XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemWigner
Integrated strategy for real-time wind power fluctuation ...
在国内和国际文献中，在使用混合储能系统来减轻风能波动的策略方面取得了广泛的进步。Long [13]提出使用小波分解理论将风电场的原始输出功率分解为多个尺度，并采用模糊控制，以优化混合储能系统的初始功率分配。但是，小波分解层的选择会影响分解结果。Xianjun和Jia [14-15]提出了一种改进的小波包抑制策略，该策略不仅符合风电网连接标准，而且还降低了电荷分离开关频率，从而增强了存储系统的经济活力。Zhang [16]提出了平均滑动和EMD，以获得网格连接和储能功率信号，目的是最大化净福利以完成储能系统配置。guo [17]提出了通过考虑最新电荷（SOC）并配置额定功率和容量和容量和容量来分解混合能源系统功率。使用自适应变分模式分解（VMD）算法，Xiao [18]通过结合超级电容器和氢储罐的状态来分配内部功率，从而自适应地分解风力。fang [19]使用VMD和Wigner – Ville分布算法来处理原始功率数据，并应用了混乱粒子群优化算法来解决两阶段的每月和日前优化问题。Xidong [20]提出了一种方法，该方法将最佳的指数平滑与Ceemdan结合在一起，以获得与网格连接和存储的功率，从而促进了存储系统中的内部功率分配。
光子变化的量子状态：统一特征
非经典状态是量子连接[1-4]，量子传感和计量学[5-11]，量子计算[12-14]和量子加密[15 - 18]的关键推动因素。尤其是高斯州（例如，挤压状态）在量子信息理论中被广泛考虑，用于在连续变量系统中提供非经典性[27-33]。然而，高斯州在各种应用中的量子至高无上都缺乏一些可降低的特性（例如，wigner函数负性）[30]，包括quantum感应和量子计算[10，34]。因此，在量子系统和网络中识别和表征提供性能增长但易于准备的新的非高斯州的新类别非常重要。光子添加的量子状态（PAQSS）[35 - 38]和光子提取的量子状态（PSQSS）[39 - 43]是两种重要的非高斯州，它们表现出非clas骨行为[44 - 49]。分别称为高斯状态上的光子降低或光子辅助操作所产生的非高斯量子状态，分别称为光子添加的高斯状态（PAGSS）和光子提取的高斯状态（PSGSS）。已显示了几种应用程序的PAGS和PSGS的好处，包括量子通信[50 - 52]，量子密钥分布[53 - 55]和量子传感[56 - 58]。虽然在过去的三十年中已经取得了显着的进步[4，35 - 43]，但对光子添加和光子提取状态的完整而统一的表征（就特征函数而言，
1 a 2d van der waals材料用于Terahertz发射...
1。Andrei，E。Y.等。 Moiré材料的奇迹。 nat Rev Mater 6，201–206（2021）。 2。 Cao，Y。等。 在魔术角石墨烯超级晶格中半填充时相关的绝缘体行为。 自然556，80–84（2018）。 3。 Tang，Y。等。 在WSE2/WS2Moiré超级晶格中模拟Hubbard模型物理。 自然579，353–358（2020）。 4。 Regan，E。C。等。 Mott和Wigner Crystal态在WSE 2 /WS 2Moiré超级晶格中。 自然579，359–363（2020）。 5。 Wang，L。等。 在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。 nat Mater 19，861–866（2020）。 6。 Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Andrei，E。Y.等。Moiré材料的奇迹。nat Rev Mater 6，201–206（2021）。2。Cao，Y。等。 在魔术角石墨烯超级晶格中半填充时相关的绝缘体行为。 自然556，80–84（2018）。 3。 Tang，Y。等。 在WSE2/WS2Moiré超级晶格中模拟Hubbard模型物理。 自然579，353–358（2020）。 4。 Regan，E。C。等。 Mott和Wigner Crystal态在WSE 2 /WS 2Moiré超级晶格中。 自然579，359–363（2020）。 5。 Wang，L。等。 在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。 nat Mater 19，861–866（2020）。 6。 Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Cao，Y。等。在魔术角石墨烯超级晶格中半填充时相关的绝缘体行为。自然556，80–84（2018）。3。Tang，Y。等。 在WSE2/WS2Moiré超级晶格中模拟Hubbard模型物理。 自然579，353–358（2020）。 4。 Regan，E。C。等。 Mott和Wigner Crystal态在WSE 2 /WS 2Moiré超级晶格中。 自然579，359–363（2020）。 5。 Wang，L。等。 在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。 nat Mater 19，861–866（2020）。 6。 Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Tang，Y。等。在WSE2/WS2Moiré超级晶格中模拟Hubbard模型物理。自然579，353–358（2020）。4。Regan，E。C。等。 Mott和Wigner Crystal态在WSE 2 /WS 2Moiré超级晶格中。 自然579，359–363（2020）。 5。 Wang，L。等。 在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。 nat Mater 19，861–866（2020）。 6。 Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Regan，E。C。等。Mott和Wigner Crystal态在WSE 2 /WS 2Moiré超级晶格中。自然579，359–363（2020）。5。Wang，L。等。 在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。 nat Mater 19，861–866（2020）。 6。 Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Wang，L。等。在扭曲的双层过渡金属二分法中相关的电子相。nat Mater 19，861–866（2020）。6。Cao，Y。等。 魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。 自然556，43-50（2018）。 7。 lu，X。等。 超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。 自然574，653–657（2019）。 8。 Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Cao，Y。等。魔法石墨烯超级晶格中的非常规的超导性。自然556，43-50（2018）。7。lu，X。等。超导体，轨道磁铁和魔法双层石墨烯中的相关状态。自然574，653–657（2019）。8。Cai，J。等。 扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。 自然622，63-68（2023）。 9。 Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Cai，J。等。扭曲的Mote2中分数量子异常圆度状态的签名。自然622，63-68（2023）。9。Park，H。等。 观察分数量化的异常霍尔效应。 自然622，74–79（2023）。 10。 Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Park，H。等。观察分数量化的异常霍尔效应。自然622，74–79（2023）。10。Zeng，Y。等。 MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。 自然622，69–73（2023）。 11。 lu，Z。等。 自然626，759–764（2024）。Zeng，Y。等。MoiréMote2中分数Chern绝缘子的热力学证据。自然622，69–73（2023）。11。lu，Z。等。自然626，759–764（2024）。多层石墨烯中的分数量子异常霍尔效应。12。Xu，F。等。观察整数和分数量子异常大厅效应
量子脑网络：透视 - 珍珠
由于量子物理学的起源，人类观察者在波动函数的干扰崩溃中的作用是核心作用。对我们的经典直觉挑战导致了一系列提出的悖论，这主要是由于显微镜量子现象推断了我们独特的宏观人类经验。违反直觉的Gedankenexperments，如Schr odinger的Cat [1]和Wigner的朋友[2]的著名案例，说明了假设量子理论的后果[3]的历史困难。进一步，还提出了关于大脑过程中可及量子现象的风险猜想，特别是为了使人类自由意志，思想模型，决策和意识[4-6]。从这个意义上讲，从硬件和湿软件科学的娱乐性到尖端应用程序，在科学和技术上都是开创性的，人们在人类大脑与量子计算机（QC）之间建立了更紧密的联系。但是，我们对大脑，思想以及意识可能含义的任何理解仍然是基本的。这使得直接将大脑与外部量子设备或量子处理器连接起来很难[7，8]。尽管如此，人工智能（AI）可能会在我们的营救中实现这一原本不可能的任务，在21世纪的这一点上。在过去的几十年中，我们可能会发现自下而上的方法，以考虑生物学特性与量子态的合并。在量子生物学的情况下，可能的量子特征可能解释了光合作用的效率[9]。此外，正在研究神经形态技术以节省能量并增强AI应用[10]。最近，在量子计算机中提出并实现了以生物启发的量子人工寿命[11]，而神经形态量子
![拓扑带和异常大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的层层天际[1-3]鉴定](/simg/a\a16a147c34bb7d9c5aaf53365a576510b45efe3c.webp)
拓扑带和异常大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的层层天际[1-3]鉴定
在拓扑带和异常的大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的Skyrmions已鉴定出二维平台中的分数Chern绝缘子阶段。尽管没有外部磁场，但这些阶段破坏了时间转换对称性，并且与著名的分数量子厅效应表现出很强的相似性。他们提出了拓扑平坦带（没有动能）和兰道水平之间的广泛类比[4]。对于一类特定的实验相关带（称为理想频段），甚至在这些频段和常规的Landau级别之间建立了映射。此映射通常将[5]与频带的轨道绕组联系起来，称为Skyrmion，类似于磁系统中的非平凡自旋纹理。这项实习的目的是研究拓扑平坦带中轨道天空的形成。通过求解具有超晶格（Moiré）电势的连续模型，将研究拓扑轨道天空的稳健性，以超出理想情况以外的通用频段。一个目的是探索实际空间和动量拓扑之间的Landau水平二元性如何扩展到真正的拓扑结束。此外，电子相互作用可以稳定具有拓扑特性的Wigner晶体[6]。使用Hartree-fock方法，将研究这种对称性状态的轨道天空纹理。典型的示例将包括扭曲的双层石墨烯，扭曲过渡金属二分法和菱形多层石墨烯的模型。[1] arXiv:2408.12652 [6] Dong, Wang, Vishwanath, Parker, PRL 2024 Please, indicate which speciality(ies) seem(s) to be more adapted to the subject: Condensed Matter Physics: YES Soft Matter and Biological Physics: NO Quantum Physics: YES Theoretical Physics: YES
physrevb.109.075201.pdf
许多复杂的晶体在高温下表现出晶格导热率甚至增加，这偏离了传统的声子理论给出的传统1/ t衰减趋势。在本文中，我们预测Al 2 O 3的导热率与从室温到接近熔点（2200 K）的实验数据相匹配。发现晶格导热率是由声子，diffuson和辐射的贡献组成的。声子粒子导热性大约衰减〜t -t -1。14在考虑四频（4PH）散射以及对晶格常数和谐波和谐波力常数（AFCS）的有限温度校正之后。diffuson（带间隧穿）导热率大约增加到〜t 0。43。辐射导热率增加为〜t 2。51，由于随温度的呼声宽度增加而略小于〜t 3，这增加了光子消光系数并减少了光子平均自由路径（MFP）。在室温下，声子，扩散和辐射分别贡献约99、1和0％。在2200 K时，它们的贡献分别更改为61％，20％和19％。4PH散射在超高温度下很重要，将声子导热率降低了24％。在超高温度下，谐波和AFCS的有限温度软化效应最多增加了36％。我们还验证了绿色-Kubo分子动力学可以像Wigner形式主义一样捕获声子的粒子和波性质。在超高温度下，发现光子MFP在100 nm处，应考虑用于对薄膜的实验测量。在本文中，我们旨在增强对超高温度下复杂晶体中晶格导热率的理解，从而有可能促进对适合这种极端条件的材料的进一步探索。
都灵理工学院机构库
蒙特卡洛 (MC) 方法已用于计算半导体中的半经典电荷传输超过 25 年，是微电子器件模拟最强大的数值工具 [1]。然而，当今的技术将器件尺寸推向了极限，传统的半经典传输理论已不再适用，需要更严格的量子传输理论 [2]。为此，人们提出了各种基于格林函数 [3] 或维格纳函数 [4] 方法的电荷传输量子动力学公式。虽然这种量子力学形式允许严格处理相位相干性，但它们通常通过纯现象学模型描述能量弛豫和失相过程。人们还提出了一种用于分析载流子-声子相互作用下的瞬态传输现象的完整量子力学模拟方案 [5]。然而，由于需要大量计算，其适用性仍然仅限于短时间尺度和极其简单的情况。因此，尽管人们付出了很多努力，尽管在研究这些量子动力学公式方面取得了无可置疑的智力进步，但它们在强散射动力学存在下的实际设备中的应用仍然是一个悬而未决的问题。Datta、Lake 和同事的最新成果似乎很有希望 [6]。然而，他们的稳态格林函数公式不能应用于时间相关的非平衡现象的分析，而这种现象在现代光电器件中起着至关重要的作用。在本文中，我们提出了一种广义 MC 方法来分析量子器件中的热载流子传输和弛豫现象。该方法基于控制单粒子密度矩阵时间演化的动力学方程组的 MC 解；它可以被视为对开放系统的扩展
磁振子谱的量子计算
相互作用系统通常以它们的基态和低能激发的特性为特征。例如，在自旋系统中，即使基态可能相似，低能激发的特征也可以将海森堡模型与伊辛或 XY 模型区分开来。在量子材料中，可以通过仔细对它们的激发进行分类来区分各种各样的有间隙系统（由电荷密度波、强关联或超导引起）。低能激发的特性因材料所表现出的物理行为而异。考虑一个绝缘体，其低能行为可以用相互作用的自旋很好地描述。它将表现出与金属费米液体不同的低能激发，而金属费米液体的低能行为可以用电子准粒子很好地描述。此外，不同的探针（如光导率、中子散射或光发射）可以探测系统的不同方面。举一个具体的例子，我们来看看 Fe 基超导体 FeSe 的低能激发。我们已经从自旋（中子）[ 1 ] 和电荷（光学）[ 2 ] 两个角度对这些激发进行了研究。这两个角度提供的关于材料的相关信息相互补充。有些多体相互作用系统可以通过分析确定其光谱。在自旋系统中（如 XY 模型），Holstein-Primakoff [ 3 ] 或 Jordan-Wigner [ 4 ] 变换会将系统转换为可以立即确定激发光谱的形式。这是因为自旋系统的激发实际上具有费米子特性，而这种特性在原始自旋图像中很难提取。另一种方法是猜测波函数，然后获得激发，例如 BCS 理论 [ 5 ] 或量子霍尔效应 [ 6 ]。然而，对于一大类系统，还没有已知的精确解，必须通过数值方法获得编码低能激发的相关函数。可以通过以下方式实现
![arxiv：2009.03415v1 [Quant-ph] 7 Sep 2020](/simg/d\d3bb386d6ea45ddf7e48aaf2b5f921d36436c021.webp)
arxiv：2009.03415v1 [Quant-ph] 7 Sep 2020
非积分性，多体物理学，复杂性，千古性和熵产生之间的联系是统计力学的基石。量子混乱的目的是将这些问题扩展到量子域中。在这方面的基础作品包括将经典周期性轨道与状态级统计密度[1]的密度[1]，Wigner函数[2]的证明和量子疤痕相连的半经典方法[3]和与随机MA-Trix理论的连接。搜索混乱的这些足迹，以及独立于任何经典限制的“真实”量子混乱的表征，从基础观点也对量子信息处理都产生了重要的后果。例如，此类研究在量子系统中的复杂性，并在信息处理方案（如量子模拟）中起着至关重要的作用，例如量子模拟，这些模拟优于其经典对应物。量子域中混乱的表征自来就引起了很多争议，与其经典的反应部分不同，统一的量子进化保留了两个初始状态向量之间的重叠，因此排除对初始条件的持久性。但是，一项更深入的研究揭示了量子系统中的混乱。在过去的几十年中，已经对这些问题进行了广泛的研究，并且已经发现了古典混乱的几个量子特征。有趣的是，这与对实验室中单个量子系统的精致控制以及与不可融合/混乱的哈密顿量相干驱动这些系统的能力。otoc在量子最新趋势包括涉及量子混乱与超时订购的相关因子（OTOC）的连接以及多体系统中量子信息的扰动速率以及量子统计力学的基础，从量子统计力学的基础，量子相位转换的基础，以及一手的量子上的量子，到了其他内部的spram scram of Sprampham of Scramplam of Spram of Scramphorm of Spram ons noff onshoff onshond of Scram of Shore [4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4-4。
基于量子纠缠的远程态制备研究进展
[42] Ra Y S，Dufour A，Walschaers M等。多模光场的非高斯量子状态[J]。自然物理学，2020，16（2）：144-147。[43] Asavanant W，Yu S，Yokoyama S等。生成时间 - 域 - 多路复用两个维群集状态[J]。Science，2019，366（6463）：373-376。[44] Larsen M，Guo X，Breum C等。确定性生成两个维簇状态[J]。Science，2019，366（6463）：369-372。[45] Aasi J，Abadie J，Abbott B P等。使用挤压的光态[J]增强了LIGO重力波检测器的灵敏度。自然光子学，2013，7（8）：613-619。[46] Yonezawa H，Furusawa A.连续 - 可变的量子信息处理，挤压光态[J]。光学和光谱学，2010，108（2）：288-296。[47] Takeda S，Furusawa A.朝向大 - 比例断层 - 耐受性光子量子计算[J]。APL Photonics，2019，4（6）：060902。[48]秦忠忠，王美红，马荣，等。压缩态光场及其应用研究[J]。激光与光电子学进展，2022，59（11）：1100001。QIN Z Z，Wang M H，Ma R等。挤压光及其应用的进展[J]。激光和光电进度，2022，59（11）：1100001。[49] Mari A，Eisert J.阳性Wigner函数呈现量子计算有效的经典模拟[J]。物理评论来信，2012，109（23）：230503。[50] Xiang Y，Kogias I，Adesso G等。物理评论A，2017，95（1）：010101。多部分高斯转向：一夫一妻制约束和量子加密应用[J]。[51] Xiang Y，Liu S H，Guo J J等。分销和