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特刊——神经形态光子学
本期特刊将重点介绍集成光子神经形态系统的最新进展，讨论当前和未来的挑战，并概述应对这些挑战所需的科学和技术进步。我们欢迎各种有关神经形态光子学的有意义且有价值的手稿，包括与用于实现计算、神经传感和替代神经形态范式的材料、设备和硬件架构相关的手稿。涉及新兴非常规技术作为神经形态技术候选解决方案的投稿也将受到考虑。主题包括但不限于：- 神经形态工程 - 光子学 - 人工智能 - 脑启发计算 - 突触可塑性 - 光学神经网络
六方氮化硼中量子发射器的双光子干涉
最近在二维材料中发现的量子发射器为量子信息集成光子器件开辟了新的前景。这些应用中的大多数都要求发射的光子是不可区分的，而这在二维材料中仍然难以实现。在这里，我们研究了利用电子束在六方氮化硼中产生的量子发射器的双光子干涉。我们在非共振激发下测量了 Hong-Ou-Mandel 干涉仪中零声子线光子的相关性。我们发现发射的光子在 3 纳秒的时间窗口内表现出 0.44 ± 0.11 的部分不可区分性，这对应于考虑不完美发射器纯度后的校正值 0.56 ± 0.11。 Hong-Ou-Mandel 可见度与后选择时间窗口宽度的相关性使我们能够估计发射器的失相时间约为 1.5 纳秒，约为自发辐射设定的极限的一半。使用 Purcell 效应和当前的 2D 材料光子学，可见度可达到 90% 以上。
光子GO
Wireless - technology WiFi 5GHz General Noise level (min) 32dB Noise level (max) 35dB PC compatibility VGA,SVGA,XGA,720p,1080p, UHD 2D compatibility HDR10,HLG,HEVC,PRIME HDR,AV1,MPEG 1/2/4 1080P30fps H.264/H.265 4KP60pfs 3D compatibility No IP rating IP2X OSD / display languages 25 languages: Arabic, Czech, Danish, Dutch, English, Farsi, Finnish, French, German, Greek, Hungarian, Indonesian, Italian, Japanese, Norwegian, Polish, Portuguese, Romanian, Russian, Chinese (simplified), Spanish, Swedish, Chinese (traditional), Turkish, Vietnamese 24/7 operation Yes 360°操作是操作条件0°C〜40°C，最大。Humidity 10-85% Remote control Yes Speaker count 2 Watts per speaker 10W In the box Adaptor (100W) Power cord (TypeC) Remote control Basic user manual 2x AAA Battery Input lag 27.10ms Speaker Info Dolby Audio Networking Wireless - technology WiFi 5GHz Power Power supply Universal AC 100-240V ±10%~ 50/60 Power consumption (standby) 0.5W Power consumption (min) 60W功率消耗（最大）85W电池寿命高达1.5小时的重量和尺寸尺寸（w x d x h）mm 252 x 157 x 62毛重2.73公斤净重1.72 kg
引用：Zhou CD、Huang Y、Yang YG 等。具有增强存储能力的精简光子储存器计算机。Opto-Electron Adv 8，240135
光子平台正逐渐成为满足日益增长的人工智能需求的一种有希望的选择，其中光子时间延迟储存器计算（TDRC）被广泛期待。虽然这种计算范式只能采用单个光子器件作为数据处理的非线性节点，但其性能高度依赖于延迟反馈回路（FL）提供的衰减记忆，这限制了物理实现的可扩展性，特别是对于高度集成的芯片。在这里，我们提出了一种简化的光子方案，利用设计的准卷积编码（QC）实现更灵活的参数配置，从而完全摆脱了对FL的依赖。与基于延迟的TDRC不同，基于QC的RC（QRC）中的编码数据支持时间特征提取，从而有助于增强记忆能力。因此，我们提出的QRC无需实现FL即可处理与时间相关的任务或序列数据。此外，我们可以使用低功率、易于集成的垂直腔面发射激光器来实现该硬件，以实现高性能并行处理。我们通过 QRC 和 TDRC 的模拟和实验比较来说明概念验证，其中结构更简单的 QRC 在各种基准测试任务中表现更佳。我们的结果可能为深度神经网络的硬件实现提供了一个有利的解决方案。
fabry-pérot和friedrich-wintgen结合状态在光子三轴腔中的连续体中
连续体（BICS）中的结合状态是零宽（有限的寿命），即使它们与连续的扩展状态共存，但仍在系统中仍然存在的特征模式。产生的高频共振可能在光子整合电路，过滤，传感和激光器中具有显着应用。在本文中，我们证明了基于光子三轴腔的简单设计可以同时显示Fabry-Pérot（FP）和Friedrich-Wintgen（FW）BICS，并且它们的出现非常依赖于将腔附着在外部介质上的方式。我们首先考虑一个对称腔，其中长度D 3的存根被两个长度D 2的存根包围，所有存根均由长度D 1的段隔开。当两个端口之间插入腔时，我们在理论上证明了在长度d 1，d 2 2和d 3之间的可辨式条件下，在实验上证明了FP类型的对称BIC（S-BIC）和抗对称BIC（AS-BIC）的存在。S-BIC和AS-BIC可能会彼此交叉，从而产生双重变性的BIC。通过打破腔体的对称性，AS-BICS和S-BIC可以融合在一起，并实现FW型BIC，其中一种共振保持为零，而另一个共振却宽阔。通过考虑另外的两个配置，其中三端腔与一个或两个端口仅在一个侧连接起来，可以在结构内部诱导其他BIC。通过略微使BIC条件略有失调，后者转变为电磁诱导的透明度 /反射或FANO共振。最后，可以设计这种三重速度腔，以实现某些频率的接近完美吸收。使用同轴电缆在辐射频域中通过实验确认了从绿色功能方法获得的所有分析结果。
基于光子学的近场测量和远场...
摘要 本研究使用具有平面扫描功能的电光 (EO) 传感器演示了基于光子学的 300 GHz 频段近场测量和远场特性分析。待测场在 EO 传感器处上变频至光域 (1550 nm)，并通过光纤传送至测量系统。在 13 s 的一维测量时间内，系统的典型相位漂移为 0.46 ◦，小于该时间尺度下相位测量的标准偏差 1.2 ◦。将从测得的近场分布计算出的喇叭天线远场方向图与使用矢量网络分析仪通过直接远场测量系统测得的远场方向图进行了比较。对于与角度相关的参数，我们通过近场测量获得的结果的精度与通过直接远场测量获得的结果相当。我们的近场测量结果与直接远场测量结果之间的旁瓣电平差异（约 1 dB）归因于探针校正数据的过量噪声。我们相信，基于光子学的球形 EO 探针扫描近场测量将为 300 GHz 频段高增益天线的表征铺平道路。
用星星学约束深色光子特性
抽象的暗光子是标准模型的某些扩展中调用的粒子，可以说明宇宙的暗物质含量至少部分。已经提出，恒星内饰中的深色光子的产生可能以取决于暗光子质量及其与标准模型颗粒的耦合（动力学混合参数χ）的速率发生。在这项工作中，我们旨在探索深色光子生产在晚期进化阶段的太阳质量红色巨型分支（RGB）恒星中的影响。我们证明，在所谓的RGB凸起，深色光子的产生中，可能是恒星有足够的显着意义的能量汇，以修改星星对流区域的扩展。我们表明，Asterosology能够检测到结构中的这种变化，从而使我们可以分别预测深色光子的质量和动力学混合的900 eV和5×10-15。我们还证明，可以从黑暗光子增加RGB尖端在当前观察不确定性上的光度的事实得出其他约束。因此，这项工作为经验方法铺平了道路，以加深对这种暗物质颗粒的研究。
单光子在量子通信和计算中的应用
实际上，这确实意味着人们应该能够知道在给定的足够短的时间窗口内检测到了多少光子（与典型寿命发射器的数量级相当）。这实际上很难通过实验来实现，因为探测器通常无法足够快地从一次检测恢复到下一次检测，并且它们通常不太擅长区分在如此短的时间窗口内检测到的光子数量。这就是著名的 Hanbury Brown 和 Twiss (HBT) 实验的由来，其中使用 50/50 分束器来测量 g (2) 函数（参见图 1 正文）。这个想法非常简单。取一个单光子源，并在分束器的每个输出端口使用两个单光子探测器对其进行分析，真正的单光子将无法同时触发两个探测器。因为只有一个能量量子，即光子，所以粒子行为会显现出来，并且一次只能触发一个探测器，但不能同时触发两个探测器。这非常方便，因为我们可以通过使用两个探测器来规避探测器问题，因为当一个探测器启动并因此在一段时间内无法使用时，第二个探测器已准备好接收潜在的第二个光子。因此，观察到的光子反聚束行为告诉您，如果您在分束器之后通过两个探测器获得同时检测，则在两个探测器之间零延迟（τ=0）和 g (2) (0)=0 时不应发生同时检测。使用术语反聚束是为了强调我们在某一时刻有且只有一个光子 1 。我们说我们具有发射器的光子反聚束。格劳伯表明量子形式可以以同样的方式应用于这个实验 [Gla63a]。从那时起，人们就开始对物质与光子的相互作用进行详细描述和研究，但直到 1977 年，H. Kimble、M. Dagenais 和 L. Mandel [Kim77] 才通过实验证明单光子确实存在。他们利用了来自激发热原子束的单原子跃迁。光统计的第一个结果表明，单光子确实存在，它们不仅仅是某种方便的理论工具。1.1.1.3 N =1 福克态与弱相干态
不要再指责纳米晶体阵列中的跳跃传导，而应将其用于主动光子学！
纳米晶体 (NC) 现已成为光子应用的既定基石。然而，它们在光电子学中的集成尚未达到同样的成熟度，部分原因是人们认为瓶颈在于跳跃传导导致的固有有限迁移率。人们做出了巨大努力来提高这种迁移率，特别是通过调整粒子表面化学以实现更大的粒子间电子耦合，并且已经实现了 ≈ 10 cm 2 V − 1 s − 1 的迁移率值。人们承认，这个值仍然明显低于 2D 电子气体中获得的值，但与具有类似约束能的外延生长异质结构中垂直传输的迁移率相当。由于进一步提高迁移率值的前景似乎有限，因此建议应将精力集中在探索跳跃传导带来的潜在好处上。这些优势之一是扩散长度对偏置的依赖性，这在设计基于 NC 的设备的偏置可重构光学响应方面起着关键作用。本文将回顾构建偏置激活设备的一些最新成果，并讨论设计未来结构的基本标准。最终，跳跃传导是产生低无序材料无法提供的新功能的机会。