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动态卡西米尔效应的视角
今年，我们庆祝 Gerald T. Moore [1] 发表开创性论文 50 周年。这项工作让我们首次了解到一个令人费解的量子场现象——它预测当我们改变空电磁腔的边界条件（例如移动其中一个镜子）时会发生什么。从经典角度来看，什么都不应该发生——从某种意义上说，我们作用于一个不存在的物体。在量子物理学中，有一个时间-能量不确定性关系 ∆E∆t ≥ ℏ /2，这表明如果我们考虑小的时间间隔 ∆t，我们还需要考虑至少 ∆E ≥ ℏ /2∆t 的能量不确定性。因此，即使真空的能量为零，我们也需要考虑能量为 ∆E/2 的粒子及其反粒子自发出现，然后在时间 ∆t 内再次相互湮灭的可能性。我们无法从真空中提取这种所谓的零点能量，那么我们如何验证这种非常不平凡的虚无描述呢？1970 年，摩尔告诉我们，如果我们以足够快的速度移动镜子，我们就可以阻止湮灭，粒子就会被迫存在。这个过程被称为动态卡西米尔效应 (DCE)。能量来自镜子的运动，粒子通常成对产生。这种效应可以通过实验观察到吗？
在扭曲的双层石墨烯中拓扑保护转运的数学模型
扭曲的双层石墨烯产生了大型Moiré模式，在机械放松时形成三角网络。如果包括门控，每个三角形区域的电子狄拉克点会弥补，这些零点的角度表现为散装拓扑绝缘子，其拓扑指数取决于山谷指数和堆叠的类型。由于每个三角形都有两个相对充满电的山谷，因此它们在拓扑上仍然很琐碎。在这项工作中，我们通过分析和计算Continuum PDE模型来解决与该系统边缘电流有关的几个问题。首先，我们得出与单个山谷相对应的散装不变式，然后应用散装的交接对应关系以量化沿着界面的不对称传输。其次，我们引入了一个山谷耦合的连续体模型，以显示在使用多尺度扩展的小扰动的情况下，如何将山谷分离，以及如何用于较大缺陷的Valleys夫妇。第三，我们提出了一种证明大型连续体（伪 - ）不同模型的方法，即通过诸如三角形网络顶点等连接来保留量化的不对称电流。我们使用光谱方法来支持所有这些参数，以计算相关电流和波袋传播。
RAD 4000 系列软件要求规格
A/D 校准。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。4 A/D 系数计算。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。5 BANK A 模式。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。6 BANK B 模式。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。6 BANK 用户模式。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 引导加载程序版本。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。7 校准插入件。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。8 校准零点。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。9 个频道。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。10 清除。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。11 清除累积错误缓冲区 .....< div> 。。。。。。。。。。。。。。。 < /div>.......... div>............12 控制压力复位 . div>.....。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。13 删除。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。14 三角洲。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。15 数字输出。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 错误。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。17 文件。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。18 填充。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。19 获取累积错误。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 插入 .。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。21 列出 A/D 校正表。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。22 列出所有换算系数。。。。。。。。。。。。。。。。。。。.......................23 列出引导加载程序组变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。...............24 列出校准变量 .........。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。...............25 列出数字变量 .........。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。26 列表文件。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。27 列出增益变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。28 列出 ID 芯片标识。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。29 列出 ID 芯片设置。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。30 列出识别变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。32 列出主转换系数。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。33 列出模块信息变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。34 列出网络附加存储变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。35 列出偏移变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。36 列出配置文件列表设置。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。37 列出实时数据分析设置。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。38 列出扫描变量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。........39 列出扫描组变量 .............。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。........40 列表系统组件 .............。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。41
机械振荡器运动的量子放大
机械振荡器是日益多样化的精密传感应用中必不可少的组件，包括引力波探测 ( 1 )、原子力显微镜 ( 2 )、腔光力学 ( 3 ) 和弱电场测量 ( 4 )。从量子力学的角度来看，任何谐振子都可以用一对非交换可观测量来描述；对于机械振荡器，这些可观测量通常是位置和动量。这些可观测量的测量精度受到不可避免的量子涨落的限制，即使振荡器处于基态，这些涨落也会出现。使用“压缩”方法，可以操纵这些零点涨落，同时根据海森堡不确定性关系保留它们的乘积。这种压缩可以提高一个可观测量的测量精度，但代价是另一个可观测量的波动增加（5）。尽管已经在各种物理系统中创建了压缩态，包括电磁场（6）、自旋系统（7）、微机械振荡器（8-10）和单个捕获离子的运动模式（11、12），但利用压缩来增强计量一直具有挑战性。特别是，在检测过程中添加的噪声会限制计量增强，除非它小于压缩噪声。可以通过增加要测量的信号幅度来克服低噪声检测的要求。在光学干涉测量 ( 13 ) 和自旋系统 ( 14 ) 中，已经证明压缩相互作用的逆转可以放大
在新型 CCSD(T) 机器上进行量子计算-...
摘要：乙醇是燃烧、天体化学和凝聚相溶剂中研究较为基础的分子。它的特点是具有两个甲基转子以及反式（反）和左旋构象异构体，已知它们的能量非常接近。本文我们表明，基于对振动零点态的严格量子计算，使用新的从头算势能面 (PES)，基态类似于反式构象异构体，但存在向左旋构象异构体的显著离域。这解释了关于识别和分离这两个构象异构体的实验问题。氘化 OH 基团时，这种“泄漏”效应会部分猝灭，这进一步证明了需要采用量子力学方法。采用扩散蒙特卡罗和全维半经典动力学计算。新的 PES 是通过 Δ 机器学习方法从预先存在的低级密度泛函理论表面开始获得的。使用相对较少的从头计算 CCSD(T) 能量，将该表面提升至 CCSD(T) 理论水平。标准测试的校正 PES 与直接从头计算结果之间的一致性非常好。还报告了侧重于反式扭转运动的一维和二维离散变量表示计算，结果与实验结果相当一致。■ 简介
核战争不可能取胜，也绝不能取胜 - EMP 工作队
1 2021 年 6 月，拜登总统和俄罗斯独裁者弗拉基米尔·普京在日内瓦会面并共同宣布“核战争赢不了，也绝不能打”，普京一定知道他会在明年入侵乌克兰并威胁对西方发动核战争。我们的对手知道，这样的宣传将赋予西方反核活动人士权力，而他们则准备打赢核战争。2 关于核武器和战略的流行话语绝大多数由反核团体主导，例如忧思科学家联盟、美国科学家联合会、犁头组织、全球零点、卡内基基金会以及他们的书籍、文章和期刊，如《原子科学家公报》，同情媒体经常引用这些观点，称其为比国防部更可信的“客观专家观点”。3 例如：“朝鲜描述对美国进行核攻击” Military.com（2016 年 3 月 26 日）。“中国公开讨论如何对美国使用核武器。”Businessinsider.com（2013 年 11 月 11 日）。“中国内部：核潜艇能够对美国进行大规模攻击。”华盛顿时报（2013 年 10 月 31 日）。4 “反对军备控制的理由”Real Clear Defense（2019 年 6 月 24 日）。白宫军备控制和裁军总顾问委员会的这份仍属于机密的报告，苏联的四分之一世纪
北极冬季冰的气候和年际变异性在ICESAT-ERA
当二维晶体是半导体或半学的二维晶体之间形成的时，低能电子状态会被周期性的新兴汉密尔顿（Emperent Hamiltonian）描述，这些晶体是周期性的，有效地实现了具有10 nm长度尺度的晶状体结合的人工二维晶体。晶格常数足够大，可以使用场效应将每个有效原子的电子数量改变多个，从而使周期表可以在没有化学障碍的情况下进行实验探索。Moiré材料哈密顿量可以通过现象学[1]确定或从晶格规模的DFT计算中得出[2]。近年来，这些Moiré材料已被证明是新物理学的真正令人惊叹的平台，尤其是物理学，在这种物理学中，强烈的电子相关性和术语以新的方式结合在一起。对于基于石墨烯基材料的Moiré材料[1]，非平凡的拓扑是从单个石墨烯片的零点继承的，而在平行堆叠金属二分法元素层的情况下[3，4]它从层之间的耦合中出现。我将在两种已建立的莫伊尔材料类别中的普通和异常的整数和分数量子厅效应，并推测这种物业工程策略可能同样有效的新类别。
印度太阳能有限公司
“调整后股权”是指以印度卢比资助的股权，并在当前月份的第一天（“参考日期”）按下述方式进行调整，以反映由于折旧和批发价格指数 (WPI) 变化而导致的价值变化，以及指定日期（财务结算实现日期）和参考日期之间的任何参考日期；i. 在商业运营日期 (COD) 当天或之前，调整后股权应等于以印度卢比资助并用于项目的股权，修订为指定日期和参考日期之间 WPI 变化的一半；ii. 等于 COD 时的调整后股权的金额应被视为基准（“基准调整后股权”）；iii.付款后，本协议项下的调整后权益应为等于基础调整后权益的金额，并在付款后每个月初将其减少 0.333%（百分之零点三三三）[每季度减少 1%（百分之一）]，并且应根据付款和参考日期之间发生的 WPI 变化程度对得出的金额进行修订；为避免疑问，在终止的情况下，调整后权益应按转让日期前紧接的参考日期计算；但调整后权益不得在与 PPA 延长期限相等的期限内减少（如果有），但应继续对 WPI 进行修订。 “协议”或“购电协议”或“PPA”
SECI-RPD PPA 标准电力采购...
指《2003 年电力法》，包括任何不时的修改、修订和替换；“调整后股权”指以印度卢比资助并仅限于可再生能源项目的股权，并在当月第一天（“参考日”）按下述方式进行调整，以反映由于折旧和批发价格指数 (WPI) 变化而导致的价值变化，以及指定日期（财务交割完成日期）当月第一天与参考日之间的任何参考日；在商业运营日期 (COD) 或之前，调整后股权应等于以印度卢比资助并用于项目的股权，修订为指定日期当月第一天与参考日之间 WPI 变化的一半；ii. 等于 COD 时的调整后股权的金额应被视为基准（“基准调整后股权”）；iii.付款后，本协议项下的调整后权益应为等于基础调整后权益的金额，并在付款后每个月初将其减少 0.333%（百分之零点三三三）[每季度减少 1%（百分之一）]，并且应根据付款和参考日之间发生的 WPI 变化程度对得出的金额进行修订；为避免疑问，在终止的情况下，调整后权益应按转让日前一参考日计算；但调整后权益不得在与 PPA 延长期限相等的期限内减少（如果有），但应继续根据 WPI 进行修订。关联公司
量子计算霸权需要多少个量子比特？
量子计算霸权论证描述了量子计算机执行传统计算机无法完成的任务的方式，通常需要某种与传统计算的局限性相关的计算假设。一个常见的假设是多项式层次结构（PH）不会崩溃，这是 P ̸ = NP 命题的更强版本，这导致的结论是，对某些量子电路系列的任何经典模拟所需的时间缩放都比电路大小的任何多项式更差。然而，这个结论的渐近性质使我们无法计算这些量子电路必须具有多少个量子比特，才能使它们的经典模拟在现代经典超级计算机上无法解决。我们改进这些量子计算霸权论证，并通过施加非崩溃猜想的细粒度版本来执行此类计算。我们的前两个猜想 poly3-NSETH( a ) 和 per-int-NSETH( b ) 采用了特定的经典计数问题，这些问题与 F2 上的 n 元 3 次多项式的零点数量或 n × n 整数值矩阵的永久项有关，并断言解决这些问题的任何非确定性算法都需要 2cn 个时间步长，其中 c ∈{a,b}。第三个猜想 poly3-ave-SBSETH( a ′ ) 断言了类似的命题，即平均情况算法存在于复杂度类 SBP 的指数时间版本中。我们分析了这些猜想的证据，并论证了当 a = 1/2、b = 0.999 和 a ′ = 1/2 时它们是合理的。