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World File Search System导率
电导率作为评估河水适合休闲使用的指标
抽象的城市河流流过城市是公民休闲和放松的地方。但是，这些河流有时被大肠杆菌（大肠杆菌）污染。因此，这项研究的目的是开发一种简单的方法来研究河水中的大肠杆菌污染。从2019年5月到2019年10月，从日本科比市的Toga河的五个位置收集了水样，并测量了粪便大肠菌密度（FCD），以及电导率和河水的氯离子浓度。这些水质参数与实际粪便密度的比较表明，电导率与FCD之间存在很高的相关性。，而FCD和氯化物浓度之间几乎没有相关性。接收器工作特性（ROC）分析用于评估使用电导率作为估计参数的方法。曲线下的面积（AUC）用作ROC曲线算法性能的度量。计算出的AUC值在宽范围的FCD值中保持较高，高于0.95，这表明这种快速监测方法适用于评估高于300/100 mL的污染物粪便的数量。
基于厌氧微生物的热导率的在线监测
图2 Anaramos测量原理的示意图，具有示例性压力，氢和二氧化碳数据。（a）基于反复阶段的气体传递速率测量原理。虚线和罗马数字（I - III）代表相变。（I阶段）带有闭合阀的测量阶段，导致天空的气体积累和浓度增加。（II阶段）高流动相，特异性培养气体通过顶空气体的增加，以快速平衡气相。（第三阶段）低流相，并用特定的培养气体积极清除烧瓶顶空。黑匣子中的方程式简化了总气体转移速率（TGTR），氢转移速率（HTR）和二氧化碳转移速率（CTR）的计算。用于转移速率计算的部分压力DP的斜率在（a）中表示为绿色三角形。（b）压力，（c）氢和（d）二氧化碳传感器的生物重复材料的示例性传感器原始数据。Anaramos，厌氧呼吸活动监测系统。
使用 SEEBIC | STROBE 绘制 TEM 中的电导率图
TEM 是研究电子设备纳米级特征的重要工具。TEM 基于散射的对比度在确定材料的物理结构方面表现出色，并且通过 EDS 和 EELS 等光谱附件可以精确确定设备中原子的组成和排列。结合原位功能，TEM 可以精确映射设备在运行和缺陷形成过程中的物理结构变化。但是，在许多情况下，设备的功能或故障是小规模电子变化的结果，这些变化在变化成为病态之前不会呈现为可检测的物理信号。为了在 TEM 中检测这些电子变化，必须采用与电子结构直接相关的对比度的互补成像。在 TEM 中获得电子对比度的一项技术是电子束感应电流 (EBIC) 成像，其中由光束在样品中产生的电流在 STEM 中逐像素映射。自 20 世纪 60 年代以来 [1]，EBIC 电流产生的“标准”模式是在局部电场中分离电子-空穴对 (EHP)。最近，展示了一种新的 EBIC 模式，其中电流由束流诱导二次电子 (SE) 发射在样品中产生的空穴产生[2]。这种 SE 发射 EBIC (SEEBIC) 模式不需要局部电场的存在，通常比标准 EBIC 的电流小得多，并且能够实现更高分辨率的成像[3]。在基于 TEM 的技术中，SEEBIC 独一无二，还能产生与样品中局部电导率直接相关的对比度[4]，即使在操作设备中也是如此[5]。在这里，我们讨论了 STEM EBIC 电导率映射技术，并提供了它在被动成像和原位实验中的几个应用示例。图 1 显示了 SEEBIC 电阻映射的简单演示。该设备由一条 GeSbTe（GST）条带组成，该条带横跨两个在薄 SiN 膜上图案化的 TiN 电极。图 1 中的 STEM EBIC 图像包含标准 EBIC 和 SEEBIC 对比度。如图所示，当电子束入射到 TiN/GST 界面时，肖特基势垒处的电场将 EHP 分开，空穴在每个界面处朝 GST 移动，在连接到 EBIC 放大器的右侧电极上产生暗对比度，在接地的左侧电极上也产生暗对比度。在这些界面之外，SEEBIC 对比度与左侧（接地）电极的电阻成正比 [4]。靠近 EBIC 电极（即，与接地电极相比，EBIC 电极的电阻更小）的 SE 发射产生的空穴更有可能通过该电极到达地，从而产生更亮的（空穴）电流。 SEEBIC 在右侧（EBIC）电极上最亮，由于非晶态GST的电阻率均匀，SEEBIC 在整个GST条带上稳定减小，在左侧电极上最暗[6]。
非共线反铁磁序的复合自旋霍尔电导率
非共线反铁磁体 (AFM) 是一个令人兴奋的新平台，可用于研究本征自旋霍尔效应 (SHE)，这种现象源于材料的能带结构、贝里相位曲率和对外部电场的线性响应。与传统的 SHE 材料相比，非共线反铁磁体的对称性分析不禁止具有 ̂ x、̂ z 极化的非零纵向和平面外自旋电流，并预测电流方向为磁晶格的各向异性。本文报道了在非共线状态下唯一生成的 L1 2 有序反铁磁 PtMn 3 薄膜中的多组分平面外自旋霍尔电导率 𝝈 x xz 、𝝈 y xz 、𝝈 z xz。最大自旋扭矩效率 (𝝃 = JS / J e ≈ 0.3) 明显高于 Pt (𝝃 ≈ 0.1)。此外，非共线状态下的自旋霍尔电导率表现出预测的取向相关各向异性，为具有可选自旋极化的新设备开辟了可能性。这项工作展示了通过磁晶格进行对称性控制作为磁电子系统中定制功能的途径。
通过常规和3D打印过程制造高温电导率聚合物复合材料：艺术和未来趋势
寿命和富裕电子设备和组件的性能受到大量热积聚的影响，并且必须通过热导电聚合物复合膜解决此问题。因此，对高热导率纳米复合材料的发展的需求在各种应用中具有重要作用。在本文中，审查了各种聚合物的导热率的不同粒子增强剂，例如单一和杂化形式，涂层和未涂层的颗粒以及化学处理的颗粒，并讨论了所需特性改进的各种聚合物的热电导率。此外，还详细介绍了制造过程（例如注射成型，压缩成型和3D打印技术）在高温电导率聚合物复合材料中的作用。最后，讨论了未来研究的潜力，这可以帮助研究人员致力于增强聚合物材料的热性能。
固有的ge-rich sige/ ... div>中无意的p型电导率
在这项工作中，我们研究了固有的SI 0.06 GE 0.94 /gE塑料放松的异质结构的有效背景电荷密度（001）。hall效应测量和电容 - 电压填充显示在名义上固有的层中具有p型电导率，在10 15 cm 3中间的孔浓度在50至200 k的温度下，孔的浓度为孔。此外，通过深层瞬态光谱法发现位于中间隙位置的一个主要孔陷阱。载体捕获动力学测量值可以解释为由于点缺陷的组合，可能被困在扩展缺陷的应变场中，即螺纹脱位。
改善3D Zn（II） - 协调聚合物的电导率的策略，由Mesaconato和基于吡啶基 - 偶然甲基甲酰基氢氮化物的Schottky二极管装置桥接
在不同领域的关系和应用。1–3由两个或更多供体中心组成的多齿配体可以连续延伸以特殊的模式延伸以产生一种聚合物形式，称为辅助聚合物（CPS）； 4-12该术语是由J. C. Bailer在1967年引入的。13主要是，二羧酸盐和双吡啶基有机化合物用于设计CPS。CP的尺寸在很大程度上取决于有机连接器，金属节点和反应条件的性质，并且可以从1d延伸至2D和3D。在2D或3D CP中存在适当的孔隙度已定义了一种创新的材料，称为金属有机框架（MOF）。13–15 CPS/MOF，一类带有引人入胜的结构结构和拓扑结构的杂交多功能晶体材料已被广泛用于气体存储和分离，催化，感应，磁性，药物，药物递送，生物技术，生物技术，电导率，蛋白电导率，智能设备的制造等目前，全球主要的挑战是停止C级排放，探索绿色能源资源并保持零能源损失。 具有智能电导率和可持续性的材料高度优势。 有了这个期望，许多研究小组致力于将许多此类材料设计为目前，全球主要的挑战是停止C级排放，探索绿色能源资源并保持零能源损失。具有智能电导率和可持续性的材料高度优势。有了这个期望，许多研究小组致力于将许多此类材料设计为
03,09，光激发电子从Alas/GAAS异质结构的光电导率中的光激发电子扩散的作用
半导体P - i -n异质结构被广泛用作辐射探测器，并在光电子中具有多种应用[1-4]。在这种半导体结构中的能量吸收高于禁止带宽度的光导致电子孔对产生。对，在耗尽的I -Area中产生或从I -Area到掺杂n-和P-层的深度的扩散长度的距离与电场分开，因此电流出现在外部电路中[4]。光电流值将用载体的漂移电流定义，该载体在I -Area中产生，以及在I -Area外产生的载体的扩散电流。在某些条件下，半导体结构的光响应可以检测到多个各种量子振荡事件。例如，由于光电声发射的光激发电子和孔的放松导致光电流振荡，具体取决于刺激光子的能量[5]。在GAAS/ALAS或INGAN/GAN P -I -N超晶格中观察到来自偏置电压的光电流振荡[6,7]。在工作[8]中，研究了P - I -N-二极管在光谱光谱上的I -i -i -n-二极管中的INAS层的影响，并显示了此类异质系统对创建敏感光探测器的效率。后来，在这样的单屏障GAAS/ALAS异质结构中（见图1）在辐照时观察到巨大的光电流振荡[9,10]，光子能量高于GAA中的光子能量高于禁止带宽度，而GAA中的光子宽度高，这似乎是多种共振 - 类似于Volt-Ampere特性（VAC）的特殊性。振幅为光电流时的平均光值的20％，其光线为λ= 650 nm，而在具有单个隧道屏障的p - i -i -n -diodes中，这是不可能的，这是不可能的。观察到了那个时期
单元4超电导率 - wavoo wajeeha妇女学院
a.c josephson效应让整个连接处都应用静态势差，库珀对在整个连接处的隧道过程中引入了另一个阶段。可以使用量子力学计算这种附加相变（∆φ）。