散射(基于SER)的传感器在敏感性,效率和便携性方面提供了许多传统传感器的优势。等离子底物以高度开发的纳米结构金属的形式形式显示,已显示出对拉曼散射信号的显着增强(最多10 7次)的显着性增强(有机/生物/生物有机分子,底层质量,且无机的晶体 - 晶体质体nano-scressor nanano-nanano-nanano-nanano-nanano-nanano crenivers nanano corneminity the semogange cants cants s lms。 (LSPR)。13 - 15使用纳米光刻的金属纳米簇阵列组成的等离子底物的制造允许研究谐振效应,以增强对位于不同大小的金属纳米粉丝的分析物的增强。15用于等离子材料,金和银主要使用。第一个是一种惰性材料,在正常条件下不进行化学反应,但可以提供足够的等离激元增强。第二个,尽管是反应性的,但具有介电功能的高度假想部分,因此具有强大的等离子增强功能。两种材料都广泛用于可见光谱范围内的SER和TERS实验。石墨烯用于创建此类传感器,原因有几个。首先,由于石墨烯是导体,因此可以激发自己的等离子体,从而激发
散射(基于SER)的传感器在敏感性,效率和便携性方面提供了许多传统传感器的优势。等离子底物以高度开发的纳米结构金属的形式形式显示,已显示出对拉曼散射信号的显着增强(最多10 7次)的显着性增强(有机/生物/生物有机分子,底层质量,且无机的晶体 - 晶体质体nano-scressor nanano-nanano-nanano-nanano-nanano-nanano crenivers nanano corneminity the semogange cants cants s lms。 (LSPR)。13 - 15使用纳米光刻的金属纳米簇阵列组成的等离子底物的制造允许研究谐振效应,以增强对位于不同大小的金属纳米粉丝的分析物的增强。15用于等离子材料,金和银主要使用。第一个是一种惰性材料,在正常条件下不进行化学反应,但可以提供足够的等离激元增强。第二个,尽管是反应性的,但具有介电功能的高度假想部分,因此具有强大的等离子增强功能。两种材料都广泛用于可见光谱范围内的SER和TERS实验。石墨烯用于创建此类传感器,原因有几个。首先,由于石墨烯是导体,因此可以激发自己的等离子体,从而激发
其中A P,A S和B AC分别对应于泵场,Stokes场和载波频率ωp,ωs,ωac的信封操作员。∂Opt(γ)和υAC(γ)表示光学和声学的群体速度(耗散速率)。g 0在单个量子水平上量化这三个领域之间的耦合强度。在以下讨论中,我们在不失去普遍性的情况下进行了真实和积极的[3]。ξp,ξs和ξAC代表这三个领域的langevin噪声,遵守以下统计属性
在金属天线表面的等离子体共振可以极大地增强拉曼散射。固有的固有性是,极端场限制缺乏精确的光谱控制,这将在塑造光和分子振动之间的光力相互作用方面具有巨大的希望。我们将一个实验平台降低,该平台由等离子纳米胶体胶体天线组成,该平台与开放的,可调的Fabry-Perrot微腔耦合,以选择性地解决具有强拉曼散射强的分子的单个振动线。由腔模式的杂交和等离子宽共振引起的多个狭窄和强烈的光学共振,用于同时增强激光泵和光学态的局部密度,并使用严格的模态分析来表征。多功能自下而上的制造方法允许通过理论和实验性地进行定量比较与裸纳米胶体系统的定量比较。这表明混合系统允许具有狭窄的光学模式的类似SERS增强比例,为分子验光力学中的动态反应效应铺平了道路。
超临界流体(SCF)可以在各种环境和工业过程中找到。它们表现出异常的热力学行为,该行为源于它们波动的异质微结构。以纳米空间和比索的时间分辨率在高温度和高压下表征这些流体的动力学非常具有挑战性。硬X射线射线激光器的出现使新型的多孔超快X射线散射技术(例如X射线光子相关光谱(XPC)和X射线泵X射线探针(XPXP))的发展能够开发出来。这些技术为在前所未有的时空分辨率下解决SCF中的超快微观行为提供了新的机会,从而揭示了其微结构的动力学。但是,利用这些功能需要定制的高压和高温样本系统,该系统经过优化,以最大程度地提高信号强度和寻址仪器特异性挑战,例如梁线组件中的漂移,X射线散射背景和多X射线射线束重叠。我们提出了一个与广泛的SCF兼容的压力单元,并具有内置的XPC和XPXP的光学访问,并讨论了压力池设计的关键方面,特别关注XPC的设计优化。
光可以在多个自由度(例如空间,时间,波长,振幅,相位和极化)中并行处理和处理信息。因此,在过去的几十年中,它一直是信息观察,传输和汇编的重要工具。光学技术是必不可少的,从跟踪天文学的恒星轨迹到观察生物医学细胞的微观结构。但是,如果光在散射环境中传播,例如无序的材料,生物组织和多模纤维(MMFS),则折射率的不均匀分布将为携带的信息增加随机扭曲。1 - 3这种现象显着恶化了传统光学技术的性能。生物医学尤其受到影响。高分辨率成像和高精度激光疗法通常依赖弹道光子或quasiballistic光子4 - 6
摘要。由于介质不均匀性而导致的波(例如光)的散射在物理学中普遍存在,并且被认为对许多应用有害。波前整形技术是一种强大的工具,可以消除散射并通过非均匀介质聚焦光,这对于光学成像、通信、治疗等至关重要。基于散射矩阵 (SM) 的波前整形在处理线性区域中的动态过程中非常有用。然而,在非线性介质中控制光的这种方法的实现仍然是一个挑战,至今尚未被探索。我们报告了一种确定具有二阶非线性的非线性散射介质的 SM 的方法。我们通过实验证明了其在波前控制中的可行性,并通过强散射二次介质实现了非线性信号的聚焦。此外,我们表明该 SM 的统计特性仍然遵循随机矩阵理论。非线性散射介质的散射矩阵方法为非线性信号恢复、非线性成像、微观物体跟踪和复杂环境量子信息处理开辟了道路。
有关能量分布函数(EDF)的准确知识对于建模半导管设备中热载体损伤的形成至关重要[1]。电子 - 电子散射(EES)可以实质上影响EDF [2-4],并且必须正确地包括在运输模型中。在EES存在下变为非线性的Boltzmann方程的解决方案方法是基于确定性的迭代方法[2]或集合Monte Carlo方法[5-7]。 在这项工作中,我们求助于两个粒子动力学方程,该方程在粒子间相互作用的情况下也保持线性。 该方程溶液的蒙特卡洛算法基于轨迹对的计算和策略。 两个波向量𝐤1和𝐤2被同时考虑,这意味着该方法实际上是在对六维动量空间进行采样。 然而,将Momentum空间的维度加倍,不会降低Monte Carlo方法的效率,因为它与确定性方法形成鲜明对比,因此它不会遭受维度的诅咒。解决方案方法是基于确定性的迭代方法[2]或集合Monte Carlo方法[5-7]。在这项工作中,我们求助于两个粒子动力学方程,该方程在粒子间相互作用的情况下也保持线性。蒙特卡洛算法基于轨迹对的计算和策略。两个波向量𝐤1和𝐤2被同时考虑,这意味着该方法实际上是在对六维动量空间进行采样。将Momentum空间的维度加倍,不会降低Monte Carlo方法的效率,因为它与确定性方法形成鲜明对比,因此它不会遭受维度的诅咒。
特别是,最近使用两种理论方法研究了N 2 + O(3 P)系统中的非弹性散射。首先,一种无限级突然(iOS)方法,21,22是一种近似量子方法,用于描述早期实验工作中观察到的散射横截面的振荡。9接下来,量子经典计费理论,其中仅通过量子力学描述了振动运动,而旋转和翻译的自由度则经过经典处理,23,24用于确定振动激发n 2(v = 1)的震荡速率(v = 1)碰撞到地面振动状态,与O(3 p)相撞。这个过程在上层大气中很重要,在上层大气中,原子氧代表了分子氮之后的第二个主要物种,因此在能量传递过程中起着关键作用(例如,在航天器或超音速飞机表面附近的高温冲击波中)。25–27
在计算成像中,对象的定量物理特性是根据缩写范围的光学测量值估算的。导致散射的复杂光 - 物质相互作用受麦克斯韦方程的控制,或者在某些假设下,标量helmholtz方程式从与波长相比的物体中删除光弹性散射[1]。为了简化建模光学散射和估计对象性能的过程,已经进行了许多关于近似于标量Helmholtz方程的解决方案的研究。最原始的是投影近似,其中假定散射的场维持入射波前,例如平面或球形波,而attenua则和相位延迟会累积与穿过对象的射线的光路长度成比例的。当入射波前是平面或球形时,该假设会导致ra换变换公式,并且是计算机断层扫描的基础。当涉及到具有不可忽略的折射的相对较薄的对象时,所谓的单个散射近似(包括第一个出生和rytov方法)提供了更合适的描述[2]。随着对象变得密集且高度散射,正如预期的那样,即使是单个散射方法也开始失败,并且需要计算多个散射的模型。代表性的方法是Lippmann-Schinginger方程(LSE)[3-5],多切片方法[6-9]和梁传播方法(BPM)[10-13]和BORN SERIST [14,15]。多层和梁传播方法非常紧密地相关,重要的区别是前者是由求解的schrödinger方程激励的,而后者则是用于Helmholtz方程。可以从标量Helmholtz方程开始制定多个散射模型,但它们依赖于差异