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在静水压力下的扭曲双层石墨烯中的列型与kekulé相位
简介 - 当两个石墨烯层用相对扭曲角θ相互旋转时，扭曲的双层石墨烯（TBG）形成。在一组相称的角度θI[1]下，该系统构成了一个完美的结构结构（“ Moir´e lattice”），其中Bloch的定理适用。此外，对于所谓的“魔术角”，已经预测了靠近电荷中性点附近的扁平频率的消失的费米速度[2,3]。第一个魔术角被发现为θ〜1。05°[4]。 在2018年，TBG围绕第一个魔术角进行了调整，显示出隔热阶段[5]靠近圆顶圆顶阶段[6]旁边的Holelike Moir´e Minibands的半填充[5]，类似于Cuprates [7]中发生的情况[7]。 是，已经预测和观察到了相关的阶段，例如异常的霍尔·弗罗曼德主义[8,9]和量子霍尔效应[10,11]，并且与非琐事Chern数字[12-14]有关。 观察到的超导性（SC）通常归因于存在产生破碎对称性状态[15-18]和奇怪金属行为的电子配对机制，[19-22]，但也讨论了电子 - phonon配对[23,24]。 在扭曲的N层石墨烯中进一步观察到相似的相关效应和鲁棒SC，以2≤n≤5[25]。 值得注意的是，在n> 2的情况下，Pauli限制违反了约3倍的限制[25-28]，这加强了这些分层系统中的SC确实是非常规的观念[29 - 32]。 这可以05°[4]。在2018年，TBG围绕第一个魔术角进行了调整，显示出隔热阶段[5]靠近圆顶圆顶阶段[6]旁边的Holelike Moir´e Minibands的半填充[5]，类似于Cuprates [7]中发生的情况[7]。是，已经预测和观察到了相关的阶段，例如异常的霍尔·弗罗曼德主义[8,9]和量子霍尔效应[10,11]，并且与非琐事Chern数字[12-14]有关。观察到的超导性（SC）通常归因于存在产生破碎对称性状态[15-18]和奇怪金属行为的电子配对机制，[19-22]，但也讨论了电子 - phonon配对[23,24]。在扭曲的N层石墨烯中进一步观察到相似的相关效应和鲁棒SC，以2≤n≤5[25]。值得注意的是，在n> 2的情况下，Pauli限制违反了约3倍的限制[25-28]，这加强了这些分层系统中的SC确实是非常规的观念[29 - 32]。这可以由于电子系统以强耦合极限在强[33 - 41]中实现的出现的Uð4Þ对称性，因此很难解决不同对称性破坏模式之间的竞争。尽管与可以通过电掺杂的铜层相比，这些Moir´e系统似乎得到了很好的控制，但在精确的相图上仍然没有共识，这些相图应敏感地取决于周围的介电环境[21,42]。
在微毛细血管谐振器中增强了弱液晶液晶
爱尔兰都柏林技术大学电气和电子工程学院的光子研究中心。B Tyndall国家研究所，大学科克大学科克，李·麦芽（Lee Maltings），戴克游行，爱尔兰科克。c数学，物理和电气工程系，诺森比亚大学，纽卡斯尔，泰恩NE1 8日，英国。* d19125415@mytudublin.ie
![arxiv：2401.01844v1 [cond-mat.str-el] 2024年1月3日](/simg/6\63498544acdbe4553260b977fad19ac9d8359e14.webp)
arxiv：2401.01844v1 [cond-mat.str-el] 2024年1月3日
晶体学限制定理限制了二维nematicities以显示ISING（𝑍2）或三态斑点（𝑍3）临界行为，这两种行为都由振幅波动主导。在这里，我们使用群体理论和微观建模来表明，由于其出现的准晶体对称性，由于其出现的六边形双层，该约束在30°twist的六角形双层中得到了规避。我们发现了一个由6个nematic阶参数的相位波动主导的临界相位，并由两个berezinskii-kosterlitz- thouless（BKT）跃迁界定，该跃迁仅显示准长范围的列表。临界阶段中的电子频谱显示出热伪PSE的行为，其特性取决于异常的临界指数。我们还表明，平面外磁场会诱导列相波的波动，这些波动通过类似于晶格的霍尔粘弹性响应的机制来抑制两个BKT转变，从而引起了推定的nematic量子临界点与出现的连续对称性。最后，我们证明，即使在不扭曲的双层的情况下，当列表参数在两层之间改变符号时，出现了临界阶段，建立了奇数的列态状态。
卡戈美金属中电荷驱动向列性的理论
从 kagome 金属 AV 3 Sb 5 ( A = K, Rb, Cs) 的 2 × 2 电荷有序相的带色散低能连续模型出发，我们表明向列性可以在这种状态下发展，其驱动力要么是三个不等价的 1 × 4 电荷涨落，先于 1 × 4 电荷有序 (CO)，要么是实际的零动量 d 波电荷 Pomeranchuk 不稳定性 (PI)。我们从粒子空穴领域的 Kohn-Luttinger 理论出发进行分析，这使我们能够分别在 1 × 4 CO 开始附近和 d 波电荷 PI 附近建立吸引向列通道的发展标准。我们推导出 d 波 PI 的有效电荷费米子模型，其向列磁化率通过随机相位近似 (RPA) 总和给出。相比之下，对于有限动量 CO，RPA 方案就失效了，需要通过将 Aslamazov-Larkin 贡献纳入向列配对顶点来进行改进。然后，我们推导 1 × 4 CO 和 d 波 PI 的 Ginzburg-Landau 势，并在两种情况下获得向列转变温度 T ∼ T nem 时向列磁化的相应解析表达式。从两个电荷费米子模型开始解释以此方式获得的向列响应函数，并强调在哪些假设下可以恢复 Ginzburg-Landau 结果。最后，我们展示了向列特性的增强，其根源在于序参数与弹性变形的耦合。我们的工作建立了在某些铁基超导体中观察到的向列性与钒基 kagome 金属（其中向列相可能由自旋涨落驱动）之间的联系，在这些超导体中，电荷涨落可能导致向列性。我们提出的两种用于稳定 AV 3 Sb 5 中向列态的微观机制，即零动量 d 波 PI 和有限动量 CO 的涨落，可以通过扩散散射实验来区分，这意味着可以判断这两种理论中的哪一种（如果有的话）最有可能描述该相。这两种机制也可能与最近发现的钛基家族 A Ti 3 Sb 5 有关，在该家族中也观察到了向列性。
2024 年中华民国液态晶体学会年会暨研讨会《议程》113 ...
邀请演讲i主持人：郑恪亭郑恪亭14：00–14：30 Go Watanabe教授（渡边渡边） / Kitasato University讲题IP-01 IP-01通过计算 - 科学14：30-14：30-14：50-14：50- / ip-02 ip-ip-02 and topolicy dopodical dopodical defaction：10：10：14： IP-03使用有机橡胶分子15：10-15：30 Pravinraj Selvaraj /中央大学光电系中央大学光电系中央大学光电系IP-04革命性极化控制：在扭曲的nematic nematic Liquid Crystals < / div>中革命光学活性，IP-03 IP-03无接触均匀的液晶对齐
多层FESE膜中位错网格的旋转和
了解结构和电子对称性破坏在基于Fe的高温超导体中的相互作用仍然引起了人们的关注。在这项工作中，我们使用分子束外延在一系列厚度中种植了应变的多层FESE薄膜。我们使用扫描隧道显微镜和光谱法研究了电子列区域和空间变化应变的形成。我们直接可视化边缘的形成，从而导致膜中的二维边缘脱位网络。有趣的是，我们观察到位错网络的45度内部旋转是膜厚度的函数，从而沿不同方向产生抗对称应变。这会导致电子列域和反对称应变之间的耦合比不同。最后，我们能够通过揭示两个区域之间差分电导图的较小能量依赖性差异来区分不同的正交列域。这可以通过轨道选择性尖端样本隧道来解释。我们的观察结果为外延薄膜中的脱位网络形成带来了新的见解，并提供了另一个纳米级工具来探索基于Fe的超导体中的电子nematicity。
可持续纤维素衍生的有机光子凝胶，具有可调和动态的结构色
摘要：结构颜色是一种引人入胜的光学现象，它是由复杂的光 - 物质相互作用引起的。来自天然聚合物的生物结构颜色在仿生设计和可持续结构中是无价的。在这里，我们报告了一种可再生，丰富且可生物降解的有机凝胶，该有机凝胶会产生具有生动结构颜色的稳定胆固醇液晶结构。我们使用68 wt％羟丙基纤维素（HPC）基质构建色凝胶，结合了不同的聚乙烯乙二醇（PEG）宾客分子。PEG包含具有定制极性的奇特端基团，可以通过PEG和HPC链之间的静电排斥在HPC螺旋主链上精确定位。这可以保留HPC的手性列相，而不会受到干扰。我们证明了钉子的极性会调谐HPC凝胶的反射色。此外，具有可变极性的凝胶对温度，压力和拉伸高度敏感，从而导致快速，连续和可逆的颜色变化。这些特殊的动态特征建立了手性列凝胶，作为跨显示，可穿戴设备，柔性电子，健康监测和多功能传感器的下一代应用的出色候选者。关键字：手性列结构，羟丙基纤维素，螺距，聚乙烯乙二醇，结构颜色
![arxiv：2502.08270v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月12日](/simg/5\502504f958d499025b8c6b450b9eeeb5b7813389.webp)
arxiv：2502.08270v1 [cond-mat.supr-con] 2025年2月12日
在二维ISING型nematic量子临界点附近，列级参数的量子波动与电子耦合，从而导致非Fermi液体行为和非常规的超导性。这两个效应之间的相互作用已通过Eliashberg方程进行了广泛的研究，以实现超导间隙。但是，以前的研究通常依赖于可能在结果中引入不确定性的各种近似值。在这里，我们在没有这些近似值的情况下重新访问了此问题，并检查其去除方式如何改变结果。我们在数值上求解了质量重新归一化A 1（p）的四个自洽的EliAshberg积分方程，化学势重新归一化A 2（p），配对函数φ（p）和列米的自我（偏振）函数π（q）使用迭代方法π（q）。我们的计算保留了这些方程式的明确非线性和动量依赖性。我们发现，丢弃一些常用的近似值可以更准确地确定超导间隙Δ=φ /a 1和临界温度t c。EliAshberg方程具有两个不同的收敛间隙解：扩展的S波间隙和D x 2 -2 -y 2波间隙。后者是脆弱的，而前者对小扰动的强大。
JHEP01（2024）030
摘要：平面电子系统在电荷中立和有限的电子密度上表现出丰富的相关驱动相的景观，具有异国情调的电磁和热力学响应。在本文中，以这些发展为动机，我们明确地将化学势的影响包括大约平坦的频带的全息模型。特别是，我们探讨了该全息扁平带系统的相图作为化学电位的函数。我们发现，在低温和密度下，该系统具有列相位，随着化学电位或温度的增加，该系统过渡到Lifshitz阶段。为了进一步表征随之而来的阶段，我们研究了光导率，并发现可观察到的可观察到在列相的各向异性。