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World File Search System真空
用变分量子方法制备 SU(3) 格子杨-米尔斯真空
量子色动力学 (QCD) 在从核力将原子核结合在一起到非弹性强子碰撞以及极端条件下物质的行为（如超新星和早期宇宙）等一系列现象中发挥着重要作用。自 20 世纪 70 年代发现以来，已经开发出许多分析和数值工具来研究 QCD。最成功的数值计算方法之一是格点 QCD [1,2]。已经使用格点 QCD 对强子谱 [3 – 5]；电弱矩阵元 [6 – 14]；高温低密度系统和一些多强子系统 [15 – 18] 的性质进行了高精度计算（最近的综述见参考文献 [19,20]）。然而，一些重要可观测量的格点 QCD 计算受到所用随机采样中存在的符号问题的限制。例如，模拟高密度的 QCD [21-25]、与超新星和早期宇宙相关的 QCD，或者带有 θ 项的 QCD，存在符号问题 [26]，超出了经典计算机的大规模能力范围。20 世纪 80 年代，费曼 [27] 和贝尼奥夫 [28] 认识到了经典计算机模拟量子物理的局限性，他们提出使用受控量子系统来模拟感兴趣的量子系统。最近，实验室中对量子系统的控制迅速改进，导致了最初几代量子计算机的诞生。人们已经探索了许多不同的平台，包括但不限于：
真空中的接触热导率
真空中的热接触导率 Rob van Gils 1、Ruud Olieslagers 1、Mo Mirsadeghi 1、Joris Oosterhuis 1 1 飞利浦工程解决方案、机电一体化、热能、流动和控制 Rob.van.Gils@philips.com；Joris.Oosterhuis@philips.com；摘要 本研究调查了不同种类和材料的金属表面之间的宏观热接触导率。分析的目的是找到表面之间的有效传热系数，以帮助对此类接触进行热建模。创建了一个装置，其中两个金属样品可以在 0.2 – 25 MPa 的接触压力下以 50 mm 2 的接触尺寸压在一起。虽然结果与文献有较好的重合度，但在某些测试设置下，与一些常用模型（如 Yovanovic [1,2] 和 Garimella [5] 的模型）的匹配度也较差（偏差可能高达 600%）。这表明，需要正确理解这些模型的有效范围以及真空接触传热现象，而不是应用现有的模型。此外，在某些情况下，观察到高达 100% 的重新接触不可重复性（与文献来源一致），在分析具有主要热接触阻的模型时应考虑到这一点。热接触导率、测量、真空、建模、
真空管太阳能集热器的研究
摘要 - 太阳能集热器系统允许使用太阳能进行冷却和加热。这些集热器中使用传热流体将收集到的太阳能传输到需要它的应用。科学家们提出了各种集热器设计和更好的收集材料，以提高太阳能集热器的转换效率。本文讨论了使用纳米流体研究真空管太阳能集热器。研究人员使用两步法制备纳米流体，从而提高了纳米流体的稳定性。孟买的 Swasco 实验室提供了纳米粒子。纳米粒子在用于热管之前与蒸馏水混合并充分混合。在这项工作中，纳米流体分两个阶段制造，从而提高了纳米流体的稳定性。在放入热管之前，纳米颗粒与蒸馏水充分混合。大多数太阳能集热器可以通过使用纳米流体来提高其整体性能。然而，除非解决有关纳米流体稳定性、整体性能和滞后预期等一些问题，否则纳米流体在传热应用中的全部潜力就无法实现。
高频真空电子器件
毫米波和太赫兹频率的真空电子器件在现代高数据速率和宽带通信系统、高分辨率检测和成像、医学诊断、磁约束核聚变等领域发挥着重要作用。由于电子在真空介质中运动速度快，与现有的其他辐射源（如固态器件）相比，它们具有高功率、高效率以及紧凑性的优势。我们设立“高频真空电子器件”专刊的目的是加强有关这些器件的理论、设计、仿真、工艺和开发的研究信息的交流，促进它们的应用，并吸引年轻的研究人员和工程师进入这个重要领域，这是现代电子科学和信息技术的重要组成部分。真空电子射频功率器件有很多种，包括线束器件、交叉场器件和快波器件。在高达太赫兹的高频范围内，速调管、行波管、波谷振荡管和回旋管因其高功率或宽瞬时或调谐带宽而受到广泛研究。为了在毫米波和太赫兹频率下获得高质量的性能，过去十年中出现了新的技术和工艺，包括使用 MEMS 和 3D 打印的微加工、用于窗口和衰减器的新型金刚石相关材料。同时，人们还研究了新的慢波结构和谐振结构，如超结构、高阶模式操作和片状电子束，用于获得高功率；杂散抑制；并降低制造难度，特别是在高频范围内。阴极、电子枪、I/O 结构、磁聚焦系统和收集器等器件零部件的革命性技术在高频真空电子器件的发展中发挥了关键作用。本期特刊包含 15 篇论文，涵盖了广泛的主题，涉及频率范围高达 340 GHz 的高频真空设备的设计、仿真、制造和测试，以及包括回旋管、TWT 和 EIK 在内的设备，以及波束形成和限制阴极、慢波结构和模式转换器等。高频回旋管是动态核极化核磁共振 (DNP-NMR) 应用的核心设备，可显着提高医疗系统和科学研究中高场 NMR 的灵敏度和分辨率。北京大学论文[1]《330 GHz/500 MHz DNP-NMR应用的线性偏振高纯度高斯光束整形与耦合》提出了用于330 GHz/500 MHz DNP-NMR系统的波纹TE11-HE11模式转换器和三端口定向耦合器的设计与计算。模式转换器的输出模式呈现出高度
使用金薄膜对电感耦合等离子体中真空紫外光子通量的绝对测量
描述了一种绝对测量等离子体边缘真空紫外 (VUV) 光子通量的新方法。让等离子体产生的光撞击远离等离子体的带负偏压的镀金铜基板。测量由此产生的光电子发射电流，然后根据已知的 Au 光电子产额找到绝对光子通量。该方法用于量化氩/氦电感耦合等离子体 (ICP) 产生的 VUV 光量。观察到 104.82 和 106.67 nm 的强发射，对应于氩的 1s 2 和 1s 4 共振态。在远程位置测得的最大积分 VUV 光子通量为 3.2 × 10 13 光子/cm 2 s。估计这对应于 ICP 边缘 5 × 10 15 光子/cm 2 s 的通量，在类似条件下报告的值范围内。
2022 年冬季 ECE 7440 – 微电子制造与高真空技术课程描述：
学生责任：如果学生不确定自己在课程中的排名以及获得不及格分数的可能性，则有责任联系教师。学生还应熟悉《条例》第 4 节和第 6 节，其中涉及未完成学期作业、延期考试、出勤和退学等。
论量子引力中的真空涨落和干涉仪臂的涨落
我们计算了 K 及其涨落 ⟨ K 2 ⟩ 的期望值；两者都遵循与黑洞力学的贝肯斯坦-霍金面积定律相同的面积定律： ⟨ K ⟩ = ⟨ K 2 ⟩ = A 4 GN ，其中 A 是（极值）纠缠表面的面积。研究还表明，K 在 AdS 中受引力影响，因此会产生度量涨落。这些理论结果很有趣，但尚不清楚如何将这种关于全息量子引力的想法精确扩展到普通平坦空间。我们采取的方法是考虑度量涨落的实验特征是否可以决定平坦空间中量子引力真空的性质。特别是，我们提出了一个由 AdS/CFT 计算激发的理论模型，该模型重现了模哈密顿涨落的最重要特征；该模型由高占据数玻色子自由度组成。我们表明，如果该理论通过普通的引力耦合与干涉仪中的镜子耦合，且其应变灵敏度与引力波的灵敏度相似，则可以观察到真空涨落。
NASA MSFC测试架的分量表惰性气体测试的羽流相互作用数据概述300真空设施
I.引言国家航空航天管理局（NASA）的游戏改变开发项目（GCD）羽流相互作用（PSI）项目[1]旨在发展代理在预测PSI行为方面的能力。这包括关注计算流体动力学（CFD）模拟中利用模型的成熟[2]。这些CFD工具的验证和验证需要一组强大的数据，该数据表征与PSI相关的各种不同的物理行为。为此，PSI项目已开展了一个新的地面测试活动，称为物理浓缩距离测试（PFGT）[3]。PFGT是作为一个实验测试床开发的，其总体目标是生成对PSI相关物理学的计算流体动力学验证所需的数据[2，4-7]。PFGT的主要数据目标
真空电弧科学与技术手册
电弧可以定义为气体或蒸汽中两个电极之间的放电，其阴极电压降为气体或蒸汽的最小电离或最小激发电位的量级。电弧是一种自持放电，能够通过提供其自身的机制从负极发射电子来支持大电流。大自然自古以来就以闪电的形式为我们提供了电弧，但直到伏打电堆出现后，汉弗莱·戴维爵士才于 1810 年左右在实验室中首次研究了电弧。电弧可以由火花或辉光放电引发，也可以由两个带电电极之间的接触分离引发。当接触断开时，流过电极的电流会熔化并蒸发最后一个小接触点，留下金属蒸汽放电，如果外部电路的电阻较低，则该放电会发展成电弧。电弧可能存在于高气压或低气压的环境中，也可能只存在于其挥发电极的蒸汽中。大自然似乎从未预料到真空环境中会出现电弧。这是人类的发明。术语“真空弧”是错误的用词。真空弧的真正含义是真空环境中的金属蒸汽电弧。然而，由于真空弧这一术语很常用，并已被文献接受，因此它在这里保留下来，并成为本书的主题。真空弧燃烧在封闭的空间中，在点燃之前是高真空。这种电弧的一个特征是，在点燃后，如果能量密度足够高，它会通过消耗阴极（有时是阳极）产生自己的蒸汽。蒸汽被部分电离，提供导电等离子体以实现电极之间的电流传输。某些基本过程发生在所有类型的电放电中，包括电弧。这些单独的过程自大约 1900 年以来一直在研究。