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脑尸检的简介
原理：硬膜下血肿通常是由硬膜下桥脉破裂引起的。尤其是在老年人中，它们可以在相对琐碎的创伤后发生。血液在硬膜下空间中自由移动，可能覆盖整个半球凸度。在急性情况下，血凝块是半液体，在尸检时从硬脑膜上滑动。几周后，凝块变硬并封装在膜中。以下缓慢的吸收过程。具有瀑布病史的老年人有多个获得硬膜下血肿的机会。和急性亚蛛网膜下腔出血与突然发作的病史一致，有时与恶心，呕吐，颈部僵硬，视力问题和/或意识丧失有关。Lobar浅表出血通常是脑淀粉样血管病的继发性；受影响的血管局限于瘦素和皮质灰质。该患者似乎没有颅底败血症或脑病的病史，因此不太可能下胸膜下肌瘤。发现了该患者，因此问题茎的直接原因尚不清楚。
阿鲁巴 AP-504、AP-505、AP-514、AP-515、AP-534、AP-535 ...
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量子电路的高效正确编译
摘要 — 量子算法的高级描述不考虑物理硬件的限制。因此，在量子计算机上实际执行量子电路形式的算法需要首先针对所需的目标架构对其进行编译。量子电路的编译依赖于有效的方法，才能适用于除琐碎实例之外的所有实例。为此，过去曾引入过不同的编译方法，但仍有改进的空间。此外，仅有高效的编译过程本身是不够的——生成的电路也必须正确。在这篇总结论文中，我们回顾了如何利用启发式搜索算法或精确推理引擎来优化现有的编译方法。此外，我们回顾了如何通过巧妙的数据结构（如决策图）来验证所获得结果的正确性。这说明了编译流程的核心步骤，该流程可以为许多实例生成最小或接近最小的结果，此外，还保证了整个过程的正确性。
稀释 П3+1чD 玻璃态的能量动量张量 - Tuhat
我们给出了色玻璃凝聚态有效理论中相对论重离子碰撞中初始色场的色玻璃能量动量张量的简明公式。我们采用具有非平凡纵向相关性的广义 McLerran-Venugopalan 模型，推导出弱场近似下对称核碰撞的 ð 3 + 1 Þ D 动态演化的简明表达式。利用蒙特卡罗积分，我们以前所未有的细节计算了 RHIC 和 LHC 能量下早期可观测量的非平凡快速度分布，包括横向能量密度和偏心率。对于具有破坏增强不变性的设置，我们仔细讨论了 Milne 框架原点的位置并解释了能量动量张量的分量。我们发现纵向流动与标准 Bjorken 流动在 ð 3 + 1 + D 情况下有所不同，并提供了这种影响的几何解释。此外，我们观察到快速度剖面侧面的普遍形状，无论碰撞能量如何，并且预测极限碎裂也应在 LHC 能量下保持。
为什么开放经济模型的全球和本地解决方案......
我们比较了开放经济不完全市场模型的全局（定点迭代）和局部（一阶、高阶、风险稳态和拟线性）解。主力禀赋模型的周期矩与数据大致一致，并且在校准到相同数据目标的解之间也相似，但脉冲响应和谱密度不同。替代局部解产生几乎相同的结果。校准它们需要非平凡的利率弹性，这使得净国外资产（NFA）“粘性”，导致它们在改变预防性储蓄（例如，增加收入波动、增加资本管制）的实验中与全局解截然不同。分析和数值结果表明，我们的发现是由于不完全市场下 NFA 的近单位根性质及其自相关的不精确解。这些发现扩展到偶尔具有约束力的抵押品约束的突然停止模型。此外，当受到约束时，拟线性方法会产生较小的金融溢价和宏观经济反应。
斐波那契准晶体中的拓扑超导性
我们研究了一维拓扑超导体（例如沉积在超导表面上的磁性原子链）的斐波那契准晶体（QC）排列的特性。我们发现了QC特性与Majorana Bound状态（MBS）之间的一般相互排斥的竞争：QC间隙内部没有MB，MBS在QC子gap状态中永远不会表现为QC子gap状态，并且同样，QC子gap状态也不是关键或蜿蜒的QC子gap状态。令人惊讶的是，尽管进行了竞争，但我们发现QC仍然对实现MBS实现拓扑超导性非常有益。这两者都导致在参数空间中具有MBS的其他大型非平凡区域，这些区域在晶体系统中在拓扑上是微不足道的，并增加了保护MBS的拓扑间隙。我们还发现，纤维菌质量控制的近似值显示最大的好处。因此，我们的结果促进了QC，尤其是它们的简短近似值，作为改善实现MBS的实验可能性的吸引人平台，并且通常突出了不同拓扑之间的基本相互作用。
Su-Schrieffer-Heeger模型中断开分区的拓扑纠缠属性
我们研究了Su-Schrieffer-Heeger模型的断开纠缠熵S D。s d是连接和断开的两分纠缠连接的结合，可消除所有面积和批量法贡献，因此仅对在基态歧管中存储的非本地纠缠敏感。使用分析和数值计算，我们表明s d的行为就像拓扑不变，即，它分别在拓扑琐事和非平凡的阶段中量化为0或2log（2）。这些结果也存在于存在对称性疾病的情况下。在将两个阶段分开的二阶相变处，S d显示了类似于常规顺序参数的规模缩放行为，这使我们能够计算纠缠关键指数。为了证实S D的量化值的拓扑来源，我们显示了后者在以量子淬灭的形式应用单一时间演变后如何保持量化，这是与粒子孔对称性相关的拓扑不变的特征。
![arxiv：2502.14861v1 [cond-mat.mtrl-sci] 2025年2月20日](/simg/g:\will\search\icon\source\6\6963b17f2090d74d434fe6359e7867248b3340aa.webp)
arxiv：2502.14861v1 [cond-mat.mtrl-sci] 2025年2月20日
堆叠的二维晶格的异质结构在设计新型材料特性方面表现出了巨大的希望。作为这种系统的原型示例，六角形共享的蜂窝 - 卡加姆晶格已在各种材料平台中实验合成。在这项工作中，我们探索了蜂窝状晶格的三个旋转对称变体：六边形，三亚贡和双轴相。分别表现出二轴和双轴相分别表现出微不足道的不体和狄拉克半分条带结构，但六边形相位的六角相构成了一个高阶拓扑相，由γ点附近的频带倒置驱动。这突出了与六角形同型系统中观察到的k点的传统频带反转的关键区别。fur-hoverore，我们演示了这些阶段的不同拓扑特性如何导致由扭曲或晶格不匹配的HK Sys-sys-sys形成的Moir'E异质结构内的网络带结构。可以通过蜂窝和kagome系统之间的外在扭曲或固有的晶格不匹配来实验观察这些网络带结构。
![arxiv：2409.08627v1 [Quant-ph] 13 Sep 2024](/simg/g:\will\search\icon\source\e\e0d6b8d2305444681376d085492d460ccff0d0d8.webp)
arxiv：2409.08627v1 [Quant-ph] 13 Sep 2024
引言。—量子热力学[1-9]是一个具有研究的研究领域，其中在包括热发动机和冰箱在内的各种中和纳米驱动器中都寻求真正的量子效应[10，11]。在热力学过程中寻求量子效应远非琐碎的任务。正如恩里科·费米（Enrico Fermi）在1936年夏季会议上在哥伦比亚大学（纽约）举行的讲座中清楚地解释的[12]，“在纯热力学中，基本定律被认为是基于实验证据的假设，并且结论是从他们的情况下得出的，而没有进入景象机制。”热力学具有一个全等特征，提供对经典和量子设置有效的预测。为了在热力学的背景下找到真正的量子优势（GQA），显然需要超越平衡条件并研究量子系统的非平衡动力学。在这种情况下，Alicki和Fannes [13]于2013年首次引入的量子电池最近引起了很多关注[15-17]。
通过交替循环的完美匹配的最短重新配置
组合重新构造是一个基础研究主题，它阐明了组合（搜索）问题的解决方案空间，并连接了各种概念，例如优化，计数，枚举和采样。以其一般形式，组合重新配置与组合问题的配置空间的特性有关。组合问题的配置空间通常表示为图形，但其大小通常在实例大小中指数。因此，组合重新配置上的算法问题并不是微不足道的，需要新颖的工具才能解决。有关最近的调查，请参见[11，7]。在组合重新配置的研究中遇到了两个基本问题。第一个问题询问在配置空间中两个给定解之间的路径，即两种溶液的可达性。第二个问题询问是否存在两个给定解决方案之间的路径的最短长度。第二个问题通常称为最短的重新构造问题。在本文中，我们重点介绍了对匹配的发现问题，即独立边缘的集合。有几种定义配对的配置空间的方法，其中一些已经在文献中进行了研究[8、9、6、3、2]。我们将在第1.1节中解释它们。我们研究了另一个配对的配置空间，我们称之为交替的路径/循环模型。该模型是由匹配多型匹配的邻接动机，我们将很快看到。参见图1作为示例。在模型中，我们给出了一个未方向且未加权的图G，还有一个整数k≥0。配置空间的顶点集由g的匹配至少至少k组成。G中的两个匹配M和N在配置空间中相邻，并且仅当它们的对称差异M n：=（M n）\（M n）\（M n）是单个路径或循环时。特别是我们对k = |的情况感兴趣。 V（g）| / 2，即完美匹配的重新配置。在这种情况下，模型被简化为交替的循环模型，因为M△N不能有路径。在交替循环模型下，两个完美匹配的可达到性是微不足道的：答案总是肯定的。这是因为两个完美匹配的对称差异总是由顶点 - 局部循环组成。因此，我们专注于交替循环模型下的最短完美匹配重新配置。