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CMOS双量子点和微波光子之间的大量分散相互作用
我们报告了CMOS拆分硅纳米线晶体管中双重量子点的快速电荷状态读数，这是通过与超导能力的混合元素集成形成的大元元素谐振器中与微波光子的大分散相互作用。我们通过利用不对称的拆分门设备的较大的间点闸门杆臂α= 0.72，并通过电感耦合到谐振器增加其阻抗，z r = 560。在色散状态下，双量子点杂交点处的较大耦合强度可产生与谐振器线宽相当的频移，这是最大状态可见性的最佳设置。我们利用该制度来证明对自由度的快速分散读数，SNR在50 ns中为3.3。在谐振方案中，快速电荷的分解速率无法达到强耦合方案，但我们使用混合CMOS系统显示了向自旋光子电路量子电动力学的明确途径。
基于色散量子互动的自主测量中能量交换的基本机制
1物理系，特里斯特大学，Strada Costiera，11，34151，意大利Trieste 2 Istituto Nazionale di Fisica fisica fisica fisica Nucee，Trieste部分，Valerio 2，34127 Trieste，意大利，意大利3 dipartimento 3 dipartimento di fisicica di Fisita深圳518048，中国5个物理系华盛顿大学，圣路易斯，密苏里州63130，美国6肯尼迪肯尼迪物理主席，查普曼大学，加利福尼亚州奥兰治市92866，美国7量子研究所，查普曼大学研究所，Chapman University，Chapman University，Orange Orange，加利福尼亚州92866，美国92866，美国92866，美国92866，纽约，纽约，纽约，纽约。 Grenoble Alpes，中心国家德拉·雷·雷·科学（Center National de la Recherche Scientife），格勒诺布尔INP，Intitutnéel，38000法国格勒诺布尔，法国10 Majulab，CNRS-UCA-NUS-NTU-NTU国际联合研究实验室11
基于对称色散的基于纠缠的量子网络量子量子密钥分布
Quantum密钥分布（QKD）是未来信息安全的关键技术。在多个用户中开发简单有效的方法来估算QKD，对于扩展QKD在通信网络中的应用很重要。在此，我们提出了一种对称色散光学QKD的方案，并基于IT展示了基于纠缠的量子网络。在实验中，最终用户通过波长和空间分层多路复用共享了宽带纠缠的光子对源。将产生的量子对较广的光子对分为16个组合频率。每个通道组合中的光子对支持一个被动梁分离器与八个用户的完全连接的子网。最终，它表明，基于纠缠的QKD网络超过100个用户可以由此体系结构中的一个纠缠光子对来支持。它对具有较大用户数量的本地量子网络的应用具有很大的潜力。
物理上不可知的准模式扩展时间分散结构：从机械振动到纳米光子共振
属性，对给定频率征集的响应与系统的内在特性密切相关，看来最强的响应与结构的共振有关，即没有来源的波动方程的解决方案，在自由空间中不再与特定问题有关。看来，这些解决方案是相应特定操作员的本征码，这些本征码的集合是一个非常适合开发具有给定源的其他解决方案的非常适合的基础。因此，确定这些本征码对于物理理解和实际计算都非常有用。还可以预期，这些模式的小子集可以包含足够的信息来解决一些问题，并构成了有效的降低模型。一个引人入胜且流行的共鸣的例子是塔科马窄桥的崩溃，但由于现象更加复杂，这是造成的[10]。最近的案件是盖茨黑德千禧桥在行人在开幕日经历了令人震惊的摇摆动作和伏尔加格勒的伏尔加桥[15]。新方法旨在防止这些灾难性的振动损害由于共振而发生。相反，共振可用于设计和研究新型的超材料和光子/语音晶体[46]。模式的另一个例子是波导中的传播模式，例如光纤。在2000年代初期，显微结构化的光纤出现了。传播常数）。最初的想法是使用光子晶体纤维的带隙，但很快就显然是在覆层中有限的周期性孔足以获得良好的指导性能[59]。一个基本模型是考虑在较高的折射率中考虑低折射率孔，足够大，可以被视为无限制。在这种情况下，没有真正的繁殖模式，而是与复杂特征值相关的泄漏模式（即这些模式确实遭受了损失，但足够小以保持出色的指导性能。更普遍地，光子学中使用的材料由复杂的介电渗透性表示，其中虚部对应于损失。光频率下的所有经典光学材料都是分散的，即频率依赖性，因此是根据因果关系原理引起的Kramers-Kronig关系[45]的耗散性的。
通过色散栅极传感表征的INSB双量子点中的变量和轨道依赖性自旋轨道场取向
利用色散栅极传感（DGS），我们研究了在INSB纳米线中定义的多电子双量子点（DQD）中的自旋轨道（B SO）方向。在表征间点隧道耦合的同时，我们发现测得的分散信号取决于电子电荷占用以及外部磁场的振幅和方向。当DQD被总奇数电子占据时，色散信号主要对外部场取向不敏感。对于由总数均匀数量占据的DQD，当有限的外部磁场与有效的B So取向对齐时，分散信号会降低。这一事实可以识别B的b方向，以实现不同的DQD电子占用。B SO取向在电荷跃迁之间差异很大，通常既不垂直于纳米线也不垂直于芯片平面。此外，B因此对于涉及相同价轨道的一对过渡对，并且在此类对之间有所不同。我们的工作是表征量子点系统中自旋轨道相互作用的DG的实用性，而无需通过设备的任何当前流量。
高灵敏度的配色元面纳米晶体结构的光学设计CMOS图像传感器Chulsoo Choi 1，Jonghoon Park 1，Yunki Lee 1，
1 System LSI部，三星电子，Yongin-si，Gyonggi-Do，韩国共和国，电子邮件：chulsoo.choi@choi@samsung.com 2 Samsung高级技术研究所，Suwon，Suwon，Gyeonggi-do，Gyonggi-do，韩国，韩国，3 Semiconductor R＆D Center，Semiconductor R＆D Center，Samiconductor R＆D Center，Samsong remolon oferea Electronemonge oferon oferon oferon oferon oferon oferon oferon oferon oferon，wore，hissi si，gye，he gye， 4铸造司，三星电子，扬宁 - 锡，朝鲜共和国摘要 - 在本文中，一种称为Nano-Prism（NP）设计的元体型结构是由完整的EM-WAVE分析工具设计的，严格耦合的波浪分析（RCWA），并在0.64μmpixel Image Sensor上应用于50MMM，并将常规μ-镜头。为了将NP结构应用于产品级别图像传感器，不仅要在直接光中固定特征，而且还要在倾斜的光条件下使用主要射线角（CRA）保护特征。在本文中，描述了NP设计和改进的像素特征在斜光条件下。此外，NP的关键优势之一是光谱响应可以通过安排图案设计而不更改颜色滤镜材料来调节，这在本文中得到了验证。此外，在本文中也证明了创新的量子效率（QE）提高（QE）的提高（QE），这导致了25％的灵敏度和1.2dB的信号与噪声比（SNR）的改善，以及其他重要的传感器特性，例如自动对焦和分辨率。
引用了原始发表的论文（记录的版本）：Bainsla，L.，Zhao，B.，Behera，N。等（2024）。
通过将光结合到下波长体积，光力学的微腔可以大大增强光和机械运动之间的相互作用。但是，这是以增加光损耗率的成本。因此，将基于微腔的光力系统放置在未解决的边带机制中，以防止基于边带的地面冷却。减少此类系统光损耗的途径是设计腔镜，即与机械谐振器相互作用的光学模式。在我们的工作中，我们分析了这样的光力学系统，其中其中一个镜子与频率很大，即悬挂的Fano镜子。此光力学系统由两种光学模式组成，这些光学模式与悬挂的Fano镜子的运动。我们制定了一个量子耦合模式描述，其中包括标准色散光学耦合以及耗散耦合。我们在线性状态下求解了系统动力学的兰格文方程，表明即使腔本身不在解析的边带机制中，但可以从室温下进行冷却，而是通过强光模式耦合来实现有效的侧带分辨率。重要的是，我们发现，需要针对有效激光衰减来适当分析腔输出光谱，以推断机械谐振器的声子占用。我们的工作还可以预测如何通过工程化Fano Mirror的特性来达到基于FANO的微博中非线性量子光学机械的制度。
梁格材料动态高频一致性连续化 Andrea Bacigalupo 1 和 Luigi Gambarotta 1* 1 土木工程系，
（紫线）。 (a) 沿无量纲不可约第一布里渊区边界的色散函数；(b) 沿无量纲不可约第一布里渊区子域边界的色散函数；(c) 周期性晶胞和无量纲第一布里渊区（以浅橙色突出显示无量纲不可约第一布里渊区）；(d) 无量纲不可约第一布里渊区的子域。
使用超低噪声 SQUID 放大器实现量子点的灵敏射频读取
半导体中的电子自旋是最先进的量子比特实现方式之一，也是利用工业工艺制造的可扩展量子计算机的潜在基础 [1–3]。一台有用的计算机必须纠正计算过程中不可避免地出现的错误，这需要很高的单次量子比特读出保真度 [4]。用于错误检测的全表面码要求在计算机的每个时钟周期内读出大约一半的物理量子比特 [5]。直到最近，自旋量子比特装置中的单次读出只能通过自旋到电荷的转换来实现，由附近的单电子晶体管 (SET) 或量子点接触 (QPC) 电荷传感器检测 [6–9]。然而，如果使用色散读出，硬件会更简单、更小，这利用了双量子点中单重态和三重态自旋态之间的电极化率差异 [10–13]。可以通过与量子点电极之一粘合的射频 (RF) 谐振器监测由此产生的两个量子比特状态之间的电容差异。量子点中的电荷跃迁也会发生类似的色散偏移，这样反射信号有助于调整到所需的电子占据 [14–16]。色散读出的优势在于它不需要单独的电荷传感器，但即使在自旋衰减时间较长的系统中，电容灵敏度通常也不足以进行单次量子比特读出 [17–23]。最近，已经在基于双量子点的系统中展示了色散单次读出 [24–28]，但为了提高读出保真度，仍然需要更高的灵敏度。
使用超低噪声 SQUID 放大器实现量子点的灵敏射频读出
半导体中的电子自旋是最先进的量子比特实现方式之一，也是利用工业工艺制造的可扩展量子计算机的潜在基础 [1–3]。一台有用的计算机必须纠正计算过程中不可避免地出现的错误，这需要很高的单次量子比特读出保真度 [4]。用于错误检测的全表面码要求在计算机的每个时钟周期内读出大约一半的物理量子比特 [5]。直到最近，自旋量子比特装置中的单次读出只能通过自旋到电荷的转换来实现，由附近的单电子晶体管 (SET) 或量子点接触 (QPC) 电荷传感器检测 [6–9]。然而，如果使用色散读出，硬件会更简单、更小，这利用了双量子点中单重态和三重态自旋态之间的电极化率差异 [10–13]。可以通过与量子点电极之一粘合的射频 (RF) 谐振器监测由此产生的两个量子比特状态之间的电容差异。量子点中的电荷跃迁也会发生类似的色散偏移，这样反射信号有助于调整到所需的电子占据 [14–16]。色散读出的优势在于它不需要单独的电荷传感器，但即使在自旋衰减时间较长的系统中，电容灵敏度通常也不足以进行单次量子比特读出 [17–23]。最近，已经在基于双量子点的系统中展示了色散单次读出 [24–28]，但为了提高读出保真度，仍然需要更高的灵敏度。