由于石油原油价格高昂,人们对国内生产生物燃料产生了兴趣,这促使人们考虑用液体来替代或延长传统的石油衍生燃料。虽然乙醇作为汽油增量剂受到了广泛关注,但这种液体存在许多问题,例如对发动机部件的腐蚀性和相对较低的能量含量。由于这些原因和其他原因,丁醇已被研究作为汽油增量剂。对于任何要设计或采用的增量剂,合适的热物理性质知识库都是一个关键要求。在本文中,我们利用先进的蒸馏曲线计量法对典型汽油与正丁醇、2-丁醇、异丁醇和叔丁醇的混合物进行了挥发性测量。这项最近推出的技术是对传统方法的改进,其特点是 (1) 每种馏分都有一个明确的成分数据通道(用于定性和定量分析);(2) 温度测量是可以用状态方程建模的真实热力学状态点;(3) 温度、体积和压力测量具有低不确定度,适合状态方程开发;(4) 与一个世纪的历史数据一致;(5) 评估每种馏分的能量含量;(6) 对每种馏分进行痕量化学分析;(7) 对每种馏分进行腐蚀性评估。我们已将新方法应用于碳氢化合物混合物和共沸混合物的基础工作以及实际燃料。我们测量的燃料包括火箭推进剂、汽油、喷气燃料、柴油(包括含氧柴油和生物柴油)和原油。
重型离子碰撞计划的目标是从少数到猎人GEV范围内的质量中心能量,是研究产生的致密重型培养基的性质,尤其是其状态方程(EOS)和运输COE FFI水平。流体动态方法对此目标具有重要作用,因为它允许相对轻松地结合状态的不同状态方程。流体动力学方法在高能量触发核核碰撞的应用中非常成功,√SNN= 200 GEV及以上。在那里,通常将动力学分开为初始状态,在该状态下,在其中进行了初始硬散射,并据称会导致培养基的各向同性化或e ff效率的流体化,以及随后的流体阶段,该阶段由流体动力学方程控制。但是,当对较低能量的重离子碰撞进行建模时,就会面对挑战。传入核的Lorentz收缩不强,并且两个核完全彼此之间以及所有主要的NN散射发生的最多需要几个FM / C。密集的培养基已经可以在发生第一个核子核子散射的区域形成,而最后的核子仍在接近其第一个相互作用的点。多流体动力学是一种优雅的现象学方法,可以解释中间能量核核核核的合并时空图片。在多流体方法中,一个近似于传入的核作为冷和富含baryon的两个斑点
• 解释热力学的基本概念及其与材料性质的关系 • 解释晶体化学和物理学的基本概念及其对极端压力和温度条件的响应 • 解释状态方程和光谱的基本概念及其与材料弹性性质的关系 • 解释应力和应力的基本概念及其与材料机械性质的关系 • 解释高压装置的基本概念及其在研究行星体形成和演化中的应用。 • 将矿物物理学知识应用于环境和极端条件下材料的合成、结构和弹性 课程大纲 以下主题代表了本课程的总体概述。但是,指定的阅读材料也可能涵盖其他主题。 固体热力学
高品质因数、低功耗、简单的设计技术以及与集成电路 (IC) 主要标准制造工艺的兼容性要求使可调谐压电谐振器成为第五代电信 (5G) 和物联网 (IoT) 新技术的合适选择。本文提出了压电效应的非线性状态方程。通过这些方程,我们可以推断出哪些材料可用于需要磁滞行为或谐振频率可调性的应用;此外,还显示了哪些晶体具有与每个应用领域兼容的非线性张量对称性。提出了一种用于可调压电装置的新模型,其中考虑了电压调谐的影响。最后,介绍了三种设计和实现压电材料非线性行为以调谐装置的不同方法。
在过去 30 年中,探索强相互作用理论或量子色动力学 (QCD) 的相结构一直是相对论核物理的主要目标之一 [1]。尤其是 AGS(EOS 合作 [2])、CERN 的 SPS(NA49 [3] 和 Shine 合作 [4])以及后来的 RHIC-BES 计划(STAR 合作 [5])都试图寻找解除禁闭开始的明确信号。在实验方面,未来几年,我们将利用达姆施塔特和杜布纳的新设施,即 FAIR 项目 [6] 和 NICA 项目 [7] 继续进行这项搜索。在理论方面,由于缺乏对与 QCD 相变碰撞的定量预测和高质量的数值模拟 [8],对解除禁闭开始的搜索受到困扰。虽然这听起来可能令人惊讶,但不幸的是,在 FAIR/NICA 体制下,大多数重离子碰撞输运模拟都不允许包含相变,因此最多只能提供背景动力学 [9](一个值得注意的例外是 [10])。相反,相对论流体动力学模拟可以通过在有限重化学势下加入相变来提供新的见解,因为这种能量是必需的。流体动力学模型在核碰撞模拟中的应用历史悠久 [11– 15]。这种方法的优势在于,除了局部热平衡的基本模型假设外,基本上只有具体状态方程的选择作为物理输入。在低能级,描述弹丸和靶核相互作用的单一流体的流体动力学图像早已被用来研究定向流等集体效应以及这些效应对核状态方程的依赖性(参见,例如 [13, 14, 16])。然而,在低能重离子碰撞的纯流体动力学描述中,很少分析次级粒子的光谱,一个显著的例外是 [17] 的双流体模型方法。另一方面,在高碰撞能量下,流体动力学模型被发现适用于
摘要:本文考虑了当物质满足状态方程 P = 0 或 P = − αρ 时(其中 0 < α < 1)时广义 Vaidya 时空的引力坍缩。我们证明,当第 I 类物质场为尘埃时,表观视界将永远不会出现,但现在存在一族指向未来的零径向测地线,其终止于过去的中心奇点。我们还证明,在负压的情况下,引力坍缩的结果可能是裸奇点,表观视界出现并在很短的时间内再次消失。在负压的情况下,我们证明引力坍缩的结果可能是永恒的裸奇点。关键词:引力坍缩;Vaidya 时空;黑洞;裸奇点。 PACS 编号:04.70.—s、04.70.Bw、97.60.Lf
实验室利用包括 NIF、Z-Machine、LANSCE 和当地发射场在内的实验设施,收集动态条件下武器相关材料的数据,包括钚状态方程测量、放射化学混合、湍流和双壳聚变内爆实验。实验室将实验数据与模拟代码和平台的进步相结合,以增强武器 Pf~ijWP(ti) 的预测能力,以了解老化行为,并成功完成了 NIF 上的 < (7)(F) 活动。实验室完成了 CBXR 7 ~~> CBL 实验系列,为支持一级里程碑提供了物理认证基础 (b)( 7 )( E )、(b)( 7 )( F)。最后,实验室准备了实验系统,为未来的 Pu@pR ad 实验做好准备,包括安全壳的设计和主任项目审查。
基于核粉的离子对撞机设施(NICA)正在俄罗斯杜巴纳联合核研究所(JINR)建设。nica将在质量中心系统中的√snn = 4至11 GEV的范围内的能量碰撞(198 Au + 198 Au,209 Bi + 209 Bi)在√snn = 4至11 GEV的范围内,以提供在高净 - 巴里密度区域研究此问题的机会[1]。NICA的多用途检测器(MPD)实验将测量对状态方程(EOS)敏感的各种突出的诊断探针和强相互作用的物质的转运性能[2,3]。中,最突出的是,相对于碰撞对称平面而言,生成的Hadron的方位角集体流[4]。可以通过傅立叶系数v n在粒子方位角分布的扩展中进行量化。
我们通过在非微扰水平上引入量子非谐性来研究高压冰的结构和热力学性质。量子涨落使 VIII 相(具有不对称 H 键)和 X 相(具有对称 H 键)之间的相变临界压力从 0K 时的经典值 116 GPa 降低了 65 GPa。此外,量子效应使其在很宽的温度范围内(0K-300K)不受温度影响,这与通过振动光谱获得的实验估计值一致,与经典近似中发现的强烈温度依赖性形成鲜明对比。状态方程显示出与实验证据一致的转变指纹。此外,我们证明,在我们的方法中,VII 相中的质子无序对 X 相的发生影响可以忽略不计。最后,我们高精度地再现了由于氢到氘的取代而导致的 10 GPa 同位素偏移。
ELI-Beamlines 的 P3 装置被设想为一个实验平台,用于多个高重复率激光束,时间范围从飞秒到皮秒再到纳秒。即将推出的 L4n 激光光束线将以 1 次/分钟的最大重复率提供高达 1.9 kJ 的纳秒脉冲。该光束线将为高压、高能量密度物理、热致密物质和激光-等离子体相互作用实验提供独特的可能性。由于重复率高,将有可能在数据统计方面获得显著改进,特别是对于状态方程数据集。纳秒光束将与短亚皮秒脉冲耦合,通过照射背光目标或驱动回旋加速器装置产生高能电子和硬 X 射线来提供高分辨率诊断工具。