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光子整合大型体积Brillouin Lasers
在集成的单模式激光器中生成超低线宽和高输出功率仍然是未来紧凑，便携式，精度应用程序的关键挑战。moreso，在激光设计中实现了这些特征，使缩放能够缩放降低线宽和更高的功率，并在晶圆尺度集成平台中实现，该平台可以从可见光到近IR运行，并与其他组件集成。这样的进步可能会影响广泛的应用，包括原子和量子传感和计算，计量学，相干纤维通信和传感以及超低噪声MMWAVE和RF生成。然而，在集成的激光器中实现这些目标仍然难以捉摸。在这里，我们报告了一类集成的激光器，可以克服这些限制，并证明了31 MHz瞬时线宽，这是迄今为止我们最好的最低线宽，具有41兆瓦输出功率和73 dB SideMode抑制比例，并且可以通过22.5 nm范围调节。由于在较大的模式体积，非线性光子声子，MHz-scale-fsr，超低损失硅氮化物谐振器腔内发生的Brillouin非线性动力学，因此可以进行这种性能。这种激光设计可以扩展到MHz基本线宽和瓦特类激光器的新工作状态。这样的激光有望解锁对精度量子实验，便携式精度应用以及原子，分子和光学物理学的新灵敏度和保真度。
对小型低能光子缺乏的更新...
•在（𝑥1，𝑦1，𝑧1）处与ABCD平面相交=（0.431 mm，-1.127 mm，0.500 mm）; •沿Z（垂直于ABCD和EFGH平面垂直的苍蝇3.75μm） - 这是正确的吗？也请参见下一张幻灯片）； •排放荧光光子，= 9.25 keV at（𝑥2，𝑦2，𝑧2）=（0.431 mm，-1.127 mm，0.496 mm）; •该荧光光子在（𝑥3，𝑦3，𝑧3）=（0.429毫米，-1.116毫米，0.500 mm）上飞过ABCD； •也就是说，芯片内部荧光光子的“路径”（发射后）仅为𝑥3 -𝑥22 +𝑦3−𝑦2 2 2 +𝑧3−𝑧2 2 =11.8μm; •GAAS中的该𝐸= 9.25 keV光子的吸收系数为23.92 1 mm； •𝑝= 1 -Exp -23.92 1 mm×11.8×10 -3 mm = 0.246; •𝑝gen =统一0，1 = 0.272; •𝑝<𝑝gen⇒无吸收。
单光子源在多功能磁性光子结构中的可控运动
纳米光子学中的量子点（QD）耦合已广泛研究量子技术中的各种潜在应用。微型安排也吸引了大量的研究兴趣，因为它使用微型机器人工具来进行精确的受控运动。在这项工作中，我们将荧光QD和磁性纳米颗粒（NP）结合在一起，以实现多功能微生物结构，并通过外部磁场在3D空间中证明了耦合的单光子源（SPS）的操纵。通过使用低一个光子吸收（LOPA）直接激光写作（DLW）技术，在包含单个QD的2D和3D磁电脑器件的制造上是在包含胶体CDSE/CDSE/CDSE QDS，磁铁fe 3 o 4 nps和su-8 photoresist的混合材料上进行的。研究了两种类型的设备，即无接触式和接触式结构，以证明其磁性和光辐射反应。设备中的耦合SP由外部磁场驱动，以在3D流体环境中执行不同的运动。表征了设备中单个QD的光学特性。
存储光子时间箱量子比特在罕见情况下最长可达 20 毫秒......
用于光子量子比特的长持续时间量子存储器是实现长距离量子网络和中继器的重要组成部分。将光学状态映射到稀土集合中的相干自旋波上是一种特别有前途的量子存储方法。然而，由于所需的自旋波操纵引起的读出噪声，在量子水平上实现长时间存储仍然具有挑战性。在这项工作中，我们应用动态解耦技术和小磁场，在 151 Eu 3 +：Y 2 SiO 5 晶体中实现 20、50 和 100 毫秒的六种时间模式的存储，基于原子频率梳存储器，其中每个时间模式平均包含大约一个光子。通过存储两个时间箱量子比特 20 毫秒来验证存储器的量子相干性，平均存储器输出保真度为 F = (85 ± 2)%，每个量子比特的平均光子数为 μ in = 0.92 ± 0.04。量子比特分析是在存储器读出时完成的，使用我们开发的一种复合绝热读出脉冲。
用于非高斯光子量子态产生的多路复用合成器
摘要 处理具有非经典光子统计的简单有效的光子态源对于实现量子计算和通信协议至关重要。在这项工作中，我们提出了一种创新方法，与以前的提案相比，该方法大大简化了非高斯状态的制备，利用了现代量子光子学工具提供的多路复用功能。我们的提案受到迭代协议的启发，其中多个资源一个接一个地组合在一起以获得高振幅的复杂输出状态。相反，在这里，协议的很大一部分是并行执行的，通过使用沿与所有输入模式部分重叠的模式的单个投影测量。我们表明，我们的协议可用于生成高质量和高振幅的薛定谔猫状态以及更复杂的状态，例如纠错码。值得注意的是，我们的提案可以用实验中可用的资源来实现，突出了它的直接可行性。
基于薄膜粉红色粉红色的葡萄球菌/氟化物一维光子晶体
图6。（a）由DY3+离子和无bragg镜子的单个DY3+掺杂的活性层（参考）激活的微腔的光致发光光谱。插图：激发激光的光谱。（b）与没有bragg镜的参考样品相比，微腔的发光强度的入射角依赖性。
基于尖锐的纳米制动尖端的高分辨率光子力显微镜
图1：提示制造和光学设置。a）微加工过程。圆柱颗粒是通过激光干扰光刻产生的，蚀刻了一个石英底物，其中沉积了800 nm厚的SIO 2层。HF的调谐酸变薄会在SIO 2层中产生锋利的尖端。然后将粒子机械地裂解底物。b）切割颗粒的扫描电子显微镜图像，其中一个尖端的对比度已得到增强，以清晰度。尖端的曲率半径为35 nm。c）光学陷阱的示意图，固定粒子并用锋利的尖端扫描样品表面。d）示意性光学设置。L/2: half-wave plate, PBS: polarizer, AOM: acousto-optical modulator, NPBS: non-polarizing beam splitter, Exp: beam expander, T1:1 : one to one telescope, Obj: Objective, Cond: Condenser, PD: photodiode (to acquire S z ), PSD: position sensitive detector (to acquire S x,y ), IRCCD: infra red CCD camera, VISCCD：可见的CCD相机。）
sb2s3作为MID-IR光子学的低损坏相变材料
MID-IR波长范围（通常定义为跨度为3至13 µm）覆盖了各种大气气体的分子吸收区域。因此，MID-IR集成光子学，即将复杂和先进的光学功能整合到芯片上，这代表了开发基于光谱的气体检测的紧凑，成本效益的仪器的有希望的途径[1-6]。这些结构通常是用光刻技术制造的，这些技术限制了所得设备的可重新配置和可调性。通过在介电波导顶部涂上额外的层[7]，证明了一些修剪后的后处理能力。走得更远，并为这些结构启用真正的后制成调音机制，一种有吸引力的方法是将它们与相变材料（PCM）相结合。这些材料可以可逆地在具有不同光学特性的无定形和晶体相之间切换。常规PCM的众所周知的例子是GE 2 SB 2 TE 5（GST）[8，9]和VO 2 [10-14]。GST由于其出色的特征而引起了强烈的关注，包括其两个阶段（∆ n> 2.5），低切换温度（〜180°C）之间的近红外折射率对比度以及保持其状态而无需任何电源的能力。在电信C波段上运行的许多集成设备，例如光学记忆[15]，模式转换器[16]，反射调节器[17]，环谐振器[18]，窄带过滤器[19]或基于GST的相位变速器[20] [20]。然而，尽管不断研究和提高其潜力的努力，但其可用性仍然主要限于要求光的应用
长寿命共振：光子三角金字塔
在连续状态中的新结合和在一个光子三角形的pyra-mid中具有两个半实用铅的长期共振，并据报道，一般定理给出了它们的存在条件。金字塔由连接的开环（长度为l）组成。当连续状态存在于状态连续图内时，它们会引起长寿的共振，以构成金字塔的6个开放环的某些修改长度的特定值。这15个使这些长度通过这些长度来调节这些共振。这项工作中获得的结果适当说明了最终系统之间的状态数量保存以及由独立金字塔和半限制铅所构成的参考。这种保护的尊重使得能够找到最终系统的所有状态，其中包括连续体的界限。这是这项工作的原始性之一。另一个新的一般结果20是连续状态和长寿共振的不同束缚集，以及给出其存在条件的定理。这些结果可能会对连续状态，长期共鸣和通信技术改进的界限的一般研究产生重大影响。
非线性光子学锌硫化物波导的表征
摘要：本文通过Zns薄膜和波导的结构和光学特征，介绍了二阶非线性光子学对二阶非线性光子学的优势。1。引言是由物质辐射相互作用引起的非线性光学现象，这已经得到了很大改善，这已经大大改善了光子设备的开发，可以在基于非线性光学材料的指导结构内强限制电磁场。[1]。到目前为止，只有很少的研究集中在硫化锌（ZNS）上。这种材料对于非线性光学元件来说是有希望的，因为它是电信波长[2]的高折射率，透明度的宽光谱，高第二[3]和三阶非线性系数[4]和多晶结构，并且有可能充分利用非线性过程[5]。从应用的角度来看，ZnS沉积方法的种类（其中一些是低成本）也代表了有趣的技术优势。在这项工作中，我们描述了由磁控溅射沉积的ZnS薄膜的结构和光学特性，以及第一个基于ZnS的波导的制造过程及其线性表征。