XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemVORTEX
罗斯蒙特 8800D 系列涡街流量计
0.5/ 15 8800DF005 0.70 至 25.0 0.21 至 7.6 6.50 至 250.0 1.98 至 76.2 1/ 25 8800DF010 0.70 至 25.0 0.21 至 7.6 6.50 至 250.0 1.98 至 76.2 8800DR010 0.25 至 8.8 0.08 至 2.7 2.29 至 87.9 0.70 至 26.8 1.5/ 40 8800DF015 0.70至25.0 0.21至7.6 6.50至250.0 1.98至76.2 8800DR015 0.30至10.6 0.09至3.2 2.76至106.1 0.84至32.3 2/ 50 8800DF020 0.70至25.0 0.21至7.6 6.50至250.0 1.98至76.2 8800DR020 0.42至15.2 0.13至4.6 3.94至151.7 1.20至46.2 3/ 80 8800DF030 0.70至25.0 0.21至7.6 6.50至250.0 1.98至76.2 8800DR030 0.32至11.3 0.10至3.5 2.95 至 113.5 0.90 至 34.6 4/ 100 8800DF040 0.70 至 25.0 0.21 至 7.6 6.50 至 250.0 1.98 至 76.2 8800DR040 0.41 至 14.5 0.12 至 4.4 3.77 至 145.2 1.15 至 44.3 6/ 150 8800DF060 0.70 至 25.0 0.21 至 7.6 6.50 至 250.0 1.98 至76.2 8800DR060 0.31至11.0 0.09至3.4 2.86至110.2 0.87至33.6 8/ 200 8800DF080 0.70至25.0 0.21至7.6 6.50至250.0 1.98至76.2 8800DR080 0.40至14.4 0.12至4.4 3.75至144.4 1.14至44.0 10/ 250 8800DF100 0.90至25.0 0.27至7.6 6.50至250.0 1.98至76.2 8800DR100 0.44至15.9 0.13至4.8 4.12至158.6 1.26至48.3 12/300 8800DF120 1.10 至 25.0 0.34 至 7.6 6.50 至 250.0 1.98 至 76.2 8800DR120 0.63 至 17.6 0.19 至 5.4 4.58 至 176.1 1.40 至 53.7
尾流涡研究需求 - TRIMIS
研究需求文件是专题网络 WakeNet2-Europe 的最终交付成果，是第六框架计划的一部分（合同编号 G4RT-CT-2002-05115）。WakeNet2-Europe 合作伙伴的专业知识涵盖了尾流湍流相关问题的整个范围，包括例如研究如何通过升力翼测量产生涡流，以及在真实操作环境中模拟重要的气象因素对涡流动力学实施的影响。虽然正在考虑的现象非常复杂，但基本问题是需要什么程度的细节才能掌握具有挑战性的操作尾流湍流相关问题。特别是，基于正式安全评估的新程序的批准在这里起着至关重要的作用。本文档描述了一组专家（基本上是 WakeNet2-Europe 合作伙伴）对尾流湍流领域的“研究需求”，并从一些外部方（例如 WakeNet-USA）那里获得了宝贵的意见。第一部分概述了尾流问题，该问题的特点是尾流遭遇风险与机场和空域容量之间的平衡。介绍了一些在不影响安全性的情况下提高容量的方案（CONOPS），然后讨论了改进评估安全问题的方法所需的研究。第二部分提供了更详细的信息，以阐明为什么需要在各个领域进行具体研究。它将特别有助于
Majorana涡流模式的微波光谱
在某些基于Fe的超导体的涡流核心中观察到零偏置电导峰，引发了人们对涡旋结合的主要州的重新兴趣。这些材料被认为在其大相位上是内在拓扑的，因此避免了超导体 - 触发器异质结构中遇到的潜在有问题的界面物理学。然而，我们无法衡量非局部涡流的拓扑量子状态（即涡旋对的电荷）的拓扑量子状态，从而阻碍了涡旋主要模式的非阿布尔统计数据的进展。在本文中，我们从理论上提出了Majorana Vortex对电荷的基于微波的电荷奇偶校验读数。涡流上方的微波谐振器可以将其搭配到电荷，从而使Majoraana Parity的分散读数。我们的技术也可以用于常规超导体的涡旋中，并允许人们探测涡流结合的准颗粒的寿命，该粒子目前超出了现有的扫描隧道显微镜功能。
罗斯蒙特 8800D 系列涡街流量计
变送器自动执行连续自我诊断。用户可以对变送器数字信号进行在线测试。提供高级模拟诊断。这样可以通过电子设备内置的流量信号发生器对电子设备进行远程验证。传感器强度值可用于查看过程流量信号并提供有关过滤器设置的信息。
VORTEX® S 系列收发器 - L3Harris
L3Harris VORTEX S 收发器提供实时全动态视频 (FMV) 和其他网络数据，用于态势感知、目标定位、战斗损伤评估、监视、中继、车队监视操作和其他需要目视目标的情况。凭借无与伦比的波形设置，VORTEX S 可与空中几乎所有大型机身、无人机和瞄准吊舱以及地面上的所有 ROVER® 和其他远程视频终端和战术操作中心互操作。
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
涡流引燃气加热器手册
4. VPGH 上游和下游的压力表安装在靠近设备的位置。在正确的 VPGH 设置下（入口和出口管线没有限制），上游压力表读数等于主管线的上游压力。相应地，VPGH 出口处的读数等于主管线的下游压力。5. 如果 PRS 可能出现无流量条件（零需求），则需要关闭阀以防止下游过压。建议在 VPGH 上游使用 ¾'' Fisher 627M 或在 VPGH 出口侧使用自操作 Fisher 627。Fisher 627M 感应下游压力，其设定点高于主调节器输送压力（与弹簧的操作范围成比例），因此，在完全打开或完全关闭的位置运行。在 VPGH 高压应用中（入口 PRS 压力等于或高于 1,000 psi），建议使用直径为 ¼'' 的 Fisher 孔口。 3/8 英寸孔口适用于低和中等 PRS 入口压力
超级流体涡流晶体的量子熔化
量子涡旋是量子超流体中的拓扑缺陷，在宏观尺度上，这些阶段揭示了量子性。量子涡流物质是一个有趣而多学科的研究领域[1-3]，它吸引了理论家和实验家。虽然在超级流体制度中深处的精力激励上，但涡流的凝结为理解相邻的非沉积阶段和相关的相变提供了自然框架[4-6]。在旋转整个系统的情况下，在低温下出现了超流体涡流中的丰度[7-10]。正如Abrikosov [11]在外部磁场中与II型超导体紧密相关的上下文中首先发现的，在热力学极限下，常规涡流晶体基态可以出现。它会自发打破（磁）翻译和旋转对称性。在二维极限中，对低能集体激发（称为Tkachenko Waves [12]）的研究一直是广泛理论上的主题，如[13 - 24]这样的作品所证明的。此外，在冷原子实验中，在极低的温度下成功地进行了对Tkachenko波的实验观察[25]。值得注意的是，也有人建议Tkachenko模式可以解释脉冲星的动力学[26]。鉴于涡旋的两个横向笛卡尔坐标构成了一对规范的变量[8，27 - 29]，因此涡旋代表了固有的模糊实体，其本质上的模糊实体与不成比例的面积与基本玻色子密度成反比。因此，随着晶体内的涡流密度接近玻色子密度的大小，涡旋位置中的量子机械波动与涡流之间的距离相当。粗略估计依赖于Lindemann标准和小规模的精确对角线数值模拟，表明当填充分数大约在1到10之间时，涡流晶体会在零温度下实现量子熔化[8]。在这里，填充分数在以下内容中称为ν，定义为玻色子密度n b和涡流密度，n v之间的比率。这种量子熔化现象的确切性质仍然很糟糕，代表了该领域的长期挑战。分形式弹性双重性[30 - 37]及其前身[38 - 42]提供了一种出色的框架，以研究可能的熔融机制，因为它自然融合了脱节和错位，这些脱位和位错是固体中拓扑缺陷[43]。一个人也可以轻松地掺入va-cancy和间质缺陷[31，34]。在这种形式主义中，量子熔化可以通过一系列的相变实现，其中动态缺陷场扮演了希格斯字段的作用。这种方法在[44]中率先进行的涡流晶体研究中发现了实际应用。除了对各种缺陷之间的静态相互作用的计算之外，这还发现了几个连续的量子希格斯过渡，这些过渡是由缺陷的凝结触发的。在本文中，我们提供了有关二维超氟涡流晶体量子熔化的新见解。值得注意的是，发现涡流晶体的量子熔化可能是由空缺或间质的凝结来提到的，导致最初在经典的有限限制性问题中研究的含量涡旋超固体的出现[45，46]。我们的起点是tkachenko模式的有效理论，在二次近似中，该理论降低了紧凑型标量场的Lifshitz理论[21，24，46，47]。这是快速旋转极限的超氟涡流晶体的良好粗粒描述，其中冷凝水仅占据了最低的Landau水平。在该领域理论中，我们讨论了对称范围的磁性顶点算子的命运，这些磁性顶点算子在特殊条件下与涡流晶体中的空位和间质缺陷相对应。从先前的工作中汲取灵感[5，48]，我们确定哪种填充ν这样的磁性顶点操作员在重生群体（RG）sense
quasi-two维涡旋在$ {\ rm thh}
对最近发现的高温超导体THH 10提出了对涡旋阶段和涡流动力学的全面研究，其在170 GPA时T C = 153 K。获得的结果强烈表明涡流相变的二维（2D）特征在Thh 10中。激活能在低场区域的磁场上产生对数依赖性u 0 ln（h），而在高场面中，幂律依赖性u 0〜H-1在高场区域中，向从2D状态到三维集体固定方案的交叉信号。此外，固定力局部依赖性展示了在t c附近的表面型固定的优势。热激活能（U 0），衍生在热活化的流动流理论中，将非常高的值与Ginzburg Number GI = 0一起以高于2×10 5 k的速度。039–0。085，仅比Bisrcacuo酸盐和10-3-8个基于铁的超导体家族低。这表明热闪光在超水的涡旋晶格的动力学中的巨大作用，其物理学类似于基于铁和铜的高温超导体的物理学。
“ CST” Vortex抑制剂LPCB批准
“ CST”涡流抑制剂可用于安装在清洁储水箱中的泵吸入管的附件。他们的设计是消除泵吸管中的任何涡流，因此确保泵始终完全底漆。这可以防止泵损坏，从而确保达到最大的交付。