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World File Search System对角线
用于哈密顿模拟的一般量子算法，并应用于非亚洲晶格理论
侧重于用于量子模拟的通用量子计算，并通过晶格规定的检查，我们引入了相当通用的量子算法，这些算法可以有效地模拟与多个（Bosonic和Fermionic）量子数的相关变化的某些类别的相互作用，该相互作用具有非构成功能系数的量子数。尤其是，我们使用单数值分解技术分析了哈密顿术语的对角线化，并讨论如何在数字化的时间进化运算符中实现已实现的对角线单位。所研究的晶格计理论是1+1个维度的SU（2）仪表理论，该理论与一个交错的费米子的一种味道结合在一起，为此提供了在不同的综合模型中进行完整的量子资源分析。这些算法被证明适用于高维理论以及其他阿贝尔和非阿布尔仪表理论。选择的示例进一步证明了采用有效的理论表述的重要性：显示出，使用循环，弦乐和强体自由度使用明确的计量不变的配方，可以模拟算法，并降低了与基于Angular-Momentum以及Schwinger-Momentum以及Schwinger-boson-boson Boson drefere的标准配方的成本。尽管挖掘仿真不确定，但循环 - 弦 - 弦 - 弦 - 弦 - 弦乐制剂进一步保留了非亚伯仪对称性，而无需昂贵的控制操作。这种理论和算法考虑因素对于量化与自然相关的其他复杂理论可能至关重要。
![arxiv：2501.02996v2 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月8日](/simg/7\760d8454e06f11ad30abd69d2a84d33ee046b2b0.webp)
arxiv：2501.02996v2 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月8日
在使用量子动力学理论的短距离疾病的情况下，研究了双层过渡金属二核苷（TMD）中固有和外在轨道霍尔的效应（OHE）。bi-layer TMD提供了一个理想的平台，可以研究由于其独特的结构和电子特性，因此在转移特性上破坏了反转对称性。虽然双层TMD自然反转对称，但使用有限的栅极电压来在层之间产生偏置，从而破坏了这种对称性。我们的发现表明，远离带边缘，extrinsic ohe成为反与对称和不对称情况的主要贡献，其突出性随着费米能量的增长而显着增加。此外，我们证明打破反演对称性大大增强了外部OHE。这种增强源于中心对称系统中轨道角动量（OAM）的根本不同的行为，在该系统中，由于对称性约束，内标成分消失了。因此，在trosymmortric系统中，密度矩阵的对角线成分仅有助于外部OHE。相比之下，在非中心对称系统中，对角线和对角线成分都起作用。我们的研究表明，在实验相关的，高度掺杂的系统中，OHE本质上是外在的，无论该系统是中央对称还是非中心对称。重要的是，我们推断，即使是反演对称性的微弱破裂也会导致OHE的戏剧性增强，这是对实验研究的明显影响。
自旋和电荷相关性之间的非扰动交织：“吸烟枪”单验交换结果
我们通过对相关电子系统中局部电荷和局部自旋波动之间相互作用的微观机制进行了对几种基本多电子模型的广义现场电荷敏感性的彻底研究，例如Hubbard Atom，Hubbard Atom，Anderson Indrurity模型以及Hubbard模型。通过根据物理上透明的单玻色交换过程来构成数值确定的广义易感性，我们揭示了负责自以为是的多电子扰动扩展的显微机制。特别是，我们明确地确定了对（Matsubara）频率空间（Matsubara）频率空间的对角线条目的显着抑制的起源，以及导致崩溃的异性抗合性的略微增加。对对角线元件的抑制作用直接源自局部磁矩上的电子散射，反映了它们越来越长的寿命以及增强的有效耦合与电子的耦合。取而代之的是，非对角线项的轻微而分散的增强可以主要归因于多体散射过程。由于自旋和电荷扇区之间的强烈交织在近藤温度下部分削弱，这是由于在低频状态下局部磁波的有效自旋 - 纤维化耦合的逐步降低。因此，我们的分析阐明了相互作用的电子问题的不同散射量之间的物理信息的确切机制，并突出了这种相互交织在扰动方案以外的相关电子物理学中所起的关键作用。
数字微镜设备 - ASME
第一个隐藏铰链 DMD（1993 年）。阵列大小为 768 x 576，投射图像的部分为 640 x 480。这张独特的照片捕捉了一个历史事件，一个集成电路产生了一个人大小的投影图像。投影镜头的视野扩大了，不仅可以显示 DMD 芯片，还可以显示周围的封装和将芯片电连接到封装触点的键合线。作为尺寸参考，DMD 芯片处的图像对角线为 0.53 英寸，键合线的直径为千分之一英寸（25 微米）。
量子信息理论解决方案 5
（i）失相通道：ρ → ρ ′ = E ( ρ ) = (1 − p ) ρ + p diag( ρ 00 , ρ 11 )（非对角线元素以概率 p 消失）。失相输出与在标准基础中测量状态相同：diag( ρ 00 , ρ 11 ) = P 1 j =0 P j ρP j ，其中 P j = | j ⟩⟨ j |。因此可能的 Kraus 算子为 A 2 = √ 1 − p 1 , A j = √ pP j , j = 0 , 1。但我们可以找到具有更少 Kraus 算子的表示。注意 σ z ρσ z = ρ 00 − ρ 01 − ρ 10 ρ 11
JHEP01（2025）072
tridiagonalization是数值线性代数中的重要技术，它将给定的矩阵转换为三角形形式，其中所有非零元素都局限于主对角线和原发性异基因对角线[1]。这种转换简化了许多矩阵计算，例如解决特征值问题和执行矩阵因数化。在哈密顿系统中，三角法化有助于理解操作员生长的量子动力学[2]和系统的统计特性[3]。对于赫米尔顿的赫米尔顿人，通常是使用兰开斯算法[4]或住户反射[5]来实现的。已知的三角元素（称为兰开斯系数）有效地控制了系统的动力学[6]。在许多情况下，例如对正交多项式的研究，这些元素被称为递归系数，因为它们与正交多项式的序列递归有关[1]。这立即提出了一个关于特征值与兰开斯系数之间关系的重要问题。虽然这似乎是一个简单的问题，但答案通常是不平凡的。但是，在许多情况下，尤其是在随机矩阵理论（RMT）的背景下，特征值和兰开斯系数之间的直接一对一对应关系可能是不需要的。另外，兰开斯系数并非唯一。它们取决于馈送到兰开斯算法的选定初始状态。事实证明，答案是肯定的，并在[7]中解决。因此，考虑统计问题可能更有见识：特征值的分布（例如状态密度（DOS））与兰开斯系数的统计特性之间是否存在相关性？鉴于Hermitian随机矩阵的特征值E I，平均DOSρ（E）与
泛欧洲国家研究和教育网络中的量子密钥分发
↕ 随机接收基数 𝑅 𝐷 𝐷 𝑅 𝑅 𝐷 𝐷 𝑅 𝐷 𝑅 𝐷 𝐷 𝐷 𝐷 𝑅 Bob 收到的比特 1 1 1 0 0 0 1 1 1 0 1 公开讨论 Bob 报告收到比特的基数 RDRDDRRDDDR Alice 说出哪些基数是正确的 OK OK OK OK OK OK 推测是共享的信息（如果没有窃听） 1 1 0 1 0 1 Bob 随机透露一些密钥比特 1 0 Alice 确认它们 OK OK 结果 剩余的共享秘密比特 1 0 1 1 表 7. BB84 协议运行示例，最初来自 [8]。 𝐷 和 𝑅 分别表示对角线底边和直线底边。
4MP IP AI 摄像机 - PLC-424M-AI-IR3/PM
最小值照度 0.005 lux@F1.6, AGC ON; 0 lux with IR 0.0028 lux@F1.2, AGC ON; 0 lux with IR 镜头 3.6 mm@F1.6, 水平 FoV: 80.6°; 垂直 FoV: 50.6°; 对角线 FoV:88° 调焦 固定镜头接口 M12 日夜转换 ICR 宽动态范围 120dB BLC 支持 HLC 支持 除雾 支持 数字降噪 3D DNR 角度调整 平移: 0°~360°; 倾斜:0°~80°;旋转: 0°~360° 视频压缩 Smart H.265 / H.265+ / H.265 / Smart H.264 / H.264+ / H.264 / MJPEG H.264 压缩标准 Baseline Profile/Main Profile/High Profile
科科尼诺县跨辖区灾害缓解计划
亚利桑那山地森林 - 包含山地景观，包括莫戈隆边缘和圣弗朗西斯科山脉，覆盖该县约 40% 的面积。森林地区位于该县南部边界，从东南到西北呈对角线延伸，并沿着北凯巴布高原的上部地区。该区域的海拔范围从大约 4,000 英尺到略低于 13,000 英尺，夏季相对凉爽，冬季寒冷。该生态区域的植被主要由灌木草原、莫戈隆查帕拉尔灌木丛、大盆地针叶林、落基山针叶林和平原草原混合而成。
量子信息理论（20110401）
2个量子（信息）理论的元素5 2.1量子状态和可观察结果。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。5 2.1.1 Qubit和Qudits的纯量子状态。。。。。。。。。。。。5 2.1.2 Qubit的混合量子状态。。。。。。。。。。。。。。。。7 2.1.3量子状态空间作为凸组集。。。。。。。。。。。。。。9 2.1.4可观察值和期望值。。。。。。。。。。。。。。10 2.1.5对角线和痕迹。。。。。。。。。。。。。。。。。。。12 2.2测量假设。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。12 2.3单一时间演变。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。13 2.3.1 schrdeodinger动力学。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。13 2.3.2统一操作。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。14 2.4复合量子系统。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。14 2.4.1张量产品。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。14 2.4.2量子寄存器。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 2.4.3部分迹线。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。17 2.4.4双方纯量子状态的Schmidt分解。。17