展）获得了我们观察到的DE Sitter Ambient Metric（D16，6.2）。等式。 4甚至为我们提供了时空r，t。 我们修复了它。等式。4甚至为我们提供了时空r，t。我们修复了它。例如：对于n = -1（即，e 2 x10 -40ºgm e 2）k ij然后通过检查（4）schwarzschild metric g ij;因此，我们刚刚从一个线圈中得出了一般相对论和重力常数g，n = 1（r r c而言，根据Schrodinger的1932年论文，没有观察到它。n = 0 newpde r = r h 2p 3/2状态复合3 e是baryons（不需要qCD），而新pde r = r h = r h复合e，v是4个标准的electroweak模型玻色子（4 eq.12 eq.12rotagations®ch.6），n = 0 n = 0，n = 0 n = 0 n = 0 n = 0 n = 0 n = 0，没有较高的taylor expliiot and lime gym gyk ij os o i ij os out us ij out，重新规范化和无限态度（Ch.5）：这非常重要，因此K UV提供了NEWPDE的一般协方差。因此，我们仅通过检查（弯曲的空间）Newpde而没有仪表来获得所有物理学！那么，NewPDE从哪里固定了？所有数学家都知道，凯奇（Cauchy）序列的限制是库奇（Cauchy）的真实数字（Cantor 1872）。因此，我们在这里所做的就是证明我们通过使用它来推导相关的有理cauchy序列来假设实际＃0。我们之所以这样做，是因为相同的假设（实际＃0）数学也意味着基本的理论物理学（例如，“结果”中的newpde）使它成为最终的Occam的剃须刀假设（0）暗示着最终的物理理论，这确实是一个重要的结果。没有什么比假设0更重要的了。
全息时空中物理计算机的约束
复杂性理论涉及计算数学模型的能力。人们普遍认为这些模型捕捉到了物理计算机的计算能力，但要使这种联系精确起来却很困难。例如，考虑一个量子电路模型，我们可能倾向于将电路深度等同于在物理计算机上实现计算所需的时间。通过假设能量有一个界限，可以通过 Margolus-Levinin 定理 [1] 精确地建立这种联系。然而，对于任何给定的幺正，都可以构造一个汉密尔顿量，它可以任意快速地实现该幺正，即使在有界能量的情况下 [2]。这意味着在这个汉密尔顿计算模型中，能量界限不足以将计算和物理时间概念联系起来。诸如此类的观察使得如何将物理计算机的极限与计算的数学模型联系起来变得不清楚。在本文中，我们朝着理解物理计算机的极限迈出了初步的一步。为了考虑物理计算机上的全部约束以及计算机可以利用的完整物理设置，我们考虑在量子引力背景下的计算。我们在 AdS / CFT 框架内工作，该框架声称渐近反德西特 (AdS) 空间中的量子引力与存在于该时空边界的纯量子力学理论（共形场论，CFT）等价。我们的主要结果是构建了一个幺正族，这是在熵为 S bh 的黑洞内部运行的计算机无法执行的，其中计算是在 n 个量子比特上进行的，并且 log S bh ≤ n ≪ S bh ，我们构建的族的大小为 2 o ( S bh )。因为 n ≪ S bh ，所以计算的输入本身并不与引力强耦合。相反，受到限制的必须是对这些小输入的计算。虽然我们最终感兴趣的是宇宙中计算机的物理极限，但在 AdS / CFT 对应背景下工作为我们提供了量子引力的精确框架。同样，计算机科学的一个基本观察是，计算机的能力对于计算模型细节的“合理”变化具有很强的鲁棒性：经典计算机可以用图灵机、均匀电路等来描述，解决给定计算问题所需的资源只会发生多项式变化。量子计算机同样具有同样的鲁棒性。这种鲁棒性表明，了解 AdS 中计算机的能力可能会产生更广泛适用的见解。天真地说，体量子引力理论和量子力学边界之间的 AdS / CFT 对偶表明量子引力中计算机的能力应该在某种程度上等同于量子计算机。我们可以想象在量子计算机上模拟 CFT，从而产生在对偶体图像中运行的任何计算的结果。然而，这种方法很复杂，因为边界 CFT 描述和体引力描述之间的映射可能呈指数级复杂度 [ 3 – 6 ] 。因此，从边界模拟确定体计算的结果本身可能非常复杂，从而导致体和边界之间的效率差异。一个有趣的观察是，这为量子引力计算机比量子计算机强大得多留下了可能性 [ 7 ] 。在这项工作中，我们给出了一种利用边界量子力学描述的存在来限制体计算的策略。我们假设体到边界映射的关键属性是状态独立性，在 AdS / CFT 中，当重建适当小的体子系统时，我们就拥有了这种属性。我们还利用这个映射是等距的。1