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强驱动状态下的翻转模式电子偶极自旋共振
使用传统的电子偶极自旋共振 (EDSR) 实现自旋量子比特的高保真控制需要约 1 mTnm −1 的大磁场梯度（这也会将量子比特与电荷噪声耦合）和 1 mV 量级的大驱动幅度。翻转模式是驱动双量子点中电子 EDSR 的另一种方法，其中两个点之间的大位移提高了驱动效率。我们建议在强驱动范围内操作翻转模式，以充分利用两个点之间的磁场差异。在模拟中，降低的所需磁场梯度将电荷噪声的保真贡献抑制了两个数量级以上，同时提供高达 60 MHz 的拉比频率。然而，硅中导带的近简并引入了谷自由度，这会降低强驱动模式的性能。这就需要进行依赖于谷值的脉冲优化，并且使强驱动机制的操作变得值得怀疑。
纳米压印激子极化子超表面
摘要：激子极化子代表了一种有前途的平台，它结合了光子和电子系统的优势，可用于未来的光电设备。然而，由于制造方法成本高、复杂，与为微电子开发的成熟 CMOS 技术不兼容，因此它们的应用目前仅限于实验室研究。在这项工作中，我们开发了一种创新、低成本且与 CMOS 兼容的方法来制造大表面极化子设备。这是通过热纳米压印直接图案化卤化物钙钛矿薄膜来实现的。结果，我们在室温下观察到厘米级上质量因子 Q ≈ 300 的高度均匀的极化子模式。令人印象深刻的是，该工艺提供了高可重复性和保真度，因为同一个模具可以重复使用 10 次以上，以将钙钛矿层压印在不同类型的基板上。我们的研究结果可以为生产在室温下运行的低成本集成极化子设备铺平道路。
超导离子龙门（SIG）偶极示威者磁铁的第一次绕组试验
摘要 - 超导离子龙门（SIG）项目旨在设计，构建和测试一个离子龙门的弯曲的超导偶极示威磁体（刚度为6.6 Tm）。主示威者磁铁参数是一个4 t的偶极场，该偶尔线生成的圆环孔，直径为80 mm，曲率半径为1.65 m和30°角扇形。该项目插入了CNAO，CERN，INFN和Medaustron之间的Eurosig合作框架中。在这次合作中，SIG的主要目标是对绕线和组装cos-θ线圈的可行性研究，其曲率半径较小。此外，通过构建直接的热示威磁体共享SIG横截面，CERN的平行程序专门用于研究间接冷却问题。这些程序背后的基本思想是检查社区在超导加速器磁铁设计方面的丰富经验是否会导致龙门磁铁域的突破。本文介绍了SIG磁铁概念设计的主要要素，并报告了米兰的Lasa实验室进行的第一次绕组试验，并带有铜虚拟电缆。此外，还讨论了高度弯曲的cosθ线圈的绕，固化和浸渍的可能解决方案。
意大利设施的10 t HTS节能偶极磁铁的建筑技术
应用超导性的创新研究基础设施（IRIS）是一项由意大利大学和研究部长资助的项目，领导层分配给INFN和LASA实验室作为其协调员。该项目目前处于最后阶段，涉及加速器（ESMA）的能源节能，完全高温超导偶极磁铁的设计和构建。该磁铁是由ASG超导体S.P.A.设计的，在INFN LASA团队的支持下。制造将在ASG超导体S.P.A. Genova中进行。此贡献涵盖了偶极子的最终设计及其构建技术，涵盖了电磁，机械和热方面。磁性明智的，使用金属与绝缘绕组技术缠绕12个赛道线圈。整体线圈堆栈（6+6）的长度将近1米，并具有70毫米宽的免费孔，最大中央磁场为10吨。为了缠绕线圈，已经设计和购买了专用的绕组机。可以承受这样的场，即由高强度合金制成的机械结构正在产生。ESMA将是一种传导冷却的无低温磁铁，并将在20 K下运行，从而大大降低了与低温药物相关的成本。
里德伯镊子阵列中的超固体性
在本文中，我们预测在原子阵列中存在超固体相，其中所有原子都被激发到它们的里德堡态。我们专注于两个具有相反宇称的里德堡态的系统，其中两个态之间的轨道角动量 l 相差一，即∆ l = 1。在这里，原子对之间的共振偶极-偶极相互作用通常比色散范德华相互作用强得多，后者从二阶偶极-偶极相互作用产生到非共振对势。我们建议使用具有不同主量子数∆ n,0 的两个里德堡态，其中两个里德堡态之间的偶极矩阵元素急剧减小。这使我们能够进入相反的区域，其中范德华相互作用占主导地位并且预计存在超固体，正如我们使用大规模 QMC 模拟所证实的那样。我们研究了各种里德堡态 | nS 1 / 2 ⟩,|在不同的主量子数 n 和 n ′ 下，87 Rb 的 nP J ⟩ 和 | nD J ⟩ 。对于里德堡原子对 | nS 1 / 2 ⟩ 和 | n ′ PJ ⟩ ，对于典型的主量子数，共振偶极-偶极相互作用随 ∆ n 下降得太快。因此，t / V 要么太大，以致我们预期不会存在超固体相，要么太小，以致很难通过实验观察到。对于状态 | nD J ⟩ 和 | n ′ PJ ⟩ ，如果 n = n ′ − 1，我们预测有趣的参数区域。对于相关的主量子数，两个里德堡态在能量上相距不到 10 GHz，从而能够使用最先进的微波技术实现有效耦合。我们进一步通过磁量子数 m J 以及磁场 B 来微调相互作用。我们选择磁场垂直于原子平面，使得原子平面中原子之间的相互作用与相互作用原子对的方向无关。此外，偶极-偶极相互作用取决于磁场 B 的大小，因为它混合了两个里德堡态的精细结构能级，这会影响它们的偶极矩阵元素。额外的限制是 t 和 V 的相对符号，它取决于 m J 。我们仅当 t / V > 0 时才预期系统支持超固体相。最后，我们收敛到状态 | ⟩ = | 60 P 3 / 2 , mj = 3 / 2 ⟩ 和 | ⟩ = | 59 D 3 / 2 ，mj = 3 / 2 ⟩ ，场幅度B = 50 G。这些状态的另一个优势是D态原子对之间的范德华相互作用相对较弱。这使得原子阵列能够有效地激发到| ⟩状态，这是所提出的状态制备的重要组成部分。在正文的图2中，已经讨论了里德堡对| ⟩和| ⟩之间的相互作用包含一个共振非对角项∝1 / R 3 ，它会引起偶极交换并混合两个项，以及对角线贡献1 / R 6 。在短距离处，我们期望额外的贡献（例如非对角交换相互作用 ∝ 1 / R 6 ）会对此进行修改。这些项对于我们特定的里德堡对来说很小，但通常不为零。
具有捕获极性分子离子的偶极声子量子逻辑
囚禁原子离子系统已证明，其状态准备和测量 (SPAM) 不准确性 [1] 以及单量子比特和双量子比特门错误率 [2–4] 是所有量子比特中最低的。基于囚禁离子的完全可编程、少量子比特量子计算机已经建成 [5, 6]。然而，到目前为止，这些系统尚未扩展到大量量子比特，原因包括异常加热 [7–10]、声子模式拥挤 [11]、光子散射 [12, 13]，以及传统光学元件的扩展挑战 [14, 15]。最近，有研究表明，通过直接电磁偶极-偶极相互作用耦合的分子离子量子比特可用于量子信息处理 [16]。虽然使用该方法的分子量子比特系统的可扩展性预计不会受到异常加热或声子模式拥挤的限制，但目前分子离子量子比特并不像原子离子量子比特那样容易控制。特别是，分子离子的 SPAM 由于其通常缺乏光学循环跃迁而变得困难，这使得激光照射分子成为问题 [17]。一种方法是通过共捕获的原子离子进行量子逻辑光谱 (QLS) [18–20]，这种方法最近也被用于纠缠原子和分子离子 [21]。然而，由于 QLS 需要在运动基态附近冷却，因此技术要求很高，而且激光操控分子离子会导致自发辐射到暗态。这里，我们描述了如何利用离子阱中的偶极-声子耦合将极性分子离子的偶极矩与多离子库仑晶体的声子模式纠缠在一起。这种现象可以用两种方式直观地理解：作为非静止离子所经历的时间相关电场驱动分子电偶极跃迁，或作为时间相关偶极矩驱动离子运动。对于多个离子，振荡发生在库仑晶体的集体模式中，甚至可以使相距很远的偶极子通过共享声子模式发生强烈相互作用。此外，偶极-声子相互作用可以是
宋超阳博士｜助理教授｜南方科技大学
硕士研究生（2013-2014）Yin Bangqi新加坡设计与麻省理工学院（2013-2014）Aditya Ranjan新加坡技术与设计与MIT大学（2016-2017）WU TONG MONASH大学（2018-2018-2018-2018-2020）Liu Sheng Sheng Sheng Electronics Designitute（2018-2020-220）加入了Shaoyin Tech。（2020-2023）冯·施豪（Rveng Shihao）加入了Rvbust Tech。（2020年至2023年）郭尤辛加入了香港公共服务部（2021-2024）Jie Yu Master Class of 2024（2021-2024）Jiang Bingfa Master Class of 2024 of 2024（2021-2021-2025） （2022-2025）Xu Ronghan Master Class 2025（Robocon Sustech的团队负责人）（2023-2026）Huang Bangchao Master Class of 2026