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结构过渡，电动传输和电子...
原子结构和电子带结构是理解超导性机理的基本特性。在双层ruddlesden-popper镍3 ni 2 O 7中发现压力诱导的高温超导性，在高达44.3 gpa的压力下，三层镍4 ni 3 O 10的原子结构和电子带结构。从单基线性P 2 1 /A空间组到四方I 4 /mmm左右的被识别出大约12.6〜13.4 GPA，并伴随着7K以下的电阻下降。密度功能理论的计算表明，NI 3 D Z2圆锥形的粘结状况可能会在高压级别上跨度，这可能使fermi级别的稳定性能够在高压下进行，从而使这可能会导致高压级别，从而使其能够高高地构成，从而使得较高的压力均可在高压级别上进行，从而使其能够高出范围。 4 Ni 3 O 10。 Trilayer Nickelate La 4 Ni 3 O 10与BiLayer La 3 Ni 2 O 7显示出一些相似之处，并具有独特的特性，为研究镍盐中超导性的潜在机制提供了一个新的平台。 关键字：LA 4 Ni 3 O 10，高压，同步子X射线衍射，结构过渡，DFT计算被识别出大约12.6〜13.4 GPA，并伴随着7K以下的电阻下降。密度功能理论的计算表明，NI 3 D Z2圆锥形的粘结状况可能会在高压级别上跨度，这可能使fermi级别的稳定性能够在高压下进行，从而使这可能会导致高压级别，从而使其能够高高地构成，从而使得较高的压力均可在高压级别上进行，从而使其能够高出范围。 4 Ni 3 O 10。Trilayer Nickelate La 4 Ni 3 O 10与BiLayer La 3 Ni 2 O 7显示出一些相似之处，并具有独特的特性，为研究镍盐中超导性的潜在机制提供了一个新的平台。关键字：LA 4 Ni 3 O 10，高压，同步子X射线衍射，结构过渡，DFT计算
超流二极管效应、自旋扭矩和稳健零点
我们考虑三层 F 1 F 2 F 3 约瑟夫森结，它们在二维上是有限的，并且每个铁磁体 F i (i=1,2,3) 具有任意磁化强度。三层夹在两个 s 波超导体之间，它们具有宏观相位差∆ φ。我们的结果表明，当磁化具有三个正交分量时，超电流可以在∆ φ = 0 处流动。利用我们的广义理论和数值技术，我们研究了电荷超电流、自旋超电流、自旋扭矩和态密度的平面空间分布和∆ φ 依赖性。值得注意的是，当将中心铁磁层的磁化强度增加到半金属极限时，自偏置电流和感应二次谐波分量显著增强，而临界超电流达到其最大值。此外，对于很宽范围的交换场强度和方向，系统的基态可以调整为任意相位差 ϕ 0 。对于中间层 F 2 中的中等交换场强度，可以出现 ϕ 0 状态，从而产生超导二极管效应，从而可以调整 ∆ ϕ 以产生单向无耗散电流。自旋电流和有效磁矩揭示了半金属相中的长距离自旋扭矩。此外，态密度揭示了相互正交磁化配置的零能量峰的出现。我们的结果表明，这种简单的三层约瑟夫森结可以成为产生实验上可获得的长距离自偏置超电流和超流二极管效应特征的绝佳候选者。
![arxiv：2503.08682v1 [cond-mat.supr-con] 2025年3月11日](/simg/d\d3bb4f23567874a28238010095a81665c911b0c9.webp)
arxiv：2503.08682v1 [cond-mat.supr-con] 2025年3月11日
通过密度功能理论加上动态均值字段理论，我们系统地研究纤维bi-Bi-layer la 3 ni 2 O 7（2222-LA327），混合单层单层La 5 ni 3 O 11（1212-LA5311）和LA 2 NIO 4在dop-下或高压下。我们发现，在已知的超导ruddles-den-popper（RP）镍盐中，通常通过孔掺杂或高压来实现Ni-E G轨道的增强的准粒子重量和局部自旋弹性，这表明它们是超导性的关键。我们还将实验合成的RP镍列入具有局部自旋力矩作为参数的相图中，其中旋转密度波/抗磁力磁性（SDW/AFM）的阶段，超导性和费米液体出人意料。最后，我们预测了一个有希望的超导RP镍的候选者，该镍是在“双层 - trilayer”堆叠序列中构建的。
![arxiv：2403.14620v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年4月9日](/simg/c\c74235aa5324890e0ad12bd07523db2e12583273.webp)
arxiv：2403.14620v2 [cond-mat.mes-hall] 2024年4月9日
Altermagnet是晶体学旋转对称性破坏自旋顺序的状态，尽管表现出Kramers非脱位带，但具有净零磁化。在这里，我们表明，单层，伯纳尔·比拉耶（Bernal Bilayer）和菱形三层石墨烯（Trilayer）在单层中与动量无关的局部自旋列秩序产生了p波 - 波，d波和f波 - altermagnets，从而在上面构成线性，二甲和立方体的跨度，并在其中描述了一个和观点的拓扑。 3次谐波在相互空间中。相同的结合也包含在带有Majorana Altermagnets的自旋三型列型超导体内。总的来说，这些发现突出了电子带结构在识别量子材料中这种外来磁性方面的重要性。我们描述了面内磁场对Altermagnets的影响，并在这些系统中提出了新型的自旋偏置拟南芥。
![arxiv：2406.17036v3 [cond-mat.supr-con] 2024年11月25日](/simg/5\5f53003b49b36bc738157a4c4770492ecdee5ac3.webp)
arxiv：2406.17036v3 [cond-mat.supr-con] 2024年11月25日
菱形石墨烯多层构成各种破碎的金属相以及超导体的配对机理和阶参数对称性的超导体保持不稳定。引人注目的是，实验揭示了具有近端诱导的ISSINS自旋轨偶联的菱形双层和三层石墨烯设备中突出的新超导区域。我们建议这些超导体来自常见的自旋正常状态，该状态自发地打破U（1）自旋对称性，从而支持软木剂模式。，我们表明这些软模式可以通过带旋转轨道耦合的在对称性的频带间散射事件中介导对配对，从而为旋转轨道启用的配对提供了有希望的解释。许多其他实验观察结果 - 包括超导性对自旋轨道耦合强度，平面磁场和费米表面结构的非平地依赖性 - 也自然而然地从我们的情况下遵循。
红外线石墨烯的红外共振拉曼 - 虹膜
摘要：很少的石墨烯具有低能载体，其表现为巨大的费米子，在运输和光散射实验中都表现出有趣的特性。将共振拉曼光谱的激发能降低至1.17 eV，我们将这些巨大的准粒子靶向在靠近K点的分裂带中。低激发能量削弱了可见的一些拉曼过程，并诱发了双层和三层样品中共振2D峰的子结构的更清晰的频率分离。我们遵循每个子结构强度的激发能量依赖性，并将双层石墨烯的实验测量与从头算的理论计算进行比较，我们追溯了对探测电子散布接近的电子散布和增强电子 - 唱机元件元素元素的关节效应的此类修改。关键字：石墨烯，拉曼，电子 - 声子，巨大的狄拉克费米，运输
![arxiv：2308.10939v3 [cond-mat.supr-con] 29 2024年3月29日](/simg/8\84d97198cd38122cdd0854b8f1092f7f51afdd0e.webp)
arxiv：2308.10939v3 [cond-mat.supr-con] 29 2024年3月29日
尽管没有净磁化，但一种被称为Altermagnet的抗铁磁体（称为Altermagnets）表现出一种非偏见的自旋切割带结构，让人联想到𝑑波超导体。这种独特的特征可以在低温杂散的无磁场内存设备中利用，从而提供了达到高存储密度的可能性。我们在这里确定近端altermagnet如何影响常规the -thave单重管超导体的临界温度𝑇。考虑到双层和三层，我们表明这种杂交结构可以用作流浪场的自由记忆设备，通过旋转一个Altermagnet的néel矢量来控制临界温度，从而提供无限的磁磁性。此外，我们的研究表明，Altermagnetism可以与超导性共存，直至Altermagnetic Order的临界强度，以及对非磁性障碍的传导电子对传导电子的影响的鲁棒性，从而确保在现实实验性的实验条件下对近亲的持久性。
扭曲石墨烯三叶草中的局部原子堆叠和对称性
图1：所选接口的干涉4D-STEM暗场成像。（a）4D-STEM方法的示意图，其中光束干扰用于提取堆叠顺序。（b）示意图说明了用于标记石墨烯三层的扭曲角，θ和层编号约定。（c）在扭曲的三层Moir'ES中实现的各种高对称堆叠配置的插图。（d，e）具有θ13≈0°（d）和θ13= 0的三角形的平均收敛束电子衍射图。22◦（e）。插图中突出显示了重叠的ttlg bragg磁盘。每个bragg磁盘归因于一层，在SI第6节中进行了主动。（f，h）虚拟暗场图像对应于1＆3的重叠。（g，i）与所有三层重叠相对应的虚拟暗场图像。比例尺分别为1 nm -1和25 nm（d，e）和真实空间（F – i）。
课程Vitae Tobias Markus Raphael Wolf
[P1] T. M. R. Wolf和C. Huang，“准玻色子近似在2D电子气体中产生准确的相关能量”，《物理评论研究》 6，033296（2024）。[P2] Y. Zeng，T。M. R. Wolf，C。Huang，N。Wei，S。A.A. Ghorashi，A。H。MacDonald和J. Cano，“超晶格调制双层石墨烯中的闸门可调拓扑阶段”，物理评论B 109，195406（2024）。[P3] C.[P4] W. Qin，C。Huang，T。M。R. Wolf，N。Wei，I。Blinov和A. H. MacDonald，“菱形三轮烯石墨烯中超导的功能重新归一化小组研究”，物理评论的物理评论信件130，146001（2023）。[P5] T. M. R. Wolf，M。F. Holst，M。Sigrist和J. L. Lado，“零零件材料中竞争相互作用的非职业多梁超导性”，《物理评论研究4》，L012036（2022）。[P6] T. M. R. Wolf，O。Zilberberg，G。Blatter和J. L. Lado，“磁性封装的扭曲的双层石墨烯中的自发山谷螺旋”，物理。修订版Lett。 126，056803（2021）。 [P7] T. M. R. Wolf，“扭曲层石墨烯系统的电子特性”，10.3929/ethz-b-000475934，博士学位论文（Eth Zurich，2021）。 [P8] T. M. R. Wolf，J。L. Lado，G。Blatter和O. Zilberberg，“扭曲的双层石墨烯中的电气可调式平坦带和磁性”，物理。 修订版 Lett。 123，096802（2019），Arxiv：1905.07651。 修订版 Lett。 122，126802（2019）。 修订版Lett。126，056803（2021）。[P7] T. M. R. Wolf，“扭曲层石墨烯系统的电子特性”，10.3929/ethz-b-000475934，博士学位论文（Eth Zurich，2021）。[P8] T. M. R. Wolf，J。L. Lado，G。Blatter和O. Zilberberg，“扭曲的双层石墨烯中的电气可调式平坦带和磁性”，物理。修订版Lett。 123，096802（2019），Arxiv：1905.07651。 修订版 Lett。 122，126802（2019）。 修订版Lett。123，096802（2019），Arxiv：1905.07651。修订版Lett。 122，126802（2019）。 修订版Lett。122，126802（2019）。修订版[P9] A. Strkalj，M。S。Ferguson，T。M。R. Wolf，I。Levkivskyi和O. Zilberberg，“进入有限的Luttinger液体液体耦合到嘈杂的电容铅的隧道”，Phys。[P10] T. M. R. Wolf，O。Zilberberg，I。Levkivkskyi，G。Blatter，I。Levkivskyi和G. Blatter，“底物诱导的石墨烯中底物诱导的拓扑小键”，Phys。B 98，125408（2018），Arxiv：1805.10670。
一种用于在RebA2CU3O7涂层导体中创建缓冲层流动散开架构
摘要当前流动分解器（CFD）是一个已知的概念，已被证明可以有效地降低REBA 2 Cu 3 O 7（Rebco; re = Rare Earth）涂层导体（CC）的破坏性热点的可能性，通过提高正常区域的传播速度。但是，CFD概念的实现需要在制造过程中的其他步骤，该过程已经很复杂，并且一直在努力找到一种简单的卷轴到卷式制造方法。这项工作报告了使用固体蒸气银硫化技术的缓冲层CFD（BCFD）架构的制造途径的细节，以在高温超导体胶带中调整金属稳定剂的几何形状。在不同条件下处理的AG 2 S/AG/GDBCO三层型的微观结构和超导属性的分析显示了我们如何使用BCFD体系结构实现了新的定制功能CC。在DC限制实验中，由于NPZV的强大增强，这种BCFD-sulfide结构允许比常规体系结构（60 V s-1 vs. 1.2 V s-1）发电速度快得多。