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电子 - 音波耦合和超导t c
纸，我们表明，这两种数量实际上存在固有的上限，这取决于金属相对于电子晶体相互作用的稳定性。我们将结果与实验数据进行了比较，并认为室温超导性完全是现实的，但仅在富含氢的化合物中。问题：“最大可能的超导t c？”自从1911年在Onnes发现超导性以来，尽管在这一领域取得了显着进展[7-12]，但仍未得到答复。同时，在大气压力下，实际材料的T C在超过一百年（1911-2011）的实验经验中，在大气压力（大气压力上）的T C不超过133 k，而在高架压力（约30 GPA）处的T C不超过160 K。据信金属氢是具有最高临界温度之一的超导体[13，14]。这是因为T C与晶格振动频率成正比，在该材料中，由于氢是最轻的元素，因此在该材料中最高。不幸的是，产生金属氢需要超过450 GPA的压力[15，16]，在当前实验技术的范围内进行运输测量。但是，有一种巧妙的溶液 - 将氢气与其他元素合金[17]。这提供了有效的化学压力，从而减少了产生稳定金属所需的外部压力。确实，压缩多氢化物成为自2014年和2018年发现记录超导以来的最高t C的领导者。
05.5在液氮水平下垂直超导电线中的瞬态降低
用电流的超导电线中热平衡的稳定性取决于热释放的曲线和热量中的曲线相对位置[1]。如果热释放曲线的斜率超过了去除热曲线的斜率，则随着超导电线的电流增加，热不稳定性会发展出来，这最终导致去除量的机理变化[2-4]。例如，在纸张[3]中，在高温超导（HTSC）电线的电流增加后，当将热去除机理从对流变为核沸腾时，会观察到瞬态过程，从而导致稳定的过载模式[5,6]。但是，超导电线中的热不稳定性可以以其他方式启动，即在去除热量的环境条件下，在永久的电流价值变化下。在htsc-wire的情况下，这可以通过液体制冷剂（氮）的水平降低提供，使得垂直线的顶部在液体表面上方的氮气中。结果，从液体上方（外部）上方的电线零件（外部）中除去热量，它将损失稳定性并达到正常状态。在这种情况下，对于过渡后的热平衡恢复，首先必须减少htsc线中的电流，其次，由于纵向沿纵向的导热率，由于导热性而通过电线端创建有效的热量去除。为此，应为当前铅提供液体冷却。[7]中详细描述了不同类型的水平仪，它们的优势和缺点。基于初始水平换能器（传感器）的外部和浸入部分的参数差异，该操作原理被广泛用于设备中，以测量低温液体的水平（水平仪）。由于其目的而引起的电平计具有参数之间平滑的单调关系
相位噪声对超导量子比特控制的影响 - Mercurio
其中 f ( t ) 是包络，ν 是载波频率，φ 是相位。驱动脉冲用于对量子位执行逻辑运算，其持续时间、幅度和相位决定了所执行的运算类型。在本文中，我们重点研究受相位噪声影响的 N π − 脉冲的生成，以实现 N NOT 非理想门。这里使用持续时间为 50 ns、幅度约为 0.5 au、载波频率为 6 GHz 的矩形脉冲。π − 脉冲强制绕布洛赫球的特定轴（在我们的例子中是 X 轴）旋转 180 度，从而导致量子位的状态反转，见图 1（a）。如果 π − 脉冲受到相位噪声的影响，并且量子位在基本状态 | 0 ⟩ 初始化，则最终状态将不是 | 1 ⟩ ，但由于绕 X、Y 和 Z 轴的不必要的旋转，状态有所不同，见图 1(b)。相位噪声已直接应用于脉冲包络分量，这相当于将其应用于载波相位。
涡旋熵和超大型不足的BI2SR2CACU2O8+x超导体的超导波动
超导体中的涡旋可以帮助识别出现现象，但是涡流的基本方面（例如它们的熵）仍然很众所周知。在这里，我们通过测量磁耐药性和对超薄纤维（≤2个单位细胞）的磁性抗性和Nernst效应，研究了不足的BI 2 SR 2 CACU 2 CACU 2 O 8+X中的涡旋熵。我们从具有不同掺杂水平的样品上的磁传输测量中提取伦敦穿透深度。它揭示了超级流动相位刚度ρs与超级传导过渡温度t c线性缩放，直至极不足的情况。在相同批次的超薄纤维上，我们通过芯片温度计测量Nern的效果。一起，我们获得了涡旋熵，并发现它用t c或ρs呈指数衰减。我们进一步分析了高斯超导波动框架中t c上方的nernst信号。在二维极限中电气和热电测量的组合提供了对高温超导性的新见解。
Arpes检测非常规超导体中超导间隙符号
超导间隙对称性对于理解潜在的超导性机制至关重要。角度分辨光发射光谱（ARPES）在确定非常规超导体中的间隙对称性方面起着关键作用。然而，到目前为止，ARPE只能测量超导间隙的大小，而不能测量其相位的幅度。该相必须由其他相敏感技术检测到。在这里，我们提出了一种直接检测ARPES超导间隙标志的方法。使用众所周知的D波间隙对称性，在Cuprate超导体BI 2 SR 2 SR 2 CACU 2 O 8+δ中成功验证了此方法。当两个频段具有较强的带间相互作用时，超导状态下所得的电子结构对两个频段之间的相对间隙标志敏感。我们目前的工作提供了一种检测间隙标志的方法，可以应用于各种超导体，尤其是具有多个轨道的超导体，例如铁基超导体。
三色d-wave超导超级晶格
费米子超级流动性，除了召开的bardeen-cooper-schrieffer状态之外，具有非平凡的库珀配对是在量子多体系统中引人入胜的研究领域。尤其是，用有限摩托的对超导状态的寻找长期以来一直是一个挑战，但是建立其存在一直遭受了缺乏适当的探测来揭示其动力的障碍。最近，有人提出，非肾脏电子传输是有限摩托对的最强大的探测器，因为它直接将其与超级流相结合。在这里，我们揭示了与三色超晶格上的非重新传输的配对状态，并具有强旋轨耦合，并结合了由原子上薄的D-波超导体cecoin 5组成的倒置对称对称性。我们发现，虽然在HT平面中的低温（t）/高磁场（t）/高磁场（h）角在HT平面中表现出明显的倾角异常，用于H，用于ht-Plane的h，沿ht-Wave间隙的抗闭合方向应用，但这种沿节结节的ht肌nodal方向不存在此类异常。通过仔细地隔离涡流动力学引起的外部效应，我们揭示了存在的非逆局响应，该反应源自以固有的摩肌对特征的固有超导特性。我们将高端状态归因于螺旋超导状态，其中阶参数的相位是自发的空间调制。
类型-II T-J型模型和共享超导统治中的superexchange耦合la 3 ni 2 o 7
最近，在高压下在LA 3 Ni 2 O 7中发现了一个80 K超导体。密度函数理论计算d x 2 -y 2，d z 2是双层平方晶格上的活性轨道，每个位点的ni构造d 8 -x。在这里，x是孔掺杂水平。一个天真的期望是用两轨T -J模型来描述该系统。但是，我们强调了Hund的耦合J H的重要性，X = 0限制应视为旋转的Mott绝缘子。，显着的hund的耦合共享了D Z 2轨道的层间交换j j r，d Z 2轨道上D x 2-y 2轨道，这种效果无法通过常规的扰动或均值扰动或均值扰动方法来捕获。这项研究首先探讨了d z 2轨道被局部化的极限，处理的是一个轨道双层T -J模型，该模型的重点是D x 2 -2 -y 2轨道。值得注意的是，我们发现强大的层间配对可生存至x = 0。5孔由传输的J驱动，这解释了该掺杂水平的实验中高的TC超导体的存在。接下来，我们发现了更现实的情况，即D Z 2轨道略微掺杂，不能简单地集成。我们采用J H→+∞极限，并提出了一个II型T-J模型，具有四个旋转半旋转（D 7）状态和三个旋转的Dublon（D 8）状态。采用parton均值字段方法，我们恢复了与单轨t-j模型中相似的结果，但现在具有自动生成的j r的效果。
高场超导体和超导磁铁ECRIS和Frontier核物理
•至关重要的核物理学： - FRIB - 高功率ECR来源和高刚度光谱仪 - EIC - 复杂的相互作用区域磁铁 - JLAB - JLAB - 中心至12GEV升级•至关重要的基本能源科学至关重要的基本能源科学 - 新颖的端站磁铁 - 超导器 - 超导器 - 超导向器•融合的融合供货量和级别的融合式tokamaks and Stellactors-尤其是Compactact tokamaks
差异实现了各种精确的重新归一化组示例
在范德华（Van der Waals）中观察到的非常规的平坦带（FB）超导性，可以为高-T C材料打开有希望的途径。在FBS，配对和超级流体重量量表与交互参数线性线性线性，这种不寻常的理由证明并鼓励促进FB工程的策略。二分晶格（BLS）自然托管FBS可能是特别有趣的候选者。在Bogoliubov de Gennes理论和BLS中有吸引力的哈伯德模型的框架内，揭示了准粒子本征的隐藏对称性。因此，我们展示了与跳跃术语的特征无关的配对和超流量的普遍关系。值得注意的是，只要受到两部分特征的保护，这些一般特性对疾病不敏感。
超导reba2cu3O7（re =稀土）的涂层导体的进展
摘要在这项工作中，我们回顾了基于氟化金属有机前体的化学溶液沉积（CSD）在使用化学溶液沉积（CSD）方面取得的最新进展，从而增强了超导reba 2 Cu 3 O 3 O 7（Rebco）膜和涂层导体（CCS）。首先，我们研究了基于新型低氟金属溶液的溶液制备，沉积和热解相关的步骤的进步。我们表明，可以使用一种新型的多功能胶体溶液（包括预制的纳米颗粒（NP））来引入人工钉中心（APC）。我们分析了如何在热解过程中解散发生的复杂物理化学转化，目的是最大化膜厚度。了解成核和生长机制对于使用自发隔离或胶体溶液方法进行微观结构的微观调整而言至关重要，并使工业可扩展此过程。高级纳米结构研究已深刻地改变了我们对缺陷结构及其家谱学的理解。这是高度浓度的随机分布和定向的BAMO 3（M = ZR，HF）NP所起的关键作用，从而增强了APC的浓度，例如堆叠断层和相关的部分脱位。将缺陷结构与临界电流密度j C（H，T，θ）相关联，可以在整个H -T相图中严格控制涡旋固定属性并设计涡流固定景观的一般方案。我们还指通过转移