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曾德干涉仪
摘要 本文介绍了一种非平衡马赫-曾德干涉仪 (MZI) 固有的干涉特性，该干涉仪通过精密制造技术在绝缘体上硅平台上实现。研究深入探讨了自由光谱范围 (FSR) 与非平衡 MZI 各种长度之间的复杂关系。值得注意的是，模拟结果与实验结果的比较显示出了惊人的一致性。 关键词：马赫-曾德干涉仪、光子学、绝缘体上硅、波导 1. 简介 硅光子器件因其吸引人的特性而越来越受欢迎。小尺寸、大折射率对比度和 CMOS 兼容性是硅光子器件的特性之一，这些特性使其成为电信、生物医学等多个行业的首选器件[1]。马赫-曾德干涉仪 (MZI) 是最广泛使用的硅光子器件组件之一。在硅平台上实现的马赫-曾德尔干涉仪是各种应用的关键元件，从电信（用于光子波导开关和光子调制器）到传感和信号处理 [2]、[3]、[4]。MZI 的实用性源于其干涉特性，这是通过在 MZI 的两个臂之间产生相对相移来实现的。这种相移可以通过使用移相器或使 MZI 的两个臂的光路长度不相等来实现。MZI 的两个臂不相等的 MZI 配置称为不平衡 MZI。在本文中，我们展示了一种不平衡 MZI 设计，我们对其进行了建模、模拟和随后的制造。我们研究了几种不平衡 MZI 设计，并分析了这些设备的模拟和实验传输特性。我们阐明了波导建模的过程，并进行了分析以补偿制造变化，并详细介绍了一些数据分析。 2. 材料与方法 2.1 理论 马赫-曾德干涉仪 (MZI) 包括一个分束器和一个光束组合器，它们通过一对波导相互连接，如图 1 所示。MZI 配置包括分束器将波导输入端 (E i ) 的入射光分成波导的臂或分支。随后，光在输出端重新组合成光束
证明不平衡的MACH>的干涉特性
1。引言硅光子设备由于其吸引人的特性而变得越来越流行。小尺寸，较大的折射率对比度和CMOS兼容性是硅光子设备的特性，它们使其成为多个行业的选择设备 - 电信，生物医学等[1,2]。使用最广泛的硅光子设备组件之一是Mach-Zehnder干涉仪（MZI）。在硅平台上实施的Mach-Zehnder干涉仪是各种应用的关键元素，从电信（用于光子波导开关和光子调制器）到感应，神经网络，量子和信号处理的关键元素[3-11]。MZI的效用源于其干涉特性，这是通过在MZI的两个臂之间创建相对相移来实现的。使用相位变速器或通过使MZI的两个臂的光路长度不平等来实现此相移。MZI配置，其中MZI的两个臂都不相等，称为MZI不平衡。不平衡的MZI已用于位移传感[12]，气体传感[13]，模式切换[14]和调制[15]。在本文中，我们展示了我们建模，模拟和随后制造的MZI设计不平衡的设计。我们检查了几种不平衡的MZI设计，并分析了设备的仿真和实验传输特性。我们阐明了波导建模的过程并进行了分析，以补偿制造变化并详细介绍了一些数据分析。
氧化石墨烯涂层的马赫 - 泽纳德干涉仪基于氨气
血液中高水平的氨水可能导致无意识和抽搐，这使其成为危险空气污染的主要例子。我们环境中某些气体的存在可能会令人不安。鉴于这些问题，我们提出了一种当代设计和开发异常敏感的氨气传感器的方法。该传感器利用由单模纤维（SMF），光子晶体纤维（PCF）和SMF组成的底物来创建Mach-Zehnder干涉仪（MZI）。感应机制涉及固定AU和GO纳米复合材料。在此设置中，SMF和固体晶体纤维之间的干扰区域会产生一个塌陷区，该区域可用于激发PCF的核心和覆层模式。这种创新技术确保了非常快速的响应和恢复时间。这项研究中展示的可重复使用的探针具有实现快速，高度准确且可重复可重复的超级氨检测的巨大潜力。这引入了进行在线测量和环境监测的新颖途径。SMF和固体晶体特色纤维的交点会产生一个有效激发PCF的核心和覆层模式的塌陷区域，从而导致了承诺的快速响应和恢复时间。可重复使用的探针表现出能力迅速检测到氨的超级量，并具有良好的选择性，并具有良好的选择性，并具有良好的选择性，并具有良好的特征，并提高了18.6的敏感性和敏感性。关键字：氧化石墨烯，干涉仪，氨，气体传感器这一开发为环境监测和实时测量提供了新的可能性，从而改善了对周围环境的见解。
使用X射线散射干涉法
摘要：使用吸附的单链DNA（ssDNA）的单壁碳纳米管（SWCNT）作为传感器进行研究，以研究生物系统，其潜在应用从临床诊断到农业生物技术。唯一的ssDNA序列使SWCNT有选择地响应靶向分析物，例如识别神经调节剂多巴胺等（GT）N -SWCNT。尚不清楚SWCNT表面上的ssDNA构象如何有助于功能，因为观察结果仅限于脱水条件下的计算模型或实验，这与应用纳米传感器的水性生物环境有很大不同。我们通过X射线散射干涉测量法（XSI）来展示一种直接测量SSDNA几何形状的模式，该模式利用了AuNP标签产生的干扰模式，该模式由AuNP标记在SWCNT表面上与SSDNA结合在一起。我们使用XSI来量化两个（GT）N ssDNA低聚物长度（n = 6，15）的不同表面吸附的形态（n = 6，15），它们在多巴胺感应的背景下用于SWCNT，并测量SSDNA构象变化作为离子强度和多巴胺相互作用的功能。我们表明，与更长的（GT）15低聚物相比，较短的低聚物（GT）6沿SWCNT轴（SSDNA间距离为8.6±0.3 nm）采用更周期性的有序环结构（SSDNA间距离为8.6±0.3 nm）（最有可能的5'-5'-5'至14.3±1.1 nm）。在分子识别期间，XSI揭示了多巴胺在SWCNT表面同时引起吸附ssDNA的轴向伸长和径向收缩。■简介我们使用XSI探测聚合物功能化SWCNT的溶液 - 相形态的方法可以应用于感应机制的见解，并为基于纳米粒子的传感器提供了未来的设计策略。
用于操作的双物种原子干涉仪有效载荷……
摘要我们报告了能够与41 K和87 RB的Bose-Einstein冷凝物进行原子干涉测量法的设计和构建。该设备的设计旨在连续两个任务发起VSB-30发声火箭，并有资格承受在20-2000 Hz之间的频率范围内的预期振动载荷，在频率范围内和预期的静态载荷范围内，在播种过程中，在播种和重新居住的期间静态载荷之间。我们提出了包括物理包，激光系统，电子系统和电池模块的科学有效载荷的模块化设计。专用的车载软件提供了预定义实验的很大程度上自动化的过程。要在实验室和飞行模式下安全操作有效载荷，已经实施了热控制系统和地面支撑设备，并将提出。此处介绍的有效载荷代表了与卫星上超速原子的物质干涉测量法的未来应用的基石。
数字全息干涉法测量变形
摘要。无损检测 (NDT) 方法和技术在提高各行各业的产品质量方面发挥着至关重要的作用。在这些方法中，光学方法脱颖而出，它依赖于对光辐射如何与测试对象相互作用的分析。物体光学测试的关键信息参数包括其光谱和整体光度特性。这些特性受物质结构、温度、物理状态、微起伏、入射辐射角度、偏振度和波长等因素的影响。通过利用光学方法，可以在不损坏物体的情况下检测出材料内部的缺陷。这些缺陷包括空隙（不连续性）、分层、孔隙、裂纹、异物夹杂、内部应力、材料结构的改变、物理和化学性质的变化，以及与指定几何形状的偏差。值得注意的是，光学方法仅限于检测由光谱区域内透明的材料制成的产品的内部缺陷。通过利用无损光学检测的力量，行业可以确保其产品的完整性和质量，检测潜在缺陷，并保持严格的质量标准，而不会对测试对象造成任何损害。描述了使用傅里叶变换对全息图序列进行处理的方法，这些全息图被记录在不同的时间点。通过低功率激光辐射可以测量复合材料在加热时的变形。
高能宇宙的干涉毫米波观测
致谢.................................................................................................................................................................................................................................................................... iii 摘要.................................................................................................................................................................................................................................................................................... iv 已发布内容和贡献.................................................................................................................................................................................................................................................... iv 目录.................................................................................................................................................................................................................................................... .................................................................................................................................................................................. .................................................................................................................................................................................. .................................................................................................................................................................. .................................................................................................................................................................................. .................................................................................................................................................................................. . . . . . . . . . . . . . v 插图列表 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . viii 表格列表 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . xviii 第一章：简介 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ... ... .................................................................................................................................................10 第二章：调试用于时域实验的斯托克斯偏振射电干涉仪（SPRITE）....................................................................................12 2.1 简介.......................................................................................................................................................................12 2.2 仪器概述.......................................................................................................................................................13 2.3 观测策略.......................................................................................................................14 . ... . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ... .................................................................................................................................................................................66 4.5 结论....................................................................................................................................................................................67 第五章：利用 2018 年事件视界望远镜观测对 M87 超大质量黑洞进行成像.........................................................................................................69 5.1 引言...................................................................................................................................................................................................................69
干涉测试和咨询服务（PTY）有限公司SANS ...
•钻井和基础设备•用于制备，运输和压实混凝土，迫击炮和加工加固的设备•道路建设和维护机械和设备。它涉及与机械，其ESA和单独ESA功能安全性有关的EMC要求。此规范仅与ISO 13849-1：2015中定义的控制系统（SRP/CS）的安全相关部分相关，使用的电气/电子组件满足了等于或大于ISO 13849-1：2015中定义的与安全性相关性能级别B的设计要求。上述规范进一步涉及电气和电子组件或旨在在PL b的限制下安装在机械上的单独的ESA。用规格的实用性评估以下电磁障碍现象：
太空甚长基线干涉测量 (VLBI) 简史
引言 2023 年是射电天文学诞生 90 周年：人们普遍认为，这个天文学大分支学科的“诞生”源于 1933 年 5 月 5 日《纽约时报》头版的一篇专栏文章，文章介绍了卡尔·詹斯基 [1] 发现“宇宙噪声”。自 20 世纪 60 年代中期以来，在这一时期的近三分之二的时间里，一种名为甚长基线干涉测量 (VLBI) 的射电天文学技术在观测天体时（前提是它们在电磁波谱的无线电领域发射）的角分辨率方面保持着领先地位。1967 年，三个美国小组和一个加拿大小组首次实验演示了这项技术（见 [2] 第 1.3.14 节及其中的参考资料）。两年前 [3] 中就曾讨论过这项技术。有趣的是，后者在 1963 年的草案版本中包含一段话，提到了在航天器上放置无线电干涉仪天线的可能性，目的是实现地面仪器根本不可能达到的角分辨率。由于当时苏联对所有涉及太空探索的主题实行严格审查，这一段话被从最终版本中删除。列夫·A·列别捷夫 (1987)、根纳迪·肖洛米茨基 (1991)、尼古拉·卡尔达肖夫 (2016) 和列昂尼德·马特维延科 (2018) 在四次私人通信中独立向作者证实了后者。因此，如果考虑到 20 世纪 60 年代上半叶首次提到太空 VLBI，那么到现在为止，这个话题确实有着一段可观的历史。对于反射天线（广泛使用的专业俚语是“碟形天线”），分辨率由衍射极限 λ/D 定义，其中 λ 是波长，D 是反射器的直径，就像“传统”光学天文学的情况一样。对于典型的无线电领域分米到米波长，直径数十米的实惠碟形天线可以达到数十角分的角分辨率，远低于地球光学望远镜的典型角分辨率，后者为秒级
通过量子干涉法观察纠缠双光子吸收
最近的研究表明，使用非经典光状态（例如纠缠光子对）可能会为实验性双光子吸收光谱开辟新的令人兴奋的途径。尽管对纠缠双光子吸收 (eTPA) 进行了几项实验研究，但关于 eTPA 是否真正被观察到仍然存在激烈的争论。这场有趣的争论之所以出现，主要是因为最近有人认为单光子损耗机制（例如散射或热带吸收）可能模仿预期的纠缠光子线性吸收行为。在这项工作中，我们专注于 eTPA 的透射测量，并在评估 eTPA 的背景下探索了三种不同的双光子量子干涉仪。我们证明所谓的 N00N 状态配置是唯一一种被认为对线性（单光子）损耗不敏感的配置。值得注意的是，我们的结果表明，N00N 状态可能成为量子光谱学的潜在强大工具，使其成为任意样本中 eTPA 认证的有力候选者。