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微观结构的演变和表面散射层融化，水平北极海冰的反射率
在冰/海洋系统中反射和吸收事件的阳光如何反射和吸收的融化北极海冰覆盖的最高部分的微观结构有效地影响，有效地散射层（SSL）散射太阳辐射（SSL）太阳能辐射，并与冰冰相比与冰冰相比与Sss sss sss sss相比相比相比将冰的表面固定相对较高。反照率的测量提供了有关如何通过SSL划分传入的短波辐射的信息，并且对改善气候模型参数化的关键是至关重要的。但是，SSL的物理和光学特性之间的关系仍然受到限制。到目前为止，辐射传输模型一直是推断SSL微结构的唯一方法。在2 0 19–2 0 2 0的马赛克探险中，我们采集了样品，并首次使用X射线微型计算的层析成像直接测量了裸海冰上SSL的微观结构。我们表明，SSL具有高度各向异性，粗糙和多孔的结构，表面的光学直径和密度较小，随着深度的增加。随着熔融表面消融，SSL会再生，在整个熔体季节中保持其微观结构的某些方面。我们使用辐射转移模型的微结构测量值来提高我们对85 0 nm波长下物理性质与光学性质之间关系的理解。When the microstructure is used as model input, we see a 1 0 –15% overestimation of the reflectance at 85 0 nm.This comparison suggests that either a) spatial variability at the meter scale is important for the two in situ optical measurements and therefore a larger sample size is needed to represent the microstructure or b) future work should investigate either i) using a ray-tracing approach instead of explicitly solving the radiative transfer方程或II）使用更合适的辐射转移模型。
ABC+D：用于原子和三原子分子间弹性和旋转振动非弹性散射的时间无关耦合通道量子动力学程序
原子和分子参与的气相碰撞会引起许多重要的物理现象，如反应和能量传递。1 能量传递的截面和速率系数广泛应用于燃烧、2 星际介质 3 和大气等建模领域。4 由于离散内部能级、隧穿和碰撞共振等量子效应，准确描述碰撞动力学需要量子力学处理。这些量子效应在冷碰撞和超冷碰撞中尤为重要，有时甚至占主导地位，近年来，由于技术进步，冷碰撞和超冷碰撞引起了广泛关注。5–11 非反应 12,13 和反应碰撞的量子散射理论都取得了重大进展。14–21 然而，我们在描述散射动力学方面仍然存在重大差距。其中一个例子是对非反应
带有普朗克散射的电子遵守标准轨道...
a）库酸盐ND-LSCO的示意性温度掺杂阶段，显示了pseudoGap阶段（PG）[11]，零场中的超导相（SC），电荷密度波区域（CDW）[12,13] [12,13]，与奇怪的金属行为（SM）大致不同，与Fermi-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu-liqu cerprion（fl）不同。b）在磁场b = 16 t中，平面电阻率𝜌（𝐽∥𝑎）的温度依赖性与氧化铜平面（𝐵∥𝑐）（对于我们的三个丘陵样品），所有这些样品都具有掺杂p = 0.24：nd-lsco（红色）； LSCO S1（绿色）; LSCO S2（蓝色）。这三个表现出在T〜70 K下方的完美t线性依赖性，其斜率非常相似。在20-70 K（虚线）间隔中从线性拟合中推断出的残余电阻率分别为𝜌0 = 28、12和48 𝜇Ω cm。在10 K以下的下降至零是由于超导性，在此相对较低的场上并非完全抑制。
凝聚态系统中低能中微子散射的中微子磁矩
摘要。已知低能转移状态下的弹性中微子对电子和原子核的散射截面对中微子的电磁特性非常敏感。特别是，可以使用能量阈值非常低的液体或固体探测器有效地搜索中微子的磁矩。我们提出了一种将中微子磁矩贡献纳入凝聚态靶低能弹性中微子散射理论处理的形式。采用动态结构因子的概念来描述靶中的集体效应。用数字方法计算了超流体 4He 上氚反中微子散射的微分截面。我们发现 10 − 11 µ B 量级的中微子磁矩对截面有很强的影响。我们的结果可用于未来在液体或固体目标的低能中微子散射实验中寻找中微子磁矩。
使用基于小波散射的特征对酒精性脑电图进行分类
在研究问题和相关数据集之后，特征提取是机器学习和数据科学管道的最重要组成部分。小波散射变换（WST）是最近开发的基于知识的特征提取技术，在结构上像卷积神经网络（CNN）一样。它保存在高频中，对信号变形不敏感，并产生分类任务中通常需要的实价信号的较低差异。借助来自公共可用UCI数据库的数据，我们研究了从多通道脑电图（EEG）信号中提取的基于WST的功能的能力，以区分20名酗酒和20个男性健康的男性的男性受试者的1.0-S EEG记录。使用记录的10倍交叉验证，我们发现输入到支持向量机（SVM）分类器的基于WST的特征能够正确对所有酒精和正常EEG记录进行正确分类。使用1D CNN实现了类似的性能。相比之下，最高的独立主题平均值10倍跨验证性能是通过馈送到线性判别（LDA）分类器的基于WST的特征实现的。使用两种10倍的交叉验证方法获得的结果表明，WST与CON CON CONTAILAL分类器一起是CNN的替代品，用于对酒精和正常脑电图分类。在区分酒精和正常的脑电图记录方面，枕骨和顶部区域的基于WST的特征是最有用的。
PBTE的光发射中的光子散射（111 ...
据我们所知，本手稿是第一个全面的多体光发射框架，其中包括相干的三体电子 - 光子 - photon-Phonon散射，以预测来自单晶光子座的体积光电子的跨性能分布和平均横向能量（MT）。需要开发这种理论的需求源于缺乏研究，这些研究提供了对管理从单晶发出的光电子横向动量分布的基本基本过程的完整理解。例如，基于密度功能性电子质量的密度官能理论计算的初始谓词表明，PBTE的（111）表面会产生非常小的MTE（≤15meV），而我们的实验产生的MTES比这些预测大十到二十倍，并且还表现出比较低的光学发射阈值比预测较低的预测。本手稿中介绍的AB从头算框架正确地从我们的PBTE（111）中的测量值和在预测阈值下方观察到的光学范围中从我们的测量中重现了MTE的大小。我们的结果表明，在大部分材料和相干的多体电子散射过程中，两种光兴奋的状态都在忽略的初始预测中，它们在PBTE的光发射中起着非常重要的作用（111）。最后，从所吸取的教训中，我们建议一项程序，以快速计算对下一代超快电动局部应用的潜在单晶光阴极和X射线自由电子激光器的应用，这将使在凝聚力问题研究中实现可显着的进步。
核非弹性散射的量子模拟
图 1：根据方程 (24)，在 N q 量子比特量子寄存器上，e U ( tf ; t 0 ) 的完整时间演化的量子电路设计示意图。电路从左到右运行。门 e U ( tk )，其中 tk = t 1 , t 2 , · · · , tn 且 tn = tf ，对应于散射时间 tk 处单个时间步长的时间演化算子。尽管 e U ( tk ) 随 tk 而变化，但它在每个短时间步长 [ tk − 1 , tk ] 内都被认为是时不变的。| q ⟩ ⊗ N q 表示 N q 量子比特寄存器。
结合纳米结构元素定量的ADF-EDX散射横截面
由于具有不一致的信号模式，我们可以将动态散射视为聚焦入射电子的单个原子的叠加。在这里，我们扩展了所谓的原子透镜模型[3]（以前为ADF开发）到光谱法。对于混合色谱柱，随着计算成本而迅速超过了多层计算的能力，订购的可能性呈指数增长。相比之下，原子镜头模型允许快速生成EDX散射截面，并在通道条件下考虑元素的排序。如图2对于核心壳Au-pt纳米棒，从多层计算中提取的散射横截面与原子透镜模型预测相当一致，但与假定信号与每种类型的原子数线性缩放的线性模型的偏差大不相同。要将原子镜头模型部署到实验结果中，我们可以合并实验测量的EDX部分横截面[4]，这被称为部分，因为它在归一化过程中包括所有显微镜依赖性因子，从而绕过了EDX检测器的困难表征。此方法使我们能够探索具有多个元素的异质材料的巨大顺序可能性。
利用中子散射见证量子磁体中的纠缠
1 橡树岭国家实验室中子散射部门，美国田纳西州橡树岭 37831 2 橡树岭国家实验室纳米相材料科学中心，美国田纳西州橡树岭 37831 3 橡树岭国家实验室计算科学与工程部门，美国田纳西州橡树岭 37831 4 亥姆霍兹柏林材料与能源中心有限公司，Hahn-Meitner Platz 1, D-14109 Berlin, Germany 5 柏林工业大学物理研究所，Hardenbergstraße 36, D-10623 Berlin, Germany 6 橡树岭国家实验室量子科学中心，美国田纳西州橡树岭 37831 7 橡树岭国家实验室材料科学与技术部门，美国田纳西州橡树岭 37831 8 Shull Wollan 中心 - 中子科学联合研究所橡树岭国家实验室，美国田纳西州 37831
在非散射折射物体内的平均路径长度
在许多物理学领域中，找到在给定物体中随机分布的平均和弦长度是一个自然的问题。从数学角度来看，这是一个看似复杂的任务，因为人们应该考虑线的空间和角度分布以及它们如何相交对象的表面。对于凸形的身体，答案令人惊讶地简单，由平均和弦长度定理给出，该定理已有一个多世纪[1]。它指出，平均和弦长度⟨c⟩与物体的形状无关，并且仅取决于体积V与表面积的比例为⟨= 4 v /。从各种角度得到证明[2-4]。最近才表明，该定理可以进一步推广到扩散物体中随机行走的研究。平均路径长度定理[5]指出，平均路径长度仍然简单地是⟨l⟩= 4 v /;这与介质的形状和散射 /扩散特性无关。有效性延伸到许多领域，因为它对物体内部的任何随机步行都是有效的，并且与封闭散射介质中的几何光学元件特别相关。该定理的一个重要条件是，入口点和初始方向是均匀和各向同性分布的，在光学中，这与兰伯特的照明相当[2]。路径长度分布和平均路径长度是许多光学系统设计的核心，可以使用射线光学描述。它们可用于计算吸收和散射培养基的光学特性[6，7]，药物粉末中的折射颗粒培养基[8]，用于太阳能电池设计[9-11]，随机激光[12]和集成球[13，14]。射线追踪也可以与衍射效应结合使用，以计算大型粒子的电磁散射特性，例如几何光学近似和物理光学模型[15 - 20]或