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激发通讯
当我将七个月作为工程设计和建筑环境的院长标记为七个月时，我很高兴与您分享我的最初反思和一些更新。我很高兴成为西悉尼大学的一部分，这是澳大利亚高等教育部门中独特而充满活力的机构。我们的大学非常致力于其使命，自成立以来就取得了巨大的成功和全球认可。西悉尼大学一直在该地区进行变革，吸引了一个多样化的学生队列，并且是致力于提供世界一流教育并在与当地社区相关领域进行研究但具有全球影响的世界领域的世界领先的学者。也许那时，WSU应该连续第三年实现世界上排名第一的惊人壮举（在来自125个国家的2150多个大学中），这是我们的社会，经济和环境影响的2024倍高等教育（The University Impact Calkings）的惊人壮举！
库仑激发截面
人们对 229 Th 核中低能级同质异能态 3 / 2 + （ E < 10 eV）产生了浓厚的兴趣，因为可以设计超精密核钟 [1, 2, 3, 4]、光学范围的核激光器 [5, 6] 和 VUV 范围的核发光二极管 [7]，以及研究许多不寻常的过程：激光辐射通过电子桥处的电子壳层激发和衰变 229 m Th [8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15]，通过边界条件 [16] 或化学环境 [17, 18] 控制同质异能能级 γ 衰变，229 m Th 异构体的 α 衰变 [19] 及其伴随的轫致辐射 [20]，精细结构常数和强相互作用参数变化的相对影响 [21, 22, 23]、长时间衰变定律的指数性检验 [24] 等。229 m Th 同质异能态的激发能量是所有已知原子核中最低的。根据最新数据 [25]，它的能量 E is 为 8.19±0.12 eV。这个结果与文献 [26] 中获得的 E is = 8.28±0.17 eV 值接近，也与文献 [27] 测量的 E is = 8.10±0.17 eV 和文献 [28] 中的 E is = 7.8±0.5 eV 接近。在此之前，在 1990 年至 2007 年的相当长的一段时间内，人们认为 E is < 5 eV [29, 30]。目前，233 U 的 α 衰变实际上是获得 229 m Th 异构体的唯一方法。目前无法通过激光辐射有效激发 229 m Th，因为这需要比现在更精确地了解跃迁能量。因此，在工作 [7] 中，提出通过非弹性电子散射激发 229 m Th。事实证明，在束流能量区域 E ≈ 10 eV 内，激发截面达到 10 − 25 cm 2 的值。如此大的截面表明，使用带负电的粒子束获得 229 m Th 的方法是有前途的。作为工作 [7] 的延续，我们在此考虑低能μ子与 229 Th 核的非弹性散射过程。此类工作的先决条件可能是以下考虑。在 Born 近似中，核激发到能量为 E 的同质异能态的截面在文献 [31] 中通过分析获得，在文献 [32] 中通过分析获得。磁偶极子 ( M 1) 跃迁和电四极子 ( E 2) 跃迁的截面形式为 [31, 32]
激发我们的港口和供应链
威尔士绿色经济的基础取决于我们产生清洁能力的能力。可再生能源是整个威尔士经济增长的主要机会。为了实现这一目标，我们的端口正在发展为关键的多模式枢纽，以在整个生命周期中培养这些项目 - 从浮动海上风力涡轮机组件的运输和存储与碎片和平台一样高，到足球俯仰的大小，到他们正在进行的操作和维护。承认当今存在的港口和供应链的陆上风机会也至关重要。具有更大，更高效的涡轮机，该行业将在推动港口扩展和增强未来十年的威尔士供应链准备方面发挥关键作用。
通过声音辅助激发
半导体量子点中的旋转是有希望的局部量子记忆，可以产生偏振化编码的光子簇状态，如开创性的Lindner和Rudolph方案[1]。然而，利用光学转变的极化程度受到共鸣激发方案的阻碍，这些方案被广泛用于获得高光子不明显。在这里我们表明，声子辅助激发（一种保持高度可区分性的方案）也允许完全利用极化的选择性光学转变来初始化并测量单个自旋状态。我们在低横向磁场中访问孔自旋系统的相干性，并在激发态的辐射发射过程或量子点基态下直接监测自旋倾向。我们报告的旋转状态检测功能为94。7±0。由光学选择规则和25±5 ns孔旋转相干时间授予的2％，证明了该方案和系统具有以十二个光子为单位的线性簇状态的潜力。
激发创新：联邦投资如何……
1 这与纳米电子计算研究 (nCORE) 计划的资金有关，该计划是实验室计划的一部分。根据与 SIA 的讨论，我们假设实验室计划总资金的 1.5%（628.13 美元）作为 nCore 部分的资金。 2 这与 nCore 计划的资金有关，该计划还从标准协调和特殊计划基金中获得资金。根据与 SIA 的讨论，我们假设标准协调和特殊计划总资金的 1.5%（79.07 美元）作为 nCore 部分的资金。
