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van der waals ferroelectrics
在散装3R-TMD晶体中，具有相同堆叠顺序的层组显示为三维双胞胎，被双边界的平面隔开。Here, we propose [10] the formation of two-dimensional (2D) electron/hole gases at twin boundaries, analyse their stable density in photo-doped structures, which appears to be in the range of n * ~8x10 12 cm -2 for electrons at both intrinsic mirror twin boundaries in bulk crystals and twisted twin boundaries in structures assembled from two thin mono-domain films.我们还预测了组装双胞胎之间的扭角值的“魔法”值，为此，累积的载体密度，n *和moiré模式之间的可相差性将促进形成强相关的电子状态，例如wigner晶体。参考文献[1] F. Ferreira等，科学报告11，13422（2021）
大规模非线性开放量子力学的数值模拟
我们介绍了一种在粒子状态在相空间中经历显著扩展同时在相空间普朗克尺度上产生小量子特征的情况下解决粒子非线性开放量子动力学的方法。我们的方法涉及模拟两个步骤。首先，我们将 Wigner 函数转换为时间相关框架，该框架利用经典轨迹的信息有效地表示相空间中的量子态。接下来，我们使用实现这种时间相关非线性变量变化的数值方法模拟此框架中的动力学。为了展示我们方法的能力，我们研究了粒子在紧密谐波势中最初被基态冷却后在一维弱四次势中演化的开放量子动力学。这种方法与正在进行的设计、优化和理解通过非线性量子动力学制备大质量粒子宏观量子叠加态的实验的努力特别相关。
omega-3脂肪酸的生物技术生产
在二维电子系统中，由于远距离库仑相互作用而禁止直接一阶相变，这意味着宏观相位分离的僵硬惩罚。一个突出的建议是，任何直接的一阶转变都被一系列“微乳液”阶段取代，其中两个阶段以中镜域的模式混合在一起。在这封信中，我们评论了这种微乳液阶段可能占据的平均电子密度范围。我们指出，即使不知道与两个阶段之间表面张力相关的现象学参数的值，也可以将相当强的上限放在n的值上。，在费米液体对WIGNER晶体过渡的情况下，我们对N进行N的数值估计值，并将N的数值估计为10 7 cm -2。该值比在实验中观察到的相变宽度要小得多，这表明疾病更可能是对过渡的明显拓宽的解释。
激活具有计量学用途的真正多体纠缠 - New J. Phys. 26 023034 (2024)
1 巴斯克大学理论物理学系 (UPV/EHU)，西班牙毕尔巴鄂 2 巴斯克大学 EHU 量子中心 (UPV/EHU)，西班牙比斯开省莱奥阿 Barrio Sarriena s/n, 48940 3 多诺斯蒂亚国际物理中心 (DIPC)，西班牙圣塞瓦斯蒂安 4 HUN-REN 维格纳物理研究中心，匈牙利布达佩斯 5 杜伦大学数学科学系，英国杜伦 6 格但斯克大学国际量子技术理论中心，波兰格但斯克 7 格但斯克理工大学应用物理与数学学院，国家量子信息中心，波兰格但斯克 8 匈牙利科学院核研究所，匈牙利德布勒森 9 IKERBASQUE，巴斯克科学基金会，西班牙毕尔巴鄂
条件量子温度计——通过测量更少的
摘要 精确测量量子系统的温度是一项艰巨的任务。量子信息的数学特性使得几乎不可能以无限的精度进行测量。在本文中，我们引入了一种广义热状态，该状态取决于可用测量设备的指针状态。我们表明，这种条件热状态在量子测温中优于吉布斯状态。精度提高的根源在于其由 Wigner-Yanase-Dyson 倾斜信息量化的不对称性。在完全资源理论分析中进一步阐明了这一额外资源，我们表明存在一个吉布斯保留映射可以将目标状态转换为条件热状态。我们将条件热状态和相同目标状态之间的量子 J 发散与量子热联系起来。
交流约瑟夫森效应产生的纳米机械谐振器电荷量子比特态与相干态之间的纠缠
我们考虑了一个纳米机电系统，该系统由一个可移动的库珀对盒量子比特组成，该量子比特受静电场影响，并通过隧穿过程耦合到两个块体超导体。我们认为量子比特动力学与量子振荡器动力学相关，并证明如果满足某些共振条件，施加在超导体之间的偏置电压会产生由量子比特态和振荡器相干态的纠缠表示的状态。结果表明，这种纠缠的结构可以由偏置电压控制，从而产生包含所谓猫态（相干态的叠加）的纠缠。我们通过分析纠缠的熵和相应的维格纳函数来表征此类状态的形成和发展。我们还考虑了通过测量平均电流在实验上可行的检测这种效应的方法。
代数量子场论
Ψ 描述的概率取决于向量 Φ 1 和 Φ 2 在各自射线中的选择。叠加的可能性是量子理论的一个关键特性，也是干涉效应的原因。由于干涉的可能性，量子力学状态与经典物理学中的状态截然不同，在经典物理学中，状态可以用相空间的一个点来标记，或者在知识不完整的情况下，可以用相空间中的概率分布来标记。原则上，量子理论也适用于宏观系统，并由此得出与经典物理学（以及日常生活中的经验）形成鲜明对比的结论，薛定谔猫就是一个例子。更奇特的是，现实概念的限制源于贝尔不等式的违反。尽管量子力学状态并不总是可以叠加的。当然，希尔伯特空间中的矢量可以线性组合，但矢量之间的相对相位可能无法观察到。这一现象是由 Wick、Wightman 和 Wigner 首次观察到的。他们考虑了自旋为 1 的粒子状态的叠加
布凯里 / 弗朗西斯科
2013 年匈牙利布达佩斯维格纳核物理研究所（匈牙利科学院）和罗兰大学（ELTE）客座研究员 2012 年在 SISSA - Trieste 获得统计物理学博士学位。论文：“代数 Bethe Ansatz 中的矩阵元素：统计物理学中的新应用”。导师：G. Mussardo。 2008 年在博洛尼亚大学获得物理学“Laurea Specialistica”（理学硕士）（110/110 优异成绩）。论文：“可积 O(6) sigma 模型和规范弦对偶”。导师：F. Ravanini。 2006 年在摩德纳和雷焦艾米利亚大学获得物理学“Laurea”（理学学士）（110/110 优异成绩）。论文：“Conduzione di una simulazione cosmologica su calcolatore parallo al CINECA（在 CINECA 的并行超级计算机上运行宇宙学模拟）”。顾问：C. Calandra Bonaura。
PHYSICAL REVIEW A 105, 013716 (2022) 现实...
我们描述了一种有效的数值方法，用于模拟存在失相和衰减的情况下相互作用的自旋系综的动力学。该方法基于孤立系统的离散截断维格纳近似，将自旋系综的平均场动力学与离散初始自旋值的蒙特卡罗采样相结合，以解释量子关联。在这里，我们展示了如何通过将确定性平均场演化替换为随机过程来将这种方法推广到耗散自旋系统，该过程描述了相干性和群体的衰减，同时保留了每个自旋的长度。我们展示了该技术在模拟非经典自旋压缩效应或具有 10 5 个相互作用的两级系统的腔 QED 模型的动力学和稳态中的应用。这为在现实实验室条件下对各种量子光学实验或固态自旋系综进行精确的实尺度模拟提供了可能性。
量子网络电信波长的连续变量多模量子态
1 光的连续变量量子理论 3 1.1 量子谐振子..................................................................................................................................................................4 1.1.1 哈密顿量的量子化..................................................................................................................................................................4 1.1.2 海森堡不确定性原理和算子归一化.................................................. 5 1.2 光的模态表示..................................................................................................................................................................................6 1.2.1 经典光.................................................................................................................................................................................. . ... . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22 1.5.1 具有连续变量的图状态的理论框架 . ...