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在热混合方案中通过动态核极化（DNP）对核自旋的部分授予核自旋样品的定量分析
动力学核极化（DNP）是一种强大的方法，它允许通过微波辐照电子Zeeman跃迁来传递电子极化，从而使几乎任何旋转核的核对任何旋转核的核两极化。在某些条件下，可以使用热混合（TM）模型以热力学术语描述DNP过程。不同的核物种可以通过与电子旋转的相互作用并达到共同的自旋温度间接交换能量。在质子（H）和氘（D）核之间可能发生这种“串扰”效应，并在脱离和重新偏振实验中发生。在这项工作中，我们将这种效应在实验中，使用质子化或剥离的tempol自由基作为偏振剂。对这些实验的分析基于普罗威尔托洛罗的方程式，可以提取相关的动力学参数，例如不同储层之间的能量传递速率以及非Zeman（NZ）电子储量的热容量，而Proton和Deuterium Reservoirs的热能可以基于其估计的表现。这些参数允许人们对杂核的行为（例如碳-13或磷-31）进行预测，但前提是它们的热容量可以忽略不计。最后，我们介绍了Propotorov动力学参数对Tempol浓度和H/D比的依赖性的实验研究，从而提供了对“隐藏”自旋的性质的洞察力，由于它们与自由基的接近，这些自旋的性质无法直接观察到。
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arXiv:1407.3493v2 [physical.atom-ph] 2015 年 2 月 9 日
六、中性原子集合光学频率标准 36 A. 原子候选者：碱土元素 36 B. 碱土原子的激光冷却和俘获 36 C. 自由空间标准 39 D. 光学晶格中的强原子限制 39 1. 分辨良好的边带和 Lamb-Dicke 区域的光谱 39 2. 神奇波长 41 3. 晶格限制原子的光谱 43 4. 超高分辨率光谱 44 E. 晶格钟中的系统效应 45 1. 光学晶格斯塔克位移 45 2. 塞曼位移 46 3. 黑体辐射的斯塔克位移 47 4. 冷碰撞位移 49 5. 询问激光的斯塔克位移 50 6. 多普勒效应 50 7. 直流斯塔克位移 51 8. 其他效应 51 F. 基于费米子或玻色子的光学晶格钟 51 G. 晶格钟性能 53 1. 时钟稳定性 53 2. 系统评估 55
机械工程学士学位课程 - UET 拉合尔
简介：科学计数法和有效数字。不同系统中的单位。矢量：矢量回顾、矢量导数、线积分和面积分、标量的梯度。力学：坐标系。恒定加速度下的运动，牛顿定律及其应用，匀速圆周运动。涡旋运动，摩擦力。功和能量。势能、能量守恒、能源和我们的环境。静电和磁学：库仑定律、高斯定律、导体周围的电场、电介质。磁场。电流上的磁力。半导体物理学：半导体中的能级、空穴概念、本征区域和非本征区域、质量作用定律、P-N 结、晶体管。波和振荡：具有一个自由度的系统的自由振荡、经典波动方程。连续弦的横模。驻波。波的色散关系。光学与激光：光学和激光的基本介绍。衍射光栅。激光器，粒子数反转。谐振腔。量子效率。氦氖激光器、红宝石激光器和二氧化碳激光器。现代物理学：光电效应、康普顿效应、氢原子的玻尔理论、原子光谱、质量减小、德布罗意假设、布拉格定律、电子显微镜、塞曼效应、原子核、质能关系、结合能、核力和基本力、指数衰减和半衰期。
光学原子钟
I.简介 638 A.原子频率标准和时钟的成分 638 B.频率标准的特性 639 C. 论文范围 639 II.时钟的要求：具有高频、窄线共振的量子系统 639 A.稳定性 639 B. 高频时钟候选者 640 C. 系统效应 641 1.环境扰动 641 a.磁场 641 b.电场 641 2.相对论性偏移 642 a. 多普勒频移 643 b. 引力红移 643 III.光谱纯且稳定的光振荡器 643 A. 激光稳定技术 643 B.稳定光源的远程分布 644 C. 稳定光源的光谱分布 645 IV.光学标准的测量技术 646 A.时钟周期和询问方案 646 B.原子噪声过程 647 C. 激光稳定原子共振 648 V. 捕获离子光频标准 649 A. 捕获离子 650 1.Paul 阱 651 2.线性离子阱 651 B. 冷却技术和 Lamb-Dicke 机制 653 C. 捕获离子的系统频率偏移 653 1.运动引起的偏移 653 2.塞曼效应 654 3.四极偏移 654
脑超极化 129Xe 成像
目前有多种脑成像方式可用于临床诊断，包括超声、CT、单光子发射CT、PET 和 MRI。MRI 是一种非侵入性技术，不使用电离辐射，可生成高空间分辨率和对比度噪声比的图像。尽管自 1973 年发明 MRI 以来已有众多发展和发现，1 但 MRI 的主要局限性仍然存在：灵敏度低。2,3 MRI 信号源于样品的净磁化，这是由于自旋数通常为一半的原子核的塞曼能级之间的粒子数差异很小。传统 MRI 使用来自水质子 (1 H) 的 NMR 信号；人们正在开发多种造影剂来增强1 H MRI 信号并提供定位感兴趣区域的能力。 3–5 许多此类药物，如钆螯合造影剂，主要作用是降低 1 H 核的自旋晶格 (T 1 ) 和有效自旋自旋 (T 2 * ) 弛豫，从而增加 T 1 加权和 T 2 * 加权图像中的 MR 对比度。尽管 1 H 造影剂被广泛使用，但由于周围组织的背景信号的存在，这种方法受到限制，从而限制了对比度与噪声比的增加。此外，还有各种技术，如 BOLD 功能性 MRI、动脉自旋标记 (ASL) 和 MRA，这些技术需要多次图像采集和复杂的图像后处理程序才能准确解释数据。6,7
在强磁场中，在电荷中立的石墨烯中的Skyrmion动物园
由于石墨烯中的近似自旋谷对称性，在电荷中立时石墨烯中的元素的基态是特定的su（4）量子 - 量子 - 量子 - 尺寸 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子 - 量子量。如果仅考虑库仑相互作用，则该铁磁铁可以提高自由度的自由度或等效到山谷伪旋转自由度。因此，选择的自由会受到明确打破SU（4）对称性的转基准能量尺度的限制，最简单的对称性是由zeeman效应给出的，该效应表达了磁场方向的旋转。此外，还可能由短距离相互作用或电子音波耦合引起谷对称性破坏术语。在这里，我们建立在相图上，该相图已由Kharitonov [Phys。修订版b 85，155439（2012）]，以识别与这些类型的量子霍尔铁磁体兼容的不同天空。与铁磁体类似，电荷中立性的天空被中心的GR（2，4）Grassmannian描述，这使我们能够构造Skyrmion Spinors。然后，通过将其在变异方法中最小化的能量最小化，就其剩余的自由参数而言，这些不同的自由参数必须与距其中心较大距离的距离必须与屈光度的背景相兼容。我们表明，不同的天际象征类型在局部，sublattice分辨的，自旋磁化强度中具有明显的特征，在扫描键盘显微镜和光谱上原则上可以访问。
改善囚禁离子量子比特的相干量子控制
量子计算面临的挑战之一是由于噪声引入的相位随机化导致相干性丧失。对于基于离子阱的量子计算机，相干性受到磁场波动和用于量子比特操作的激光器线宽的限制。本论文致力于通过使用永磁体改善磁场稳定性来增强相干性，并建立一个测试装置来减少光纤激光线宽的加宽。以前使用线圈来产生磁场。它们的稳定性受到电流驱动器噪声的限制。为了提高磁场稳定性，线圈已被永磁体取代。设计了两个固定永磁体的框架，并进行了 3D 打印，然后安装在实验中。安装后，使用 Ramsey 测量法获得 1 / √ e 相干时间 τ sens = (489 ± 21) µ s 和 τ insens = (1540 ± 80) µ s，用于量子比特状态的塞曼子能级之间对磁场的更敏感和更不敏感的跃迁，而使用线圈时，τ sens = (491 ± 25) µ s 和 τ insens = (1254 ± 53) µ s。从这些结果中，我们能够推断出磁场和激光频率波动的均方根 (RMS)，无论是在使用线圈还是永磁体时，p
各向异性约瑟夫森二极管效应在拓扑杂交中...
SDE扩展的最有希望的平台之一是基于拓扑绝缘体的二极管[1]。Ti的表面提供了强的自旋轨道耦合（SOC），这使得有可能证明具有实质性的磁电效应[2]。已经向基于Ti的Josephson连接处的磁电效应支付了特殊的注意，在那里它以异常的基态相移的形式揭示了自己[3，4]。最近，已经证明，在Ti杂种结构中，在空间分离超导性和铁磁性的结构中，也对基态进行了修改[5，6]。在这种情况下，基态对应于空间不均匀的超导顺序参数。这种超导状态通常称为螺旋状态[7]。超导螺旋状态成为实现SDE的选择之一[8]。由有限的库珀对动量描述，螺旋状态可以在反转和时间反向对称性的系统中进行实现。前者与哈密顿式的SOC术语的出现相连，而后者可以由磁场引入。在这种情况下，库珀对动量的方向取决于磁场的方向。库珀对的有限含量，锁定在磁场的方向上，导致各种系统中的非偏置下降电流。在这里，我们讨论了Ti表面状态在S/TI/S系统中使用平面内Zeeman字段中的Josephson Critistal Crister和非转流运输的六角形翘曲的后果。在基于TI的设备中，六角形翘曲的影响很重要，因为它可以显着改变某些运输特性。例如，众所周知，由于费米表面的变形，在缺陷附近的伴侣效应得到了强烈增强[9]。翘曲术语也导致自旋的各向异性
对 B、A 和 F 星磁场进行高灵敏度搜索
摘要。对 74 颗恒星进行了圆形光谱偏振观测，试图通过其光谱线中的纵向塞曼效应探测磁场。观测样本包括 22 颗正常 B、A 和 F 星、4 颗发射线 B 和 A 星、25 颗 Am 星、10 颗 HgMn 星、2 颗 λ Boo 星和 11 颗磁性 Ap 星。使用最小二乘反卷积多线分析方法（Donati 等人，1997 年），从每个光谱中提取了高精度斯托克斯 I 和 V 平均特征。我们完全没有发现正常、Am 和 HgMn 星中存在磁场的证据，纵向场测量的上限通常比以前为这些物体获得的任何值小得多。我们得出结论，如果这些恒星的光球层中存在任何磁场，这些磁场的排列顺序与磁性 Ap 恒星不同，也不类似于活跃的晚期恒星的磁场。我们还首次在 A2pSr 恒星 HD 108945 中检测到磁场，并对五颗先前已知的磁性 Ap 恒星的纵向磁场进行了新的精确测量，但没有在其他五颗被归类为 Ap SrCrEu 的恒星中检测到磁场。我们还报告了几个双星系统的新结果，包括 Am-δDel SB2 HD 110951 快速旋转次星的新 v sin i。
有效的平面外数学 xmlns="http://www.w3. ...
半导体量子点 (QD) 是可扩展自旋量子比特操作的有前途的平台[1– 13]。虽然许多研究都使用了硅基电子 QD，但锗中的空穴表现出许多相同的理想特性，但也有一些有益的不同：不存在简并谷态[14]，原子 p 轨道特性可以自然抑制超精细引起的退相干[15–18]，大自旋轨道耦合[14, 19]，允许使用电偶极自旋共振控制量子比特[15]。由于这些潜在的优势，应变 Ge QD 近期一直在研究中[20, 21]。值得注意的是，应变 Ge/SiGe 异质结构中的空穴自旋量子比特已从 QD 演示迅速发展到量子比特逻辑[22– 25]。这种材料中重空穴和轻空穴子带之间的巨大分离因 Ge 阱内的应变和约束而增大。这导致重空穴空间单带模型中有效非对角项减少。± 1 / 2 态的能量分裂超过了这些空穴应经历的自然自旋 3/2 塞曼项，从而减少了外部磁场 (B) 对 ± 3 / 2 态的混合。这导致对平面内排列的 B 场的响应较弱，表明 g 因子各向异性较大[26]。这已在一维中得到证实